峰位
- 绿色荧光碳点检测有机溶剂中的水含量
的荧光强度、发射峰位和裸眼可见的颜色变化中的一点或两点来实现有机溶剂内水含量的定量检测，但是往往检测范围较窄，还需要进一步优化［15-21］。为了解决上述问题，本文制备了一种绿色荧光CDs，发现CDs 在不同溶剂中具有不同的发光特性，利用CDs 的荧光强度、发射峰位以及荧光寿命三者随体系内含水量的增加产生的变化来检测有机溶剂中的水。1 实验1.1 化学药品和试剂柠檬酸（99.5%）、尿素（99.0%）、甲醇（Methanol，99.9%）、乙醇（Ethan
光子学报 2023年12期2024-01-15
- HPHT合成黄色钻石改色实验及发光特征研究
572.4 nm峰位，与拉曼光谱中的1333 cm-1相对应[9]，为钻石的特征峰。图4 H-15号样品的光致发光光谱图Fig.4 Photoluminescence spectra of the sample H-15样品经过辐照之后572.4 nm的钻石特征峰保持不变。同时出现了明显的575 nm、626 nm、637 nm、741 nm的强发光峰位，比较宽的659 nm、680 nm峰位。575 nm的峰位是由孤立N和空穴形成的不带电的（N-V）0色
中国宝玉石 2023年1期2023-02-23
- 基于多元散射校正的中药材种类鉴别
16（AU）。其峰位相差较大，峰强趋势不一致，峰数出现次数也大不相同，对比可知不同种类的药材差异性较大。利用数据分析软件Matlab对425组药材的红外光谱进行处理，结果如图1所示。图1 425组 中药材数据曲线图 由图1可知，由于425组原数据未进行预处理，在[0，0.4]的数据存在大部分重叠，题中给出数据存在负值，且负值对其影响较小。图中横坐标表示光谱的波数，纵坐标表示吸收的中红外光，令起点区间［0.7，0.9］为第一组数据；起点区间［0.5，0.6］
电子制作 2022年22期2023-01-11
- 短波红外光谱技术在矿产勘查中的应用
——以鄂东南陶港地区为例
35 nm)吸收峰位(Position)、吸收峰位深度(Deep)等参数都可以通过TSG V.3的标量直接获取，白云母族矿物的结晶度(IC_Card)也可以通过TSG V.3的标量功能直接求出。每个样品一般都有2个分析结果，若识别出单种矿物有多个数据，则取其平均值。因测试的原始数据量较大,故只列出部分数据，详见表1。表1 鄂东南陶港地区钻孔ZK01蚀变矿物短波红外光谱测试结果表Table 1 SWIR results of the alteration m
资源环境与工程 2022年6期2023-01-03
- 航空伽玛测量稳谱电路设计
峰数据，计算中心峰位与相应的特征峰标准峰位道数偏差，跟据偏差数据控制稳谱电路调整能谱测量信号脉冲的大小，减小特征峰记录道数的漂移；常用于稳谱的天然放射性元素特征峰有：40K 1.46 MeV、214Bi 1.76 MeV、208Th 2.615 MeV以及测试源137Cs 0.662 MeV[3]；航空伽玛测量稳谱电路设计采用软件寻峰控制，根据测量数据特征峰位的漂移变化，利用软件程序调整控制能谱信号增益、调整信号电平相对基线的偏移变化，减小环境温度变化引起
计算机测量与控制 2022年10期2022-10-27
- Co，Ni，Ti增韧氧化铝/碳化硅刀具复合材料的制备及性能评价
复合材料的大部分峰位与纯氧化铝的峰位对应。在复合材料中，由于碳化硅会以化合物的形式存在，XRD没有识别[9]。当加入Co元素后，在45位处有对应CoSi峰位。当加入Ni元素后，在45位处由Ni的峰位。当加入Ti元素后，在42和60处明显出现峰位，对应着TiC或TiO2的峰位。当加入Co元素后，在45位处有对应的CoSi峰位；当加入Ni元素后，在45位处有Ni的峰位；当加入Ti元素后，在42和60位处明显出现峰位，对应TiC或TiO2的峰位。图1 掺Co，N
工具技术 2022年8期2022-10-13
- 基于离散极大值法的太赫兹光谱特征吸收峰提取方法
赫兹光谱中的吸收峰位特征信息的方法，是太赫兹波广泛应用于各领域物质识别的必要性研究。为实现药品的太赫兹弱吸收峰的精准识别，本文提出了伴随拐点法，并将其应用于食品添加剂硝基呋喃类化合物的太赫兹吸收峰识别中。研究结果表明伴随拐点法对弱吸收峰具有较好的识别作用。1 实验部分1.1 实验系统与样品制备实验采用Z3太赫兹时域光谱系统(Zomega Terahertz Corporation, USA)，系统的详细介绍可参考文献[21]。实验测试的各硝基呋喃类药物的纯
光谱学与光谱分析 2022年10期2022-10-09
- XRD实验中样品台高度对测定晶格常数的影响
