散射截面
- 基于FEKO 的雷达目标电磁散射特性分析
。飞机的雷达散射截面是影响飞机被雷达探测和识别的重要因素，一般来说，目标RCS等于单位立体角目标在雷达视线方向上的反射功率与目标表面电磁波功率密度之比，其大小决定了飞机在不同雷达探测条件下被探测和跟踪的难易程度[1]。飞机的RCS 与雷达探测距离有关，通常情况下，探测距离和目标的RCS 成反比，目标的RCS 越小，探测距离就越短，探测性能越差。因此，在民航，搜救等场合中，需要保证飞机的RCS 值不要过低，以确保飞机可以被雷达及时发现和跟踪。对于飞行任务而言
电子制作 2023年24期2024-01-16
- 基于中子均方位移守恒的平均散射角余弦计算
化区域的高阶散射截面,并用于堆芯输运计算中;2)产生均匀化区域的扩散系数,并用于堆芯扩散计算中。其中,扩散系数的精确计算一般需要用到高阶散射截面[3]。因此,产生精确的高阶散射截面是考虑均匀化区域各向异性散射的基础。蒙特卡罗输运计算方法[4]几何处理能力强,基于连续能量模拟,可以直接考虑共振效应,计算精度很高,已在均匀化群常数的产生中得到了一定应用[5-8]。但是,蒙特卡罗方法在计算高阶中子通量矩时统计涨落很大,一般以中子标通量为权重计算平均散射角余弦,带
哈尔滨工程大学学报 2023年12期2024-01-08
- 水下振荡涡流场声散射与调制特性
用,分别采用散射截面和调制深度描述流场对声场的影响程度。采用散射截面Σ描述声场指向性及散射强度特性[13]:(7)式中:θ为观测角度;r为观测半径。以涡流中心为圆心, 在圆周上对散射有效声压与入射声压之比的平方进行积分,为用来衡量流场对声波散射作用的强弱。采用调制深度m[20]描述声场某点处的包络特征,用来衡量涡流场对声场的调制作用强弱,涡流场无振荡时,声场不存在调制深度。调制深度m为:(8)式中:rmax为已调制波的最大振幅;rmin为最小振幅;pmax
哈尔滨工程大学学报 2023年8期2023-08-28
- CMS 8 TeV 顶夸克对实验数据对CT18NNLO胶子部分子分布函数的影响
夸克对产生的散射截面进行精确测量对于量子色动力学（quantum chromodynamics，QCD）的发展具有潜在的推动作用［1-3］。欧洲核子研究中心的大型强子对撞机含有极高的粒子束质心系能量和高分辨率探测器，如超环面仪器（a toroidal LHC apparatus，ATLAS）、紧凑渺子线圈（compact muon solenoid，CMS）等，令粒子物理进入标准模型的精确测量时代。与此同时，也为精确研究顶夸克的物理性质带来了前所未有的契机
浙江大学学报（理学版） 2023年3期2023-06-07
- 不同评价核数据库对堆芯物理计算结果有效增殖系数的影响与分析
数据和热中子散射截面S(α,β)数据[23]，NJOY21程序采用模块化结构，由24个主模块以及提供物理参数和计算的辅助模块组成，生成一个连续能量点截面的中子核反应数据，涉及的主模块包括MODER、RECONR、BROADR、HEATR、UNRESR、PURR、GASPR、ACER，热散射截面S(α,β)数据的制作则还需要THERMR模块。NJOY21程序模块处理流程图如图1所示。模块详细内容介绍可参考NJOY用户手册[24]。图1 连续能量点截面及慢化热
科学技术与工程 2023年3期2023-03-15
- 多层膜结构载磁微泡声散射特性*
,MMBs 散射截面随SPIOs 浓度的增加出现先增大后减小的变化规律,指出可通过改变膜壳层内SPIOs浓度调控MMBs 的声学特性.普通UCA 散射解析模型的研究已经非常充分,首先是针对无膜层的球形单个气泡的散射模型,包括Anderson 模型、Clay-Medwin 模型及Ainslie-Leighton 模型等;考虑膜层性质包括黏弹特性、厚度等影响,进行了很多改进单泡模型的研究[19].其次是考虑泡间相互作用,建立多泡散射模型及其更新.Alexand
物理学报 2022年18期2022-09-30
- 大型强子对撞机上8 TeV顶夸克对实验数据与希格斯玻色子总散射截面
粒子产生的总散射截面σH(gg→H)之间的关联性2.1 用ATLAS数据更新的PDFs计算σH(gg→H)表1 用ATLAS数据更新的PDFs计算σH(gg→H)图4 σH(gg→H)与顶夸克对产生的微分散射截面之间的关联性椭圆图图5 σH(gg→H)与ATLAS顶夸克对产生的归一化微分散射截面之间的关联性椭圆图3.1 用CMS数据更新的PDFs计算σH(gg→H)表2 用CMS数据更新的PDFs计算σH(gg→H)图6 σH(gg→H)与CMS顶夸克对产
陕西理工大学学报(自然科学版) 2022年4期2022-08-17
- 共振拉曼效应和电子-声子耦合对线性多烯分子共振拉曼光谱的影响
