虚部
- 格点量子色动力学数据的虚部分布与信号改进*
点关联函数实部与虚部对规范场采样的分布,给出了一种可能的实、虚部分布间的定量关系,并通过计算实部与虚部的非平庸统计相关性对该关系加以验证.利用该实、虚部的统计相关性,格点关联函数的方差可以得到约40%的改进.这些结果为进一步理解格点计算中统计误差的物理来源以及发展信号改进方案提供了全新的思路.1 引言在标准模型框架下,量子色动力学(QCD)是描述强相互作用的基本理论.然而,QCD 在强子能区具有非微扰特性,传统量子场论中的微扰解法失效,需要非微扰求解方案.
物理学报 2023年20期2023-11-16
- 散射信道下OFDM/OQAM离散导频迭代信道估计算法
交,存在着固有的虚部干扰,传统的OFDM信道估计不适用OFDM/OQAM 系统,因此需要根据散射信道的特点研究相应的信道估计算法。1 基于散射信道的OFDM/OQAM系统1.1 OFDM/OQAM系统假设OFDM系统子载波数为M,离散OFDM/OQAM 发送的信号可表示为[3](1)其中,am,n为第n个符号第m个子载波上的信号, 为原型滤波器。对于原型滤波器,在实部正交。(2)其中, ()*为共轭。假设对流层散射信道的单位脉冲响应为h[k],最大延迟扩展
南阳理工学院学报 2023年4期2023-10-19
- 黏弹性基体中FG-CNTRCs 圆柱壳热振动特性分析
有频率分为实部和虚部，分别表示系统的阻尼因子和有阻尼固有频率，其中系统稳定的充要条件为固有频率实部为负［30］，且虚部反映了结构的抗弯刚度［31］，因此，本文主要分析各参数对无量纲固有频率虚部的影响规律.非局部参数α对无量纲固有频率实部的影响较小，而虚部随非局部参数α的增大而减小.当非局部参数和地基弹性参数相同时，不同CNTs 分布类型对应的S-S CNTRCs 圆柱壳无量纲固有频率虚部数值按大小排序为：FG-O＜FG-V＜UD＜FG-X，这是由于圆柱壳的
湖南大学学报（自然科学版） 2023年6期2023-07-14
- 基于改进型偏最小二乘法的谐波源识别
式（4）的实部和虚部展开就有公式（5）、公式（6）。式中：Ushx为系统侧的h次谐波电压源的实部；Ushy为系统侧的h次谐波电压源的虚部；Upcchx为公共耦合点的h次谐波电压的实部；Upcchy为公共耦合点的h次谐波电压的虚部；Ipcchx为公共耦合点的h次次谐波电流的实部；Ipcchy为公共耦合点的h次次谐波电流的虚部；Zshx为系统侧的h次谐波阻抗的实部；Zshy为系统侧的h次谐波阻抗的虚部。利用改进型偏最小二乘法对公式（5）、公式（6）进行回归计算
中国新技术新产品 2023年6期2023-06-07
- 一维函数光子晶体的界面态
体组合结构的阻抗虚部进行了计算,分析了组合结构中存在多个界面态的条件以及多界面态的位置和数目,并对组合结构内的电场分布进行了计算,结果表明,在界面态频率处的光波存在明显的光子局域.通过改变元胞数目可调控界面态的位置,并满足对界面态不同的应用需求.但上述研究的光子晶体均为常规型,即折射率为常数.本文利用传输矩阵法给出一维组合函数型光子晶体的匹配矩阵和传输矩阵,在此基础上研究一维函数光子晶体的界面态,并研究折射率端点值、介质厚度和入射角对界面态位置的影响,从而
吉林大学学报（理学版） 2023年3期2023-05-21
- FBMC/OQAM系统部分置零编码辅助导频方案
信道时会产生固有虚部干扰，使得FBMC/OQAM系统中的信道估计、同步等关键技术变得更为困难[11-15]。传统的基于OFDM系统的信道估计方式将不再适用于FBMC/OQAM系统，因此如何处理FBMC/OQAM系统中固有虚部干扰问题，将是信道估计技术研究的一个重点问题。由于导频可以根据信道变化情况进行实时追踪，故而在对有关时变信道的信道估计算法进行研究时，学者更偏向选择基于对导频的信道估计开发设计。目前利用导频解决这一问题的方法，主要有干扰利用和干扰消除两
计算机测量与控制 2023年1期2023-02-06
- 在具有Fano干涉非对称双量子阱中实现涡旋四波混频
色散K+的实部和虚部随半径r的变化如图3所示. 由图3(B)和(E)可见, 当Δp=0时, 色散虚部和实部的值均等于0, 因此FWM场的相位不会发生扭曲, 其强度最强. 由图3(A),(C),(D),(F)可见, 当Δp=5 meV或-5 meV时, 色散实部和虚部的值均增加, 表明相位的空间相关性和吸收均增加, 导致FWM场的相位发生扭曲且强度降低. 图3(A)中色散的实部为正值, 图3(C)中色散的实部为负值, 从而使FWM场相位旋转方向相反； 图3(