线衍射图谱由衍射峰位、峰强和峰形三要素构成. 实际晶体的晶胞结构、晶面间距、原子种类和位置等决定了衍射峰的位置和强度.另一方面，晶粒尺寸、微观应力、缺陷、织构等会影响其峰形[5]. 在实验过程中，如制样不规范、仪器未校准等人为因素也会影响衍射谱中的峰位和峰形，最终导致实验数据存在大的实验误差，实验结论可靠性降低.晶格常数是描述物质结构的重要参量，可通过XRD谱图衍射峰位及布拉格衍射方程确定[6].物质的键合能、密度、热膨胀、固溶度、相变、宏观应力等，均与晶
大学物理 2022年9期2022-09-28
- 余吾煤业原煤和构造煤X射线光电子能谱测试
形式存在，分别为峰位为284.8 eV附近的C-H、C-C结构，峰位为286.1 eV附近的C-O结构，峰位为287.8 eV附近的C=O结构以及峰位为289.2 eV附近的COO-结构；氧结构主要表现为3种结构，分别为峰位为531.3 eV附近的羰基氧(C=O)，峰位为532.8 eV附近的醚氧基或羟基氧(C-O)以及534.1 eV附近的羧基氧(COO-)；氮元素结构以398.8 eV峰位的吡啶氮(N-6)和400.2 eV峰位的吡咯氮(N-5)为主。
广州化工 2022年16期2022-09-17
- 1,1,2,2-四(5-三甲基硅-二噻吩并[2,3-b:3′,2′-d]噻吩-2-)乙烯的发光现象研究
的现象，而发光的峰位也可能发生显著的改变。自从聚集诱导发光概念被提出以来[1]，几类具有AIE效应的有机分子体系[2]被人们所熟知，包括四苯乙烯衍生物[3-4]、蝴蝶状吡喃衍生物[5]、硅杂环戊二烯衍生物[6]等。同时有关“分子内运动(单键旋转与分子骨架振动)受限导致AIE效应”的假说已得到了实验与理论计算方面的支撑[7]。基于AIE效应，这些分子在光电器件[8]、生物成像[9]、荧光化学传感器[10]、圆偏振能量传递[11]、主客体化学[12]等方面获得
化学研究 2022年5期2022-09-15
- 自由结构PET在束监测碳离子治疗剂量成像过程研究
剂量的Bragg峰位于88 mm。11C、15O和10C的产额最多，占据所有统计的正电子核素产额的85.9%。在正电子核素产物里，11C的峰位距Bragg峰最近，其峰位在87 mm。15O和10C的峰位分别为78 mm和75 mm。对于横向分布，采用二阶或者三阶高斯模型拟合得到其分布的半高宽(full width of half maximum, FWHM)和十分之一高宽 (full width of tenth maximum, FWTM)。物理剂量在B
同位素 2022年4期2022-08-22
- 二硫化钨薄膜双共振上转换荧光增强研究
差。此外,X−的峰位随功率增加逐渐红移。由于硅片是一种N型半导体材料,与WS2产生能级阶梯差,造成更多电子注入到WS2样品中抬高其费米能级。这些结果表明,不同衬底对于样品电荷的影响不同,从而调控样品材料的荧光特性。固定激发功率为75µW,调节温度从290 K逐渐降低到80 K,对样品进行了温度依赖性测试。由图3(b)可见,随着温度降低,两个激子态的峰位都发生了蓝移且变化斜率几乎一致,这是因为温度降低增大了晶体带隙,抬高了直接跃迁激子能级。此外,温度降低使X
量子电子学报 2022年4期2022-08-22
- 含超轻元素Be矿物的电子探针定量分析
——测试条件的约束*
面网间距小、Be峰位L值偏向于高角度(Be L=210mm)弊端。但是基于当时分光晶体本身的限制，在测量结果上并不太理想，尤其是有的数据具有较高的DL值(张文兰等, 2006)，即便如此，对于JEOL用户来说，也属于突破性的工作。此后一段时间，没有再发表相关的成果。直到Khiller (2017)在俄罗斯发现的含Be新矿物马林斯基矿(Mariinskite：Be(Cr, Al)2O4)，使用CAMECA SX-100及配置的分光晶体为PC3(2d=21.1
岩石学报 2022年7期2022-08-04
- 采用光谱技术研究[C4mim][BF4]的传压和测压性能
光峰R1和R2的峰位(中心波长)向较长的波长方向移动，同时R1和R2的峰宽(半高宽)也有变化。R1和R2的峰位向较长的波长方向移动，表明高压会引起红宝石发出的荧光频率减小；R1和R2的峰宽变化，表明由[C4mim][BF4]提供的高压环境会引起红宝石微粒受到的应力分布情况发生变化。图3 红宝石的荧光光谱Mao等[9]报道：红宝石R1峰位(或峰位变化量)与压强满足如式(1)关系(1)式(1)中，P为压强，单位为GPa；λ0为常压下红宝石R1的峰位，单位为nm
光谱学与光谱分析 2022年6期2022-06-06
- 基于概率密度函数的加权变换在能谱测量中的应用
对称的高斯分布、峰位偏移的对数高斯分布和峰位可调的多峰分布为输入随机变量的分布函数，研究了WAT的处理效果，并与SLA算法进行了对比。对以单峰高斯分布为代表的对称分布，WAT算法与SLA算法在处理效果上基本一致，以分布均值为代表的峰的位置不变，但峰的半高宽变小。这是因为半高宽与分布标准偏差正相关，峰与横坐标形成的峰型面积则缩小至原面积的1/n。SLA算法对分布标准偏差的作用介于变量最小值和算术平均值之间，WAT算法能兼容SLA算法，在数据选取方面比SLA算
