吸收截面
- 高保真中子输运程序HNET共振计算方法研究
n为子群宏观吸收截面;Σp,g为宏观势散射截面,λΣp,g=∑λiNiσp,g,i,Ni和σp,g,i分别为第i个核素的核子密度及其第g群的微观势散射截面。从式(2)可以看出,子群通量反映了几何结构及材料组成对有效共振截面的影响,且子群固定源方程与多群输运方程在形式上相同,与高保真中子输运方法相容性好。由于子群固定源方程的源项与通量无关,可同时对多个子群固定源方程独立求解,提高计算效率。在制作与背景截面相关的共振截面表时,假设无限均匀介质中只存在一个共振核
哈尔滨工程大学学报 2023年5期2023-06-03
- 基于协相关性和傅里叶变换-差分吸收光谱法的臭氧浓度在线测量研究
定律为基础，吸收截面是分子本身特有的描述气体吸收光强度的量。为了确定这个量，须采用实验的方法进行测量，即在某个温度及压强下，测量1束光通过长度为L且充满一定浓度的待测气体吸收池前、后的吸收光谱[7～9]，再根据以下公式便可得到吸收截面：(6)式中N(p,T)代表气体的分子密度，其定义为：(7)通过分析不同气体分子吸收光谱的快变部分来得到各组分气体浓度[10]，可由(8)式决定：(8)傅里叶变换(Fourier transformation)的核心思想是把信
计量学报 2023年2期2023-03-21
- Nb2O5对Nd3+掺杂锗酸盐玻璃光谱性能的影响
酸盐玻璃中的吸收截面和发射截面曲线的交叠面积最小，自吸收效应最弱，因此，Nd3+掺杂锗酸盐玻璃是一种优异的～0.9 μm激光用光学材料[12]。除玻璃网络形成体外，网络修饰体的离子场强对稀土离子光谱特性也会产生较大影响。Sun等[13]研究了不同网络修饰体(碱金属和碱土金属氧化物)对60SiO2-25PbO-5R2O-1YB2O3(R=Li,Na,K)和60SiO2-25PbO-15RO-1YB2O3(R=Mg,Ca,Sr,Ba)玻璃中Yb3+光谱特性的影
硅酸盐通报 2022年11期2022-12-27
- 基于MAX-DOAS测定大气紫外波段水汽的吸收及其对DOAS反演影响的评估
术原因，水汽吸收截面的实验室测量比较困难[2]。而在可见蓝光和紫外光谱范围内，水汽吸收相对较小，更加难以探测。直到2016年，Polyansky等[3]在实验室测量了一个光谱范围低于400 nm的水汽吸收截面(POKAZATEL)，对于室温，其光谱范围在紫外区域可达244 nm，弥补了HITRAN、HITEMP等数据库中紫外波段水汽吸收截面的缺失。2017年，Lampel等利用POKAZATEL水汽吸收截面，采用多轴差分吸收光谱(MAX-DOAS)和长程D
光谱学与光谱分析 2022年10期2022-10-09
- BNCT中14 MeV中子慢化体的研究
是氢的热中子吸收截面(0.190 0×10-24cm2)比较大，慢化出的热中子多数被自吸收.而金刚石、重水、DP主要是由C，D，O组成，虽然这些原子核慢化中子的能力低于氢原子，但它们的热中子吸收截面远低于氢的，分别为0.003 0×10-24，0.000 5×10-24和0.000 1×10-24cm2.在质量和热中子吸收截面两个因素共同影响下，重水、DP、金刚石表现出较好的慢化特性.当快中子比率等于3%时，DP的TE最大，为0.391 m-2·s-1，重
东北师大学报（自然科学版） 2022年2期2022-07-23
- 142～146,148,150Nd光核反应理论计算
量区域，光子吸收截面的主要贡献是电偶极跃迁(E1)；当光子能量在40 MeV以上，引入准氘模型用于描述光子吸收。因此，在入射光子能量Eγ从中子分离能到200 MeV能区，吸收截面σabs(Eγ)由巨偶极共振吸收贡献σGDR(Eγ)与准氘模型σQD(Eγ)两部分组成：σabs(Eγ)=σGDR(Eγ)+σQD(Eγ)(1)准氘模型贡献采用文献[20-21]的系统参数确定。为给出可靠的巨共振贡献，采用表1中文献[6]的(γ,sn)截面作为约束，分析常用的8种洛
原子能科学技术 2022年5期2022-06-02
- 双重非均匀子群参数制作研究
0 K时微观吸收截面随背景截面的变化。图2 微观吸收截面随背景截面的变化Fig.2 Microscopic absorption cross section vs. background cross section1.3 子群参数转换当前产生子群参数主要有拟合方法和矩方法[10-11]。拟合法直接采用有效共振积分表来拟合出子群参数，而矩方法利用真实截面的“矩”来产生子群参数，还需额外开发工具产生“矩”。本文通过拟合方法产生子群参数，获得双重非均匀共振积分表
原子能科学技术 2022年1期2022-01-27
- 长寿期压水堆板状燃料组件可燃毒物选型研究
有不同的中子吸收截面，因此通过调整燃料板中可燃毒物和燃料的含量，使得组件初始无限介质增殖因数kinf=1.20左右。本文选择非增殖可燃毒物、锕系核素可燃毒物、先进聚合物可燃毒物作为研究对象开展计算分析。1) 非增殖可燃毒物非增殖可燃毒物中各元素采用天然丰度，主要有B4C、Dy2O3、Er2O3、Eu2O3、Gd2O3、Sm2O3等，这些可燃毒物在组件中仅起到吸收中子的作用，在寿期末不会因子代核素的产生而延长寿期，即不会出现子代核素增殖成易裂变核素的情况。2
