末速度
- 数控系统中S型曲线加减速控制算法研究
速度;Ve表示末速度;Vm表示最大驱动速度;L表示实际路径长度。设电机加速度曲线从0达到最大值和从最大值到0所用的时间相等,此时间定为系统的一个特性时间常数tm,图1中,Amax=Dmax。在目标运动过程中,A表示最大加速度;J表示最大加加速度。当加速度能够达到最大值时,T1=T3=T5=T7=A/J=tm;当加速度无法达到最大值时,T1=T3,T5=T7。7段式S型加减速控制模型中加加速度j(t)的计算公式为(1)加速度a(t)的计算公式为(2)速度v(
机械制造与自动化 2023年6期2024-01-03
- 基于位移矢量三角形的抛体运动射程问题探析
,初速度方向与末速度方向有什么关系,有没有一定的规律呢?伽利略在1638 年出版的《关于两门新科学的对话》这部著作中,有了惯性思想和对自由落体运动的研究,进一步研究了抛体运动,伽利略认为抛体运动具有匀速运动和自然加速运动的复合运动的性质.在中学阶段一般采用正交分解法分析抛体运动,对于斜面上的斜抛运动,若涉及复杂的三角函数,采用正交分解法在两个方向上多次分解往往会让问题变得比较复杂.而把抛体运动分解为沿初速度方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动,建立位
物理通报 2023年11期2023-11-08
- 平抛运动问题全解读
达任意位置时的末速度与水平方向间的夹角为α,位移与水平方向间的夹角为φ,则总有tanα=2tanφ。证明：做平抛运动的物体到达任意位置时,有,因此tanα=2tanφ。推论二：做平抛运动的物体在任意时刻的瞬时速度的反向延长线一定通过此时水平位移的中点。证明：做平抛运动的物体到达任意位置时,末速度与水平方向间的夹角α的正切值,其中x'是末速度的反向延长线与x轴的交点到坐标原点的距离,即,解得,即。推论三：做平抛运动的物体在任意相等的时间间隔Δt内的速度变化量
中学生数理化(高中版.高考理化) 2023年9期2023-09-19
- 体育运动中的平抛运动
的大小C.足球末速度的大小D.足球初速度的方向与球门线夹角的正切值【答案】B【解析】根据几何知识可得足球的位移，A项错误; 足球做平抛运动，在水平方向上有x'=v0t在竖直方向上有，联立解得，B项正确;根据运动的合成可得足球末速度的大小，结合，，解得，C项错误;足球初速度的方向与球门线夹角等于足球做平抛运动过程中水平方向上的位移与球门线的夹角，根据几何知识可知，D项错误。
教育周报·教研版 2023年20期2023-06-11
- 河南豫北一次降雹过程的粒子谱分布特征分析
确的大小、下落末速度、降雹时间等数据，冰雹的下落末速度与冰雹的质量共同决定了冰雹的动能，而冰雹造成的灾害程度与其密切相关。对于下落末速度的测量Macklin［9］和Auer［10］分别对人造冰雹和高海拔处的冰雹进行了测量。近年来，我国冰雹多发的省份利用雨滴谱仪也开展了一些关于冰雹谱及冰雹降落速度的研究工作，但因为冰雹降落的局地性，该方面的工作目前并不是很多，如岳治国等［11］分析了陕西渭北一次降雹过程的粒子谱特征，首次观测到了冰雹的末速度；王俊等［12］分
河南科技 2022年19期2022-11-03
- 例析板块模型题的多种解法
加速直线运动的末速度为v1,加速度为a1,位移为s1;长木板向右做匀加速直线运动的加速度为a2,末速度为v2,位移为s2.根据牛顿第二定律,对小木块有此过程中,小木块在长木板上滑行,二者相对位移Δs1＝s2－s1.撤去水平拉力F后,小木块运动到长木板的最左端时,二者刚好有相同速度v,此过程,小木块向右做匀加速直线运动,设其加速度大小为a3,运动位移为s3;木板向右做匀减速直线运动,设加速度大小为a4,运动位移为s4.对小木块有μmg＝ma3,解得由题意可知
高中数理化 2022年16期2022-09-14
- 一道匀变速直线运动习题的7种解法剖析与思考