现代应用物理 2022年1期2022-05-17
- 蓝光激光器结构中InGaN/GaN多量子阱界面效应的精细光致发光光谱研究
确辨析PL数据的峰位、峰宽、峰强等光谱特征，我们对PL谱线数据进行了如图1所示的拟合处理。 拟合结果发现H2-MQW样品发光更强，其积分强度是N2-MQW样品的1.8倍，说明势垒层生长载气中H2的引入能够显著提高InGaN/GaN多量子阱的发光效率。 此外，H2-MQW样品和N2-MQW样品发光峰的峰位和峰宽也存在较大差异。 H2-MQW样品发光峰的峰位和半峰宽(FWHM)分别为2.756 eV和105 meV，N2-MQW样品PL光谱的峰位和半峰宽分别为
光谱学与光谱分析 2022年4期2022-04-06
- 荧光法测定半导体禁带宽度*
有许多研究将荧光峰位能量默认为禁带宽度并结合费伽德定律(Vegard’s law)计算出相关的结构参数[11-14].然而,上述将荧光峰位能量简单地看作是禁带宽度的做法并不十分妥当,因为在很多情况下,样品结构的不完美会导致峰位能量与禁带宽度之间出现较大的偏差.众所周知,由于生长工艺的不成熟以及合适衬底的缺乏,致使所获得的半导体材料的结晶质量或结构质量不够完美,如杂质/缺陷相关的非辐射中心的存在[15,16],多元合金中组分起伏相关的局域中心的存在[17,1
物理学报 2022年6期2022-03-30
- 利用离子激发发光研究低温条件下ZnO发光行为
00 K时DBE峰位较200 K相比，无明显移动，但与300 K时相比，却有明显变化；对于图2(c)中的NBE峰位，温度降低其峰位发生蓝移。下文我们会进一步讨论DBE与NBE峰位产生移动的原因与起源。注2 在1×1012 ions·cm-2 H+辐照作用下不同温度的光谱(a)、DBE归一化光谱(b)、NBE归一化光谱(c)。3.1 DBE演变3.1.1 DBE峰位随注量演变与起源温度为200 K时，注量为3.73×1013ions·cm-2，2 MeV H
发光学报 2022年2期2022-02-23
- 赞比亚、坦桑尼亚和澳大利亚紫红-棕红色石榴石的成分和光谱学对比
0 cm-1处的峰位归属于硅氧四面体中Si—O伸缩振动[(Si—O)str]，400～650 cm-1处的峰位归属于硅氧四面体中Si—O弯曲振动[(Si—O)bend]，300～400 cm-1处的峰位归属于硅氧四面体转动(R[SiO4])，300 cm-1以下的峰位归属于硅氧四面体平动(T[SiO4])、二价阳离子的平动等[9]，表3列出了各峰位具体归属的振动模式。图4 部分样品的拉曼光谱ZP222：赞比亚；T3：坦桑尼亚；A4：澳大利亚Fig.4 Ra
光谱学与光谱分析 2022年1期2022-01-12
- Be, Si 掺杂调控GaAs 纳米线结构相变及光学特性*
模式峰, 对应的峰位～259 cm–1[19-21]. Raman 光谱如图2(a)所示, 本征GaAs 纳米线存在E2, TO和LO 模式峰, 而Si 掺杂和Be 掺杂并没有发现明显的E2 模式峰. 为了更好地说明掺杂之后GaAs 纳米线的结构的变化, 进行多洛伦兹拟合, 如图2(b)—(d)所示. 图2(b)显示明显的GaAs E2 模式峰, 证实本征GaAs 纳米线的结构为WZ/ZB 混相结构.图2(c)显示Si 掺杂GaAs 纳米线存在微弱的GaA
物理学报 2021年20期2021-12-23
- 一种低原子序数元素EDXRF的多次导-样条小波解析方法研究
条小波处理后会对峰位造成较大误差[11]。相较于二阶、 四阶样条小波，三阶样条小波分解具有特征峰面积误差较小、 特征峰位置基本不变的优点[12]。所以选用三阶样条小波基。(1)样条小波的性质和定义利用小波变换对EDXRF光谱分析的基本思路为： 首先选择适当的父函数和母函数，然后将原始信号进行离散小波变换，得到不同尺度上的信息，其中高频部分代表能谱峰信号，最后对高频信号进行乘以一个加权系数而将其进行分解。设m为自然数，则定义m阶B样条Nm(x)如下(2)(3
光谱学与光谱分析 2021年8期2021-08-16
- 峰位微扰动修正在构建高斯响应矩阵中的应用研究
依然无法有效解决峰位漂移的影响[9]；相比以上两种方法，高斯函数法的响应矩阵构建速度更快，在解析低能量分辨率的能谱时表现良好[10]，然而，该方法过度依赖整数道的峰位信息，因此其对高分辨率仪器谱解析能力有待进一步优化[3,11-12]。随着γ能谱仪能量分辨能力的不断提高(高纯锗能谱仪的道宽可达0.127 keV/道)[13]，特征峰峰形受峰位扰动的影响程度增加。本文拟针对高斯函数法未考虑实测谱峰位处于相邻两道之间而导致解谱中出现杂峰、错峰等问题[11]，通