吉林大学学报（理学版） 2022年6期2022-11-20
- 吸收介质中的费马原理和折射定律
文中的复折射率的虚部不同于吸收介质的复折射率的虚部,前者代表光线旋转,后者与光的衰减有关。对于吸收介质,有研究者用吸收介质的复折射率参数代替透明介质中的折射率参数获得吸收介质中复数形式的折射定律[1,10－11],但这样处理会出现光路不可逆[12],有一定的局限性,必须考虑等幅面与等相面两单位矢量之间的夹角对光线实际路径的影响[13]。本文通过定义复有效折射率,利用费马原理推导出光在吸收介质界面折射时的折射定律,最后用传播的有效折射率代替透明介质折射定律中
上饶师范学院学报 2022年3期2022-10-12
- 一种超高频微带八木标签天线的研究与设计
输入阻抗的实部和虚部均有影响，但在常用频段（902～928 MHz）中，T 型匹配网络的长度对天线输入阻抗实部和虚部的影响均较大，微带八木天线输入阻抗的实部和虚部随T 型匹配网络长度的增加而增加，且虚部的变化量大于实部的变化量。通过图5 可以看出微带八木天线输入阻抗的实部随T 型匹配网络宽度的增加而增加，输入阻抗的虚部随宽度的增加而减少，且虚部的变化量小于实部的变化量。因此由以上的规律可知，首先改变W2可以匹配天线实部，改变L4，仍无法满足虚部匹配大小。2
电子设计工程 2022年19期2022-10-11
- 一维PT对称非厄米自旋轨道耦合Su-Schrieffer-Heeger 模型的拓扑性质*
点,此时出现能量虚部.当γ ≈1.986 时,能隙重新在k=0 处闭合,且闭合点的能级虚部 I m(E)=0 (如图4(e)).这说明了体系发生第二次相变,而且条件与(12)式一致.随着非厄米势能的增加,两个奇异点继续移动,复能区逐渐扩展到中心.在γ=2t=2.0 时,两个奇异点在k=0处合并,虚部在k=0 处形成狄拉克锥,此时实部能量为E=±2δλ(如图4(f)).最后,γ＞2t时,整个体系的能量全部为复数,不再存在奇异点.根据以上结果,可以确定虚势能在
物理学报 2022年17期2022-09-14
- 利用复数的几何意义解题
的横坐标，复数的虚部（b）是其对应点的纵坐标。下面举例分析复数几何意义的应用。解题指导：利用复数与点的对应关系解题的步骤：先确定复数的实部与虚部，然后确定复数对应点的横、纵坐标，再根据已知条件，确定实部与虚部满足的关系。解题指导：复数z与向量OZ是一一对应关系。一个向量不管怎样平移，它所对应的复数是不变的，但其起点与终点对应的复数可能改变。解題指导：解答本题的关键是利用复数与复平面上点的对应关系，画出复数在复平面上所表示的区域。
中学生数理化·高一版 2022年6期2022-07-08
- 石墨烯2种电导率模型的比较与分析
部有着明显差异,虚部完全相同。Kubo公式计算出来的介电常数实部是随着频率的增加趋近于Drude公式计算出来的结果的。可能是因为Kubo公式与Drude公式之间所差的带间跃迁的表达式及Drude公式的过于简化造成这种差异。折射率的变化趋势相同,并没有受到介电常数结果的影响,因此Kubo公式和Drude公式均可用来计算石墨烯的折射率,但Drude公式更便于计算。1 石墨烯电导率模型在微波波段,石墨烯的电导率为复数σ=σ′-iσ″。石墨烯的电导率可由Kubo公
沈阳师范大学学报(自然科学版) 2022年1期2022-05-05
- 复数问题常见典型考题赏析
一个复数的实部和虚部,需要把复数化为a+bi的形式,还要注意这里a,b均为实数。解答复数的概念题,一定要紧扣复数的定义,牢记i的性质。例1 现有下列四个命题:①若a∈R,则(a+1)i是纯虚数;②若a,b∈R,且a＞b,则a+i＞b+i;③若(x2-4)+(x2+3x+2)i是纯虚数,则实数x=±2;④实数集是复数集的真子集。其中正确命题的序号是_____。解：对于复数a+bi(a,b∈R),当a=0且b≠0时,a+bi为纯虚数。对于①,若a=-1,则(a
中学生数理化·高一版 2022年3期2022-04-15
- 复数问题常见典型考题赏析
一个复数的实部和虚部，需要把复数化为a+bi的形式，还要注意这里a，b均为实数。解答复数的概念题，一定要紧扣复数的定义，牢记i的性质。题型三：复数的相等复数相等的充要条件是“化虚为实”的主要依据，一般用来求解参数的值。解决复数相等问题的关键是利用实部与实部相等、虚部与虚部相等列方程求解。当a，b，c，d∈R时，a+bi=c+di<=>a=e且b=d。题型四：复数与复平面内点的关系在复平面内，复数的实部就是其对应点的横坐标，复数的虚部就是其对应点的纵坐标。已