平均速度等于初末速度平均值,即,中间位置瞬时速度和位移差公式Δx＝aT2这3个重要推论.对于初速度为零的匀加速直线运动,还有诸如相等时间位移比、相等位移所用时间之比等连比表达式.由于基本规律和推论多而杂,匀变速直线运动问题往往有很多不同的解法,教师教学时要善于引导学生寻找多种不同的解法以拓展学生的视野,从而培养学生的思维能力.下面以笔者教学时遇到的一道匀变速直线运动习题为例,剖析7种解法的思路,供参考.2 问题和解法例质点从静止开始做匀加速直线运动,在第3
高中数理化 2022年14期2022-08-15
- 基于深度学习的两相流气泡末速度预测
其重要，而气泡末速度是其中的关键特征参数之一。国内外学者对气泡末速度计算方法进行了大量研究，在早期时候，文献[2]证明了气泡末速度与气泡纵横比和当量直径有着很大的联系，并得到了气泡末速度的经验关系。文献[3]提出了一种液体池气泡在上升过程中的参数化方法。文献[4]对剪切流中的气泡横向运动进行了研究。国内的一些学者也针对不同工况下的气泡末速度进行了实验研究和模型计算，但这些方法大都根据经验公式以及气泡上升过程中的受力分析得到气泡末速度的模型。然而，由于两相流
现代电子技术 2022年15期2022-07-28
- 五轴数控系统的旋转轴速度规划方法*
前一线段运动的末速度，另外需要通过计算确定加速度、驱动速度和末速度的大小。1.1 运动时间计算假设存在两条直线做连续插补运动，根据平动轴在第m段运动指令的运行参数和位移量，可得目标最大速度其中：Δlmp、vsml、veml、aml分别为平动轴在该段指令的位移量、起步速度、末速度和加速度。将平动轴的目标最大速度vm与预设最大速度vcml进行比较，存在两种情况：（1）当目标最大速度vm小于或等于预设最大速度vcml，平动轴的运行时间t为（2）当目标最大速度vm
制造技术与机床 2022年7期2022-07-04
- 带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的单元教学思路与框架
(2)已知初、末速度方向和入射点(射出点)，能确定弦，这利用了弦所在直线是初速度方向和末速度方向的角平分线性质.临界条件和极值条件主要是用于确定末速度方向和射出点位置，从而辅助其他条件确定弦.比如临界条件有恰好不从某条边界出磁场，可以确定临界末速度方向与该条边切线方向一致；极值条件有最远的射出点，或者从哪一点射出时间最长等，在这种情况下，可以利用弦为直径时最长的性质确定最远的点，或者当弦切角最大时，在磁场内运动的时间最长等.若弦已确定，入射点和射出点、半径
物理通报 2022年3期2022-03-04
- 质量车运动过程的动力学及偏航性能分析
当质量车以相同末速度运行时，车体的最大横移量与最大点头角加速度随着质量车的配重增大而减小，而最大点头角速度趋势相反。本文研究成果能对质量车的设计及动力学分析提供一定的参考。质量车；运动过程；动力学性能；偏航特性近年来，我国航母技术取得快速发展，而航母之所以在海上战役中占据重要地位，是通过舰载机得以实现[1]。目前，舰载机在海上的升降方式主要是运动起飞，即运动装置向舰载机提供运动力，利用此力的作用，舰载机的速度不断增大，当飞机速度超过最小离舰起飞速度时，飞机
机械 2021年10期2021-11-08
- 关于Kane难题的一种解决方案
撞点的切向相对末速度与切向相对初速度之比．诚然，由式(10)和式(1)、(3)可知，式(7)中必然有V1x≤V01xω1≤ω01即ΔEk一定大于等于零．而由以上二式得到V1x+r1ω1≤V01x+r1ω01即圆球碰撞点的初、末速度满足为不失一般性，以下我们导出两个作平面运动的刚性球碰撞过程中的、含参量k的动能损失计算式，继而找出关于k值的满足能量守恒定律的范围．2 动能定理的一种形式设质点系中第i个质点的质量为mi，其在dt时间内的初、末速度分别为v0i和
物理通报 2021年10期2021-09-24
- 面向集群对抗的多弹协同目标分配模型与仿真分析