原子能科学技术 2022年1期2022-01-27
- 臭氧253.65 nm吸收截面系数变化对中国环境空气质量达标的影响
在臭氧众多吸收截面中，255 nm波长附近的Hartley紫外吸收带吸收特征最强，使用该吸收带测量臭氧浓度能够获得较低的检出限，适用于环境空气低浓度臭氧监测，因此全世界主要国家/地区监测网络普遍采用紫外吸收原理臭氧监测仪测定臭氧浓度[10-11]. 为产生Hartley带附近的紫外光源，紫外吸收原理臭氧监测仪普遍使用汞灯(在253.65 nm波长处紫外光强度最大)作为光源，因此253.65 nm波长处的臭氧吸收截面系数成为影响该类原理臭氧监测仪器准确度的
环境科学研究 2021年11期2021-11-25
- Ce3+和Eu2+掺杂荧光材料的光猝灭机理研究进展
光能量，且其吸收截面远高于发光中心的吸收截面[33,46]。2.1 基态耗尽一般认为，由于Ce3+和Eu2+掺杂荧光材料的荧光寿命τ21足够短，泵浦饱和强度Is极高，因此基态耗尽效应只有在极高激发强度下才会显现出来。以Y3Al5O12∶Ce3+(YAG∶Ce)为例，其基态离子吸收截面σa在460 nm波长处约为 3.0×10-18cm2，τ21约为60 ns，因此YAG∶Ce在蓝光激发下的泵浦饱和强度Is大约为25 kW·mm-2。当激发光功率密度为100
发光学报 2021年10期2021-11-07
- 深紫外波段苯的差分光学吸收光谱DOAS定量方法研究
的C6H6的吸收截面。 相比于DOAS方法通常采用的240～260 nm测量波段， 190～210 nm波段具有更大的吸收截面， 且O2和O3等干扰气体在190～210 nm波段没有窄带吸收特征， 同时对光谱仪的光学分辨率也不如传统测量波段要求严苛。本文利用便携式DOAS系统开展对C6H6在深紫外波段的定量方法研究， 通过建立二维相关性矩阵选择195～208 nm作为C6H6的反演波段， 通过混气实验评估了195～208 nm波段对C6H6的浓度进行定量测
光谱学与光谱分析 2021年10期2021-10-17
- 紫外吸收光谱法在线测量SO3的实验研究
SO3的标准吸收截面，选择合适的方法去除SO2和O3干扰的影响，要确定在SO2存在的情况下测量SO3时如何选择合适的测量波段；2）如何利用标准曲线法来测量未知气体中SO3浓度；3）通过提取SO3的吸光度来证明实验系统的有效性和合理性，并采用标准曲线法结合单波长法、双波长法和积分光谱法建立标准曲线。在本研究设计的SO3气体发生系统中，SO2被O3氧化生成SO3，但是该反应无法完全进行，导致反应后SO2与O3在石英管反应池仍有剩余。图2为SO2、O3和SO3的
计量学报 2021年8期2021-09-09
- 近红外可调辐射方向的非线性光学天线
改变其散射、吸收截面及辐射方向。进一步，研究了由ITO和介电材料硅(Si)组成的杂化天线的光学响应，通过控制入射光强，实现了不同波长处纳米天线的前向和背向散射的灵活调控。本文工作为实现全光调控的光学天线提供了一条新思路。1 ITO纳米天线的散射截面和远场辐射图1(a)为ITO在近红外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲线[15]。使用Drude模型描述ITO的介电常数随频率变化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分
人工晶体学报 2021年7期2021-08-23
- 大气HOx自由基湍流标定系统研究
nm处的氧气吸收截面、 水汽吸收截面、 臭氧浓度、 水汽浓度等方面进行测量和研究, 并将搭建好的湍流标定系统应用于FAGE系统标定, 量化HOx自由基在标定系统中的损耗, 对标定的结果进行分析和研究。1 实验部分1.1 原理当向石英管中通入含有一定水汽的混合空气(79%N2和21%O2)时, 在185 nm紫外光的照射下发生光解反应(R1—R2)产生OH和HO2自由基H2O+hν(λ=184.9 nm)→OH+H(R1)H+O2+M→HO2+M(R2)产生
光谱学与光谱分析 2021年8期2021-08-17
- 双重非均匀系统反应性等效物理转换方法
Er2O3等吸收截面较小的毒物颗粒，寿期内RPT方法和RRPT方法的δ均小于500 pcm。对于B4C，Eu2O3，Gd2O3等吸收截面较大的可燃毒物颗粒，寿期内RPT方法的δ较大，而RRPT方法的δ均较小。计算结果表明，对于单颗粒类型双重非均匀系统中的弥散燃料颗粒，VH方法的δ尚可接受；对于单颗粒类型双重非均匀系统中吸收截面较小的弥散可燃毒物颗粒，不能采用VH方法处理，可以采用RPT方法进行处理。而对于单颗粒类型双重非均匀系统中吸收截面较大的弥散可燃毒物
现代应用物理 2021年1期2021-04-16
