基态
- 基于一维原子链对量子固体氦基态的讨论
键词：量子固体；基态；Lennard-Jones势氦是最轻的单原子分子，与其他元素不同，在常压下，即使温度降到绝对零度，氦仍然为液态。形成固态氦需要1.00～1.50 K［T（K）=273.15+t（℃）］的低温，且需2.5 MPa左右的压强。这是量子效应的直接影响，具体而言，就是系统的零点能太高，不允许原子“冻结”，即固定在格点位置附近，固体氦被称作“量子固体”。不论是从理论方面还是实验方面，量子固体氦都是一个有趣且具有挑战性的研究课题。液体氦可以形成超
现代盐化工 2023年2期2023-07-20
- 超冷(36D5/2+6S1/2)里德伯分子的制备及其电偶极矩的测量*
619)里德伯-基态分子由一个里德伯原子和一个基态原子组成,束缚机制是里德伯电子与基态原子的低能电子散射相互作用.理论上,通过低能电子散射Fermi 赝势模型,数值计算了铯(36D5/2+6S1/2)里德伯-基态分子的绝热势能曲线,提取了里德伯分子的束缚能和平衡核间距等光谱参数.实验上,利用双光子光缔合技术成功制备了散射三重态(TΣ,Triplet)和散射单重态-三重态混合(S,TΣ,Mixed)形成的里德伯-基态分子,获得了里德伯分子的光缔合光谱,测量的
物理学报 2023年3期2023-02-19
- 非自治Schrödinger-Bopp-Podolsky系统的基态解①
dolsky系统基态解的存在性：(1)其中a>0，K(x)和b(x)满足条件：近年来， Schrödinger-Bopp-Podolsky(简称SBP)系统受到越来越多的关注． 文献[1]证明SBP系统解的存在性与不存在性依赖于参数p和q； 随后文献[2]通过纤维法证明当q足够大时， SBP系统没有解； 当q足够小时， SBP系统有两个镜像解； 文献[3]使用Pohozaev-Nehari流形的方法证明非线性项临界增长的SBP系统存在基态解． 目前只有关于
西南师范大学学报（自然科学版） 2023年2期2023-01-18
- 一种改进的多时相卫星影像金字塔模型及组织方法
省数据筛选时间。基态修正模型是组织管理多时相地理空间数据的基础模型之一，霍亮等[12]提出基态修正模型的增量更新机制，但仅限于地理空间中的矢量数据；侯平等[13]在基于事件的基态修正模型中，采用变化检测构建不同时相影像间的差文件，仅存储变化值大于阈值的影像区域，减小存储开销，但在获取较新时刻影像时读取差文件和拼接操作较多；龙际梦等[14]等通过对7种典型的基态修正模型改进方法进行对比分析，提出了多基态多级差的模型结构，存储和检索效率较高，但没有考虑多分辨率
无线电工程 2022年10期2022-10-24
- Grover算法与滑块碰撞的相似性
，量子态处于一些基态(基矢量)的叠加态中，在运算时会同时对整个叠加态作矩阵运算，测量时只能有一定的概率得到想要的基态，Grover算法的核心是不断增大想要的基态概率幅，减小其他基态概率幅，当目标基态的概率幅接近1时，再作测量就可以精确得到搜索结果[1].对量子态作矩阵运算，其过程非常类似于滑块碰撞中的处理方法[2-3].接下来首先分析Grover算法，再比较其与滑块碰撞的相似特点.1 Grover算法对于n个量子比特的非结构化数据库中，有N=2n个量子基态
兰州文理学院学报(自然科学版) 2022年5期2022-09-24
- 基于多基态修正模型的多时相卫星影像数据组织方法研究*
］提出面向对象的基态修正模型改进及查询方法，能够有效提高各时相影像的检索和读取效率，但难以高效组织管理大规模的卫星影像；杨建思等［9］提出一种大文件多版本遥感影像数据组织管理方法，存储的效率较高，但检索同一地区不同时相影像时需要跳转多个金字塔结构，计算过程较为繁琐。本文针对多时相卫星影像数据组织管理中数据冗余量大、检索操作繁琐等问题，通过引入多基态修正模型、动态基态距以及Hilbert空间排列码等，提出了一种多时相卫星影像数据组织方法。2 时空数据模型2.