时导弹与目标的末速度差ΔVij作为衡量打击效果的指标，目标是如何指派使完成任务的总效率最高，即由于导弹数量nm大于目标数量nt，该问题可看作一个非平衡指派问题。不同于传统的非平衡指派问题，该问题的打击效果指标ΔVij需要经过比例导引法仿真得到，且存在导弹未能毁伤目标的情况（如导弹的末速度过低（假设最低拦截速度为Vlim），导弹在规定飞行时间tlim内不能飞到目标附近，导弹由于过载限制不能命中目标等）。2 模型与仿真分析2.1 态势初始化假设有nm个导弹，编
空天防御 2021年3期2021-09-16
- 一种加加速度连续的加减速算法研究
于点位控制的初末速度为0的S形加减速控制方法；刘志峰和杨亮亮等[4-5]使用牛顿迭代法和智能算法求解各阶段时间，OS ORNIORIOS R A等[6-7]提出用于离散系统的多项式加减速控制方法。郭新贵等[8]基于三角函数提出了正弦加减速，其各阶加速度均连续，拥有最优越的加减速柔度，但是正弦函数计算复杂，不易在资源有限的嵌入式系统中满足实时计算要求；李加文等[9]提出采用函数逼近的方法改造三角函数加减速，加快了计算速度，但是逼近函数导致了加加速度不连续，不
机械制造与自动化 2021年1期2021-02-03
- 静水中单气泡运动特性实验研究
、通用、准确的末速度预测关系式。本文采用高速摄像机和图像识别技术，对不同等效体积直径下气泡的运动轨迹、变形程度、瞬时速度和末速度进行研究。1 实验装置实验装置如图1所示，主要由气泡发生装置、实验段、光源系统、高速摄像机和图像处理程序组成。气泡发生装置由注射泵、针阀、毛细管、橡胶塞组成，注射泵采用雷弗TSD-01双向推拉型注射泵，注射速率控制范围为1 μL/min～87 mL/min，通过同步器快速切换针阀达到快速切换注射器正负行程的目的。毛细管内径分别为0
原子能科学技术 2020年9期2020-09-16
- 新型反作用液动冲击器的设计及碰撞性能分析
结构参数与冲锤末速度的关系，并采用Fluent、Ansys数值模拟分析了冲锤径向摆动对冲击能量效率的影响，并首次提出了环形旋转射流喷嘴的运用；叶晓平等[4]针对具体双作用液动冲击器结构，采用Matlab数值模拟计算，讨论了不同节流口径、活阀行程以及冲锤质量等结构参数对冲击器输出性能的影响，并对相应结构进行优化；李玮等[5]设计了一款新型轴向辅助破岩工具，并根据具体设计结构采用Solidwork/Simulation插件分析了关键部件的应力和应变分布情况，结
长江大学学报(自科版) 2020年2期2020-05-25
- 渝昆高速铁路会泽至蒲草塘段线路走向及坡度方案研究
面组合方案对坡末速度的影响，确定最佳坡度方案。2.1 纵断面概况渝昆高速铁路会泽至蒲草塘段线路纵断面穿越会泽至蒲草塘段最高点，从DIK557 km+050 m处开始以隧道形式连续运用坡度为3‰ (3.95 km)和23‰ (3.2 km)的上坡，在DIK561 km+250 m 处纵断面到达越岭最高点，在此设何坪子中桥，之后以两隧道一桥形式采用坡度为25‰ (3.95 km)，3‰ (3.8 km)，18‰ (12 km)和25‰ (2.95 km)的下坡
铁道运输与经济 2020年3期2020-03-31
- 高能射流式液动潜孔锤回程节流缓冲研究
间隙对回程冲击末速度的影响如表1所示，节流间隙为7 mm时(间隙为7 mm时为未加缓冲状态，即原样机状态)，回程冲击末速度和冲击功与无缓冲结构时几乎相等，可以作为比较的基准。当冲锤粗段与中接头内壁间节流间隙小于3 mm时， 随着节流间隙的减小， 回程冲击末速度急剧减小，如图5所示。当节流间隙为1 mm时，回程冲击末速度降低至0.57 m/s，约为无节流缓冲时的1/6，回程冲击功减小到无节流缓冲时的1/42。当节流间隙进一步减小到0.5 mm时，回程冲击末速
液压与气动 2020年1期2020-01-15
- 输电塔在风雨耦合作用下的动力响应分析