- CsPbBr3纳米片的三光子非线性吸收性质研究
方体的双光子吸收截面为1.2×105GM，揭示了全无机钙钛矿纳晶材料在非线性光学领域的价值。2016年，Wei 等[8]研究了CsPbBr3纳米立方体在220 K到380 K的温度范围内的双光子激发荧光，并在室温下测得其双光子吸收系数为0.085 cm/GW。2017年，Chen等[9]研究了CsPbBr3纳米立方体的双光子吸收截面与尺寸的关系。2018年，Krishnakanth等[10]采用Z-扫描方法研究了CsPbBr3纳米立方体和纳米棒的非线性光学
光学仪器 2021年1期2021-03-29
- 基于标准样品回归算法和腔增强光谱的NO2 检测方法*
节.为消除因吸收截面和仪器响应函数的不确定性引入的测量误差, 本文提出了一种基于标准样品吸收光谱的浓度回归算法, 该方法在浓度反演过程上进行优化, 采用标准气体样品吸收光谱直接拟合未知浓度气体吸收光谱.采用中心波长在440 nm 处的蓝色发光二极管(LED)作为光源, 建立了一套非相干光腔增强吸收光谱技术(IBBCEAS)系统, 实测腔镜反射率为99.915%, 利用NO2 气体的实测吸收光谱对该算法的有效性进行了验证.与常规吸收截面回归算法比较, 结果表
物理学报 2021年5期2021-03-11
- 基于差分吸收光谱技术监测苯-甲苯-二甲苯的实验研究
为气体的标准吸收截面；L为气体吸收光程；εMie(λ)和εRay(λ)分别为米散射系数和瑞利散射系数。(2)(3)式(3)中OD′表示差分吸光度。2 实验部分设计了一套由标准BTX液体制备标准气态BTX的装置，如图1所示。实验系统采用7ISU75系列三光栅单色仪，分辨率0.01 nm，光源采用7ILX150UV紫外增强型氙灯光源作为发射端，其连续光谱覆盖整个紫外波段，在250～280 nm范围光源具有良好的稳定性。CS200气体质量流量计其精确度达到0.3
光谱学与光谱分析 2021年2期2021-02-03
- 核辐射综合屏蔽材料的研究进展及发展趋势
,而硼的中子吸收截面高,在捕获热中子时只会释放能量较低的γ射线,而铅粉对γ射线有很好的吸收效果。因此,铅硼聚乙烯是理想的γ射线综合屏蔽材料,也被广泛应用于核工业[5-7],中国核动力研究设计院已经开发运用了几种典型铅硼聚乙烯,其型号与成分如表2所示[8]。但也存在以下问题:①B4C和铅粉的密度及粒径差异大,难以混匀；②铅在生产和使用过程中有毒；③使用温度低。表2 典型铅硼聚乙烯成分Table 2 Chemical composition of severa
科学技术与工程 2020年35期2021-01-14
- 气体环境温度对超低浓度SO2 监测的影响
被检测气体的吸收截面，该参数随气体压力、温度的变化而改变[4～7]，而在不同的应用现场，环境参数存在差异，使得相关产品的通用性受到制约，本文针对该方面进行研究与测试，设计温度补偿方法，准确测量不同环境参数下的气体浓度。1 理论基础1.1 DOAS 原理与方法差分吸收光谱技术（DOAS）的原理是Lambert-Beer 定律[8～11]，其意义为当一束平行单色光垂直通过某一均匀非散射的吸光物质时, 其吸光度A 与吸光物质的浓度c 及吸收层厚度L 成正比，而与
科学技术创新 2020年30期2020-10-26
- 基于子群方法的双重非均匀性共振计算方法研究
U和235U吸收截面的计算精度。表1 不同填充率下keff的计算偏差Table 1 Calculating deviation of keff for different packing fractions图2 不同填充率下的238U(a)和235U(b)吸收截面的相对偏差Fig.2 Relative deviation of absorption cross-section of 238U (a) and 235U (b) under different
原子能科学技术 2020年10期2020-10-23
- 耐事故燃料双重非均匀性RPT方法研究
4可知，对于吸收截面相对较大的B4C、Er2O3等可燃毒物，采用传统RPT方法kinf计算偏差仍较大；而对于燃料颗粒以及其他Eu2O3、Hf、Dy2O3等可燃毒物，采用传统RPT方法后在全寿期kinf偏差均较小，可维持在±0.5%以内。图4 不同类型毒物栅元不同模型kinf偏差随燃耗变化 (a)UO2，(b)Hf，(c)Dy2O3，(d)Eu2O3，(e)B4C，(f)Er2O3Fig.4 kinfdeviation of different types
核技术 2020年8期2020-08-19
- 200 MeV以下光子诱发50,51V核反应数据理论计算
给出包含光子吸收截面、分光子中子出射截面、带电粒子出射截面、中子产额等核应用感兴趣的重要数据。一直以来，光核反应测量数据的实验技术、实验装置以及数据总量远不及中子核反应，除早期的俄罗斯韧致辐射白光源以及法国萨克雷实验室、美国洛斯阿拉莫斯国家实验室的正电子湮灭准单能光源外，2000年国内外先后建立了激光康普顿背散射光源，有代表性的是俄罗斯VEPP-4m电子储存环装置、日本甲南大学SUBARU装置、欧洲ELI-NP装置和我国上海激光电子伽马源SLAGS装置[2
