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电荷分布

  • C4 F7 N／CO2 混合气体中绝缘子表面电荷积聚特征
    数。3 表面电荷分布特征3.1 CO2 中绝缘子表面电荷分布由图5 所示的CO2在不同持续时间的+20 kV直流电压作用下的绝缘子表面电荷分布图可知：表面电荷密度达μC／m2数量级，即pC／mm2。绝缘子表面既有正电荷，也有负电荷，且正电荷占主导地位；大多数电荷分布区域位于外部法兰附近，并且其密度随着时间的增加而显著增加；施加电压120 min后，最大电荷密度达25 pC／mm2。图5 CO2 中绝缘子表面电荷分布3.2 C4F7N／CO2 混合气体中的表

    实验室研究与探索 2022年10期2023-01-27

  • 高能电子辐照下介质材料内沉积电荷分布试验研究
    子诱发的沉积电荷分布特性是深层带电效应的重要考量因素，决定了介质材料内部的充电程度，是静电放电是否发生的判断依据之一。脉冲电声（pulsed electro-acoustic, PEA）法由Takada等于20 世纪80 年代提出[12]；后来Laurent 团队将经典PEA 装置改进为开放式PEA 装置[13]，使其满足电子辐射环境的测量要求，被广泛应用于星用介质材料内部沉积电荷分布的测试。国内外多个科研团队针对μm 级厚度的薄膜材料开展了电子辐照环境下

    航天器环境工程 2022年6期2023-01-03

  • 氦气下介质阻挡放电表面电荷分布规律
    不同材料表面电荷分布的差异[14]。Bogaczyk等对多脉冲DBD产生的残余表面电荷进行了测量,通过表面电荷分布得到的气隙电压的时空发展,表明了表面电荷记忆效应保留了放电在空间上的不均匀性[15]。Mu等利用透射法探究了直流电压下针板电极结构正、负电荷二维分布的不同，以及不同材料表面电荷分布的差异[16]。Wild等对介质表面电荷衰减过程进行了研究,研究表明:表面电荷衰减过程的时间在秒量级,且电荷极性与气隙中气体的相关参数(气压、气体组分等)均会对表面电

    西安交通大学学报 2022年10期2022-11-02

  • 关于《有限长带电导体直线的电荷分布》的商榷
    电导体直线的电荷分布规律.作者首先利用带电导体椭球面的面电荷分布公式，将其转化为旋转椭球面的面电荷公式，再在直线上用投影的方法证明了电荷线密度公式：(1)其中，Q是所带电量(默认Q>0)，a是带电线段的半长，x是导体上的点到中心的距离.第2种方法就是利用带电椭圆面的电荷在直线上投影推导第2个电荷线密度公式：(2)第3种方法就是用圆环带电导线在直线上的投影推导出第3个电荷线密度公式：(3)3个公式都在分母中出现根函数，可称之为根式分布规律.但是各式系数不同，

    大学物理 2022年6期2022-06-10

  • 第一性原理研究气体小分子吸附的石墨烯负载金属原子体系
    荷密度和自旋电荷分布变化，Mn 原子上分布着自旋向上的电荷，局部原子上自旋电荷分布的不对称增加体系的磁矩(2.84 uB).计算发现: 不同金属原子掺杂的石墨烯结构均具有很高的稳定性( ＞5.0 eV) ，将为石墨烯基金属催化材料的设计提供重要参考.如图1( d) -( f) 所示，不同种类金属原子( Fe、Co 和Mo) 掺杂的石墨烯体系表现出差异较大的磁矩(0.13 uB，0.72 uB，1.91 uB) ，而Ni-gra、Pd-gra 和Pt-gra

    原子与分子物理学报 2022年4期2022-03-04

  • 采用周期边界条件计算高压交流输电杆塔周围电场的简化方法
    下的输电线路电荷分布和输电杆塔电荷后，对杆塔周围区域电场进行计算。1 计算方法首先说明利用周期边界条件求解输电线路和杆塔电荷的计算要点和过程，然后对其进行简化，减少计算量，提高计算效率。1.1 周期边界条件计算方法考虑杆塔的影响时，需要搭建三维输电线路和杆塔模型。设输电线长度为L，将其划分成M段有限长圆柱导体，匹配点选在输电线导体段表面，线电荷单元位于导体的中心轴线上。以导体棒左端为坐标原点，沿着导体棒的中心线建立坐标系，则第m段的中点的坐标为ym，如图1

    南方电网技术 2021年10期2021-12-08

  • 无限大非接地导体平板的静电感应
    问题中，虽然电荷分布在无限大区域，但是由于不涉及具体的电势数值，所以仍然可以选择无穷远处为电势零点，并不会造成电势发散困难)，则电势分布的定解问题为图2 无限大非接地导体平板的静电感应(9)(10)(11)(12)定解问题 (11) 与定解问题 (1) 相同，因此，它们的解也相同，即(13)定解问题 (12) 的解为(14)式中，b1和c1为待定常量.因此，定解问题 (9) 的解为(15)(16)(17)导体平板上表面的感应电荷总量为(18)定解问题 (1