原子能科学技术 2021年8期2021-08-02
- 约束非线性最优化迭代方法解析γ能谱重峰
据中确定各个峰的峰位和峰面积（分别对应射线的能量和强度）等参数。非线性拟合是一种应用广泛的数据分析和参数估计方法，它利用优化算法最小化拟合函数与能谱之间的均方误差（或加权均方误差），实现对峰参数的估计，是一种经典的γ能谱重峰解析手段［8］。拟合函数通常由峰形函数和本底函数两部分组成。例如，对NaI（Tl）和LaBr3（Ce）等常用闪烁谱仪测量的γ能谱，其全能峰可用高斯函数描述，而本底可用线性或者二次函数的形式［7，9-10］。通常本底函数可以利用峰区两端的
核技术 2021年2期2021-03-06
- 基于发光二极管的稳谱技术研究
、152Eu)的峰位漂移量，查看稳谱效果。1 实验原理1.1 LED稳谱原理NaI(Tl)闪烁体的发光效率受温度影响是NaI(Tl)谱漂移的重要因素。在不同温度下，NaI(Tl)闪烁体的发光效率发生变化，则意味着同样能量的γ射线进入闪烁体中，闪烁体光产额要发生变化，其结果是输出电压脉冲幅度不同，造成谱的漂移。此外，谱仪系统中高压电源电流、光电倍增管、放大器的放大倍数等都会随温度发生变化，能谱的漂移导致能谱解析困难和强度测量误差[9]。LED的稳谱方法属于参
同位素 2020年6期2020-12-18
- 液晶显示屏基板玻璃与盖板玻璃红外与拉曼光谱分析
[9]，盖板玻璃峰位于1 045 cm-1，相对于基板玻璃频率(1 083 cm-1)更低，表明盖板玻璃中非桥氧数目更多，非桥氧振动强于基板玻璃，从而使谱带向低频率移动，这与表1中的盖板玻璃更高的X2值一致。基板玻璃在1 427 cm-1处的峰是 [BO3]三角体中的 B-O 伸缩振动引起的[10]，说明基板玻璃中B2O3有以[BO3]三角体的形式存在，至于以[BO4]四面体形式存在的B，红外光谱无法确定。盖板玻璃在1 616 cm-1处的峰位与吸附水的-
硅酸盐通报 2020年11期2020-12-10
- β射线在铝膜及空气中的衰减
还可以让学生分析峰位和半高全宽(Full width at half maximum, FWHM)随铝片厚度的改变. 通过对比分析β射线穿过的真空盒内抽真空及不抽真空2种模式下探测器给出的信号计数率的变化，可计算出空气对不同能量的β射线的衰减长度. 学生在进行能谱分析的过程中涉及到本底扣除、信号峰位拟合、信号峰双侧拟合提取半高全宽信息等一系列能谱分析操作.1 实验测量方法β衰变是放射性原子核放射电子(β粒子)和中微子而转变为另一种核的过程[2]. 因为释放
物理实验 2020年7期2020-08-05
- X射线衍射测试样品位置对谱线峰位和强度的影响
试中谱线峰强度和峰位的影响.1 试验部分1.1 仪器X’Pert Pro MRD多晶X射线衍射仪，配备超能阵列探测器(X’Celerator)，荷兰帕纳科公司生产.1.2 功能简介X’Pert Pro MRD多晶X射线衍射仪的超能阵列探测器采用RTMS实时多道技术，内置100多个微型探测器，可以同时对信号进行接收，接收速度比正比探测器提高100倍.此外仪器光路系统配备索拉狭缝、防散射狭缝、面罩和单色器等，因此X射线源发射X射线光可以得到单色光源照射样品，同
分析测试技术与仪器 2020年2期2020-07-09
- 双光谱二维异步相关光谱表征分子间相互作用的可行性研究
为摩尔吸光系数、峰位和半高半宽。1.2 实际体系苯并-15-冠醚-5/氯化锂/甲醇体系，具体实验过程参考文献[14]。 模拟及实际体系数据处理程序由MATLAB R2014a软件编写。2 结果与讨论2.1 2T2D-异步相关光谱表征分子间相互作用的可靠性研究为正确表征分子间相互作用，2T2D-异步相关光谱应同时具有两个性质： (1)P和Q间不存在相互作用时，2T2D-异步相关光谱的强度为零； (2)P和Q间存在相互作用时，2T2D-异步相关光谱的强度不为零
光谱学与光谱分析 2020年4期2020-05-07
- 凤翔雍山血池遗址玉器火燎祭祀实证研究*
所示。拉曼图谱的峰位值整理如表二所示，红色标记透辉石的特征峰位，黑色标记透闪石的特征峰位。所有玉璋既有透闪石峰位，也有透辉石峰位，呈现透闪石至透辉石的中间态，表明这批玉璋经历了火烧过程。其 中，1、13～15 号标本的透辉石峰位较少，仍以透闪石峰位为主，显示这4 件标本的受热程度较低，因此颜色变化较少，仍呈现较深色调。其余11件玉璋的透辉石峰位较多，显示它们的受热程度较高，因此颜色变化较大，已经呈现白色调。从透辉石特征峰位出现的先后顺序 看，1、5、13～
考古与文物 2020年6期2020-04-14
- 不同种类茶叶冲泡前后中红外光谱变化探析