中学生数理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 浅析复数问题的转化策略
化为复数的实部与虚部应满足的条件，即把复数化为代数形式，再列出实部和虚部满足的方程（不等式）。复数z=a+bi（a，b∈R），当b=0时，z为实数;当b≠0时，z为虚数;当a=0，b≠0时，z为纯虚数。评析：两个复数相等的充要条件是它们的实部和虚部分别相等。解答本题的关键是理解复数概念，明确复数的实部和虚部。评析：实系数一元二次方程的虚数根是成对的，这是实系数一元二次方程的根的重要性质。四、利用复数的幾何意义复数有着鲜明的几何背景与浓厚的几何意义，复数z=
中学生数理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 复数学习中应关注的要点梳理
中a为实部,b为虚部,复数是既有“大小”又有方向的量,其“大小”又称为复数的“模”,表示为|z|＝;实部相等,虚部互为相反数的两个复数是共轭复数;当实部为0,虚部不为0时,z为纯虚数,当虚部为0时,z为实数.这些都是复数最基本的概念,以这些概念为视角的试题是高考常考题型.解题中要注意对概念进行辨析.例1“a＝0”是“复数z＝a＋bi(a,b∈R)为纯虚数”的( ).A.充分不必要条件 B.必要不充分条件C.充要条件 D.既不充分也不必要条件学生在解答本题时
高中数理化 2022年3期2022-03-14
- 一维反转对称光子结构的表面阻抗特性及其应用
反射系数的实部和虚部。由式(15)知，表面阻抗的实部大于或等于零。当光子结构为半无限大时，带隙内的反射率R=1，从而带隙内的表面阻抗实部等于零，即在带隙内表面阻抗是一个纯虚数。由(16)式可知表面阻抗的虚部与反射系数的虚部正相关，根据式(9)，PCI以及PCII光子结构的反射系数可进一步表示为(17)(18)由式(17)～(18)可知，PCI和PCII的反射系数分母的值大于0，因此两个光子结构的表面阻抗虚部的符号分别与-(B1C1+AD1)和-(B2C2+
青岛科技大学学报（自然科学版） 2021年5期2021-10-21
- 某型相控阵雷达脉冲压缩截位方式研究
宽固定为32位（虚部和实部各16位，最高位为符号位），因此，在每一步骤结束都需要进行截位操作，然后将截位后的32位结果输入下一级IP核，如图1所示。图1 FPGA实现脉冲压缩的过程截位操作会带来无法避免的精度损失，而FPGA实现脉冲压缩时进行了三次截位，导致输出结果出现了无法忽略的误差，在某型雷达的信号处理中表现为信噪比不稳定，易出现漏检、错检的情况。2 普通脉冲压缩截位方式的改进FPGA数据流的位宽是固定的，因此脉冲压缩时必须进行截位。为了减少精度损失，
电子世界 2021年12期2021-07-29
- 夸克胶子等离子体的电导：色流体力学方法
L/ωp的实部与虚部随频率ω的变化关系.图1计算了纵向电导实部ReσL/ωp随频率变化关系.从图1中可以看出，在类空区间ωk，实部σL/ωp为零.图1 标度纵向电导实部随频率的变化关系曲线Fig.1 The real part of the scaled longitudinal electric conductivity ReσL/ωp as a function of frequency ω(27)Θ为阶梯函数，当ωk，实部等于零.图2计算了纵向电导虚
湖北民族大学学报(自然科学版) 2021年1期2021-04-02
- 一些常系数非齐次线性微分方程的复数解法
λx的解的实部和虚部，它们的特解分别是的实部和虚部，特解的共同形式：其中，Qm（x）是m次复系数多项式，且当λ=α+βi不是特征方程的根与是特征方程的根时，k分别取0 及1。方程（2）的解y1＊=Rey=xkeαx[Qu（x）cosβx-Qv（x）sinβx]，方程（3）的解y2＊=Imy=xkeαx[Qu（x）sinβx+Qv（x）cosβx]，它们有共通形式：y=xkeαx[cosβxRm（x）+sinβxSm（x）]。推论：方程（4）的特解为y＊=R
数学大世界 2021年1期2021-02-06
- 基于Kramers-Kronig方程的油纸绝缘宽频域介电过程参数提取与分析
间复解析函数实、虚部关系的普适规律[8]。具体而言，复函数系统的实部可以表示为其虚部的积分形式，反之亦然，如式（1）所示。式（1）中：P为积分的柯西主值；ω为激励的角频率，与激励源频率f的关系为ω=2πf；φ′(ω)和φ″(ω)分别表示频域内复函数系统的实部和虚部，积分公式被称为柯西主值积分。以姚熹院士为代表的诸多学者已经对K-K方程在电介质物理领域的适用性进行了证明[8]，然而，相较于光学或射频通信领域的极高频带，油纸绝缘的FDS测量频带集中在10-3～