振效应对拉曼散射截面的影响(4)图6 不同温度下CC键拉曼散射截面从图6数据中得到随着温度的降低共振效应和电子-声子耦合作用下分子的拉曼散射截面明显增加。 随着温度的降低， 紫外可见吸收光谱红移， 使拉曼光谱中所用514.5 nm激发光更接近00吸收峰， 因此， 随着温度的降低共振效应对拉曼散射的影响最强， 使拉曼散射截面大幅增加， 应用[12](5)计算共振效应下分子的拉曼散射截面σ。 式(5)中A为常数(比例因子)，Γe为电子跃迁(00)的阻尼系数,
光谱学与光谱分析 2022年2期2022-02-17
- 基于第一性原理的氢化锆热散射律计算分析
。氢化锆的热散射截面，特别是氢化锆中氢的热散射截面对反应堆中子学计算有着重要影响，获得高精度的氢化锆热散射截面是十分必要的。热散射律数据是计算热散射截面的基本数据。热中子散射受材料晶体结构的影响较大，不同氢含量的氢化锆会有不同的晶体结构，因此需根据氢化锆实际晶体结构计算其热散射律数据[2]。在基于声子展开方法的热散射律数据计算模型[3]中，基本的输入参数是反映散射材料晶体结构特性的声子态密度。对于ZrHx中氢的声子态密度，1968年，Slaggie等[4]
原子能科学技术 2022年1期2022-01-27
- 等体积不同纵横比水滴粒子的光学特性计算
显著变化；而散射截面、不对称因子和散射相函数则在任意方位角和波长下都对水滴粒子的纵横比有较明显的依赖。因此，由于光学特性对水滴粒子的纵横比有较强的依赖性，由水滴粒子所组成的水雾的辐射传输特性会强烈依赖于水滴粒子的形状。水滴粒子；离散偶极子近似法（discrete-dipole approximation, DDA）；光学特性；旋转椭球体；纵横比0 引言水滴是云雾的主要组成成分，在自然界广泛存在，它对可见光、红外和其他电磁波都具有较强的衰减作用[1]。水滴对
红外技术 2021年8期2021-08-31
- 手征幺正方法讨论a1(1260)性质
方法计算微分散射截面可以进一步从衰变宽度Γπ+f0(980)和Γπ+ρ0计算出相应的微分散射截面,公式为图7 qmax=630 MeV,a1(1260)→π+f0(980) 的微分散射截面图8 考虑P波修正后,a1(1260)→π+f0(980) 微分散射截面(左).a1(1260)→π+ρ0 的微分散射截面 (右)5 结果讨论
曲阜师范大学学报(自然科学版) 2021年3期2021-08-26
- 近红外可调辐射方向的非线性光学天线
O纳米天线的散射截面和远场辐射图1(a)为ITO在近红外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲线[15]。使用Drude模型描述ITO的介电常数随频率变化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分别是三阶、五阶和七阶非线性极化率；c3、c5、c7是简并因子[15]；E(r,ω)是ITO内部的电场。通过迭代法[12]，求解非线性方程(即强度相关的折射率)[15,17]。ITO的折射率随着强度的变化Δn为0.014～0.33
人工晶体学报 2021年7期2021-08-23
- Mie散射中递推方法的比较
数计算归一化散射截面、消光截面、后向散射截面的公式为：2 计算Dn的递推公式从以上公式可以看出，影响Mie系数精度的关键是Dn的计算，其他参数都给了恰当的初值与递推公式。当球为理想导体球时，Dn=i。对于介质球，目前计算Dn的主要递推方法有以下几种。1）倒递推公式，即直接利用式(14)，计算散射、消光截面时取其前K项，K值可取为[17]：式中：INT[]表示取整函数。倒递推起始点为：由此向下一直递推到D1。2）正向递推公式[16,20]。由式(14)可推出
装备环境工程 2021年7期2021-08-16
- 加速器中子源大厅内散射中子分布的模拟
射中子的宏观散射截面Σs可看作宏观弹性散射截面Σ(n,n)和宏观非弹性散射截面Σ(n,n′)之和[16]：Σs=Σ(n,n)+Σ(n,n′)(3)根据ENDF/B-Ⅵ.8[17]与式(2)、(3)，给出了空气对16个中子能量点的总散射截面Σas以及弹性散射截面Σa(n,n)和非弹性散射截面Σa(n,n′)，结果如图8所示。图8中，当中子能量在7 MeV以下时，弹性散射截面Σa(n,n)近似等于总散射截面Σas，且远大于非弹性散射截面Σa(n,n′)；当中子
原子能科学技术 2020年7期2020-07-14
- 雪花状冰晶的毫米波散射特性