    大学物理 2021年11期2021-11-06

  • 应用ABEEM方法计算含金属离子Ga3+蛋白的电荷分布
    大分子体系的电荷分布十分重要.杨等人根据密度泛函理论(DFT)和电负性均衡原理(EEM)发展了ABEEMσπ计算电荷方法(简称为ABEEM方法),可用于计算大分子体系的电荷分布[10-16]. ABEEM方法将分子电荷分解到了原子区域、σ键区域、π键区域和孤对电子区域.每个区域的选取都有实际的物理意义,而且点电荷会随着周围环境而浮动变化,能够很好地体现体系的静电极化现象.ABEEM方法引入了一个能够反映氢键的特殊效应的氢键拟合函数,从能量和成键角度更合理地

    辽宁师范大学学报（自然科学版） 2021年1期2021-04-02

  • 富勒烯Li@C32的稳定性和振动频率的理论研究
    原子后碳笼的电荷分布及电荷转移情况，对纯碳笼及内嵌结构的原子的电荷分布进行统计分析，计算出碳笼上碳原子的电荷数的标准偏差(sq-c)以及内嵌Li原子的电荷数(qLi)并列于表1中。从分析结果来看，相对母体碳笼，内嵌物的碳笼电荷的标准偏差变小，表明内嵌Li原子后，碳笼的电荷分布更加平均，可能是内嵌后，结构更加趋向球形结构，突出碳笼的碳原子变少。从Li原子的电荷[q(Li)]来看，碳笼电荷向Li原子转移，其中能量最低的内嵌结构Li@C32(D3)的电荷转移最多

    山西化工 2020年6期2021-01-10

  • 磷脂分子POPE的浮动电荷分子力场
    以表现体系的电荷分布或偶极矩等随环境和结构的改变而发生的相应变化,因此，建立磷脂分子的可极化力场近年来受到关注.目前，主要有3种可极化模型:诱导偶极模型[9-11]、Drude谐振子模型[1,10,12-13]和浮动电荷模型[14-17].李国辉等人报道了基于诱导偶极模型的AMOEBA力场、磷脂双层的1,2-二油酰基-磷酸胆碱(DOPC)、1-棕榈酰-2-油酰基-磷脂酰乙醇胺(POPE)、1-棕榈酰-2-油酰基-sn-磷脂酰胆碱(POPC)和1,2-二肉豆

    辽宁师范大学学报（自然科学版） 2020年4期2020-12-29

  • 丝氨酸手性分子与离子单重低激发态特性的理论计算
    分子和离子的电荷分布列于表2. 由表2可见： 1C和4C原子电荷分布随手性分子俘获电子数目的增加而增大, 5N,10O,13O,11H和12H原子电荷分布随手性分子俘获电子数目的增加而减小, 其中1C,4C,5N和12H原子电荷数值变化较大; 8C原子电荷分布随手性分子俘获电子数目的增加先减小后增加; 14H原子电荷分布随手性分子俘获电子数目的增加先增加后减小.表2 手性S-Ser分子和离子的电荷分布 2.2 手性S-Ser分子单重低激发态特性2.2.1

    吉林大学学报（理学版） 2020年4期2020-07-18

  • 浅谈《大学物理》中的高斯定理在静电平衡中的应用
    平衡时导体中电荷分布情况往往十分复杂，而利用高斯定理则可以直观的分析导体的电荷分布情况。1 实心导体的电荷分布首先分析最简单的情况，也即是实心导体的情况。如图所示，当体系达到静电平衡时，由于附加电场的作用，导体内部的电场强度处处为零，也即是。此时，如果我们在导体内部选取一个如图2所示的高斯面S，则，由高斯定理我们可以得到：高斯面内电荷量的总和也为零。因此，当我们可以得到导体内部处处无电荷存在，并且只能存在于导体表面。图2：实心导体的电荷分布2 当导体中存在

    科教导刊·电子版 2020年34期2020-02-23

  • 学术研讨论文选登电动力学典型例题拓展： 接地导体球置于均匀外电场中
    由导体球表面电荷分布σ的特点可知：可以把导体球上的电荷的效应看作球心处的一个偶极矩为p的电偶极子。将偶极子形成电势的表达式与φp比较可以得到导体球的电偶极矩p的形式。从电势分布也可以得到电场E。上面谈到的4个物理量(φ、σ、p和E)可以任意两两相互推导得出，如图1所示。图1 电场、偶极矩、感应电荷面密度和电势之间关系2 由φ直接导出E、p和σ2.1 由φ直接导出E电场与电势之间存在微分关系(2)将式(1)代入式(2)，并在球坐标系下求解，可得沿各坐标的分量

    物理与工程 2019年4期2019-09-26

  • 谐振子模型在金属纳米颗粒等离激元研究中的应用
    峰值处对应的电荷分布)(f=0.169eV、γ=0.521eV、ω0=2.494eV)； (d)纳米棒的纵向吸收谱(内图为峰值处对应的电荷分布)(f=0.660eV、γ=0.121eV、ω0=1.859eV)金纳米棒是一维棒状纳米颗粒，表现出具有光偏振依赖性的SPR性质——横向SPR峰和纵向SPR峰，分别对应于其径向和轴向。图1(b)所示为光垂直入射到放置于空气中(折射率设为n=1)的金纳米棒颗粒(尺寸为40nm×10nm)的数值计算模型。金的介电常数采用