绝缘材料 2020年12期2020-12-30
- 一类NLS方程近似解误差分析
分数阶方程实部和虚部的误差分析数据，在图1～3中分别给出了相关近似解和精确解实部和虚部的立体图和平面曲线图。表1 当α=1, β=1时，实部和虚部的数值结果Tab.1 Numerical results of the exact and imaginary partswhen α=1, β=1表2 当α=0.5, β=0.5时，实部和虚部的数值结果Tab.2 Numerical results of the exact and imaginary part
黑龙江科学 2020年24期2020-12-23
- 高压下新型超硬Im2-CN2晶体的电子结构和光学性质
发光的性质，其中虚部ε2(ω)与能带结构直接相关，描述光子与电子的相互作用情况，反应光子的吸收情况，虚部越大代表吸收越强，实部ε1(ω)则可以通过Kramer-Kronig色散关系[20-21]由ε2(ω)直接导出。图3是通过计算得到的复介电常数的实部和虚部。从图2、3可以看出：(1)压强由低到高对应的实部和虚部的主要峰值分别位于2.75和4.67 eV、2.82和4.97 eV、2.96和5.41 eV、3.15和5.78 eV处、3.43和5.97 e
石河子大学学报（自然科学版） 2020年5期2020-11-20
- 基于AD5933 的线路负载及故障检测装置
（电阻R）和阻抗虚部（电抗X）之和。其中电抗X与电源频率f有关。（2）导纳概念阻抗Z的倒数定义为导纳Y。对于无源线性电路，有：其中：Y的实部G称为电导，虚部B称为电纳，单位为西门子（S）。2 AD5933原理为了进行阻抗高精度测量，模拟采样电路的准确性直接关系着系统精度。为减少了采用分立元器件带来的干扰与测量误差，选用ADI 公司基于矢量电流电压原理的阻抗测量集成芯片AD5933 作为模拟前端。（1）AD5933 结构组成AD5933 结构组成如图2 所示
现代计算机 2020年21期2020-09-02
- 温度对超硬Im2-CN2晶体光学性质的影响
光的性质，其中，虚部ε2(ω)与能带结构直接相关；实部ε1(ω)则可以通过Kramer-Kronig方程[23]由ε2(ω)直接导出。图2所示为通过计算得到的不同温度下的复介电常数的实部和虚部。从图2可以看出：随着温度升高复介电常数的实部和虚部都向高能级方向移动。复介电常数的虚部和光的吸收有关，从图2可以看出：虚部在可见光区间(1.6～3.1 eV)出现1个小的吸收峰，而在12～14 eV的紫外区间存在1个大的吸收峰。随着温度升高，静态复介电常数实部逐渐减
邵阳学院学报（自然科学版） 2020年3期2020-07-06
- 中波48米小天线双频共塔的预调网络设计
抗呈现实部过小、虚部过大。频率越低实部越小，如1305kHz的天线输入阻抗实部有55.7Ω，639kHz的天线输入阻抗实部仅有13.1Ω，阻抗实部过小会在阻塞网络上产生较大的视在功率，影响网络的稳定性。广西雷电频繁，对天线的防雷性能要求较高。因此本文介绍在使用中波小天线进行双频共塔发射时，如何设计预调网络解决天线防雷和低频阻抗实部过小造成阻塞网络视在功率过大的问题。二、预调网络的设计（一） 预调网络的电路组成如图2所示，中波小天线的预调网络主要由并联的电感
视听 2020年3期2020-06-11
- 镀金属薄膜和敏感膜长周期光纤光栅复特征方程求解
解时，忽略ε3的虚部，直接求得实根neff；然后，考虑ε3的虚部的影响，设复数根neff=neff，r+ineff，i，通过改变两个参量（neff，r，neff，i），可使复特征方程的实部和虚部都为零。为便于求解，令f（neff，r，neff，i）=0，引入：在1550nm附近，一些典型金属如金、铜、铝、镍等其折射率虚部相对较大，运算中会产生Inf（无限大）和溢出问题。2.1 Inf问题的处理方法当贝塞尔函数的复宗量较大时，必须对贝塞尔函数进行改写，第一类
电子元器件与信息技术 2020年2期2020-05-14
- 利用斜入射光反射差技术探究片状材料的形貌与介电特性