舰船电子工程 2022年6期2022-08-02
- 涉及Δλ算子的Kirchhoff方程基态解的存在性①
hhoff方程正基态解的存在性，并且推广了文献[1]中的结果． 文献[4]讨论了非线性项f无紧性条件下Kirchhoff方程的基态解． 文献[5]考虑了具有一般位势的Kirchhoff方程的Nehari-Pohozaev型基态解． 对于Kirchhoff方程基态解的存在性问题已经得到广泛的研究，但对于f满足超线性条件时基态解的结果还很少． 受文献([1-9])的启发，本文主要考虑如下的Kirchhoff方程的基态解：(1)其中a，b是正常数，λ=(λ1∂x
西南师范大学学报（自然科学版） 2022年6期2022-06-28
- 关于氦原子基态能量一级微扰的研究
：1.2 氦原子基态能量计算氦原子核外有两个电子。氦原子的哈密顿算符是：不难看出，电子的能量以及波函数符合：由以上各式得,C1,C2满足的方程是：式中决定微扰能量一级修正的久期方程是：这是单态而非简并。用非简并微扰直接计算能量的一级修正。结果是：图1 辅助求解的静电势球代入(14)式中，得到基态能量的一级修正：于是可以求得一级微扰下的基态能量为：2 结果和结论通过上面的一系列的理论推导，我们已经求的一级微扰下的氦原子基态能量为 -74.83eV,而相关研究
广西物理 2022年3期2022-03-31
- 电场和温度对三角势量子点中极化子基态性质的影响
dodot极化子基态能量的影响。Khordad[15]利用Lee-Low-Pines幺正变换方法研究了Rashba效应对量子Pseudodot中受限极化子基态能量的影响。Yu等[16]使用Pekar类型的变分方法系统的研究了抛物型量子点中极化子的基态跃迁性质，研究发现极化子基态寿命随着极化子基态能量的增大而增大，随着电子-声子耦合强度、温度和量子点受限长度的增大而减小。额尔敦朝鲁等[17]基于LLP幺正变换，采用Pekar型变分法得到了二维量子点中双极化子
河北科技师范学院学报 2021年3期2022-01-14
- 对数非线性薛定谔方程基态解的数值解法
中我们主要关心其基态解和动力学演化，本文的研究目标就是构造该方程基态解的数值解法.另一方面，对于经典的非线性薛定谔方程基态解的研究已有丰富结果，如,对数非线性薛定谔方程(LogSE)基态解的存在性可以参考文献[7].在非线性薛定谔方程基态解的计算方面，Edwards和Burnett[8]用Runge-Kutta方法求解了一维和三维球对称基态解；Chiofalo 等[9]类比动力学计算方法提出了虚拟时间演化法；Bao和Tang[10]提出利用有限元法直接极小
四川大学学报（自然科学版） 2021年5期2021-10-18
- 超冷长程Rydberg-基态分子*
Rydberg-基态分子是由一个Rydberg原子与一个或多个基态原子形成的一类奇异的分子,具有尺寸大(～μm)和永久电偶极矩大(～kilo-Debye)等性质.这种奇异分子的束缚机制是Rydberg电子与中性原子之间的低能散射相互作用,是不同于共价键、离子键及范德瓦耳斯相互作用的一种新型束缚机制.低能散射相互作用的研究可追溯到20世纪30年代.1934年, Amaldi和Segré[1]在Rydberg原子碰撞实验中发现了与预期不同的结果, 即: 在钠或
物理学报 2021年12期2021-07-01
- 全空间上一类Kirchhoff型问题正基态解的存在性
题至少存在一个正基态解.该结果补充了文献[1-4]关于正基态解的存在性结果.0 引言本文考虑如下Kirchhoff型问题：(1)其中：a,b>0;N=2,3;非线性项幂次40,且Q(x)∈L∞(RN).为了得到问题(1)的正解，本文定义如下泛函：1 预备知识给出一些记号：H1(RN)和Ls(RN) (2≤s≤2*)均为标准的Sobolev空间，⇀和→分别表示弱收敛和强收敛，Br(x0)表示以x0为中心、r为半径的球.当无特别指出时，默认为收敛是n→∞情况下
延边大学学报（自然科学版） 2021年1期2021-04-27