    物理与工程 2019年4期2019-09-26

  • 柔性直流电缆绝缘料及电缆结构设计研究
    问题是要解决电荷分布测量问题，而绝缘空间电荷测量装置的研制以及空间电荷陷阱能量的分析是其中的技术难点。通常在解决纳米填料掺杂XLPE材料中的电荷分布问题时，可以通过物理或化学修饰等手段来解决材料间的相容性问题。研究指出，柔性直流电缆绝缘料中的电荷分布于体积电阻率呈正相关关系，且在空间电荷的影响下，运行中的柔性直流电缆经受的反极性冲击电压是电缆绝缘的关键因素。最后，基于以上研究成果开发出了耐高压的柔性电缆绝缘结构。关键词：柔性直流电缆；电缆结构；电荷分布；电

    无线互联科技 2018年6期2018-06-25

  • 基于网状静电传感器鼓泡流化床运行参数监测
    参数如流速和电荷分布进行实时地监测。由于灵敏度高且分布均匀，网状静电传感器被用来在实验室规模鼓泡流化床上测量固体颗粒的速度廓形和电荷分布。固体颗粒的速度廓形是通过对上下游平面对应位置的静电信号进行互相关计算得到的。网状电极上的感应电荷可以通过静电信号的均方根(RMS)估算。根据电荷重建算法，利用所有电极上的感应电荷重建截面处固体颗粒的电荷分布。研究结果表明：网状静电传感器可以捕捉到鼓泡流化床床壁附近的下落颗粒；由于流化床内颗粒速度廓形的影响，传感器中心处电

    中南大学学报（自然科学版） 2018年4期2018-05-17

  • 理清解决静电平衡问题的思路
    意电场对导体电荷分布的影响，除正、负电荷的分布，还有感应电荷电量的变化。如图1所示中，导体在移近固定的正电荷的过程中，感应电荷有何变化？另外还有孤立带电导体电荷分布及导体形状对其的影响，孤立带电导体的静电荷由于静电斥力的作用尽量分布在外表面，向外突出的地方曲率大且曲率为正，电荷分布较密，比较平坦的地方电荷分布较疏，向里凹进的地方，曲率为负，电荷分布最疏如图5所示。二、描绘静电平衡导体周围空间的电场，分析场强和电势了解了导体表面的电荷分布，学习了静电平衡导体

    课程教育研究 2017年50期2018-01-19

  • 静态中立体带电导体电荷分布概率的计算及趋肤效应的诠释
    立体带电导体电荷分布概率的计算及趋肤效应的诠释北京北方长城光电仪器有限公司 徐卫星为了能够了解导体内电荷的分布概况,利用麦克斯韦方程组中电场积分式,令其电场强度与闭环回路(或封闭空间)的积分和为零的理念,建立坐标模型和数学模型进行运算求得分布概率结果所采用的一种方法。麦克斯韦方程积分式；库仑定律；导体内电场强度处处为零；电荷分布概率；趋肤效应引言上两篇论文阐述了对线性带电导体电荷分布概率的计算方法(发表在《电子技术与软件工程》2016年16期第138页 国

    电子世界 2017年18期2017-09-30

  • 处于静态中带电平面导体电荷分布概率的计算
    带电平面导体电荷分布概率的计算北京北方长城光电仪器有限公司 徐卫星为了能够了解导体内电荷的分布概况,利用麦克斯韦方程组中电场积分式,令其电场强度与闭环回路(或封闭空间)的积分和为零的理念,建立坐标模型和数学模型进行运算求得分布概率结果所采用的一种方法。麦克斯韦方程积分式；导体内电场强度处处为零；电荷分布概率引言上一篇论文阐述了对线性带电导体电荷分布概率的计算方法,本次继续论述关于平面导体电荷分布概率的计算。( 上一篇论文发表在《电子技术与软件工程》2016

    电子世界 2017年17期2017-09-14

  • 基于改进Landweber算法的静电传感器研究*
    ida设计了电荷分布重建的EST系统，重建的算法采用了基于“Circle of Appolonius”的BP法和最小方差(least square,LS)法[3]。在以上应用于EST的常用算法中，LBP算法的不足之处在于静电传感器灵敏场的非线性机理；FLBP算法可提高图像重建的精度，但使用比较繁琐。在实际情况下，利用静电传感器获得独立的电荷测量值数很少，且其灵敏场的分布比较单一，敏感区域大都集中在电极附近，在使用以上算法时，EST的图像重建精度较低。为了改