光谱特征性区间和峰位指明方向;同时基于茶叶与其对应茶汤的FTIR 光谱分析,探讨茶叶冲泡前后主要化学成分的溶出率差异,及茶叶种类对各茶叶小分子化合物溶出的影响,旨在为市场中茶叶、速溶茶粉等产品化学品质鉴别及色泽品评提供一定的依据。1 材料与方法1.1 材料与试剂7个供试茶样购于2015年,全部为合肥市场市售茶叶,分别是黄山毛峰(绿茶,安徽)、安吉白茶(绿茶,安徽)、白牡丹(白茶,福建)、抱儿钟秀(黄大茶,安徽)、亨大兰花(黄大茶,安徽)、天方安茶(黑茶,安
核农学报 2020年3期2020-03-17
- 基于Gaussian-LM 算法的便携式多道γ 能谱仪自动稳谱研究
号幅度改变、能量峰位漂移， 对能谱数据的解析造成困难。因此， 自动稳谱算法或稳谱系统的设计与研究是十分必要的。常见的稳谱措施为采用放射源作为参考源的稳谱方法， 即在探测器内嵌一个低能γ射线参考源或α 射线参考源， 通过稳定该参考源的等效峰位达到稳定待测能区谱峰的目的［3-4］。 由于参考源形成的参考峰在低能区，当环境温度差异较大时， 谱漂的非线性导致稳谱效果并不理想。 采用单色LED 作为外部光源形成参考峰成为代替上述内嵌放射源稳谱的一个新的方案， 系统根
世界核地质科学 2020年4期2020-03-02
- 混合型碘系钙钛矿薄膜变温光致发光特性的研究*
发光 (PL)的峰位轻微的红移; 之后至350 K, 发生蓝移.而Br—阴离子混合型钙钛矿薄膜的PL峰位只随温度升高持续蓝移.并且在不同工作温度下, Br—阴离子比例 x与 PL峰位呈现线性关系.对于纯碘系钙钛矿, 其高温段激子结合能是 37.5 meV; 随着Br—的比例的增加, 高温段激子结合能会先增大后减小.当x = 0.0333, 其薄膜PL半高宽随温度升高展宽幅度最小, 具有更好的温度稳定性.通过进一步三重阳离子混合和阴离子调节, 获得更加优良的
物理学报 2019年24期2019-12-24
- 多层GaS的变温拉曼活性探究
程序有关. 拉曼峰位置的不确定性主要由拟合过程引起，可以通过重复测量峰位和峰宽值的扩展来评估拉曼峰的质量优劣[10].4 GaS拉曼光谱的温度特性以25 K为步长，得到210～690 K拉曼峰位的移动，如图5所示.图5 拉曼峰位随温度变化由图5可见，在温度变化500 K的范围内，拉曼峰位红移比较明显，并有强烈的线性趋势，表现为能量降低和带隙展宽[12]. 由此可见，拉曼峰位与温度呈一次相关. 其原因在于，拉曼频移与晶格结合能有关，类比于原子间的键能，2个或
物理实验 2019年10期2019-10-30
- 特征性峰位法结合化学计量学构建奶粉脂肪含量定量模型
系,FTIR光谱峰位往往会叠加,互相干扰,给定量分析造成不便[10]。为解决这些问题，一种方法是对复杂体系的FTIR光谱进行分峰拟合,将一个宽峰经过变换,获得更为精细的峰位信息[11]。另一种方法是基于化学计量学的方法。随着计算机计算能力的提升,对大量光谱进行矩阵分析成为可能,也产生了多种算法实现对光谱的定量分析。其中应用最广的是偏最小二乘法(PLS)[12]。本试验利用光谱特征峰位法和PLS法对奶粉的脂肪含量进行定量分析,以分析二者在FTIR光谱定量分析
安徽科技学院学报 2019年2期2019-06-24
- GRM在轨标定探测器的设计和实现
工况中饱和能谱的峰位漂移要求小于0.5 V。本文对GCD研制过程进行介绍，并对设计中出现的问题加以验证及改进。1 工作原理及电路设计1.1 GCD设计方案探测器稳定增益的基本原理是根据标定谱峰位的变化，通过改变PMT高压或电子学系统增益来实现谱仪增益的稳定，其方法有多种，主要包括：1) 利用测量标定放射源发出的单能X射线，获得峰位信息再进行稳谱，如BeppoSAX卫星上的PDS探测器[12]、RXTE上的HEXTE探测器[13]及HXMT上的高能探测器均使
原子能科学技术 2019年6期2019-06-14
- GaAs纳米线晶体结构及光学特性*
,发现P1位置的峰位随功率增加而蓝移,而P2位置的峰位不变.通过拟合发现P1峰位与功率1/3次方成线性相关,判断可能是WZ/ZB混相结构引起的Ⅱ型发光; 同时,对P2位置的峰位进行拟合,P2为激子复合发光.对纳米线进行拉曼光谱测试,从光谱图中发现GaAs WZ结构特有的E2声子峰,因此证明生长出的纳米线为WZ/ZB混相结构,并通过高分辨透射电子显微镜更直观地观察到纳米线的混相结构.1 引言Ⅲ-Ⅴ族半导体纳米线材料经过十几年的发展已经在光电器件上展现出很高的
物理学报 2019年8期2019-05-29
- 基于核物理虚拟仿真实验平台的γ能谱测量
根据γ粒子能量与峰位道址的线性关系Eγ=kN+b，(1)如果对应E1的峰位道址位于N1，对应E2的峰位道址位于N2，则可以得到k和b为对能量和道址进行最小二乘法拟合，得到能量定标公式(1)式，代入未知射线峰位的道址N，可测量未知射线的能量.2 实验仪器核物理虚拟仿真实验平台主要由虚拟核信号发生器、通用多道分析器、实验辅助软件、计算机和示波器构成，如图1所示. 用虚拟核信号发生器代替实体放射源，可以给出指定放射源的物理信息，借助计算机仿真技术在实验平台的深入