原子能科学技术 2020年7期2020-07-14
- 雪花状冰晶的毫米波散射特性
散射截面; 吸收截面; 衰减截面; 后向散射截面中图分类号： TN99?34; P407 文献标识码： A 文章编号： 1004?373X（2020）07?0178?04Scattering characteristics of millimeterwave by snowflake ice crystalsYANG Min， HUANG Xingyou， YAN Wenh
现代电子技术 2020年7期2020-06-15
- 基于腔衰荡光谱技术(CRDS)对大气总活性氮氧化物(NOy)的实时测量
NO2的有效吸收截面，分析了系统可能存在的干扰，探讨了系统的探测限及误差，验证了系统的性能，并对环境大气中NO2和NOy开展了为期一周的外场观测。1 实验部分1.1 TD-CRDS测量原理CRDS系统可以用于测量环境大气中的NO2，但其无法直接测量环境气体中的总活性氮(NOy)，故搭建了一套热解(TD)装置，使待测气体中氮氧化物的氧化产物(NOz，NOz=NOy-NOx)基本热解转化为NO2，如式(2)所示，RNO2R+∽NO2(2)式(2)中，R为OH，
光谱学与光谱分析 2020年6期2020-06-13
- 基于同步光解的OH自由基标定方法*
因子P和氧气吸收截面等影响因素的准确测量, 降低该标定方法的不确定度.进一步构建便携式标定装置, 建立应用于实际外场标定的OH自由基浓度快速获取方法.开展基于激光诱导荧光技术OH 自由基 (LIF-OH)探测系统的准确标定测试, 准确产生 3×108—2.8×109 cm–3浓度的 OH 自由基, LIF-OH探测系统的荧光信号与自由基浓度具有非常好的相关性.在综合外场观测(STORM)的应用中该标定装置的不确定度为13.0%, 具有良好的稳定性和准确性,
物理学报 2020年9期2020-05-16
- TIMS测定辐照后Gd同位素比的方法研究
有最大热中子吸收截面的天然同位素，只需要少量的钆就能满足反应堆初期的反应控制需求，子产物的热中子吸收截面小，在可燃毒物的燃耗计算中可以忽略，因而钆在燃耗末期的剩余量极少，据报道，当燃耗深度为5 000 MWd/tU时，155Gd和157Gd均已燃尽[3]，因此，采用钆作为可燃毒物，可以补偿反应堆初始反应性、展平堆芯功率分布、加深燃耗、延长堆芯的燃耗寿期。国内从上世纪60年代开始采用含钆可燃毒物棒，目前核电站普遍采用Gd2O3粉末混合UO2粉末并烧结成含钆芯
同位素 2020年2期2020-03-09
- 基于特征线法计算的超细群慢化方程求解方法
9Pu的共振吸收截面计算结果和参考结果的相对误差，可看出，UFG-MOC中235U的相对误差不超过0.9%，238U的相对误差不超过1.3%，239Pu的相对误差不超过1.2%。为避免输运计算方法不同等原因所导致的误差，分别使用UFG-MOC计算所得的共振截面和参考结果进行相同的MOC输运计算，表3列出不同问题计算的有效增殖因数keff的误差，最大误差为112.1 pcm。图1 不同问题的235U、238U、239Pu共振吸收截面相对误差Fig.1 Rel
原子能科学技术 2019年12期2019-12-19
- 全陶瓷微密封燃料有效多群截面计算方法研究
U的有效自屏吸收截面及其与参考解的相对误差。可看出，有效自屏吸收截面计算结果与参考结果的相对误差较小，238U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相对误差小于1%，最大相对误差不超过2.3%；235U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相对误差小于1%，最大相对误差不超过1.9%。图5为FCM单栅元燃料问题燃料区热能区修正前后宏观吸收截面误差，可看出，未修正时，燃料区热能区宏观吸收截面误差较大。这是由于在等效均匀化方法中，在燃料区进行了均匀化处理，若热能区不采用缺
原子能科学技术 2019年7期2019-07-15
- 不等温分布下燃料棒径向温度相关238U共振吸收截面计算
上的共振中子吸收截面(简称吸收截面)存在空间分布，并受到不等温分布的影响，功率分布的计算需精确计算这种情况下燃料棒径向共振吸收截面。处理上述问题的传统方法是基于空间相关的丹科夫方法(SDDM, spatially dependent Dancoff method)[1]，该方法采用了不同温度下的共振积分进行插值，是Stamm’ler方法的扩展[2]。研究表明[3-5]，SDDM在进行以能群为单位的截面预测时存在显著误差。为提高计算精度又发展了子群方法，该方
原子能科学技术 2019年7期2019-07-15
- 低浓度NO和SO2混合气体的测量方法研究