    传感器与微系统 2017年9期2017-09-11

  • 静电现象演示仪的制作研究
    一节当中,静电荷分布的相关教学内容具有抽象,讲解难度大,学生相关生活经验少,理解难度高的特点．尽管课本中的法拉第圆筒实验在一定程度上能说明静电荷在内外表面的分布问题,[1]以及尖端放电现象能说明尖端的电荷分布比较密集的特点;但是两个实验都存在着比较大的局限性．(1) 法拉第圆筒实验的局限性.成功率低:在天气相对潮湿的南方,电荷损失比较大,在电荷转移的过程中,电荷损失又会比较多,所以在检验圆筒外表面电荷的时候,动作必须迅速,电荷稍纵即逝,成功率比较低．实验不

    物理教师 2017年4期2017-04-27

  • 给定电势导体球与极板体系的电势与电场
    感应，会导致电荷分布和空间电场发生改变，尤其是当导体球本身带电的时候，情况会变得更为复杂。球体在均匀电场中，电场分布有严格的解析解[1-2]。但当导体球接近极板时，极板上的电荷分布会受到导体球上电荷的影响。计算了导体球接近极板时的情况，对于给定电势的导体球，导体球上会带有电荷，应用球上所带的电荷量来确定球上的电势。实际上，当导体球接近极板的时候，球与极板之间的电场不再是简单的均匀电场和球的感应电场的叠加，因为极板上的电荷分布也发生了变化。此外，球与极板之间

    黑龙江科学 2017年2期2017-04-21

  • 二氧化碳分子密度泛函计算研究
    ；密度泛函；电荷分布采用Gaussian view软件的绘图模块绘制二氧化碳分子的分子模型，绘制好之后点击Clean，图1为二氧化碳分子的Gaussian view图[1]。图1二氧化碳分子的Gaussian view图1 密度泛函方法的选择经过从头算的HF/6-31G（d，p）方法几何优化后的二氧化碳，再在密度泛函（DFT）的LSDA、BPV86、B3LYP、B3PW91、PBEPBE和HCTH计算方法下对二氧化碳分子进行再次几何优化，同时计算单点能和频

    卷宗 2016年8期2016-11-15

  • 静电放电对羟胺稳定性影响的密度泛函研究
    、电偶极距、电荷分布及分子总能量，并分析了HOMO能级、LUMO能级、能隙随外电场变化规律，然后利用杂化CIS-DFT方法在相同基组下研究了外电场对羟胺分子前9个激发态的影响。结果显示：分子的几何结构、电荷分布与外电场的大小呈现强烈的依赖关系。随着外电场的不断增加，分子的总能量逐渐减小，偶极距逐渐增大，能隙逐渐减小。同时，外电场对羟胺分子的激发态的激发能、波长和振子强度都有一定的影响。羟胺；静电放电；稳定性；密度泛函羟胺（Hydroxylamine，HA）

    火工品 2016年2期2016-10-13

  • 金属离子对CHO细胞抗体表达及抗体电荷分布的影响
    体表达及抗体电荷分布的影响张鑫涛 唐红萍 赵亮 范里 刘旭平 缪仕伟 谭文松（华东理工大学 生物反应器工程国家重点实验室，上海 200237）旨在深入认识金属离子在中国仓鼠卵巢（CHO）细胞培养生产单克隆抗体过程中所发挥的作用。综合考察了不同铜离子和锌离子浓度下CHO细胞的生长、抗体的表达以及抗体的电荷分布情况。结果显示，一方面，当培养基中铜离子浓度为120 nmol/L、锌离子浓度为50 μmol/L时，最有利于CHO细胞的生长和抗体的表达。过高或过低的

    生物技术通报 2016年8期2016-09-14

  • 电势的多级展开与对称性的关系
    590)研究电荷分布在小区域内的情况时，常用多级展开的方法.本文研究了对称分布的带电体的电势场与电多极矩的关系，并用图像的方法说明了电势的各级展开多电荷势的物理意义和叠加形式.从电多极矩的公式出发，分析了有对称性的带电体的电势场与电多极矩的关系，并给出了对称变换的正交矩阵.可以通过电荷分布的对称性，迅速判断多级展开的各级近似是否为零，并进而得到简化的多级展开式.这对加深电多极矩展开内容部分的学习理解和具体计算十分有益.多级展开；电偶极矩；电四极距；对称性1

    物理与工程 2016年3期2016-08-31

  • 从头算和ABEEMσπ/MM对(CH3OH)n(n=3～12)和[Na(CH3OH)n]+(n=3～6)体系的研究
    体系的结构、电荷分布和结合能进行研究. 依据从头算结果构建上述体系的ABEEMσπ/MM浮动电荷势能函数, 并确定相关参数. 结果表明, ABEEMσπ/MM所获得的结构和结合能等均优于OPLS/AA力场, 并与从头算结果相符, 其中键长的平均绝对偏差(AAD)小于0.004 nm, 键长、键角和结合能的相对均方根偏差(RRMSD)分别小于3.8%, 1.7%和6.8%; 电荷分布与从头算结果的线性相关系数均大于0.99.从头算; 原子-键电负性均衡浮动电