、衰减和后向散射截面并与等有效半径的球形冰晶进行比较。结果表明，冰晶的散射特性依赖于粒子形状、大小和电磁波频率;散射在大冰晶中占主導地位，而吸收在小冰晶中占主导地位;雪花状冰晶的吸收作用随着冰云有效粒径和微波频率的增加而增加;在94 GHz、140 GHz频率下用球形冰晶代替雪花状冰晶，将会低估雪花状冰晶的后向散射能力，尤其在大粒子区;而在220 GHz频率下，用球形冰晶代替雪花状冰晶，将会高估雪花状冰晶的后向散射能力。关键词： 毫米波; 雪花状冰晶; 离
现代电子技术 2020年7期2020-06-15
- BeCl2分子的低能电子弹性散射研究
的碰撞过程及散射截面数据引起人们的兴趣. 2003年，Colgan等人采用微扰畸变波方法计算了Be，Be+，Be2+，Be3+的基态和第一激发态的电离截面[2]. 在2010年，Hehr等人基于从头算方法报道了Be2C的散射截面并利用NJOY代码计算了其非弹性散射截面[3]. 2011年Chakrabarti 和Tennyson用R矩阵方法计算了e-BeH+的散射截面，报道了存在的Feshbach共振态[4]. 2017年，Darby-Lewis等人基于R
原子与分子物理学报 2020年1期2020-04-25
- 声学隐身层结构对隐身性能的影响
隐身层结构的散射截面来定量评估声学隐身层的隐身性能，并将计算结果进行对比分析。1 隐身层材料密度及声速的计算变换声学理论是通过不同空间之间的坐标变换关系，求出不同空间之间的物性参数变换关系，从而根据隐身物体的外形来设计声学隐身层[19-20]。如果要将一个半径为a 的刚性球通过内外半径分别为a 和b 的隐身层覆盖，并实现刚性球对声波的隐身，需要做如图1 所示的坐标变换，得到坐标变换关系r ′= f (r )。图中的f 变换表示将左图半径为b的圆形区域映射压
声学技术 2020年1期2020-03-23
- LHCb =8 TeV的Drell-Yan-Z→e+e-数据对部分子分布函数的影响
程，此过程的散射截面来自以下5个硬散射过程：(1)(2)(3)(4)(5)LHCb探测器已经测量了质心能量为8 TeV 的 DY-Z-e+e-过程的总散射截面和微分散射截面[9]. LHCb数据(或者加速器的亮度)的实测亮度是2.0 fb-1，虚Z玻色子的快度范围是2.0(6)本文的结构如下：首先，按照标准模型的费曼规则推导出DY-Z-e+e-过程的领头阶散射不变振幅和领头阶散射截面，进一步计算出一阶微扰散射截面；接下来，利用 ResBos 计算此过程的二
杭州师范大学学报(自然科学版) 2020年1期2020-02-19
- 采用GRU模型的卫星RCS异常检测
号体制，雷达散射截面积(Radar Cross Section，RCS)是窄带雷达获取的重要信息数据。卫星雷达散射截面积大小与其形状尺寸、姿态以及雷达观测角度等因素有关，因此雷达散射截面积时序数据可以作为卫星目标识别及其姿态异常识别的重要依据[3]。通过分析同卫星姿态敏感变化的雷达散射截面积时序数据，可以判断出其姿态变化情况，进而对卫星目标异常情况进行判断。在异常检测研究中，提取特征质量直接决定了检测效果的好坏。传统的异常检测方法需要借鉴经验或实验结果来人
西安电子科技大学学报 2019年6期2019-12-24
- 固体火箭尾焰雷达散射截面数值计算
要意义。雷达散射截面，是度量目标在雷达波照射下产生的回波强度的物理量，定义为目标在单位立体角内朝接收方向的散射功率与入射波在该目标上的功率之比的4倍，当雷达与目标距离足够远时，入射波可近似为平面波[11]。当雷达波频率小于尾焰等离子体振荡频率时，雷达波将发生全反射，无法穿过火箭尾焰，如图 1所示。计算此种情况下尾焰对火箭雷达散射截面的影响，可反映尾焰对雷达波遥测火箭的干扰作用。图1 尾焰对测控信号的干扰示意Fig.1 Diagram of Interfer
导弹与航天运载技术 2019年5期2019-11-12
- 一种测量雷达散射截面参数现场校准方法
引 言雷达散射截面［1］参数反映了雷达目标对照射电磁波的散射能力，其参数测量准确性是评判武器系统隐身性能指标的重要依据。 雷达散射截面参数校准通常采用空心金属球或龙伯球作为标准体［2］，结合雷达方程对雷达散射截面参数进行计算，通过实测值与计算值比对的方式实现。 该传统方式具有一定的局限性，无法解决连续波雷达散射截面参数的现场校准的问题；采用高精度有源［3］接收、转发模拟的方法可以很好地解决连续波测量雷达散射截面参数校准的问题。2 雷达散射截面参数校准原理
宇航计测技术 2019年1期2019-03-25
- Xe-NH(X3Σ−)体系的势能面和冷碰撞动力学研究∗
为,只有弹性散射截面与非弹性散射截面的比值超过两个量级,感应冷却才有可能成功[14].所以,从理论上对感应冷却体系的冷碰撞动力学进行研究,对感应冷却的可行性做出理论预期,是非常有必要的.虽然碱金属原子是目前实验上可得的最冷原子,但由于碱金属原子与分子的相互作用势普遍具有较深的势阱和强的各向异性,且存在电子态的交叉,导致大的非弹性弛豫速率,因此超冷碱金属原子感应冷却分子被认为是不可行的[15].稀有气体原子,可以被激光冷却到超冷温度,化学性质稳定,是另一类可