雨速度则为雨的末速度V1。经过文献的查阅雨滴的末速度与雨滴最大截面尺寸有关。根据碰撞定理雨滴的冲击力也可以由以下公式表示式中n为雨滴单位体积内的雨滴数，ρ为雨滴密度Vs为雨滴碰撞前的末速度b为受冲击荷载的结构构件截面宽度。三、输电塔体系模拟本文主的静态分析主要采用ANSYS来完成，首先需要模拟输电塔模型建立有限元然后进行计算，本文采用LINK10单元来建立输电塔有限元模型，通过约束输电塔底部的所有节点来模拟地面对输电塔的约束。建立好输电塔的几何模型后，选择
福建质量管理 2019年20期2019-11-05
- 船用液压缸缓冲特性研究
值压力低，缓冲末速度较小，且缓冲持续时间不能过长，活塞杆不应出现反向运动现象。3 种活塞杆在不同初始间隙时的计算结果如图5～图7 及表2 所示。从计算结果可看出：1）对于圆柱形活塞杆，随着间隙增大，其缓冲末速度增大，且缓冲峰值压力减小。2）对于圆锥形活塞杆，随着间隙增大，其缓冲末速度变化不明显，且缓冲峰值压力减小。相较于圆柱形活塞，圆锥形活塞杆末速度较低，但峰值压力略高。图 5 圆柱形活塞杆液压缸缓冲效果Fig. 5 Cushion effect of c
舰船科学技术 2019年8期2019-09-05
- 解决多过程动力学问题的法宝
——速度—时间图象的应用
间，纵轴看初、末速度，斜率看加速度，面积看位移。还有另外三个拓展物理量，一是中间时刻速度等于平均速度的同时也等于初末速度之和的一半，二是斜率与时间的乘积表示速度的变化量，三是斜率与质量的乘积表示物体所受的合力。二、作图的步骤与技巧1.首先建立横、纵坐标，标上符号和单位，长、宽比例适中，总体构成一个矩形；2.确定第一个坐标点，如(0、v0)即零时刻时初速度不为零；3.确定图的走向，在纵轴的正半轴斜向上表示增加，斜向下表示减少，在纵轴的负半轴斜向上表示减少，斜
教学考试(高考物理) 2019年4期2019-08-05
- 斜面上定向抛体运动的初速度放大镜效应
斜面(图1).末速度v垂直于斜面方向:(1)小球位移沿斜面方向:(2)由(1)、(2)两式可得cotα=2tanθ.(3)图2由此可得,只要小球抛出方向与斜面成角α,满足cotα=2tanθ,小球就会垂直落向斜面,并原路弹回．即小球是否能垂直落向斜面,与小球的速度大小无关,只与小球的抛出角度有关,只要满足小球抛出方向与斜面成角α,不同速度对应的所有轨迹均与斜面垂直．而增大小球的初速度相当于放大了抛体轨迹的图像(图2),那么只有末速度与斜面垂直情况下才与初速
物理教师 2019年6期2019-07-30
- 平抛运动中求时间的方法探讨
物体到达某点的末速度与初速度方向之间的夹角。【例2】如图2所示，在倾角θ=37°的斜面底端的正上方，以初速度v0=30 m/s平抛一小球，该小球正好垂直打在斜面上，求小球在此过程中经历的时间。(已知：g=10 m/s2,sin37°=0.6,cos37°=0.8，空气阻力忽略不计)【解析】如图3所示，将小球落在斜面上的末速度vt进行分解，然后根据几何关系可以得到：又小球在竖直方向做的是自由落体运动则vy=gt(2)联立(1)(2)式解得：t=4 s【特点】
教学考试(高考物理) 2019年1期2019-04-24
- 全孔反循环气动冲击潜孔锤设计及其冲击碰撞性能研究
如果锤体的冲击末速度过小，则在岩石上形成的冲击功小、冲击频率低，达不到冲击破岩效果；如果锤体的冲击末速度过大，则锤体冲击功大、冲击频率高，易使井底岩石发生重复破碎，不利于岩石上返，故而需要控制锤体的冲击速度[8,9]。笔者通过建立潜孔锤虚拟样机[10]，采用多体动力学方法和有限元方法，对锤体与钻头间的高频冲击作用进行了仿真模拟，得出了锤体冲击速度的最适合范围。1 全孔反循环气动冲击潜孔锤结构设计1.1 结构与工作原理全孔反循环气动冲击潜孔锤的设计结构如图1
长江大学学报(自科版) 2019年3期2019-04-22
- 基于加加速度连续的函数逼近加减速算法
过时间T1到达末速度V2，同理可以得到减速步数N1。令 i∈［1，2，…，N1-1］，得到位移公式如下：当i＝N1时，得到减速区长度S1。（2）恒速段由式（4）得到运行时间为Tc1，则运行步数为Nc1。总运行步数N=Nc1+N1，数控系统首先以V1速度匀速，当剩余插补长度等于S1时，进入减速区开始减速。3.2.2 V1＜V2当V1＜V2时，数控系统先从V1加速到V2，然后以V2插补完剩下的路径。（1）加速段当最大速度为V1，末速度为V2时，它的加速段的加速