    高等学校化学学报 2016年8期2016-08-30

  • 水中三氯生光降解产物的理论分析
    子中各原子的电荷分布进行了计算，结果如图1所示，三氯生分子中原子的静电势分布如图2所示。图1 三氯生分子中各原子的电荷分布从原子电荷分布图中可以看出，1位上的C原子负电荷最大，为-2.199，同时从电子云分布图上也可看出1位上的C-O键电子云密度最大，因而1位上的C-O键容易被缺电子的氧化性物质进行亲电进攻，导致C-O键断裂，形成氯酚类化合物。此外，三个C-Cl键中，2位上的C-Cl键电荷分布最不均匀，因而更容易断裂而形成脱氯产物。从国内外文献报道中得知，

    山东工业技术 2015年18期2015-07-16

  • 核电荷分布对类氢原子基态能量计算的影响
    张小景，张永慧，张现周(河南师范大学物理与电子工程学院，新乡453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi

    原子与分子物理学报 2015年3期2015-07-13

  • 花朵“秒杀”昆虫的绝密武器
    科学家想看看电荷分布是否也对蜜蜂产生影响。他让一些假花拥有同样多的静电荷，但电荷分布却不相同。观察发现，比起电荷均匀分布的花朵，蜜蜂更青睐那些电荷分布在花瓣边缘上的花朵。研究还表明，蜜蜂在“拜访”花朵的过程中，身上带的部分正电荷与花朵上的负电荷中和了，使得花朵所带的电荷减少。花朵被拜访的次数越多，所带电荷就越少，静电场也就越弱。这就相当于告诉后来的蜜蜂：“我的花粉已经被授得差不多了，你不用光顾啦。”蜜蜂通过感知静电的强弱，及时了解一朵花是否有授粉的必要，所

    读写算·高年级 2015年8期2015-07-12

  • 关于孤立导体在点电荷静电场中的感应电荷分布情况探讨
    体表面的感应电荷分布情况，已经有一些理论推导和定性分析[3-7]。然而这些分析都没有直观的给出导体的感应电荷分布情况及其影响因素。本文通过有限元方法对点电荷静电场中的孤立导体进行建模仿真，并定量分析其感应电荷的分布情况及其影响因素。2 静电感应现象理论基础通过查阅高等电磁理论可知，麦克斯韦方程组可以描述一切电磁场相关的物理规律，其中关于电场的高斯定理可以描述静电场相关的现象。因而本文从电场的高斯定理出发，采用有限元方法建立二维模型对孤立金属球在点电荷静电场

    电子世界 2015年24期2015-03-29

  • ABEEM方法研究气相中氯交换的SN2(C)反应
    (C)反应的电荷分布.研究结果显示：该反应的相对能量与碳原子或氢原子的相对电荷间存在很好的线性关联，碳原子或氢原子的电荷分布与C—Cl及C—H键长存在很好的线性关联，这表明中心原子碳及氢原子电荷分布在氯交换的SN2(C)反应中发挥重要作用.ABEEM方法； SN2(C)反应； 电荷分布以碳为中心的双分子亲核取代[SN2(C)]反应是一个最基本的化学反应，在有机和生物化学中起着非常重要的作用[1-9].各种实验和理论都聚焦在研究背面进攻的反转构型的SN2(C

    沈阳化工大学学报 2015年1期2015-03-22

  • 电荷体系在变化外电场中的能量(势能）与受力
    ］分析了一定电荷分布的电荷体系在不变外电场(即当电荷体系在外电场中的位置发生变化时，外电场的分布情况和产生外电场的电荷分布情况不变）中的能量，即一定电荷分布的电荷体系在不变外电场中的势能。这种情况下，一定电荷分布的电荷体系在外电场中的能量(势能）就是电荷体系与外电场的相互作用能。但在实际中，一般情况下，一定电荷分布的电荷体系在外电场中的位置发生变化时，外电场的分布情况和产生外电场的电荷分布情况会随之而发生变化，这里，我们把这种外电场简单称之为变化外电场，如

    安阳师范学院学报 2015年5期2015-03-10

  • 有限元计算方法中时间步长的Newmark处理
    器的电极上的电荷分布情况与外加电压激励的关系，并对计算结果进行了分析.有限元方法;Newmark方法;电荷分布①0 引言有限元法(Finite Element Method，简写为FEM)是求解微分方程的一种有效的数值计算方法，用有限元法方法进行波动数值模拟有非常广泛的应用.有限元法起源于固体力学的应用需求，其应用逐步扩展到热传导、计算流体力学、电磁学等不同领域，成为很重要的数值计算方法.由于有限元法对计算机资源消耗很大，一般在空间离散上采用了大小不同的矩

    枣庄学院学报 2015年2期2015-02-07

  • 平行板电容器带不等量电荷的若干问题
    不等量电荷;电荷分布 中图分类号：G633.7 文献标识码：A    文章编号：1003-6148（2015）1-0041-3人教版高中物理选修3-1第一章第8节电容器的电容一节第二段中说到：“把电容器的一个极板与电池组的正级相连，另一个极板与负极相连，两个极板将分别带上等量的异号电荷，这个过程叫做充电。”从此段话中可知，在用电池充电时，电容器将带上等量的异号电荷。那么，电容器能不能带不等量电荷。如果能，它们是不是也都分布在两极板的内部。这时，电容容器的内