物理学报 2018年21期2018-12-09
- 光子与相对论麦克斯韦分布电子散射截面的蒙特卡罗计算方法∗
速度分布电子散射截面的蒙特卡罗计算方法.给出了各步骤的具体实现办法,推导了对应的计算公式,研究了相对论电子速率抽样方法,编写了光子与相对论电子散射的微观截面的蒙特卡罗计算程序.开展了高温全电离等离子体中,不同能量光子与不同温度电子散射的微观散射截面计算和分析.模拟计算结果显示,在电子温度低于25 keV情况下,本文方法与多重数值积分方法的计算结果非常接近;但随着电子温度继续升高,二者差异逐渐增大并较明显,经分析,可能是本文方法目前的电子速率抽样偏差所致,希
物理学报 2018年21期2018-12-02
- 氮化铀热中子截面的第一性原理计算
UN的热中子散射截面,并与传统压水堆的二氧化铀(UO2)进行对比.结果表明:优化的晶格参数与数据库符合较好,UN声子态密度的声子项和光子项较UO2的分隔更加明显,定容比热容计算结果与实验值一致,基于该声子态密度计算得到的UN中238U的非弹性散射和弹性散射截面比相同温度下UO2中238U小,UN中N仅考虑了非相干散射部分,随着温度升高,UN弹性散射截面变小,非弹性散射变大,并在高能段趋于自由核散射截面.本文的研究结果填补了UN热中子截面数据的缺失,为下一步
物理学报 2018年20期2018-11-28
- 大型强子对撞机中顶夸克对的产生
的领头阶微分散射截面；第2节，使用蒙特卡罗数值计算程序 MadGraph 计算该过程的次领头阶的归一化微分散射截面，并研究该过程对胶子部分子分布函数的影响；第3节，进行了总结.1 顶夸克对的产生和微分散射截面计算在大型强子对撞机中，顶夸克对主要通过轻夸克-反轻夸克淹灭 (1)和胶子-胶子融合 (2) 产生，相应的树图费曼图见图1, 相互作用的拉氏量为(3)(4)其中，gs代表强相互作用耦合常数，p1和p2分别为初态的夸克和反夸克的四动量，p3和p4分别为末
浙江大学学报（理学版） 2018年6期2018-11-26
- 甲板舾装件雷达波隐身分析与工艺优化
[1]。雷达散射截面(Radar Cross Section， RCS)是表征目标雷达波隐身性能的特征值。减小目标RCS的方法有:外形优化设计、隐身材料、有源对消和无源对消。其中，外形优化设计是利用不同外形具有不同雷达波散射性的特点来减小目标威胁方向上雷达散射截面，是舰艇雷达波隐身的重要手段，利用隐身材料吸收雷达波能量取得隐身效果[2]。舰船为系统工程，涵盖功能各异的设备。通常不会直接对船舶整体进行隐身设计，而是将其拆分成不同部分，针对不同部分分别进行雷达
造船技术 2018年4期2018-09-27
- 武装无人直升机雷达散射截面特性计算及分析
何丰泽雷达散射截面（Radar Cross Section，RCS）是反映目标雷达散射特性的一个重要参数。本文建立了某武装无人直升机的两种几何外形模型，采用物理光学法和等效电磁流法作为雷达散射截面数值计算方法，计算了雷达散射截面特性并进行了对比分析，提出了改进武装无人直升机雷达隐身特性的措施。近年来，无人驾驶技术的快速发展，无人机在现代战争中的发挥着越来越重要的作用。无人直升机作为无人机中重要的一类，它具有独特的飞行性能及使用价值，正日益成为人们关注的焦点
无人机 2018年5期2018-09-10
- 旋磁各向异性非均匀球体电磁散射特性
体的双站雷达散射截面，并与有限元法得到的数值结果进行对比，结果吻合很好，验证了公式推导的正确性和有效性。最后给出了几个新的算例，用于分析旋磁各向异性多层球体的物理特性以及在减弱和加强雷达散射截面中可能的应用前景。1 基本模型根据文献[17]，旋磁介质球中的电磁场在球坐标系下可以表达为具有不同特征值kl的球矢量波函数的线性叠加，具体的H和E的表达式为：将文献[17]用于研究径向多层结构的旋磁各向异性球体。图1为径向多层非均匀球形结构的平面图。层数N可以取任意
电子科技大学学报 2018年4期2018-07-19
- 高斯粗糙表面涂覆目标太赫兹散射特性
糙目标的雷达散射截面．对比分析了粗糙表面目标与光滑目标的散射结果，详细讨论了不同涂覆介质、不同涂层厚度、不同入射角度、不同频率以及不同粗糙度的粗糙表面圆锥目标和锥柱目标的太赫兹散射特性．计算结果表明，在太赫兹波段目标表面的粗糙度对散射有显著的影响．高斯粗糙面;表面粗糙目标;太赫兹;物理光学近年来随着雷达目标特性研究的深入，相对于微波频段雷达，太赫兹[1]雷达以其更高的空间分辨率和角分辨率具有更大的优势，受到了越来越多的重视．太赫兹频段相比于微波频段频率更高