OIRD的实部和虚部. 该检测技术灵敏度可达到单分子层.图1 OIRD检测系统示意图实验样品为Na2CO3，CaCl2，CaCO3和NaCl晶体粉末在25 MPa的压力下压制3 min制成的压片，压片直径为30 mm，厚度分别是0.92，1.04，1.46，0.91 mm.3 结果与讨论由OIRD技术的原理可知，当入射角一定时，反射率r与d和εd相关. 因此，当测试样品电容率一定时，反射率与样品的表面形貌密切相关. 本文探究了CaCl2压片表面形貌对OIR
物理实验 2020年2期2020-03-11
- 钴-铁沉积碳化硅颗粒及其吸波性能
SiC的介电常数虚部在测试范围内可以分为三个部分：1）频率低于9.1 GHz时，两者数值相差不多，最大差值只有0.067；2）在频率介于9.1～13.0 GHz时，Co-Fe/SiC的介电常数虚部都高于SiC，尤其是在11.5 GHz时，Co-Fe/SiC介电常数虚部是SiC的5.7倍；3）在频率大于13.0 GHz以后，Co-Fe/SiC的介电常数虚部低于SiC。材料的介电损耗通过 tanδe=ε"/ε'描述，其中ε'、ε"分别为介电常数的实部和虚部，δ
表面技术 2020年2期2020-03-04
- 高考复数问题的命题视角
质,复数的实部和虚部、共轭复数、复数的模等．准确理解这些概念是求解问题的关键．A. 充分不必要条件B. 必要不充分条件C. 充分必要条件D. 既不充分也不必要条件由复数单位的定义i2=-1,i4=1,所以i2 020=1,所以i+i2+i3+…+i2 020=0．2 考查基本运算复数的基本运算包括:加、减、乘、除、相等,求解中要准确理解、记忆相应的运算法则．如，复数的加、减法则，实部与实部相加减、虚部与虚部相加减;乘法法则,按分配律展开求解．除法法则，分母
高中数理化 2020年3期2020-02-29
- Parity-time对称性对电注入半导体激光器的模式控制*
统中,哈密顿量的虚部通常被用来描述系统的耗散,这只是对物理现象的一种非本质的唯象描述,因为这样的描述并不具备幺正性.1998年,基于前人关于非厄米哈密顿量的研究,Bender和Boettcher[10]提出一类满足PT对称性的非厄米哈密顿量,PT对称性中的P是parity,指的是空间反演变换;T是time,指的是时间反演变换,并证明在一定参数的取值范围里,这类哈密顿量的本征能量为实数,哈密顿量形式为H=p2+x2(ix)ε(ε≥ 0),空间反演变换P的作用
物理学报 2020年2期2020-02-18
- 例谈复数应用中的计算两次方法
词】复数;实部;虚部;计算两次方法现代数学教育要求大力提高学生的数学素养，这不仅要使学生掌握数学知识，还要使学生掌握渗透于数学知识中的数学思想方法，使他们能用数学知识和方法解决实际应用问题.计算两次方法是中学数学中常见的解题方法之一，它不仅可以建立关系不太明显的恒等式，也可以在反证法中用来构成矛盾，使得最后求解成功.这种方法不仅在代数组合、几何计数等问题中出现，在复数问题中也是一种有力的解题方法.对于这类问题，学生应给予重视，这对其思维锻炼有很大的帮助.一
数学学习与研究 2020年23期2020-01-11
- 以不变应万变
———复数创新题根源探索
，如复数的实部、虚部、纯虚数、复数的相等、共轭复数等概念，以及复数模的运算；二是复数的几何意义及其应用，如复数对应的点的位置，复数与方程的综合问题等。分值在5 分左右，属于中低档题。但是许多学生在复习时，由于不注重方法，往往事倍功半，其实稍作研究可知，绝大部分试题均可以利用课本中例题、习题、引申题的结论快速求解。一、考查复数的有关概念【母题来源一】(人教A 版选修2-2 第104页练习题1)说出下列复数的实部和虚部：解析因为该复数的实部和虚部互为相反数，则
中学生数理化(高中版.高考数学) 2019年12期2020-01-06
- PT对称波导中周期势的调制对相变的影响
料的增益和耗散的虚部,因此n(x)=n*(-x).则由折射率决定的势函数满足[9-13]U(x)=U*(-x) .(1)当光在波导中传播时,麦克斯韦方程在傍轴近似下的光传播方程类似于含时薛定谔方程[14-18],另外改变波导的弯曲程度可提供必要的驱动外场[19-20]。当周期势的实部和虚部的周期相同,且实部振幅大于虚部振幅时,系统的哈密顿量处于PT对称区域;当实部振幅小于虚部振幅时,PT对称发生破缺;两个振幅相等时是奇异点。当周期势的实部和虚部周期不同时,
山西大学学报（自然科学版） 2019年1期2019-02-16
- 基于四通道单脉冲比统计特性的诱饵干扰检测方法*