- 参数微扰法中基态能量与近似级数的关系
对氦原子四级近似基态能量的精确计算，理论值与实验值的绝对误差为0.0049 Hartree.但不足的是，该文在构造波函数时牺牲了电子的空间交换对称性，而且计算的氦原子基态能量与采用的近似级数间的关系尚不清晰.为此，本文在构造满足空间交换对称性的近似波函数的基础上，对参数微扰法算出的氦原子基态能量与近似级数间的关系进行了探究，以期为利用参数微扰法精确计算量子体系本征能量提供借鉴.1 理论和方法氦原子的非相对论哈密顿算符(原子单位):(1)其中(2)(3)式中
大学物理 2021年2期2021-01-25
- 激光强度对电子在基态和激发态布居的影响
中，原子或分子中基态-激发态之间的电子运动［7，8］起到了至关重要的作用.众所周知，原子或分子中的电子，总是处于某一运动状态之中，每种状态都有一定的能量，对应一定的能级.电子如果吸收了外来辐射的能量，就可以从一个能量较低的能级跃迁到另一个能量较高的能级.在无外来作用时，原子或分子中各电子都尽可能的处于最低能级，此时处于基态.当有外来因素的激发时，比如激光，它的一个电子或几个电子就可能跃迁到较高能级上去，这就是激发态.处于不同能级的电子在激光场中有不同的运动
山西师范大学学报（自然科学版） 2020年4期2021-01-25
- 升降算符在一维谐振子能级讨论中的应用
，…(17)对于基态的能量，根据式(10)(18)易得E0=ћω/2(19)根据式(8)和式(10)可得(20)(21)E′，E′+ћω，E′+2ћω，…(22)另外，由式(6)可以对式(10)做进一步的处理为(23)(24)3 能量本征波函数的推导设谐振子基态波函数为ψ0(x)，由于(25)根据式(3)和式(4)可得(26)(27)解得(28)式中N0是归一化常数，按照波函数的归一性(29)所以(30)另外，由于(31)则有(32)所以(33)(34)令
商丘师范学院学报 2020年12期2020-11-10
- 分数阶Choquard方程的基态解:存在性与径向对称性
虑问题(1.2)基态解的存在性. 另一方面, 也通过隐函数方法得到在不考虑平移变换情形下, 该基态解是径向对称的.本文的结构如下.§2陈述了一些预备工作, 并叙述了本文的主要定理;§3证明了方程(1.2)的存在性.§4讨论了方程(1.2)基态解的径向对称性.§2 预备工作及主要成果§3 基态解的存在性本节证明方程(1.2)基态解的存在性.§4 径向对称性
高校应用数学学报A辑 2020年3期2020-10-12
- 带有临界项的薛定谔-泊松系统的基态解
法获得系统(1)基态解的存在性, 且当f具奇性时, 得到了系统(1)无穷多几何不同解的存在性。文献[5]讨论了V为径向函数且f满足超线性增长条件时, 系统(1)存在无穷多解。当V(x)≡1,f(t)=|t|p-1t(1近几年, 临界薛定谔-泊松系统相关研究备受关注。带有临界非线性项的薛定谔-泊松系统得到广泛研究[7-10]。文献[8]研究了系统(2)基态解的存在性, 在V,K的特定假设下,利用变分方法证明了式(2)至少存在一个正的基态解。 在f(x,u)=
纺织高校基础科学学报 2020年1期2020-05-18
- 亚硝酸分子顺反异构体激发特性的理论研究
分子顺反异构体的基态参数、总能量、偶极矩、电荷分布、HOMO能级、LUMO能级和能隙，在优化构型的基础上，使用相同的基组，采用CIS-DFT方法研究了两种构型的HONO分子前9个激发态的激发能、激发波长和振子强度。结果表明：HONO分子的几何参数随均受到构型的影响。HONO分子从顺式变化到反式构型时，偶极矩变化率达到了36%，但总能变化微小;HOMO和LUMO能级也均发生了变化，但能隙值变化很小。激发态的激发能、激发波长和振子强度受构型变化明显。【关键词】
科技视界 2019年27期2019-11-05
- 锂原子基态变分法的研究