西安电子科技大学学报 2018年1期2018-05-08
- 运用R矩阵方法研究低能电子与NO2分子的散射∗
V以下的弹性散射截面.Curik等[7]在单中心展开法的基础上,采用可分离的交换势和模型相关/极化势,计算了20 eV以下的积分弹性散射截面.Gupta等[8]运用R矩阵方法结合球复式光学势计算了0.5–2000 eV的总截面.实验上,Szmytkowski等采用线性衰减方法测量了电子与NO2分子在0.6–220 eV的散射截面[9],并且用电子能谱仪测量了在3–370 eV范围内的积分截面[10].在入射能量小于10 eV以下时,不同方法得到的散射截面存
物理学报 2017年24期2018-01-18
- 基于OpenMC的多群截面库制作及有效性验证
及高阶勒让德散射截面以用于离散坐标输运程序ANISN的计算。本文基于ENDF/B-VII.1和CENDL-3.1评价数据库，利用OpenMC计算制作了ANSIN格式的多群截面并通过基准题的计算验证计算结果的准确性。通过截面转换程序的编写，将OpenMC给出的堆芯各阶勒让德散射分量，堆芯中子能谱分布，散射、吸收反应率以及裂变中子产生速率等信息转换为ANISN程序可读取的截面库格式。采用制作的截面库利用ANINS计算有效中子增殖因子及堆芯中子通量分布。结果表明
核技术 2017年4期2017-04-20
- 主动雷达截面缩减理论与应用
行定位。雷达散射截面（Radar Cross section，RCS）是雷达隐身技术中最关键的概念，它表征了目标在雷达波照射下所产生回波强度的一种物理量，它是一个等效的面积，当这个面积所截获的雷达照射能量各向同性地向周围散射时，在单位立体角内的散射功率，恰好等于目标向接收天线方向单位立体角内散射的功率。人们在雷达散射截面的缩减技术方面做了不少工作。这本书讨论了主动和被动雷达散射截面（RCS）评估技术，用来检验探测难度较大的航空航天飞行器。本书首先介绍了RC
国外科技新书评介 2016年8期2016-11-16
- 电磁超表面在微波和太赫兹波段雷达散射截面缩减中的应用研究进展
赫兹波段雷达散射截面缩减中的应用研究进展闫 昕1, 2，梁兰菊1, 2*，张雅婷1，丁 欣1，姚建铨1*1. 天津大学精密仪器与光电子工程学院，天津 300072 2. 枣庄学院光电工程学院, 山东 枣庄 277160电磁超表面由于其独特的电磁特性为调控电磁波提供了有力工具，合适地设计成编码、随机、相位不连续、完美吸收器等超表面，就能够控制电磁波的散射以及反射特性，实现雷达散射截面的缩减。本文综述了不同的电磁超表面利用漫反射或者吸收等特性实现在微波和太赫兹
光谱学与光谱分析 2016年6期2016-07-12
- 雷达散射截面积研究
065）雷达散射截面积研究李京娓（四川大学计算机学院，成都 610065）目标的雷达散射截面积对雷达工作性能的发挥影响很大。介绍雷达作用距离与目标雷达散射截面积的关系以及缩减目标雷达散射截面积的一些技术手段，此外还介绍一些简单和复杂目标的雷达散射截面积特性，并进行实验仿真。雷达散射截面；雷达作用距离；RCS缩减0 引言雷达的基本任务是探测感兴趣的目标，测定有关目标的距离、方问、速度等状态参数。雷达信号照射到目标上时，一般会朝各个方向折射或散射。这些散射波中
现代计算机 2016年8期2016-03-24
- 超声造影剂微泡非线性声学特性的数值仿真
，散射声场和散射截面进行理论和数值研究，为获取更清晰的图像提供理论依据。结果表明：激励声压的频率在微泡的固有谐振频率附近时，可以产生强的二次谐波散射声压。同时，提高入射声强可以增大二次谐波散射截面, 但不能改变基波散射截面。超声造影剂；非线性声学特性；基波；二次谐波0 引言超声造影剂的发展和应用，大大促进了医学超声的进展，使得医学超声进入了人体微循环系统的诊断和治疗的新阶段[1-2]。一方面，由于造影剂的声阻抗特性与生物组织存在很大差异，因此，入射到微泡上
声学技术 2015年6期2015-10-14
- 基于El Campo太阳雷达数据对太阳活动的周期性分析∗
测太阳的雷达散射截面数据的变化存在200 d和540 d的周期变化,然后对这两个周期进行了讨论,并选取了较大的散射截面(≥20σ⊙)与Dst指数进行了对比分析.最后对El Campo太阳雷达实验进行了总结,并展望了太阳雷达未来的发展.太阳:活动,太阳:日冕物质抛射,方法:Lomb–Scargle算法,技术:雷达天文学1 引言太阳是离地球距离最近、对地球影响最大的恒星.由磁场驱动的日冕物质抛射(Coronal Mass Ejection,简称CME)是太阳大
天文学报 2015年6期2015-06-27
- 激光场中量子散射三重微分散射截面的研究