    物理教学探讨 2015年1期2015-01-29

  • N2负流柱放电过程仿真
    渐增大；初始电荷分布直径大小直接影响流柱的发展速度；另外，对于负流柱放电，粒子密度梯度及电场分布随外电场增大而增大。endprint摘要：采用粒子连续性方程耦合泊松方程构建氮气放电流体模型，使用有限元法对该模型求解，获得窄间隙（5mm）氮气放电过程粒子动力学特性。由仿真结果可知：在均匀电场中，流柱头部粒子密度随放电过程的发展不断增大；流柱头部电子密度及电场强度随初始电子密度的增加而逐渐增大；初始电荷分布直径大小直接影响流柱的发展速度；另外，对于负流柱放电，

    哈尔滨理工大学学报 2014年3期2015-01-04

  • 水溶液中……配合物结构和性质的DFT研究
    词密度泛函；电荷分布；结合能；振动频率中图分类号TF111文献标识码A文章编号10002537（2014）04003804“氨浸萃取酸性电积”工艺[13]因具有可处理原料范围广，净化负担小，工艺流程短，环境污染小等优点而越来越多得受到人们的青睐.但该工艺用于锌湿法冶金体系时，由于其锌萃取率不高，限制了整个工艺在锌冶金中的发展.因此，氨浸体系中关于锌萃取机理的研究显得至关重要，而了解氨浸溶液中的物种结构及其性质是研究其萃取机理的基础.目前对氨性溶液中Zn（I

    湖南师范大学学报·自然科学版 2014年4期2014-10-23

  • 应用ABEEM模型研究非金属硼化物的电荷分布*
    金属硼化物的电荷分布*杨忠志，汪建江(辽宁师范大学化学化工学院，辽宁 大连 116029)通过大量量子化学计算，拟合确定了非金属硼化物体系模型分子的ABEEM参数.将这些参数应用到ABEEM模型中计算非金属硼化物模型分子的电荷分布，计算结果显示，ABEEM模型计算得到的电荷分布与从头算计算的电荷分布都有很好的一致性.还计算了测试分子的电荷分布从而验证了ABEEM参数的可转移性，电荷分布变化的规律是在BF3，BCl3，BBr3，BI3分子中B原子电荷逐渐减小

    吉首大学学报（自然科学版） 2014年6期2014-09-06

  • 铈离子与H2O和CO2分子相互作用的理论研究
    的几何参数和电荷分布以及相互作用的能量数据，计算结果表明Ce对反应物有影响，Ce活化了H2O和CO2分子.其中4价的铈对H2O和CO2分子的影响更大.比较H2O和CO2与Ce离子在基态和激发态时的相互作用，发现相对高价的金属离子对水和二氧化碳分子有较强的活化作用，激发态的配合物相互作用能量更高，但几何参数与基态比较变化不大.说明铈离子在反应体系中总体上是高价态时基态对反应物分子的活化能力强，低价时激发态相互作用能较大，说明铈离子可能参与了光生电子的传输.铈

    赤峰学院学报·自然科学版 2014年13期2014-07-31

  • 静电平衡导体表面电荷分布的MATLAB模拟
    平衡导体表面电荷分布.相比第三类文献，我们不仅总结了研究对象在初始状态改变时相应的变化趋势，还以立体直观的三维图像呈现了感应电荷分布.1 处在点电荷电场中的导体球图1中一半径为R的导体球，距球心a(a>R)处有一点电荷q，求导体球表面感应电荷分布.图1 处在点电荷电场中的导体球采用电像法[7]，表面的感应电荷分布为(1)取导体球半径为0.1 m,点电荷距离球心分别为0.2 m,0.3 m,0.5 m,导体球表面感应电荷密度分布如图2所示.由图2可知，感应电

    物理通报 2014年3期2014-06-27

  • 电介质中极化电荷密度的计算
    作用有关针对电荷分布具有一定对称性的问题，分别利用这两种方法分析了电介质均匀且内部不存在自由电荷、电介质均匀但内部存在自由电荷以及电介质不均匀且内部不存在自由电荷情况下介质内部的极化电荷密度，并通过实例加以详尽的讨论.极化率梯度；自由电荷密度；极化电荷密度0 引言当对电介质外加电场时，在电介质表面甚至内部会出现正负电荷，这种现象叫做电介质的极化.电介质上出现的极化电荷是其在电场作用下，内部电荷发生微小移动所造成的宏观效果，电介质中的带电粒子被原子或分子紧密

    石家庄学院学报 2014年6期2014-05-02

  • 丰中子奇A核37-47P自旋和宇称的相对论平均场模型研究
    （E/A）和电荷分布的均方根半径（Rrms），同时也给出了最新发布的NUBASE2012核数据表中的结果。表1 25-47P的平均结合能和电荷分布的均方根半径，以及NUBASE2012核数据表中的结果和31P的电荷分布均方根半径的实验数据表中31P的电荷分布均方根半径的实验值来自文献[11]。另外，31P电荷分布的均方根半径还有2个实验结果，分别是3.193 fm和3.187 fm[12]。对比3套参数给出的平均结合能和电荷分布的均方根半径以及NUBASE