体系(锂原子)的基态进行研究。一、物理学中的变分法(一)变分法的思想Ε0,Ε1,Ε2,…Εn…(1)这些本征值对应的本征函数是Ψ0,Ψ1,Ψ2,…Ψn…(2)Ψn=ΕnΨn(3)假使Ψ为归一的任一波函数,将Ψ按Ψn展开,则有Ψ=∑anΨn(4)在Ψ描绘的状态中,系统能量的期望值是Ψ*ΗΨdτ(5)将(4)式代入(5)式中,则得(6)应用(3)式有(7)由于Ε0是基态能量,所以有Ε0≥Ε0∑|an|2=Ε0(8)最后一步用了Ψ的归一化条件:∑|an|2=1(
山西广播电视大学学报 2018年3期2018-11-07
- In C+n(n=1—10)团簇的密度泛函理论研究∗
得到的有关各团簇基态结构、成键情况、稳定性的奇偶振荡规律以及极化率等规律都相同.另一方面,一些有关重元素掺杂团簇的计算文献中[21−24]使用的基组也是LANL2DZ.基于以上原因,综合考虑计算的经济性和有效性,在计算阳离子团簇InC+n时,直接使用了LANL2DZ基组.在计算过程中,首先用穷举法对团簇的各种可能构型进行了结构设计和点群确定;优化过程对所有可能存在的各种构型都考虑了3种自旋多重态,在计算结果中筛选出能量较低的一些构型;其次是将初次优化所得能
物理学报 2018年11期2018-06-19
- 一类带调和势具双非线性项的非线性Schrdinger方程
分析该方程对应的基态解的性质，建立基态解的变分结构，构造对应的能量泛函、交叉約束变分问题和发展不变流形，并运用位势井理论及凹方法，从而得到整体解存在的一个最佳条件.【关键词】双非线性项；非线性Schrdinger方程；整体解；爆破解；基态解；最佳条件【基金项目】广东科技学院科研项目，项目编号：GKY-2016KYQN-5.一、引言
数学学习与研究 2017年13期2017-07-21
- 一类耦合薛定谔系统稳态解的存在性研究
, 则称这个解为基态解. 当这个基态解u>0,v>0时, 称这个解为正的基态解. 显然方程(1)的稳态解是泛函Iλ:H1(RN)×H1(RN)→R的临界点.(F1)～(F3)是文献[1]中提到的Berestycki-Lions条件，且Berestycki, Lions在此条件下取得了方程(2)的基态解.-Δu+u=up(2)-Δui(x)=gi(u(x)),i=1,…,n(3)1 预备知识及引理H∶=H1(RN)×H1(RN),范数： ‖(u,v)‖2∶=
哈尔滨师范大学自然科学学报 2017年5期2017-06-25
- 二维各向异性海森堡反铁磁体的基态性质
海森堡反铁磁体的基态性质区婉颜, 陈 渊*, 蒲秋容(广州大学 物理与电子工程学院， 广东 广州 510006)文章研究单离子各向异性影响下的二维正方晶格、自旋为1的阻挫海森堡反铁磁体的基态性质.利用自旋波方法，得到了在零温时该系统的奈尔相和共线相的子晶格磁化强度和基态能，发现了奈尔相-共线相转变的量子临界点依赖于单离子各向异性D以及次近邻反铁磁性耦合J2与最近邻反铁磁耦合J1的比值.在经典临界点J2/J1=0.5附近，当0≤D/J1≤0.03时系统存在一
广州大学学报（自然科学版） 2016年5期2016-12-27
- GROUND STATE SOLUTIONS FOR NONLINEAR DIFFERENCE EQUATIONS WITH PERIODIC COEFFICIENTS
非线性差分方程的基态解买阿丽,孙国伟(运城学院应用数学系,山西运城044000)本文研究了一类二阶周期非线性差分方程基态解的存在性问题.利用临界点理论结合Nehari流形方法,获得了此类方程基态解的存在性.在比经典AR条件更一般的超二次条件下,本文结论推广了已有的结果,并举例说明此类方程解的存在性.非线性差分方程;Nehari流形;基态解;临界点理论MR(2010)主题分类号:39A10;39A12O175.1∗date:2015-06-25Accepte
数学杂志 2016年6期2016-12-07
- 参数微扰法计算氦原子基态能量