法，基于单脉冲比虚部检测的广义似然比检测方法、复角检测法、推广正交检测法。基于幅度概率分布的检测方法首先假定目标回波服从瑞利分布，诱饵信号幅度服从某种假定的分布，利用混合信号回波的概率分布检测是否存在诱饵。这种方法的缺点非常明显，因为诱饵转发信号时具有调制功能，所以其干扰信号幅度分布是未知的。基于虚部的检测方法是一种比较好的方法，本文在此基础上，通过引入对角差通道，提出了双门限的检测方法，能够可靠地对诱饵进行检测。1 拖曳式诱饵干扰分析拖曳式诱饵干扰本质上
航天电子对抗 2019年6期2019-02-13
- 10kW数字中波广播发射机输出网络的调整方法
小（1～2Ω），虚部阻抗±jX等于0，相位为0，L5和C3对三次谐波呈串联谐振状态，然后接上E点。最快捷的调试方法是：根据串联谐振时C3的容抗和L5的感抗相等，测出三次谐波频率时固定电容C3的容抗，用矢量网络分析仪的线夹滑动测出在L5上同样值的感抗位置，把电容的引线接到L5该位置上，即可达到串联谐振。2.2 T型网络的调整由于T网络输入阻抗是带通滤波输出阻抗，应把它调整在50 Ω纯阻。T网络输出阻抗是馈线阻抗50 Ω，它随发射天线的阻抗变化而变化，实部阻抗
西部广播电视 2018年12期2018-07-05
- 宇称-时间反演对称的Su-Schrieffer-Heeger模型的拓扑特性
H模型,其化学势虚部具有PT对称性的形式,即在每个原胞边界两端分别引入平衡的耗散和增益的化学势。这个模型哈密顿量可以写作为:(1)(a)λ=0.95;(b)λ=1.0;(c)λ=1.05.Here, Δ=0.5,φ=0 and λPT=1.Fig.1 Real parts (left panel) and imaginary parts(right panel) of energy in momentum space(a)λ=0.95; (b)λ=1.0;
山西大学学报（自然科学版） 2018年2期2018-05-21
- 复数知识要点归纳
分别是它的实部和虚部。若b=0,则a+bi为实数;若b≠0,则a+bi为虚数;若a=0且b≠0,则a+bi为纯虚数。2.复数相等:a+bi=c+di⇔a=c且b=d(a,b,c,d∈R)。3.共轭复数:a+bi与c+di共轭⇔a=c,b=-d(a,b,c,d∈R)。例1 (1)设x∈R,则“x=1”是“复数z=(x2-1)+(x+1)i为纯虚数”的____(选填充分不必要条件、必要不充分条件、充分必要条件和既不充分也不必要条件)。解析：因为a+bi=__5
中学生数理化(高中版.高二数学) 2018年4期2018-05-05
- 基于频响函数虚部的梁结构损伤检测
归一化的频响函数虚部差与模态差在结构自振频率下存在着对应关系。并指出，频响函数虚部能够有效的对结构损伤进行识别。高海洋等[11]基于频响函数虚部，将模态曲率的方法应用到板结构的损伤检测中，并指出虚部指标具有一定的抗干扰性。基于上述原因，本文以钢质悬臂梁为研究对象，提出了基于频响函数虚部的梁结构损伤检测方法。依据模态曲率提出了判别损伤的指标CIFF(imaginary part of frequency response function curvature
振动与冲击 2018年2期2018-02-10
- 介电常数虚部对Mie粒子保守力非保守力的影响
006)介电常数虚部对Mie粒子保守力非保守力的影响李凯凯,陈君*(山西大学 理论物理研究所,山西 太原 030006)通过基于快速傅里叶变换和Mie理论的数值模拟以及基于多极展开理论的解析分析,研究了影响光力的介电常数虚部对介质及金属材料微粒z方向保守力、非保守力的影响。结果表明对于介质材料以及金属材料,解析结果和数值结果可以很好地保持一致。非保守力z分量的最大值总是出现在场强最大的位置,而保守力z分量的最大值则总是出现在场强最大值的两边,并且这两种力均
山西大学学报（自然科学版） 2017年4期2018-01-02
- 囚禁单离子的量子阻尼运动∗
取决于能量本征值虚部的大小,从而可以通过调节系统参数来提高开放系统的存活概率.非厄米哈密顿量的位置期待值满足的运动方程和经典谐振子阻尼运动方程在形式上具有一致性.因此,采用非厄米哈密顿量来描述有阻尼的囚禁离子运动是可行的,并且控制开放系统定态之间的量子跃迁对量子信息处理具有实际意义.2 囚禁阻尼单离子非厄米哈密顿系统的精确量子态考虑一个囚禁在Paul阱中的单离子系统,离子的运动方向沿x轴,且受到一个沿该方向的静电场作用.考虑可用阻尼来描述的开放环境,其经典
物理学报 2017年23期2017-12-25
- 铁氧体/碳化硅/石墨三层涂层复合材料介电性能