    天津职业技术师范大学学报 2014年1期2014-02-28

  • 静电场电势零点选取原则的讨论
    下，对于场源电荷分布在有限空间内的静电场的电势零点选在无限远处；场源电荷分布在无限空间内的静电场的电势零点选在有限远处。1 电势零点选取具有任意性从物理学角度看，电势是一个相对量，参考点不同，各点的电势不同。参考点改变，虽然要影响场中各点的电势值，但并不改变电场。正因为不同的电势可以描述同一电场，所以物理学上允许电势零点选择的任意性［1］。图1 电势分布函数图像2 场源电荷的分布规律对电势零点选取的影响虽然原则上电势零点的选择是任意的，但不是完全不受限制。

    唐山学院学报 2014年6期2014-01-02

  • 水二聚体间电荷转移与分子轨道研究
    聚体分子间的电荷分布。本文系统地研究了水二聚体在不同构象时的原子电荷分布以及分子轨道的变化情况，以便使水中氢键的本质特点表现得更加清晰。1 模拟参数与计算细节CPMD方法是在赝势和平面波的基础上具体实现的［3，8］，本文应用CPMD方法结合限定性动力学方法对水二聚体进行模拟。设定立方体盒子的边长为L＝18.897 3a.u.。模拟采用BLYP的交换关联泛函和范数不变的Troullier Martins赝势近似。Kohn－Sham轨道在平面波基组下展开，能量

    唐山学院学报 2014年6期2014-01-02

  • WmBn(m+n≤7)团簇电子结构与光谱性质的计算研究
    道上的NBO电荷分布.表1 WmBn (m+n≤7)团簇基态结构的自然电子组态和电荷Table 1 Natural electron configuration and atomic charge of the ground state structures of WmBn(m+n≤7) clusters因为每个原子处在不等价的空间位置,所受到的势场不同,当一部分原子失去电荷,另一部分得到电荷就出现了电荷转移现象.从表1发现,钨原子的6s轨道上的NBO电荷

    江苏科技大学学报(自然科学版) 2013年4期2013-11-19

  • 外电场下热脉冲法测量聚丙烯薄膜中空间电荷
    薄膜内部空间电荷分布,使热脉冲法测量聚合物薄膜内部空间电荷分布更加快速有效.1 实验原理(1)通过解一维热传导方程可以得到样品内部的瞬时温度[2](2)(3)αε是与温度有关的介电常数,αz是样品的热扩散系数,S是样品吸收热量的面积,δT(z,t)表示样品中温度的增量,αP是与温度相关的极化强度.E(z,t)是样品中空间电荷形成的电场,是空间和时间的函数.P(z,t)是样品的极化强度.图1为在外加+100 V电压下聚丙烯薄膜中的热脉冲响应图.对于非极性的聚

    湖北大学学报(自然科学版) 2013年3期2013-11-19

  • 应用ab initio方法和ABEEMσπ模型研究含铝金属酶＊
    大分子体系的电荷分布及Fukui函数的计算，结果显示，ABEEMσπ模型计算得到的电荷分布及Fukui函数与从头算和实验结论均有很好的一致性.还进一步计算分析了1L3R酶与丝氨酸结合前后的分子各区域的电荷分布，结果表明，Al3＋是1L3R酶的活性中心，根据结合后分子的Fukui函数可以得出丝氨酸会使1L3R酶的活性降低.另外，通过比较两者结合前后Al3＋的广义Fukui函数，证明了广义Fukui函数可用于该体系分子间反应活性的比较，同时也说明利用ABEEM

    吉首大学学报（自然科学版） 2013年5期2013-09-11

  • 应用矩量法研究有限长带电直导线的电荷分布
    将对导体上的电荷分布产生影响［1］，有限长带电直导线上的电荷分布并非均匀.本文采用矩量法［2～4］数值求解了有限长带电直导线的电荷分布，讨论了计算矩阵元的分段数对电荷密度数值解的影响.1 矩量法概述在电磁工程应用中，给定边值问题的场方程归结为如下算子方程已知边界条件为式中，L为线性算子；g为已知激励函数；u为待求函数.就积分方程而言，若对应于静电场中带电导线l′上的线电荷密度u＝τ（r′）分布问题，如给定该导线的电位g＝φ，则算子对函数u构造一个由有限个线

    物理与工程 2013年2期2013-07-05

  • 用镜像法求解几类典型静电场问题的教学研究
    任意边界或者电荷分布的情形, 此类问题不存在解析求解方案, 这时只能借助计算机技术获得数值解答. 尽管对于某些简单规则的边界形状, 人们可以通过分离变量、积分变换、Green函数等方法求得问题的解析解, 可是计算过程通常冗长繁杂, 学生在学习时往往会因为缺乏直观的物理图景而感觉困难. 然而, 考虑到空间点电荷激发电场的Coulomb 定律和电势的叠加原理却十分简单, 那么在某些简单边界形状和电荷分布下, 静电场(或电势)也可以通过镜像法求得[3—5].镜像