机械设计与制造 2018年11期2018-11-12
- 雷暴云内电场力对起电和电荷结构的反馈作用∗
成物粒子的下落末速度及粒子间的碰并系数有一定的影响,因而会造成云内各种水成物粒子的重新分布.Willams和Lher-mitte[19]利用多普勒雷达观测到降水质点下降末速度的逐渐变化与电场变化之间的相关性较好,当然,这种效应似乎只存在于雷暴中的局部区域中,即电场强度接近击穿的区域.Latham和Saunders[20]通过云室实验研究指出,在强电化的云中,通过冰晶聚合的方式,雪晶生长率明显增强;Saunders和Wahab[21]在此工作基础上进一步指出
物理学报 2018年16期2018-09-11
- 限制空间范围条件下(类)平抛运动的末速度极值问题举例
范围的条件,其末速度、时间、位移等物理量呈现出非单调变化,使之成为考查学生物理基本技能、运用数学知识解决物理问题的高考的热点．1 竖直面对抛体运动的限制图1例1.如图1所示,某人从同一位置O以不同的水平速度投出3枚飞镖A、B、C,最后都插在竖直墙壁上,它们与墙面的夹角分别为60°、45°、30°,图中飞镖的取向可认为是击中墙面时的速度方向,不计空气阻力,则下列说法正确的是(A) 3只飞镖做平抛运动的初速度一定满足vA0>vB0>vC0.(B) 插在墙上的3
物理教师 2018年6期2018-07-18
- 油气钻井岩屑沉降阻力计算模型
况，建立了沉降末速度预测模型，所得沉降预测模型与Newton-Rittinger公式很接近。虽然选矿工程中各流态都有相应的球形颗粒沉降末速度预测模型，但是在选择计算模型之前必须判断雷诺数，而颗粒雷诺数又与沉降末速度相关，尽管使用图表法[4-6]可以不用判断雷诺数，但是这会造成较大的误差且使用起来不够方便；而近些年对于沉降的研究多以球体或天然沙粒为实验对象，讨论颗粒在特定流体中的沉降规律，且不同的模型有不同的适用范围。而在钻井工程中，岩屑颗粒的形态与球体及天
天然气工业 2018年5期2018-06-26
- Matlab在函数辅助学习中的应用
题，在理论证明末速度方向与平抛初速度无关的基础上，采用Matlab编程显示不同平抛初速度情况下的抛物轨迹，计算并绘制抛物落点的速度方向，提供形象化研究支撑[3-5]。（1）原理证明设 为位移偏向角，由于小球从斜面顶端平抛且落在斜面上，这里 也就等于斜面与水平面夹角，故 为定值；为速度偏向角；_0是平抛初速度，_是末速度在竖直方向上的分量；、分别代表水平、竖直方向位移；表示平抛全过程所用时间，证明如下：式中，因 为定值，所以 为定值，末速度方向始终相同，与平
计算机与网络 2018年1期2018-03-21
- 基于粒子成像瞬态测量技术的雨滴微物理特性及降雨动能研究
2 mm，降落末速度均值为3.47 m/s，其中直径在1.00～3.00 mm范围内的雨滴占样本总数的87.21%。雨滴直径和降落末速度呈显著的对数关系。基于实测的雨滴微物理特性和降雨强度估算降雨动能，该结果与传统的经验模型估算结果相对误差均值为7.28%。该方法得到的降雨动能较以往的经验模型能更真实的反应雨滴降落过程中的做功大小，为准确计算降雨过程中雨滴所造成的溅蚀量奠定基础。侵蚀；图像处理；物理特性；雨滴；粒子成像；降雨强度；降雨动能0 引 言雨滴在降
农业工程学报 2018年2期2018-03-01
- 浅论Kane难题
了碰撞点的切向末速度与切向初速度之比，根据能量守恒定律指出了合理的k值范围，从而指出了Kane难题即碰撞过程中的动能损失小于零的原因。斜碰撞；动能；Kane难题；库仑摩擦定律图1 均质刚性球壳1 动能损失的计算式再设球壳在整个碰撞过程中受到的切向冲量为IF，由平面运动刚体动力学方程有(3)(4)球壳的动能损失为(7)将式(4)、(5)、(6)代入式(7)，整理得到(8)以弹性碰撞为例：因为e2=1，所以，为使ΔEk≥0，须有k2≤1，即-1≤k≤1(9)k