对介电常数实部、虚部和损耗角正切的影响。结果表明：该复合材料在低频段具备良好的介电性能，涂层厚度对介电常数实部、虚部和损耗角正切影响较大；底层铁氧体涂层厚度为0.5mm，中层碳化硅涂层厚度为0.3mm，表层石墨涂层厚度为0.3mm时，铁氧体/碳化硅/石墨三层涂层复合材料的介电常数实部、虚部、损耗角正切最大。涤纶；铁氧体；碳化硅；石墨；涂层；介电性能电磁波是由同相且互相垂直的电场与磁场在空间中衍生发射的震荡粒子波，具有波粒二象性[1-3]。电磁波向空中发射或
材料工程 2017年1期2017-02-07
- 浅谈正Γ型匹配网络的设计
容；电感；实部；虚部；阻抗。天线阻抗为Ra±jXa，既有实部Ra，又有虚部±jXa，对不同的频率呈现不同的天线阻抗。而馈线阻抗Zc为定值，一般是50Ω、75Ω、230Ω等。要使天线的实部阻抗Ra等于馈线阻抗Zc，虚部电抗±jXa抵消为0，就要用Γ型网络或其他网络对实电阻Ra进行调配，使Ra=Zc，再对±jXa进行谐振抵消，使±jXa=0。这就是Γ型网络和其他网络匹配的原理。正Γ型网络用于天线实部电阻Ra抗元件，使它的性质和±jXa′串化并相反，数值和±jX
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 地震信号随机噪声压制的双树复小波域双变量方法
，同一方向实部与虚部系数、实部(或虚部)系数与对应的模之间存在较强的相关性.鉴于此，对同一方向实部与虚部小波系数建立双变量模型，从含噪地震信号小波系数中估计原始信号的小波系数，再基于双树复小波逆变换重构得到降噪后的地震信号.进一步对同一方向实部(或虚部)系数与对应的模建立双变量模型，得到地震信号随机噪声压制的第二种双树复小波域双变量方法.最后对合成地震记录和实际地震资料中的随机噪声进行压制的实验结果证实本文两种方法都能够有效地压制地震信号中的随机噪声.双树
地球物理学报 2016年8期2016-09-29
- 一种降低MIMO-OFDM系统PAPR的低复杂度SLM算法
域信号分成实部和虚部后分别进行不同的相位旋转，再通过IFFT（快速傅里叶逆变换）调制模块得到相应的时域序列，最后通过多天线间实部和虚部序列的不同组合来产生更多的具有不同PAPR（峰均功率比）的备选序列。仿真结果表明，所提算法能有效地抑制MIMO-OFDM信号的PAPR。相比传统SLM算法能有效降低计算复杂度。多输入多输出正交频分复用；选择性映射；峰均功率比；计算复杂度0 引 言MIMO（多输入多输出）技术在不需要增加频谱资源和天线发送功率的情况下，可以成倍
光通信研究 2016年4期2016-09-20
- 中波发射天线概述
射机效率不高，且虚部阻抗大，天线的Q值高（Q值是指品质因数：XL/R或Xc/R其中XL是电器元件的感抗、Xc电器元件的容抗），造成天线工作时边带频率的阻抗与载频的阻抗相差较大，使发射机在载波工作时正常，调幅工作时高音频技术指标差，严重时还会出现高音频调制时驻波比大降和关功放现象。对此，可采取以下措施：①加高天线；②加顶；③改变拟制网络的设计和采取低Q值的π型网络。图1 天线大最电流位置中波天线的阻抗为复阻抗，既有实部R，又有虚部感抗或容抗±jX，它随着工作
西部广播电视 2016年24期2016-04-11
- 双频共塔的预调网络设计
，实部电阻相等，虚部电抗绝对值相等。当两发射机功率 P1=P2时，塔底电压相等，达到了降低双工网络的视在功率之目的。2.计算串联X01元件值根据串联 X01后两频率的阻抗圆直径相等的要求，计算串联 X01电抗值，使两频率阻抗由 ZA变为 ZB，使阻抗圆直径由OA变为OB，见图2所示。图2 计算串 01X 元件值由 OB1=OB2得：式中， X011和 X012分别为 X01对频率 和 f2呈现的电抗值。当 X01为电感L时， X011＞ 0是感抗， X01
中国传媒科技 2016年12期2016-03-07
- PE模型SSFT解电波传播问题的虚部增量法
一种等效方法——虚部增量法，将窗函数滤波的过程综合到环境折射效应计算中去，不再需要单独进行滤波计算。在理论推导的基础上，设计了实现步骤，分析了该方法的计算性能优势，并对2种方法的等效性做了仿真分析。1 PE模型的SSFT解及吸收层窗函数法滤波设电磁场时谐因子为e－iωt，忽略后向传播并作近轴条件下的窄角近似可得标准抛物方程 （standard parabolic equation，SPE）为式中：u（x，z）——水平距离x、垂直高度z 处的场解，k——自由
计算机工程与设计 2014年9期2014-12-23
- 瞬变电磁测井原理研究ⅠⅠ：精确解的响应