物理实验 2019年1期2019-02-13
- 富氢条件下CO优先氧化反应CuO-CeO2催化剂的制备及应用
到CeO2的特征峰位，各晶面对应峰位已在图1中标出，但我们在2θ/°=38.76、38.92、48.70等附近未找到CuO的特征峰位；在2θ/°=29.58、36.44、42.33、61.41、73.56 等处亦未发现Cu2O的特征峰位。由此可以看出，随着CuO摩尔含量在5%～25%变化，组内所有的样品都呈现典型的萤石矿晶型。因此，我们制得的为具有萤石矿构型的CuO-CeO2系列催化剂，同时我们认为CuO高度分散在萤石矿构型CeO2中。图1 UGC法制备的
安徽化工 2018年5期2018-10-23
- 同步辐射衍射增强成像技术检测人离体乳腺癌的实验研究
mA，曝光时间在峰位为70 ms，左右半高位均为280 ms，探测器使用X射线CCD成像系统(Photonic Science X-ray FDI 18 mm成像系统，1 300 pixels×1 030 pixels，分辨率为10.9 μm)。放置样品后获取摇摆曲线，然后分别在摇摆曲线的峰位和反射率为50%左右的半高宽位进行成像。1.3 图像处理与分析图1 BSRF 4W1A光束线实验线站DEI示意图Fig.1 Schematic DEI experim
中国癌症杂志 2018年5期2018-06-12
- 垒层厚度对InGaN/GaN多量子阱电注入发光性能的影响及机理
注入电流下的发光峰位来看，垒层越厚则波长越长，也说明随着垒层厚度的增加，阱层中极化效应增强，能带倾斜加剧。如果从阱层能量最低处到垒层能量最高处作为电子跳出阱层所需要克服的势垒，那么随着垒层厚度的增加，除了势垒加宽以外，势垒高度也增大，电子克服势垒、跳出阱层的几率减小，电注入阱层的电子向外的泄漏就会减少。理论计算已经证明了增加垒层厚度可以减小InGaN/GaN量子阱的泄漏电流[10-12]。正是由于厚垒的样品电子泄漏少，使得更多的载流子滞留在阱中，用于辐射复
发光学报 2018年2期2018-02-28
- 探讨中药沉香品种鉴定方法及鉴别研究
据对比国产沉香：峰位为204.94，谷位为203.12，相同吸收峰值为1.323，大峰值比为6.07，大峰大谷值比为6.75。进口沉香：峰位为204.94，谷位为204.01，相同吸收峰值为2.3045，大峰值比为6.31，大峰大谷值比为6.66。伪品沉香：峰位为204.94，谷位为232.13，相同吸收峰值为0.9755，大峰值比为1.61，大峰大谷值比为6.62。经统计分析发现，伪品沉香和正品沉香相比较而言，两者在相同吸收峰值、大峰值比、大峰大谷值比对
中西医结合心血管病杂志(电子版) 2018年17期2018-01-14
- 探讨中药沉香品种鉴定方法及鉴别研究
据对比国产沉香：峰位为204.94，谷位为203.12，相同吸收峰值为1.323，大峰值比为6.07，大峰大谷值比为6.75。进口沉香：峰位为204.94，谷位为204.01，相同吸收峰值为2.3045，大峰值比为6.31，大峰大谷值比为6.66。伪品沉香：峰位为204.94，谷位为232.13，相同吸收峰值为0.9755，大峰值比为1.61，大峰大谷值比为6.62。经统计分析发现，伪品沉香和正品沉香相比较而言，两者在相同吸收峰值、大峰值比、大峰大谷值比对
中西医结合心血管病杂志(电子版) 2018年13期2018-01-12
- 固定式环境γ谱仪量值溯源方法*
500 s-1、峰位计数大于10 000，计算661.66 keV全能峰的半高宽和峰位（用道数表示），分辨力=半高宽/峰位。本实验用参考源B（137Cs源活度为2.11×105Bq）在距离探测器中心30 cm处照射NaI(Tl) γ谱仪50 min，取得满足上述条件的γ谱，实验重复三次。1.7 短期稳定性测试短期稳定性代表短时间内γ谱仪道址与能量对应关系的稳定性。JJG 417-2006要求首先测得一个全谱计数率小于1 500 s-1、峰位计数大于10 0
上海计量测试 2017年3期2017-07-24
- 钴纳米结构光学性质的离散偶极近似分析
谱都由显示有两个峰位的波形演化为一个半高宽较大的波形,颗粒特性受核壳金属的共同作用。这些结果可以为其在太阳能领域等应用中的结构参数选择提供参考和借鉴。金属钴；纳米结构；离散偶极近似；光学性质1 引言金属纳米颗粒的许多独特性质使得它们在发光材料、磁性材料、半导体材料、催化材料和纳米器件等领域得到了深入的研究,如贵金属金、银由于其特殊的表面等离共振性质进而已经在生物传感、太阳能电池等方面得到了充分的应用[1-2],而磁性金属纳米颗粒如金属钴由于在单电子器件、超
光散射学报 2016年3期2016-11-28
- 基于GIXRR反射率曲线的二氧化硅纳米薄膜厚度计算