——被测气体吸收截面，cm2/mol。由式（1）可知，光通过被测气体后，强度发生衰减，其原因有被测气体吸收、瑞利散射和米氏散射。由瑞利散射和米氏散射等引起的，吸收截面随着波长的变化而缓慢变化（低频部分 σs）；而由气体分子吸收引起的，吸收截面随着波长的变化而快速变化（高频部分 σf）。DOAS 方法的基本思想就是将这两个部分分离开，利用多项式拟合的方法提取低频部分[1-4]，然后用吸收截面减去低频部分获得高频部分 σf，气体吸收截面可以由下式表示：根据式(
中国测试 2018年11期2018-12-06
- 差分吸收光谱法测量气体浓度的光程特性数值模拟
为待测气体的吸收截面。2 计算模型当待测气体是多种气体的混合物时，考虑到实际测量中水蒸汽的吸收、光学系统的透过率、CCD响应、颗粒的散射和吸收、气体本身引起的Raileigh散射和Mie散射等，必须对(1)式做相应的修改：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](2)(3)将(3)式代入(2)式，可得：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](4)3 吸收截面和吸收光谱的数据处理运用DOAS方法反演气体浓度的关键之处在于将气体吸收截面分成窄带吸收截面和宽带吸收
电力科技与环保 2018年1期2018-02-07
- 黑碳团簇气溶胶混合生长的红外吸收特性及长波辐射效应∗
拟的新鲜黑碳吸收截面大约是其等效球形假设的4倍左右[20].而黑碳混合生长对于黑碳的红外吸收截面的定量化影响有待研究,当前常用的球形近似模型是否能够精确描述具有团簇形态和多成分混合方式的老化黑碳气溶胶的红外吸收特性也需要评估.相比较而言,黑碳混合生长引起的短波吸收截面的放大效应非常明显.最新的实测和模拟指出,在可见光波段,硫酸盐或有机物包裹黑碳将导致黑碳吸收截面放大1.5到3.5倍以上,其定量化影响主要由气溶胶微观形态、混合方式和相对湿度等因素决定[21−
物理学报 2017年16期2017-09-07
- 1.572µm附近CO2吸收光谱的测量∗
CO2气体的吸收截面、自增宽系数、空气增宽系数,这些参数补充和完善了现有的数据库.定量分析了温度、压强对谱线的影响,建立了光学厚度和吸收截面的数值计算模型,并已经用于我国的CO2激光雷达,为其高精度数据反演奠定了技术基础.这些工作能够提高工作在该波段的差分吸收CO2探测激光雷达的反演精度.∶大气光学,激光雷达,CO2吸收光谱,双光路差分1 引 言随着工业化的不断推进,大气中的CO2浓度急剧上升,导致全球变暖,直接威胁着人类的生存和发展,对空气中CO2浓度的
物理学报 2017年10期2017-08-09
- 基于咔唑的双光子荧光次氯酸根探针光学性质及响应机理
较大的双光子吸收截面，且与ClO－反应后，生成物的双光子吸收截面值显著增加，因此两分子均可作为性能优良的双光子荧光探针分子。此外，通过分析HCH和HCM分子与ClO－反应前后的Mulliken电荷布居情况，从理论上证实了该系列荧光探针分子的识别机理是C＝N异构化。荧光探针；双光子吸收；次氯酸根；C＝N异构化1 引言作为人体内重要的活性氧之一，次氯酸根(ClO－)直接参与生命体众多的生理过程，在生命活动中发挥着至关重要的作用1－4。一方面，次氯酸根能够维持细
物理化学学报 2016年12期2016-12-29
- 紫外光谱气体分析仪性能影响因素研究
径。紫外光谱吸收截面温度1 引言国家环境保护规划提出持续加大减排力度，要求现役或新建电力燃煤机组，钢铁烧结机，石化、有色、建材等行业的工业窑炉，其他燃煤锅炉，实施低氮燃烧技术、安装脱硫脱硝设施，装置运行必须监测SO2、NO。随着脱硫、脱硝标准大幅提高，需要性能更高的监测产品。目前，国际上SO2、NO监测技术主要有非分散红外(NDIR)和紫外(UV)。但NDIR技术背景干扰大，灵敏度不高，很难满足监测新要求。本文研究的紫外光谱分析仪基于特征吸收，传感系统由光
分析仪器 2016年4期2016-09-21
- 末端基团对芴类衍生物分子非线性光学性质的影响
较大的双光子吸收截面以及较好的光限幅效应。此外，F2分子的末端基团―NO2与F1分子的末端基团―N（CH3）2相比具有更强的得电子能力，因而使得F2分子具有更大的跃迁偶极矩，双光子吸收截面增大，光限幅效应更为明显。光限幅效应；双光子吸收；速率方程-光场强度方程；芴类衍生物分子1 引言近年来，激光作为一种强光源被广泛应用于医疗、通讯、工农业、军事等各个领域，这一方面促进了人类社会的发展，而另一方面强激光带来的辐射威胁同时会损害人类的健康1，2。随着强激光光源
物理化学学报 2016年6期2016-09-09
- NO气体紫外差分吸收截面的测量
气体紫外差分吸收截面的测量冯锐, 李永华(华北电力大学 能源动力与机械工程学院，河北保定071003)摘要：气体吸收截面的测量是影响差分吸收光谱技术(DOAS)测量精度的主要因素。为了得到吸收特征明显的NO气体吸收截面，采用分辨率为0.1 nm的高精度光谱仪、氘灯光源和自制的封闭式实验测量系统。将吸收截面分解为快变部分和慢变部分，并利用多项式拟合的方法对结果进行了修正。实验得到了NO气体在200～230 nm紫外波段的吸收截面。结果表明：相较于传统的测量方