物理与工程 2017年6期2018-01-06
- 一类“匀变速直线运动规律的应用问题”的思维整理和论证
确。第0.5s末速度为第1s中间时刻速度，根据v0.5=1==8m/s，C错误；如果在3s前就已经停止运动，则物体在第2.5s末速度不等于第3s的平均速度，故D错误；此题选择B选项。解析和思考：要正确解答运动学规律的题目，对相应规律在题目中是否成立必需要仔细辨别和思考。此题中建立一维坐标系（如图1所示），设物体做初速度为v0，加速度为a的匀减速直线运动。解答此题的关键为，注意到物体做的是匀减速直线运动，那么判定物体什么时候停止运动是关键；设物体在第2s末之
散文百家·下旬刊 2017年10期2018-01-02
- 运用5W1H教学策略培养高中物理问题建模能力
得出小球此过程末速度，并通过受力分析求出小球在最低点所受绳的接力大小。第二过程：1）小球碰到木块后第一过程的受力改变，进入第二过程。此过程谁参与：小球及木块；2）碰撞过程它们受什么力：受碰撞力，其它力忽略；3）它们会怎么运动：速度发生很快的变化；4）此过程直到什么时候，从哪里到哪里：碰前到碰后过程很短，以小球在第一阶段的末速度为起点，以题目中给出的 “碰后小球速度反向且动能是碰前动能的”状态为终点；5）此过程采用什么方法处理最简便：动量守恒定律，但并不能肯
师道(教研) 2017年11期2017-11-23
- 二维完全弹性碰撞的理论研究
轴；可以设A的末速度v1沿x轴方向分量为vx，在y轴方向上分量为vy，故与B发生作用的只有vx，根据一维碰撞规律，B碰后末速度方向必然和vx方向共线.在任意两个正交方向上运用分动量守恒，并结合能量守恒和分速度关系，即可求解末速度.2 解决过程设A碰后的末速度大小为v1，B碰后的末速度大小为v2，v1在x和y轴方向的分量分别为vx和vy，A碰后v1与碰前v0方向夹角为β，碰后两球末速度v1和v2之间的夹角为θ，即有角度关 系α+β=θ.若引入恢复系数本次研究
物理通报 2017年12期2017-11-17
- 一次冰雹天气的降水现象仪观测分析
粒子直径、下落末速度及粒子数目[1-2]。降水现象仪的数据处理单元根据粒子分布情况结合降水类型分类图[3](如图1所示)判别降水类型。降水现象仪采样周期为1 min，可全天工作，维护简单。图1 降水类型分类图Fig.1 Classification map of precipitation types3 要素变化分析本次冰雹过程主要分布在贵阳城区，贵阳国家基准站人工观测到5 min冰雹，发生在21时21分—21时25分之间。从整个强对流天气过程来看，本站气
中低纬山地气象 2017年5期2017-11-14
- 潜孔冲击器活塞裂纹的分析
环。活塞的冲击末速度一般在8～12 m/s之间[3]。图1 潜孔冲击器活塞如图2所示，潜孔冲击器活塞的外圆半径R0=32.5mm，内孔半径R1=14.3 mm，a为裂纹至活塞内孔的距离，活塞初始裂纹长度a0=1.5 mm，活塞厚度t=R0-R1=18.2 mm，裂纹位置因子a/t=0.1。图2 活塞断面各参数2 裂纹阈值裂纹阈值即裂纹扩展的下限值，是内部力和外部驱动力之间矛盾运动的边界点，一般用ΔKth表示。当裂纹的应力强度因子K达到并超过裂纹阈值ΔKth
装备机械 2017年1期2017-05-15
- 降雨发生装置雨强和雨滴特性影响因素试验研究
高度与雨滴下落末速度成正相关关系，与雨滴的最大直径无关，随着高度增加，速度的最大增幅可达57%；喷头压力与降雨强度成正相关关系，与雨滴下落末速度和谱分布成负相关关系，根据降雨强度的稳定性确定3种类型喷头的最佳工作压力分别为0.09，0.07，0.06MPa；喷头口径与降雨强度和雨滴谱分布在一定范围内成正相关关系。降雨发生装置；喷头；雨强；雨滴谱；影响因素0 引 言降雨降水资料是研究气候变迁、天气动力、数值天气预报模式、水分平衡、水文模型等方面的重要参数，是