线法。结果表明：峰位级数对线性拟合厚度产生主要影响，峰位级数增加，厚度增大；峰位对应反射角同样对线性拟合厚度有较大影响，表现为干涉条纹周期增大，厚度减小。但峰位级数及其对应反射角在拟合薄膜厚度过程中引入的误差可进一步通过试差法，临界角与干涉条纹周期的校准来减小。对任意厚度的同一样品，线性拟合和软件拟合两种方法得到的薄膜厚度具有一致性，厚度偏差均小于0.1 nm，表明线性拟合方法的准确性。在厚度准确定值的基础上提出薄膜厚度与干涉条纹周期的经验关系曲线，通过该
光谱学与光谱分析 2016年10期2016-07-12
- 扫描电镜能谱法测定独居石中铈、镧、钍等元素的含量
元素电镜能谱指示峰位明显不同.其中C元素指示峰位为0.3 keV，检出频数为6次；O元素指示峰位为0.5 keV，检出频数为6次；Ce元素指示峰位为0.7、0.9、4.3、4.9、5.3、5.7、6.1 keV，7个峰位检出频数分别为4、2、5、6、5、4、5次，其中0.7和4.3 keV峰位为其标志峰位；Nd元素指示峰位为0.9、4.7、5.3、5.7、6.1、6.7 keV，6个峰位检出频数分别为5、6、6、6、3、2次，其中4.7和6.7 keV峰位
地质与资源 2015年5期2015-04-21
- 基于幂次方法的快速核素识别应用分析
采用数学原理凸显峰位信息，然后再用一般的寻峰方法寻峰，确定峰位，通过峰位标定，得出核素识别结论。222Na实验测量研究内容基于PC机Matlab软件辅助完成，以不同时间间隔、不同方式获取的22Na源γ能谱数据作为分析对象，采用同种寻峰法对经过幂次方处理（采用平方处理）和未经过处理的谱数据寻峰，通过分析寻峰结果和参数，对此法的应用能力做出初步的判断。2.1 22Na峰位确定方法对22Na源测量谱图进行处理，如图1所示为采集时间较长时22Na源谱数据平滑后能谱
科技传播 2015年15期2015-03-25
- 短波长X射线应力测试的重复性及统计误差评估
力分析仪测试衍射峰位的相对偏差，并进一步计算了应力测试的统计误差。1 试样制备与试验方法采用自主研制的XL－1型短波长体应力分析仪进行应力测试，该仪器主要由主机、测角仪、样品台、探测器和控制系统等组成。试样为200mm×200mm×200mm的2024－T351铝板。将铝试样立放在样品台上，先对试样进行厚度方向的z扫描，即探测器位置不动，试样沿厚度方向逐渐移动，以确定测试点的位置；z扫描后，将铝板中心移至z扫描曲线的峰值位置，对铝板中心位置的衍射峰进行测试
机械工程材料 2015年11期2015-03-17
- 牡丹皮及其不同炮制品的紫外光谱鉴别方法
谱线组的吸收峰、峰位及吸收度等的不同。结果牡丹皮重炭在峰位值上相似, 但牡丹皮在274 nm附近的吸收峰是重炭的3倍, 差异具有统计学意义(P＜0.05)。轻碳和标炭的峰形、峰位相似, 但标炭的吸收度大于轻碳, 差异具有统计学意义(P＜0.05)。结论紫外光谱能够灵敏、准确的鉴别区分牡丹皮及其不同炮制品, 因此值得临床推广使用。牡丹皮；轻炭；标炭；重炭；不同炮制品；紫外光谱牡丹皮是中医临床上常用的一种药物, 是毛茛科植物牡丹的根皮[1]。据《药性论》记载,
中国现代药物应用 2015年18期2015-03-10
- 煤炭元素含量在线测量程序的设计
3 特征伽马射线峰位的寻找实验中，可通过调整伽马射线探测器的高压或MCA的放大倍数使元素特征伽马射线峰的峰位基本不变，但由于BGO晶体的温度特性、电源电压等因素的影响，峰位无法保持不变，需要寻峰程序确定特征伽马射线的峰位［8］。由于统计误涨落，峰位漂移等因素的影响，峰位附近的计数有可能突然增大，超过峰位处的伽马射线计数。如果用计数最大值确定峰位，伽马计数突然增大的可能被误认为是峰位。为避免此现象的出现，在寻峰程序中，不是寻找单道计数的最大值，而是寻找11道
吉林大学学报(信息科学版) 2015年1期2015-01-12
- 重金属离子敏光纤舌信号处理仿真研究*
数决定,峰高a、峰位b和峰宽c。整个高斯函数系为(1)由于本文中只涉及3种离子，故n=3。取A,B和C离子的归一化峰高a1，a2和a3分别为0.95，0.90和0.85，峰位b1，b2和b3分别为400，500,600 nm，峰宽c1，c2和c3分别为80，100,80 nm，得到高斯函数系如图2所示。实际的信号应该是3条曲线的叠加，如图3中叠加光谱所示，叠加后可以得到在峰位上的峰高分别为1.005 5，0.923 3和0.905 6，与未叠加前的单独每个
传感器与微系统 2014年5期2014-09-25
- 脉冲中子氧活化测井图谱的峰位识别方法与应用
图谱曲线来说，其峰位特征往往不是理想的正态分布形态，解释时需要正确实别判断这些峰位，使解释计算结果更精确，与实际情况更接近。在测井工艺上，脉冲中子氧活化测井仪可以直接测得油管内，油套环形空间内和套管内的向上向下2个方向的水流量，甚至可以测到套管外近地层的纵向水流速度用来判断窜层。与目前油田注入剖面测井的其他方法相比具有明显的优越性，在油田开发动态分析和方案等方面起了到重要的作用。为了精确计算水溶液的流动速度，笔者对脉冲测井图谱的峰位识别技巧提出了经验性的方