电力科学与工程 2016年5期2016-07-04
- 非相干光宽带腔增强吸收光谱技术应用于SO2弱吸收的测量
出待测气体的吸收截面。SO2由于a3B1—X1A1自旋禁阻跃迁，在345～420 nm波段吸收截面较低(～10-22cm2/molecule)，其测量有一定难度，而准确的弱吸收截面对于卫星反演大气痕量气体浓度以及大气研究等方面均有重要意义。采用365 nm LED光源的宽带腔增强吸收光谱实验装置测量357～385 nm波段范围SO2的弱吸收，获得该波段SO2弱吸收截面，并与已公开发表的SO2吸收截面进行对比，相关系数r为0.997 3, 验证了非相干光宽带
光谱学与光谱分析 2016年2期2016-06-15
- 基于DOAS的氨排放在线监测技术研究
处理分析氨的吸收截面的计算对其浓度反演很关键。实验利用48ppm、32ppm及24ppm的氨进行。其中，48ppm标准氨直接从气瓶减压得到，其余两种种浓度氨利用标准氨和氮气混合得到。在每种浓度下实验8组，共计32组，在三种浓度条件下计算氨吸收截面，并绘制相应计算结果。现以24ppm情况下氨吸收截面图为例分析：在195-220nm波段上，存在五个明显的吸收峰，并且每个波峰值在顺次减小。经过查阅资料，看到在标准氨吸收截面与实验室测得的氨吸收截面在吸收峰变化趋势
电子测试 2015年15期2015-12-05
- 高产水稻剑叶的叶绿素含量、捕光色素分子的内禀特性与饱和光强关系的研究
数如本征光能吸收截面、激子传递到光反应中心的速率（kp）、热耗散速率（kD）和激发态的平均寿命（τ）等有关，与叶片的叶绿素含量无关。光合作用对光响应的机理模型；水稻；本征光能吸收截面；饱和光强水稻是人类最重要的粮食作物之一，而光合作用是作物生长发育和产量形成的生理基础，也是作物生产力高低的决定性因素［1］。研究表明：水稻干物质产量的90%～95%来自生育后期的叶片光合作用［2］，而稻谷产量的40%～60%直接来自剑叶的光合作用［3］，因此研究剑叶的光合特性
井冈山大学学报(自然科学版) 2015年2期2015-10-24
- 处理NaCs光解离问题的两种方案比较
Cs分子的光吸收截面，并对由这两种方案计算得出的结果进行了比较. 结果表明劈裂算符-傅立叶变换传播方案能更好地展示光吸收截面的中间动力学信息，而在研究初始波包与光吸收截面的关系时，由切比雪夫多项式展开方案获得的结果则更直观. 利用后一方案计算的从基态X1∑+不同振动态跃迁到激发态B1∑+上相应的光吸收截面的结果表明，初始波包对光吸收截面有一定的影响，所有振动态的吸收截面均表现出谐振行为，即每一个振动态吸收截面最小值的个数恰好等于基态振动态波函数节点的个数，
原子与分子物理学报 2015年4期2015-03-23
- 压水堆控制棒价值的亏损速率研究
很大的热中子吸收截面和较大的超热中子吸收截面。常见的控制棒吸收体材料有铪、银、镝、Ag-In-Cd合金、B4C、钨、304不锈钢等，根据用途分为调节棒、补偿棒和安全棒［4］。铪是一种较好的吸收材料，天然铪的平均热中子吸收截面为1.05×10-22cm2，并具有较大的共振吸收截面，但铪价格昂贵，一般仅限于军用。目前，商用堆一般采用Ag-In-Cd合金作为控制棒吸收材料，镉具有很大的热中子吸收截面，银和铟在超热能区有较大的共振吸收峰。Ag-In-Cd一般封装于
原子能科学技术 2015年1期2015-03-20
- 一种改进的差分吸收光谱烟气中NO浓度测量方法
—待测气体的吸收截面。在实际现场测量的过程中，由于烟气中的水蒸气和其他组分气体的吸收、烟尘颗粒的吸收和散射、光学系统的透过率及烟气本身的Raileigh散射等，无法直接运用Beer-Lambert定律进行混合气体的浓度反演。DOAS方法将吸收截面分成了两部分：随波长快速变化的窄带吸收截面和随波长缓慢变化的宽带吸收截面，并将各种散射过程及水蒸气的吸收等归结为宽带部分，而将待测气体分子的窄带吸收特性归结于强度谱中的窄带特性。通过滤波将其中的低频部分，即宽带部分
化工自动化及仪表 2015年3期2015-01-13
- 2，5－双（对二甲氨基苯乙烯基）吡嗪的双光子诱导荧光性质
有大的双光子吸收截面的有机材料在频率上转换激射［1，2］、三维光存储［3］、三维微加工［4，5］、光动力治疗［6－8］等领域受到了广泛的关注。近年来，由于双光子荧光显微镜的发展，基于双光子光诱导的荧光成像成为生物技术领域中的研究热点［9－11］。对大多数荧光材料而言，单光子的摩尔消光系数为～10－16cm2，而双光子的吸收截面为～10－50cm4·s／photon，材料的双光子吸收与激发光光强的平方有强烈的关联，因此要产生双光子吸收，激光光场必须有足够高的
影像科学与光化学 2015年4期2015-01-05
- 2－苯硼酸基－4，6双(4－N，N－二乙基苯乙烯基)嘧啶的合成及光学性质