散射三重微分散射截面的研究冯 露1, 张程华1, 雷琦晖1, 孙文儒2(1.辽宁大学物理系，沈阳 110036； 2.中国科学院金属研究所，沈阳 110016)在量子散射框架下，对真实激光场引进多光子相互作用准静态过程模型，考虑束缚-自由跃迁中电磁场的规范一致性及电子与激光场长程相互作用的极限，研究激光场对量子散射过程中三重微分散射截面的影响.多数共面非对称情况下激光场对三重微分散射截面有提升作用，此外靶原子处于激发态时binary峰出现分裂，激光场对三重
原子与分子物理学报 2015年4期2015-03-23
- 线目标激光雷达散射截面测量计算方法
1 激光雷达散射截面概念当被测目标被激光照射时，能量从各个方向散射，散射场与入射场之和就构成空间的总场，散射能量的空间分布称为散射方向图，它取决于被测目标的大小、形状和结构，以及入射波的f（频率）、极化等。产生激光散射的物体通常称为目标（target）或散射体。激光雷达散射截面的定义是基于平面波照射下目标各向同性散射的概念。入射激光的功率密度为：E'和H'分别为入射电场和磁场强度。故总功率为：如果物体将所有功率各向同性地散射出去，则在距离为R的远处，其散射
河北农机 2015年9期2015-01-28
- 点目标LRCS测量系统研究
意义激光雷达散射截面（LRCS）延续了微波雷达散射截面（RCS）的定义，它是一种假想出来的面积，又可以叫做漫射平面或漫射标准件的几何投影面积。它等同于一个无损耗的朗伯表面（Lambertiansurface），该表面在接收机和目标上产生的散射功率相同。这个截面从通过它的电磁波中截取能量，接收天线终端接收功率就等于入射波功率密度乘以暴露在这个功率密度中的天线有效面积，这个面积用σ表示[1]。目标LRCS的测量是研究目标雷达特征的必要手段。对目标的实际测量不但
河北农机 2015年9期2015-01-28
- 粒子在势场中微分散射截面的理论计算
重要的，微分散射截面理论计算的研究成果则可为以上各领域实验现象的解释、可观测量的预言提供大量的参考信息[1]。目前，大多数研究注重微分散射截面的数值图表展示，虽然结果展示相对直观清晰，但具体的理论推导过程暂不清晰[2-4]。针对这一问题, 我们根据经典量子力学和Born-Oppenheimer的方法，通过理论公式推导，计算出粒子在不同势能函数下的微分散射截面和相移，为其在数值研究上做好铺垫，更为散射过程的数值模型提供有效检测方法，旨在使数值与理论方法得以相
重庆第二师范学院学报 2014年6期2014-09-07
- SH波在界面孔上散射的远场解
SH波散射的散射截面对于承受稳态波SH波作用的界面孔，在一个周期T=2π/ω的时间间隔内，能流通量的时间平均值为：(20)式中:散射界面是指散射波远场的总能量与入射波在单位面积上的时间平均能通量之比，将上述总散射能量与入射波在单位面积上的时间平均能通量(21)用γ表示这两个能量之比(22)6 算例和讨论本文计算和分析界面上椭圆形和带有圆角的方形孔的散射远场，映射函数ω(η)分别为(23)(24)式中：a和b分别为椭圆的长半轴和短半轴，R=(a+b)/2，m
振动与冲击 2014年12期2014-09-07
- 氢化锂热化效应机理研究
的热能相当，散射截面不单纯与中子能量变化有关，还与散射介质的温度及物理、化学性质有关，要精细研究LiH热中子散射截面数据就需仔细分析LiH的晶格参数等。本文对氢化锂热化效应机理进行研究。1 LiH的慢化性能轻元素具有较大的平均对数能降ξ，因此，常用慢化剂材料一般选用轻元素。此外，慢化剂还应具有较大的散射截面，为描述慢化剂材料对中子慢化的综合特性，引入该材料的慢化能力，慢化能力定义为ξΣs，Σs为宏观散射截面。另外，从中子损失的角度考虑，显然还要求慢化剂应具
原子能科学技术 2014年8期2014-08-08
- CENACE热散射中子文档的研制
尤其是热中子散射截面的有效计算对求解精确热谱、制作热群常数、解决热堆工程问题至关重要[1]。然而，目前能直接应用于工程的ACE格式的热中子散射数据并不多，2008年，Little等[2]基于ENDF/B-Ⅶ.0数据制作了MCNP用的热化数据库ENDF70SAB。2010—2012年，国内基于ENDF/B-Ⅶ数据也分别制作了超临界水堆及钍基熔盐堆用的ACE格式的热中子散射数据[3-4]。2012年，顺应核能应用需求，中国核数据中心基于ENDF/B-Ⅶ.1库采
原子能科学技术 2014年8期2014-08-08
- SiO2热中子散射截面在空间堆事故分析中的应用
O2的热中子散射截面数据仍采用自由气体模型等较简单的模型近似计算，导致SiO2热中子截面与真实值有差别。特别是在分析空间反应堆坠落湿沙事故工况以及乏燃料地质储存库的临界参数时，SiO2的热化效应可能会影响空间反应堆坠落事故以及乏燃料地质储存库的临界安全特性[1]。因此，需对SiO2的热化效应进行评价。当反应堆发射失败，意外坠入海洋、湿沙等环境中，冷却剂全部丧失时，中子能谱会变软，热中子份额增大，导致反应性升高，反应堆可能重返临界，从而给周围环境带来极大的安