中国测试 2017年2期2017-03-09
- 用v-t图象证明匀变速直线运动的基本规律
是初速度v0、末速度v、加速度a、时间t和位移x．在v-t图象中,物体的初速度v0、末速度v、时间t可以直接在坐标轴上读出,物体加速度a可由直线的斜率表示,图线与坐标轴围成的“面积”表示相应时间内的位移x,如图1所示．现在利用v-t图象来证明匀变速直线运动的基本规律和重要推论．1) 匀变速直线运动速度与时间的关系v=v0+at.v=v0+at.2) 匀变速直线运动位移与时间关系公式3) 匀变速直线运动位移与速度关系4) 匀变速直线运动位移与平均速度关系证明
高中数理化 2016年5期2016-09-26
- 应用中学物理知识分析高速滑翔飞行器的关键气动参数
飞行航程和飞行末速度的影响，指出最关键的参数是初始速度和升阻比，这两个参数数值大，滑翔飞行的距离就远，飞行末速度就大.这与较复杂的3D弹道方程的数值计算结论一致.本文采用的物理数学分析方法，建立了简便的解析式，对设计高超声速滑翔飞行器有一定的工程应用价值.滑翔飞行器高升阻比飞行器气动设计互联网，特别是移动互联网在全球的广泛使用，使人们可以在任何时间、任何地点在全球的范围内进行各种商业和贸易的活动，其中服务传递和到达是非常重要的一个环节.本文利用初等物理、数
物理通报 2016年6期2016-09-05
- 基于FPGA的斜面冲击机末速度测试方案
A的斜面冲击机末速度测试方案王琳（西安铁路职业技术学院 陕西 西安 710016）为了评定运输包装件在受到水平冲击时的耐冲击强度和包装对内装物的保护能力，本文作者广泛研究的基础上基础上特别提出了一种基于FPGA的斜面冲击机末速度测试方案，经过作者实际测试表明此设计方案具有一定的实用性，达到了预期的结果，并且具有较高的灵活性，可靠性及稳定性，且价格低廉，有很大的实用价值和推广意义。FPGA；斜面冲击机；末速度；保护；可靠；价格低廉斜面冲击机主要由斜面钢轨道、
电子设计工程 2015年7期2015-12-15
- 运动的描述易出错问题辨析
方向一致C.和末速度的方向一致D.加速度为正，速度变化一定为正错解：如质点向左运动，先加速后减速，位移方向不变，而加速度方向发生了变化，选项A错；根据加速度定义式a=△v/t=（v2-v1）/t，可知a与速度变化△v方向一致，与末速度v2方向一致，与初速度v1方向相反，选项CD均对，B错。答案为CD。错因分析：物体在一条直线上运动时，当初末速度方向相反时，加速度a与末速度方向相同；当初速度和末速度方向相同时，末速度大于初速度时加速度“与末速度方向一致，末速
中学生数理化·高一版 2015年8期2015-05-30
- 测雨雷达反演雨滴谱剔除垂直气流方法的研究
0%）。用平均末速度法估计垂直气流速度，反演雨滴谱。与地面雨滴谱对比观测表明，消除垂直气流影响后测雨雷达反演的雨滴谱分布更加合理，和地面雨滴谱仪的一致性更好，平均相对偏差减小8%以上；从通过雨滴谱计算的雨强分析，大雨强时偏差减小得更明显，平均达到25%。说明这种方法在测雨雷达反演雨滴谱中具有重要参考价值。平均末速度法，雨滴谱反演，垂直气流0 引言雷达对降水的估测在日常的降水预报中越来越重要，而Z-R关系是雷达估测降水的基础[1-2]，但是Z-R关系具有很大
Advances in Meteorological Science and Technology 2015年4期2015-02-08
- 液体气压式输弹机故障仿真研究＊
取炮弹强制输弹末速度为校核参数，因为其大小直接决定着炮弹能否顺利完成卡膛动作，是反映输弹机输弹性能的重要参数。实验结果与仿真结果汇总如表1所示。表1 输弹机强制输弹炮弹末速度从表1可以看出，输弹机强制输弹炮弹末速度仿真结果与实验值能够较好地吻合，说明输弹机虚拟样机模型在反映输弹机输弹性能方面有较高的可信度，仿真结果具有实际意义，可以作为对物理样机性能评测、故障分析的有力工具和平台。4 故障仿真分析由式（2）可知，初始气压及初始容积决定着输弹力的大小，继而影