    湖南文理学院学报(自然科学版) 2013年1期2013-05-13

  • 两种绘制一维点电荷系电场线方法的比较
    导体球面上的电荷分布，对两种绘制一维点电荷系电场线方法进行比较，指出各自的优势和不足.点电荷;接地导体球;电荷分布;电场线用电场线形象地描述电场，是帮助人们更好地理解电场的一种方法，文献［1－4］提出了绘制一维点电荷系电场线的几种不同方法，其中文献［1－2］认为相邻电场线对某个点电荷的夹角是等间隔的，文献［3］认为相邻电场线的C值之差是相等的.本文通过点电荷电场中接地导体球面上的电荷分布，对文献［1］和文献［3］两种绘制一维点电荷系电场线方法进行比较，指出

    河池学院学报 2011年2期2011-12-22

  • 一个静电问题的能量解释
    问题.能量；电荷分布；曲率；静电平衡利用能量关系处理问题，思路简明，适用面宽，是一种在大学物理教学中值得重视的方法.在一些大学物理教材和参考书中［1］，常以下面这个问题作为静电平衡时导体表面的电荷分布与曲率的关系的一个例子.如图1所示，用一根很长的细导线将两个半径分别为R1和R2的球形导体连接起来，并使这个导体系统带电，所带总电量为Q（＞0），求两导体球表面的电荷面密度σ1、σ2与曲率半径R1、R2的关系.图1这里要作一些适当的近似.因导线很长，可认为这两

    物理与工程 2011年6期2011-12-21

  • 平板电容器边缘电场特性探究
    平板电容器的电荷分布,可以计算平板电容器的电位和电场分布。为了求解方便,一般情况下将平板导体上的电荷分布视作均匀的,基于Schwarz-Christoffel变换,仿真求解平板电容器电场和电位分布。在实际情况下,平板导体上电荷分布并不是均匀的。本文讨论线电荷密度为ρ的带电长线在相距为r的点处产生的电位,然后利用Matlab仿真软件,得出平板电容器上的电荷密度分布,最终给出空间电位分布和电场分布仿真图形。从结果可以看出,平行板平均分块数N越大,所得出的结果越

    电气电子教学学报 2011年4期2011-08-09

  • 静电平衡状态下导体球的电荷分布
    言孤立导体的电荷分布已经多有研究[1～2]，但静电平衡状态下导体电荷分布的定量研究稍显少些[3]，尤其是导体接地与否对电荷分布的影响方面的研究.本文就是以导体球为例，通过求解空间电势并利用导体边界条件中电势与电荷面密度的关系探讨导体球在两种典型电场中静电平衡下的电荷分布[4].2 两种典型电场中导体球的电荷分布2.1 无穷大匀强电场中不接地导体球的电荷分布假设不带电的导体球放入如图1所示的匀强电场中，导体外空间无电荷分布.图1欲求该导体球的电荷分布，可求解

    物理通报 2011年2期2011-01-24

  • 原子净电荷分布对乙烯基类单体聚合机理的判定
    原子之间的净电荷分布产生影响.所以当碳-碳双键两边对称或者其原子净电荷之差较小时，如乙烯，则发生自由基聚合反应.而当碳-碳双键原子之间净电荷之差较大时，如：烷氧基、硝基等，其碳-碳双键电子云密度变化较大，则发生离子聚合反应[3].而有些取代基，虽使碳-碳原子之间的净电荷之差适中，但由于共轭作用，其电子流动性较大，而使分子三种聚合机理都可能发生.文献检索表明，用DFT来研究聚合机理的较少.正是由于DFT可以计算化合物的净电荷分布，因此可以通过计算不同种类的乙

    湖北民族大学学报(自然科学版) 2011年1期2011-01-18

  • 基于格林函数声表面波换能器的分析
    数和电极上的电荷分布之间存在线性关系，所以可以由电极上的电荷分布计算出声波的大小，可以把电极上的电荷分布看成产生声表面波的源。格林函数表示如下[1]：其中 Ge( x)为静电场部分， Gs( x,ω)为声表面波部分，Gb( x,ω)为体声波部分。在声表面波器件中，由于换能器表面的机电耦合不是很强，其它作用比声表面波作用弱得多，对表面换能起主要作用的是静电荷。若其它作用省略，只考虑 Ge( x)，这种近似分析称为准静态分析，那么有：相应的格林函数 Ge( x

    通信技术 2010年2期2010-08-11

  • 管道输送粉体粒子起电电荷分布实验
    粒子静电起电电荷分布实验系统，用相关分析仪器进行研究.图1为实验系统示意.实验使用普通粉体粒子，中值直径为7 μm，粒子质量密度为2.3×103kg/m3.为保证实验粒子的连续供应(即在小流量下的粉体粒子也能持续流动)，首先对台式供料器进行改进，使粉体粒子可在空气裹携下进入1个小的虹吸喷嘴.［5]粉体粒子被喷射器扩散后，进入1个内径为4.6 mm的不锈钢直管.直管长度有0.05 m，0.25 m，0.50 m，1.00 m 和2.00 m等5种规格.空气的

    上海海事大学学报 2010年1期2010-07-23

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