长江大学学报(自科版) 2014年14期2014-09-15
- Bootstrap非参数法在γ能谱处理中的应用
论是在峰形上还是峰位位置或者峰位计数上都非常符合。用同样方法处理137Cs的661.2 keV特征峰，得到类似的结果，即短测量时间的实测谱的计算谱与长测量时间的实测谱能很好地吻合(图4)。图3 增加抽样次数前(a)后(b)241Am实测谱和计算谱对比Fig.3 Measured and calculated spectrum of 241Am before (a) and after (b)increase the number of sampling.□
核技术 2014年1期2014-04-03
- 多道g 能谱测量系统的研究
测器、主放大器、峰位展宽及门控电路、高压电路、DSP应用开发板和PC机。其构成框图如图2所示。图2 基于DSP多道脉冲幅度分析器原理框图当探测器探测到射线时，会产生一个电压脉冲信号，经过前置放大器和主放大器的成形、滤波、放大后输出0～3.3V的电压信号，由峰位展宽器将脉冲信号峰位展宽，并同时触发A/D转换，最终数据将通过SCI模块传输到上位机，由应用软件进行能谱的显示和处理。2.1 NaI(Tl)晶体探测器本系统的探测器采用具有较高发光效率和良好的能量线性
计量技术 2014年11期2014-03-22
- Bootstrap非参数法在γ能谱处理中的应用
论是在峰形上还是峰位位置或者峰位计数上都非常符合。用同样方法处理137Cs的661.2 keV特征峰，得到类似的结果，即短测量时间的实测谱的计算谱与长测量时间的实测谱能很好地吻合(图4)。图3 增加抽样次数前(a)后(b)241Am实测谱和计算谱对比Fig.3 Measured and calculated spectrum of241Am before (a) and after (b)increase the number of sampling.□
核技术 2014年1期2014-01-13
- Mg注入非极性a面GaN退火温度的研究
2，3的3个发光峰位分别为363 nm，411 nm，550 nm，对应着3.415 eV，3.02 eV，2.25 eV。其中发光峰位1对应着带边峰，对于发光峰位2文献［3］报导为导带自由电子和掺杂引入深受主能级复合引起，有人认为是深施主与浅受主对发光［4］，文中观点趋向于认为是独立的受主MgGa和位于导带底170 meV处的间位Mg杂质Mgi复合所产生的，发光峰位3则为黄带。图2(b)为750℃退火似的光致发光谱，图中出现了5个发光峰，发光峰位为367
电子科技 2013年1期2013-04-25
- 多层金属纳米点阵的制备及其光学性质的研究*
质对于LSPR的峰位影响很明显[2-4].这一高灵敏性，使得LSPR被广泛应用在纳米光学[5]、生物化学传感[6]、超快的光速开关[7-9]、非线性光学[10]等领域.近年来，科学家研究了不同形貌的Ag，Cu金属颗粒的光学特性，如金属纳米球[11]、纳米环[12]、纳米棱镜[13]等.有一部分研究针对的是金属/介质交替层叠的多层纳米颗粒，当堆迭层大小一致时，理论和实验研究均表明，纳米颗粒的共振峰位置随着金属/介质层数的增加而红移[14].对于金属/介质层上
物理学报 2013年18期2013-04-21
- 高场非对称波形离子迁移率谱的正弦切割波形产生与离子分离特性*
究波形对图谱离子峰位及分辨率的影响。1 实验部分1.1 FAIMS 实验装置采用自制的平板型FAIMS装置进行实验，结构如图1所示，离化源为10.6 eV紫外灯，正离子检测模式。利用射频溅射镀膜技术在玻璃基片上制备出过滤电极(尺寸为11 mm×5 mm)，检测电极以及偏转电极(尺寸均为5 mm×5 mm)。上下两片玻璃基片由0.35 mm玻璃压条隔开，形成用于通过样品气体的狭缝。非对称波形AWV与补偿电压(Compensated Voltage，CV)叠加
传感技术学报 2012年7期2012-06-10
- 水分子配位对叶绿素a氧化还原势与红外光谱的影响
同位素标记引起其峰位变化量的差值小于3 cm-1.该计算为研究光合反应中心电子传递链上叶绿素a的作用与功能提供理论参考依据.密度泛函理论; 叶绿素a; 氧化还原势; 离解能; 红外光谱; 基组Abstract：In the reaction center of photosystem I the accessory electron transfer cofactors are two monomeric chlorophyll-a molecules t
物理化学学报 2010年11期2010-10-14