微扰法计算氦原子基态能量陆霁，李天乐，席伟，张昌莘(广东石油化工学院 物理系，广东 茂名525000)氦原子；参数微扰法；基态能量计算氦原子的基态能量，常用的方法是变分法.为了提高计算的精确度，通常选取多个变分参数，如文献[1]考虑了氦原子中两个电子的径向排斥作用，选择两个参数的试探波函数，应用变分法并通过Mathematica5.0 软件编写程序计算了氦原子的基态能量.文献[2]选择两个参数，利用编制的Fortran 程序，通过基态氦原子RHF方程进行数
大学物理 2016年8期2016-10-15
- YC分子基态的结构与势能曲线* 1
00)YC分子基态的结构与势能曲线* 1彭伟成a，许永强b(赣南师范学院 a.新闻与传播学院；b.物理与电子信息学院，江西 赣州341000)摘要：考虑到研究对象的相对论效应和电子相关效应，对于YC双原子分子，对Y采用赝势基组，C原子选用6-311+G(3df)和AUG-cc-PVTZ基组，计算方法使用Becke的交换泛函和三参数混合泛函形式即B3LYP杂化泛函方法，首先对YC双原子分子的最优结构进行了计算，由此得到分子的稳定构型、最低能量和振动频率.基
赣南师范大学学报 2016年3期2016-07-18
- 核电荷分布对类氢原子基态能量计算的影响
张小景，张永慧，张现周(河南师范大学物理与电子工程学院，新乡453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi
原子与分子物理学报 2015年3期2015-07-13
- 带有不同Hardy位势和多重Sobolev临界指数方程组的基态解
临界指数方程组的基态解康东升, 喻 晶, 上官晓天(中南民族大学 数学与统计学学院，武汉 430074)利用变分方法和分析技巧，研究了带有多重临界指标和不同Hardy位势项的椭圆方程组，证明了方程组基态解的存在性以及瑞利商极小值的可达性.椭圆方程组；极小值；临界指数；基态解；变分方法1 主要问题及主要结果本文考虑如下椭圆方程组：(1)本文主要在积空间D×D中研究问题(1)，并且定义其相应的能量泛函为：μ2|v|2*+ν|u|α|v|β)dx.那么I∈C1(
中南民族大学学报（自然科学版） 2015年3期2015-06-27
- Recent Development and Emerged Technologies of High-Tc Superconducting Coated Conductors
：0和c分别代表基态和故障状态；C表示预想故障集合；x和u分别表示由状态变量和控制变量构成的向量；指故障c发生后控制变量调节范围的最大值。It is well known that TFA-MOD process is very promising for the industrial scaling up for YBCO coated conductors due to low cost.However，the thermal decompositio
安徽师范大学学报（自然科学版） 2015年3期2015-04-25
- 二维3 态Potts 量子系统的保真度与序参量
张量网络算法，从基态保真度、约化保真度、普适序参量和局域序参量的角度，对二维量子3 态Potts 模型展开研究，该模型在对称破缺相中存在三个简并的基态.2 理论模型和数值算法现在考虑无限外加磁场二维正方格子量子3态Potts 模型的哈密顿量:在无限大的二维正方格子平面上， ＜i，j ＞表示所有的最近邻对;i (j)是表示第i (j)个格点;Mi3 数值模拟结果3.1 基态保真度基态保真度是来自于量子信息与量子计算领域的一个基本概念，它能够很好地描述任何一个
原子与分子物理学报 2015年3期2015-03-20
- 共心双环势阱中自旋轨道耦合作用玻色爱因斯坦凝聚体的基态研究
爱因斯坦凝聚体的基态研究陈光平（四川文理学院物理与机电工程学院，四川达州635000）研究了共心双环势阱中，自旋轨道耦合下的玻色爱因斯坦凝聚体的基态结构，发现随着自旋轨道耦合的变化，耦合系统呈现出丰富的基态结构。仅在一个方向加入自旋轨道耦合并随之增大时，系统基态密度呈现不均匀的角相分离分布，其相图显示它们仍然为驻波态；随着另一个垂直方向自旋轨道耦合强度的引入并逐渐增大到与原来方向相同，形成各向同性自旋轨道耦合时，系统基态密度逐渐形成均匀角相分离分布，从相位