原子能科学技术 2014年4期2014-08-07
- 一种新型高增益低雷达散射截面微带天线
线的带外雷达散射截面(Radar Cross Section， RCS)，但这些应用往往会影响天线的辐射性能．目前天线带内雷达散射截面减缩(如超材料吸波体[4-8])成为研究的难点和热点[9]．微带天线具有剖面薄、体积小、重量轻、能与载体(如卫星、导弹等飞行器)的表面共形的优点，但其功率容量小、损耗(介质损耗和表面波损耗等)大，因此效率低、频带窄、增益低，从而大大减小了其应用范围．通常采用天线阵列、超材料基板[10]、覆层[11-16]来提高微带天线的增益
西安电子科技大学学报 2014年4期2014-07-11
- 太赫兹雷达散射截面测量中定标体的确定
·太赫兹雷达散射截面测量中定标体的确定杨 洋1，姚建铨2，钟 凯2（1.承德石油高等专科学校河北省仪器仪表工程技术研究中心，河北承德067000；2.天津大学精密仪器与光电子工程学院激光与光电子研究所，天津300072）围绕赫兹雷达散射截面定标体选定的内容开展了一系列工作，确定了适合作为太赫兹雷达散射截面标准体的工艺要求和加工方式，并先后对6种通过不同工艺加工成的太赫兹雷达散射截面的标准体材料进行了测试，分别测出半球反射率随波长的变化关系，确定了适合作为太
激光与红外 2014年10期2014-06-07
- 238Np全套中子数据更新评价
能区的非弹性散射截面显得过大，且在考虑分立能级直接作用贡献情况下，非弹性散射截面的大小和物理变化趋势也不尽合理。国际评价库中俄罗斯 ROSFOND-2010[4]的评价数据主要取自日本JENDL-3.3评价库[10]，而缓发裂变中子数及相应的中子能谱取自JEFF-3.1评 价 库[5]。JEFF-3.1 评 价 库 取 自美国早期评价库ENDF／B-Ⅴ中的数据，仅对裂变缓发中子数进行了简单的更新。日本JENDL-4.0和美国 ENDF／B-Ⅶ.1[6]评价
原子能科学技术 2014年1期2014-05-26
- 平板形目标的量子雷达散射截面计算
标的量子雷达散射截面计算林 云(电磁散射重点实验室,上海 200438)介绍了一种可以用于平板形目标的基于解析光子波函数的量子雷达散射截面计算方法。与之前相关研究中提出的方法相比,该方法避免了在球面上对一个剧烈变化的积分核的数值积分。该方法数值效率比相关文献中给出的方法高,并且可以用于任意形状的理想导体平板的量子雷达散射截面的仿真。量子雷达；雷达散射截面；光子波函数0 引言近年来,量子信息科学的分支量子通信和量子计算得到了长足的发展。处于量子纠缠态的微粒被
制导与引信 2014年4期2014-05-25
- 单轴各向异性球对任意方向入射平面波的散射
场，根据雷达散射截面在远区的定义可计算散射特性：2 数值计算和讨论如图2所示，分别计算了三种不同传播方向平面波入射情形下，单轴各向异性介质球在E面和H面上的雷达散射截面的角分布，同时给出了用三维电磁场仿真软件（CST）数值模拟这三种情形下的散射结果.在E面和H面上的解析结果与CST数值模拟结果都吻合得很好，从而说明文章任意方向入射平面波的展开方法及对单轴各向异性介质球的散射理论及程序的正确性.当平面波入射方向不再平行单轴各向异性介质球的主光轴时，从图2可以
电波科学学报 2014年4期2014-03-08
- 沙丘粗糙面的二次极化电磁散射*
后向单站极化散射截面 (a)背风面入射HH散射截面;(b)背风面入射HV散射截面;(c)迎风面入射HH散射截面;(d)迎风面入射HV散射截面以图1(a)中的一般新月形沙丘为例,取入射电磁波频率 f=1.3 GHz,沙丘的介电常数εr=5.1+0.1i[19],采用文献[20]中的方法计算一次极化散射结果,图6给出了电磁波分别沿迎风坡和背风坡入射的后向单站极化散射截面.对比图6(a)—(d)中的极化散射差异,发现HH极化散射中二次散射结果在入射角小于30°的
物理学报 2013年14期2013-09-27
- 激光场背景下离子离化氢原子散射截面研究
研究二重微分散射截面(DDCS)［2］的情况，选取更加立体化、合理化的非共面非对称实验几何条件，研究激光场对跃迁矩阵元和三重微分散射截面(TDCS)的影响.1 模型建立和矩阵元计算1.1 激光场中碰撞体系模型建立对于一级玻恩近似模型［3］，激光场辅助下非弹性散射的S 矩阵元可表示为:上式是激光场辅助下离子与原子散射单离化过程三重微分散射截面的出发点. 其中，V 为库仑势，表达式为:式中，Zp为入射粒子电荷数;Zf是有效屏蔽电荷数.采用均匀、线性偏振、单模的