较大的双光子吸收截面.嘧啶;对羧基苯硼酸;合成;光学性质嘧啶类化合物是生命活动中一类很重要的物质，广泛存在于人体及其他生物体内，如核酸中最常见的5种含氮碱性组分中有3种嘧啶，即尿嘧啶、胞嘧啶和胸腺嘧啶.因此，具有较强生物活性的嘧啶类化合物受到广泛关注［1］.此外，相对其他含氮杂环来说，嘧啶环具有良好的共平面性及较高的离子化电位，可以作为优秀的吸电子基团(A)，嘧啶环的2、4、5、6位可以发生取代反应，生成相应的取代嘧啶化合物，用来构建非线性光学化合物的结构
安徽大学学报（自然科学版） 2014年4期2014-09-08
- 基于频谱校正的傅里叶变换滤波差分吸收光谱监测实验研究
在波长λ处的吸收截面，可以在实验室测量得到.气体浓度c可由下式计算：定义D（λ）称为光学密度（Optical Density），则：但在实际测量中，光程中不仅仅存在一种气体，而且还包括瑞利散射εR（λ）和米散射εM（λ）引起的消光［3］.考虑到上述因素，实际气体吸收的辐射强度应按照修正的Lambert-Beer定律计算：在气体测量过程中由瑞利散射和米散射引起的光学密度在随波长而缓慢变化，而由分子吸收引起的光学密度随波长快速变化，用高通滤波的方法能消除这些消
动力工程学报 2014年8期2014-06-25
- 两种新型芴类衍生物的三光子吸收特性研究
测试其三光子吸收截面的方法，得到了它们的三光子吸收截面分别高达（6.03±0.6）× 10－76cm6·s2／photon2和（4.25±0.4）×10－76cm6·s2／photon2的结果，在高斯03软件下，用密度泛函方法对这两个分子进行了结构优化，并用含时密度泛函理论计算了它们的激发态能量和电子轨道。结果表明，分子内电荷转移方向对三光子吸收存在影响。非线性光学；三光子吸收截面；光限幅；芴类衍生物引 言三光子吸收属于多光子吸收中的一种，具有大的三光子吸
激光技术 2014年2期2014-06-23
- 汞气质量浓度在线测量标定方法研究
吸收度；σ为吸收截面.将式（5）变形根据式（8），已知吸收截面σ和测量区域光程长度L，只要测得光强经过气体后的吸收度A，就能换算出C.1.2 饱和汞蒸气性质由相平衡理论［11］可知，任何液体在一定温度下都有一个确定的饱和蒸气压.由于汞的饱和蒸气压极低（293.15K时仅0.17Pa），故平衡时，饱和汞蒸气满足理想气体状态方程［12］：结合密度定义可得饱和汞蒸气质量浓度式中：ρ为饱和汞蒸气质量浓度，g／m3；MHg为汞的摩尔质量，MHg＝200.59g／mo
动力工程学报 2014年1期2014-06-23
- D-A 型二噻吩并磷杂茂衍生物分子的双光子吸收性质
有大的双光子吸收截面的材料在三维光信息存储［2］、光 学 微 加 工［3］、光 限 幅［4］、光 动 力 学 治疗［5］和双光子荧光显微 （TPEP）成像［6］等许多领域展示出良好的应用前景.因此设计和合成具有功能性的双光子吸收材料成为理论和实验工作者非常感兴趣的课题.为了改善分子的双光子吸收截面值，人们开展了广泛的结构-性质关系的研究［7-10］.已经报道的双光子吸收分子类型有二维的偶极分子 （D-π-A）和四极矩分子 （A-π-A，Dπ-D）以及多极的
原子与分子物理学报 2014年4期2014-03-20
- 球床氟盐冷却高温堆中6Li摩尔浓度对冷却剂温度反应性系数影响的研究
2中含有微观吸收截面很大6Li核素，其摩尔含量会对冷却剂的温度反应性系数造成影响，因此研究6Li摩尔含量对冷却剂温度反应性系数的影响十分必要。本文以无限球床为计算模型，利用SCALE6 (Standardized Computer Analyses for Licensing Evaluation)对不同6Li摩尔含量的冷却剂温度反应性系数进行研究。分析结果表明，当冷却剂中6Li摩尔含量占Li元素总量的0.005%时，冷却剂中6Li和7Li的宏观吸收截面大
核技术 2014年9期2014-01-19
- 船舶柴油机尾气检测系统设计研究
σ——气体的吸收截面，与波长λ、压力p、温度T有关。以上是理想化的公式，其前提条件是压力、温度恒定，气体在检测室里分布较为均匀，而且入射光是单一波长。当被检测的气体有多种时，式(1)为I(λ,p,T)=Io(λ)exp(2)式中：σi(λ,p,T)——第i种气体的吸收截面；Ci——第i种气体在光程L上的平均质量浓度；Cm(λ)——气态污染物吸收、颗粒物吸收与散射等各种作用相加引起的光强衰减系数。(3)可得谱线结构:(4)Io′(λ)包含了干扰因素，如颗粒物
船海工程 2012年1期2012-01-23
- 基于LD波长调制的环境氧气浓度实时检测技术＊
0nm附近的吸收截面系数，根据所测得的相同波长下的单线吸收度直接估计环境中的氧气浓度。所提出的方法在实验装置上更为简单，并通过实验验证了其测量精度能够满足许多场合应用的需要。1 基本原理与实验装置1.1 基本原理氧气在760nm附近存在一个吸收谱带（即A带），它几乎不会受其他气体的吸收光谱的干扰，所以可以作为氧气检测的特征吸收谱带。因此，研究中使用了760nm的可调谐激光二极管，通过温度控制和驱动电流调制来实现LD的输出波长在760nm附近进行扫描，以获得