舰船电子工程 2014年3期2014-11-23
- 基于移动闭塞原理的列车追踪模型及追踪间隔研究
传统模型中追踪末速度为零的设定,综合前车位置和速度来计算追踪车辆的追踪末速度,进一步缩小了追踪间隔时间,提高了运行效率.利用具体线路数据进行仿真计算,将常规模型与新模型的计算结果进行了比较.1 常规移动闭列车追踪运行模型传统铁路行车采取的是固定闭塞,利用计轴、轨道电路、信号机等方式将铁路划分出固定的闭塞分区.移动闭塞取消了固定划分的闭塞分区,其闭塞分区保持在前行车辆尾部一定的安全距离之后,随着列车的移动而不断移动.基于移动闭塞理论的列车控制系统釆用移动闭塞
河南科技学院学报(自然科学版) 2014年2期2014-02-05
- 潜孔冲击器活塞的应力强度因子有限元分析
圆角半径和冲击末速度对应力强度因子的影响应力强度因子还与潜孔冲击器活塞的几何结构和实际工况有关［7］。在活塞的几何结构中，影响活塞壁厚的内孔直径和小径处的倒圆角半径是最为关键的因素，实际工况不同主要反映在活塞的冲击末速度上。在a／t＝0.9处，分别计算了在7～12m／s的冲击末速度下，内孔直径分别为24.6～34.6mm和倒圆角半径分别为14～16mm情况下的应力强度因子值如表2所示，分析结果见图2－4。表2 不同条件下的应力强度因子值图2 应力强度因子随
湖北工业大学学报 2014年5期2014-01-15
- 潜孔冲击器活塞的有限元动态仿真模拟分析
圆角半径和冲击末速度对活塞应力应变的影响及其变化规律。图1 断裂的活塞1 潜孔冲击器工作原理潜孔冲击器一般由活塞、钻头、岩石冲击器组成［2］（见图2），其具体工作原理是高压气体通过一定的气路首先进入潜孔冲击器的前腔，由于前腔内气压P2处于高压状态，后腔内气压P1处于低压状态，于是潜孔冲击器内部的活塞开始做回程运动。当活塞回程到一定距离时，由于气动冲击器内部气阀的变换，使得前腔内气压P2逐步下降，最后处于低压状态，而后腔内的气压P1转变为高压状态，活塞便依靠
长江大学学报(自科版) 2013年34期2013-08-11
- 对一道运动学问题的深度思考
上木板，离开时末速度vt也一定相等．1 对两个木板运动的分析：令μ甲(1)图像法由于滑块在每块木板上都做匀减速运动，在保证相同的初速度下，且每块木板上滑行的位移相同，则末速度必然相同，可画出图2(a)、(b)对应的v-t图，如图2(c).根据v-t图可知，按图2(a)运动的时间ta较图2(b)运动的时间tb要短．图2(2)平均速度法设物体滑到中点的速度为v，则其从左端滑到右端，有t=t1+t2根据以上两式可知：要想使物体在物块上运动的时间最短，必须保证小物
物理通报 2012年9期2012-01-23
- 基于固粒沉降的有杆采油设备选型
固粒的自由沉降末速度进行研究时发现,固粒达到沉降末速的时间很短,即固粒在流体中达到平衡运动所需要的时间很短,时间的数量级在10-3s左右,因此为了简化分析,忽略固粒在变加速运动达到沉降末速度所需要的时间,即认为固粒运移速度随流体速度变化瞬间达到沉降末速度。根据固粒受力平衡方程(10),即结合式(9)给定的自由沉降末速度,可得固粒在运动流体中的沉降末速为式中,vs为固粒的沉降末速度;vl为流体的流速;vs0为固粒的自由沉降末速度。3 有杆采油设备选型3.1
石油矿场机械 2010年1期2010-12-11
- 子弹打木块问题的图像解法
间 t、共同的末速度 v共又将如何变化?答:(1)如果子弹初速度增大;子弹的速度图线将上移,子弹和木块的加速度均不变,此间木块位移 s木和子弹位移s子均增大、打入深度d和打入时间t也增大、共同的末速度 v共也增大,如图1-1所示.图1 -1图1 -2图1 -3(2)如果子弹质量增大;子弹的速度图线将变缓(加速度变小),木块位移 s木增大、子弹位移s子也增大、打入深度 d增大、打入时间 t增加、共同的末速度 v共增大,如图1-2所示.(3)如果木块质量增大,
物理教师 2010年3期2010-07-24