沈阳工程学院学报（自然科学版） 2013年2期2013-07-17
- 角反射器的线性非均匀电磁波散射特性
为，对称极化散射截面是随距离快速减小的量，未充分认识到这类非均匀电磁波在微波探测中的重要性。本文主要在单位入射场条件给出目标非均匀电磁波散射截面的定义，指出其也可作为一种与观测距离无关的特征极化量，并采用矩量法仿真角反射器的线性非均匀电磁波散射问题，比较分析不同情况下角反射器目标的散射截面。1 线性非均匀电磁波及散射特性实际上线性非均匀电磁波是普遍存在的，典型如天线在其方向图凹点附近或快速变化区域辐射的电磁波，这里对偶极子天线方向图凹点附近辐射的电磁波进行
制导与引信 2013年1期2013-04-20
- 弱耗散均匀回旋介质椭圆柱体的电磁散射
位长度的雷达散射截面(RCS)的表达式．为了解决马丢函数子程序计算复数的难题,采用泰勒级数的一级近似将复数转换为实数运算．计算了部分数值并讨论了弱耗散介质对雷达散射截面的影响．电磁散射; 椭圆柱体; 弱耗散介质材料; 马丢函数0 引言回旋介质是各向异性介质的一种特殊情况,而诸如等离子体、铁氧体等材料都是一种回旋介质．等离子体是由电子、中子、离子和中性分子组成的混合气体,存在于空间电离层、微波实验室等环境周围,并被广泛应用于环境目标的隐身技术等方面．例如,学
淮阴师范学院学报（自然科学版） 2012年3期2012-11-08
- Vandemark-Chapron算法与Young算法联合反演Jason-1雷达高度计海面风速方法研究
，确定了后向散射截面临界点，当高度计后向散射截面大于等于该临界点时采用VC算法反演风速，反之采用Young算法反演风速，统计试验亦校准了Young算法因仪器参数不同而引起的观测偏差。选取了Jason-1高度计经过珊珊台风中心的一个个例进行试验。试验结果表明，单纯使用VC算法使得反演结果严重偏低，校准后的Young算法进行20～40 m/s风速反演能够有效的提高反演精度。分析过程中进一步证实了利用Young算法反演20～40 m/s风速的有效性。高度计; 风
海洋通报 2011年6期2011-12-28
- 一种快速计算雷达散射截面空域特性的方法
维导体的雷达散射截面(RCS)方面有着十分广泛的应用。阻抗矩阵的填充和求解是矩量法中两个计算量比较大的操作。目标的雷达散射截面与频率f和角度(θ,φ)均有关系，采用MoM就必须在频带和角域内同时或分别求解矩阵方程。采用MoM逐点计算时，必须以一定的频率和角度间隔在所给定的频率和角域内逐点反复求解矩阵方程。当目标的感应电流分布随频率或入射角变化剧烈时，必须很小的频率或角度间隔计算才能得到精确的结果，这意味着在整个频带或角域内矩阵方程求解次数的增加，势必将占用
电波科学学报 2011年1期2011-05-29
- 情报雷达对隐身目标侦察的数据特点分析
计的，其雷达散射截面积很小，电磁隐蔽性很强。因此，目标回波的度量信息将大幅减小，难以反映出目标的真实面貌，给有源雷达的搜索、发现和目标识别带来极大的困难。本文结合某隐身飞机模型的散射特性，对情报雷达对隐身目标侦察的数据特点进行了分析，雷达站只能在部分姿态下测得其断续点迹，但不能对隐身目标连续自动跟踪。1 目标隐身技术隐身技术又称为低可探测技术，它是改变武器装备的可探测信息特征，使其不易被雷达发现或发现距离缩短的综合型技术。由雷达方程式（1）可知，雷达对目标
舰船电子对抗 2010年3期2010-06-28
- 舰载直升机旋翼后向雷达散射截面分析
旋翼后向雷达散射截面分析卞大鹏中国舰船研究设计中心军事代表室，湖北武汉 430064通过准静态法，建立计算模型，利用物理光学法和物理绕射理论，计算旋转螺旋桨在不同入射角下的后向RCS值，分析旋转螺旋桨的后向雷达散射截面与叶片扭角和叶片数量的关系。认为调整螺旋桨叶片扭角能改变RCS最大值出现方向；增减叶片可改变螺旋桨RCS变化周期，但不会改变RCS最大值。该研究结论对含螺旋桨飞行器的隐身设计具有一定的参考价值。旋转螺旋桨；物理光学法；物理绕射理论；雷达散射截
中国舰船研究 2010年3期2010-06-07
- 单根任意长度箔条双站散射截面积研究
为了获得大的散射截面积，箔条长度一般被切割为入射波波长的一半。但半波长箔条的谐振峰都很尖锐，适用的频带很窄，其带宽一般只有中心频率的15%～20%[1]。为做到频率的连续覆盖，增大箔条弹频带宽度，一般采用混装箔条弹。因此，研究任意长度箔条对单频入射波的散射截面积就至关重要。而国内多数文献都是基于整数倍半波长箔条散射截面积进行计算的[2-3]，文献[4]利用逐次近似的方法得到了任意长度箔条后向散射截面积，但误差较大，文献[5]利用变分法研究了任意长度箔条的散
海军航空大学学报 2010年3期2010-03-24