光学仪器 2012年4期2012-01-21
- 基于差分吸收光谱法的烷烃气体检测系统的研制
种待测气体的吸收截面，L表示光程长，εR(λ)和εM(λ)表示瑞利散射和米散射的消光系数，A(λ)表示系统的传输函数.将(2)式两边取对数，可得吸光度OD为:εR(λ)+εM(λ))L.(3)实际的测量过程中，通过测量吸光度OD，并结合数学处理方法除掉εR(λ)和εM(λ)，在有足够的数据点的情况下，利用多项式拟合算法对数据进行处理和最小二乘法进行浓度的反演，就能够得到待测气体的浓度值.1.2 实验系统整个实验系统主要包括红外光源、长光程气体池、石英光纤、
中南民族大学学报（自然科学版） 2012年1期2012-01-03
- 皮秒激光透射率法表征高分子薄膜双光子吸收截面
重视。双光子吸收截面是衡量材料双光子吸收能力的物理参数，为了准确地测量材料的双光子吸收截面，在过去的几十年中，多种测量双光子吸收截面的方法陆续得到了发展，其中包括非线性透过率法，Z扫描技术，双光子诱导荧光法等［16～18］。非线性透过率法是直接测量透射光强随入射光强的变化情况而得出双光子吸收截面的一种方法。本文基于非线性透过率法，用皮秒激光器对双光子材料薄膜进行了实验研究，该项研究以往未见有公开的报道。2 测量原理实验中采用非线性透过率法［19］对实验样品
中国光学 2011年1期2011-11-06
- 有机杂环类双光子材料的研究进展
有大的双光子吸收截面的材料在双光子荧光显微和成像[1-2]、三维光信息存储[3]、光学微加工[4]、光学限幅材料[5]等方面展示出良好的应用前景.尤其在生命科学领域有着无可比拟的优越性:(1)双光子激发过程使用的波长在生物光学窗口(600～900 nm)的范围内,避开了生命体系所不能承受的紫外-可见光损伤;(2)由于生物组织对这一光波段的线性吸收与Rayleigh散射均比较小,因此可以在深度三维空间的任意点上引发特定的光物理过程和光化学反应[6].双光子材
化学研究 2011年2期2011-09-24
- Photoabsorp tion of Na n C lusters and Vo lum e P lasm on:Theory Rev iew
紫外范围内的吸收截面.在可见光部分N a20的实验数据与现有的数据非常吻合.除了表面等离激元在可见光区域很强的吸收峰外,还观察到紫外区域明显的光吸收.对吸收截面光谱进行洛伦兹拟合揭示了中心略高于4eV宽峰的存在,这个宽峰的频率与权重均与理论预测非常接近,被确定为纳米团簇“体等离激元”共振.这些吸收光谱是金属纳米团簇由光子激发的“体等离激元”集体电子态的首次实验观测与证实,这种实验现象只存在于有限体系.纳米团簇;体等离激元;表面等离激元;光吸收Plasm o
中南民族大学学报（自然科学版） 2011年1期2011-08-23
- Photoabsorption of Nan Clusters andVolume Plasmon:Experimental Results
Na20的光吸收截面，其中红点代表实验数据 Fig.4 Photo-absorption cross section (per atom) of Na20 as a function of photon energy.Dots are experimental data; solid line is drawn to guide the eye图5 Na92的光吸收截面，其中红点代表实验数据 Fig.5 Photo-absorption cross sec
中南民族大学学报（自然科学版） 2011年2期2011-01-22
- 新型双光子化合物3-(1-乙烯基呋喃)二苯并噻吩的合成及其光学性能*
荧光和双光子吸收截面的有机材料成为研究热点[1～3]。双光子荧光是长波激发短波发射，所用激发光的波长红移近一倍，一般位于600 nm～900 nm。在双光子吸收的激发过程中，所用的激发光具有很好的穿透性，Rayleigh散射小，背景光干扰小，便于观测，并且光损伤、光漂白、光毒性都较小。所以双光子吸收过程在有机材料的一些潜在应用领域已经被广泛研究，如光学限制[4]、三维光学数据存储[5]、荧光成像[6]和微细加工[7]等。本文以二苯并噻吩为原料,采用TiCl
合成化学 2010年3期2010-11-27
- 两种不同计算发射截面方法的比较
心的数目就是吸收截面。因此，以圆频率和波长为变数的吸收截面σ(ωk)和σ(λk)可以分别表示为(14)(15)(16)发射截面实际上指的是受激发射截面，它是直接与激光器件参数联系的一个光谱参数，它可以从激光器件参数的测试中得到,又可以从自发辐射的荧光光谱测试中得到：=a(ωk)I(ωk)dx(17)I(ωk)=I0(ωk)ea(ωk)x(18)在这一计算中同样忽略了自发辐射从式(17)可得光放大系数从而受激发射截面(19)σ21=g1σ21/g2(20)σ
大庆师范学院学报 2010年3期2010-09-25