出的二次场响应，虚部的第1项是直接耦合信号。而势函数作为级数展开时，其第1项是Doll几何因子推导时所得到的直接耦合信号，虚部的第1项则是Doll几何因子给出的二次场响应。因此，Doll几何因子是电磁感应响应的一阶近似，其他项在计算中被忽略了。对于瞬变电磁测井，第2项以后的项不是无限小项，不能够忽略。因此，必须研究精确解的特征。瞬变电磁测井的瞬变激发频率有一个范围，频谱中，其幅度随频率减小。图1（a）所示的激发波形是一个瞬变激发波形，其突变是用一个指数函数
测井技术 2014年3期2014-04-23
- 复数运算的常见题型
找准复数的实部和虚部，从定义出发，把复数问题转化成实数问题来处理.点拨 复数的分类及对应点的位置问题都可以转化为复数的实部、虚部应该满足的条件问题，只需把复数化为代数形式，列出实部、虚部满足的方程即可.2. 常规复数的代数形式的四则运算问题复数的加法、减法、乘法运算可以类比多项式运算，复数除法的关键是分子分母同乘以分母的共轭复数，以实现复数分母的“实数化”.3. 与复数相等有关的四则运算问题endprint复数的基本概念、复数相等的充要条件以及复数的代数运
高中生学习·高二版 2014年1期2014-02-14
- 一类四元数矩阵保左特征值的线性映射条件*
中的元素ass的虚部对应成比例且mssnss=1，或虚部对应为零.1 定理2的证明1.1 辅助引理为证明定理2，首先给出一些辅助结果.引理2 若ab=ba，则a与b的虚部对应成比例，或虚部对应为零.证明设a=a1+a2i+a3j+a4k，b=b1+b2i+b3j+b4k，则：ba=(a1b1-a2b2-a3b3-a4b4)+(a1b2+a2b1+a4b3-a3b4)i+(a1b3+a3b1+a2b4-a4b2)j+(a1b4+a4b1+a3b2-a2b3)
菏泽学院学报 2014年5期2014-02-07
- 正负相间双曲函数方幂和*
实部与实部相乘+虚部与虚部相乘，利用三角函数公式.cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ，整理化简，注意到(dn+1-1)/(d-1)整理复数形式将实部代入与式(1)左端实部相等得式(9).(2)前一复数实部乘以后一复数虚部+前一复数虚部乘以后一复数实部利用三角函数公式sin(α-β)=sin cosβ-cosαsinβ，整理化简注意到(dn+1-1)/(d-1)整理复数形式将虚部代入与式(1)左端虚部相等得式(10).同法利用式(2)、(3
重庆工商大学学报（自然科学版） 2012年8期2012-05-26
- 铬污染土壤介电性质影响因素研究
介电常数的实部和虚部变化较为明显;随着铬污染物质量分数、含水率和孔隙比的增大，土壤复介电常数的实部和虚部均有增大的趋势.通过分析土壤复介电常数和含水率、铬污染物质量分数及孔隙比的变化关系，推导了土壤含水率与介电常数实部、铬污染物质量分数与介电常数虚部的关系模型，并能够对铬污染土壤的铬污染物质量分数及含水率进行分析评价，为介电常数法用于土壤中铬污染物质量分数的快速检测提供了有益的探索.铬污染土壤;复介电常数;频散特性;电法监测Abstract:In orde
环境科学研究 2011年1期2011-09-23
- 简谐环形荷载作用下饱和土体中圆形衬砌隧洞的动力响应研究
向位移幅值实部和虚部曲线图3 无量纲孔隙水压幅值实部和虚部曲线从图2、图3 可知，衬砌隧洞和无衬砌隧洞的径向位移和孔隙水压的幅值实部、虚部均对称分布于荷载作用平面的两侧，而z 向位移的幅值实部、虚部则反对称分布于荷载作用平面的两侧。由于衬砌刚度大于饱和土体的刚度，在半径r =1.1 和r =1.5 处，衬砌隧洞的径向位移及z 向位移幅值的最大实部与虚部均小于无衬砌隧洞相应位移幅值的最大实部、虚部。此外，由于辐射阻尼的影响，不管是无衬砌隧洞还是衬砌隧洞，r
铁道建筑 2011年1期2011-07-23
- 两个三角函数积的和的封闭形和式
实部与实部相乘+虚部与虚部相乘,利用三角函数公式cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ,整理化简与 (1)式左端实部相等得 (5)式 (2)前一复数实部乘以后一复数虚部+前一复数虚部乘以后一复数实部利用三角函数公式sin(α-β)=sincosβ-cosαsinβ整理化简与 (1)式左端虚部相等得式 (6).同法利用式 (2)得式 (7)、(8).利用式 (3)、(4)分别得式 (9)、(10)与 (11)、(12).[1] 杨存典,刘端森.
河北北方学院学报（自然科学版） 2010年4期2010-01-18