现代电子技术 2015年9期2015-03-02
- AunMg(n=1～8)团簇的几何结构和稳定性研究
。为了找到团簇的基态结构，多重性下进行优化，并用Gaussview软件进行分析，若该结构的频率不为虚频，则此结构被认为是稳定结构，否则该结构是不稳定结构或过渡态。2 计算结果与讨论2.1 几何结构对于AunMg(n=1～8)团簇，本文对其优化后得到许多异构体。对于同一类异构体，图1仅显示了基态结构和与其基态能量最接近的2个异构体，并依次编号为na、nb和nc，给出了异构体的点群、自旋多重性以及相对其基态结构的能量差。AuMg团簇的结构优化显示，4重态、6重
西华大学学报（自然科学版） 2014年6期2014-09-04
- 怎样分析氢原子的能级与氢原子的跃迁问题
。关键词：能级；基态；激发态；跃迁中图分类号：G632 文献标识码：B 文章编号：1002-7661（2014）12-274-01玻尔受到普朗克和爱因斯坦的影响，玻尔把量子的观念引入到原子理论中去，提出了区别于经典观念的假设，是一个创举。为了便于学生能更好的认识玻尔理论，我们把玻尔的理论假设分成三部分进行理解，一是轨道假设，二是能量假设，三是跃迁假设，尽管玻尔的原子模型后来被证明是很不完善，但给人们认识原子结构是一个重要的里程碑。本文主要对氢原子的能级和氢
读写算·教研版 2014年12期2014-09-01
- 单电子量子同心环的基态特性
电子有效质量、 基态和垂直环环系的光控制;文献[11-13]利用局域自旋密度泛函理论研究了同心环环系的电子结构、 磁光特性及垂直环环系的远红外光吸收谱;文献[14]分析了垂直环环系的量子隧道效应;Chen等[15]探讨了磁场中环环系的持续电流、 电导和态密度;刘益民等[16-17]研究了磁场中包含少量电子的单个量子环基态相图、 电子结构及AB 效应的对称性限制. 本文利用数学物理方法获得了人工控制单电子量子同心环基态的能级变化规律及电子几率分布,并对结果进
吉林大学学报（理学版） 2013年3期2013-12-03
- 基于改进的基态修正模型时空数据组织方法
04)基于改进的基态修正模型时空数据组织方法杨海兰1，2∗，李景文1，2，张利恒1，2，邹文娟1，2(1.桂林理工大学测绘地理信息学院，广西桂林 541004； 2.广西空间信息与测绘重点实验室，广西桂林 541004)针对传统地籍时空数据库管理中基态距与时间相关性较弱及历史检索效率低的问题，本文提出了一种复合型的基态修正时空数据模型。引用动态变粒度基态距因子来优化基态距，并通过改进超图模型空间关系理论来简化时空对象间的空间关系，更好地实现基态的动态更新，
城市勘测 2013年4期2013-03-06
- 关于66Dy原子基态的讨论
45000)原子基态是原子最稳定﹑能量最低的状态，对于研究原子的各方面性质有重要的作用.现今国内大部分原子物理教材仅给出了103种元素的原子基态，只有文献[1]给出了104种元素的原子基态.且国内对原子基态的研究也大部分集中在1～103号元素以及有争议的三种元素58Ce、97Bk、103Lr上[2-3].随着时间的推移和科技的发展，至2010年5月，第117号元素被发现，至此，元素周期表第七周期已被填满[4].笔者根据洪特定则，由文献[4]及文献[5-8]
湖北民族大学学报(自然科学版) 2012年4期2012-01-05
- Alnm(m=0,±1,n=3,4,5)团簇的稳定性和芳香性研究＊
n=3,4,5)基态及稳定性对图1所示A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)的可能构型,取不同多重态分别优化计算,结论如表1所示。图1 计算A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)平衡构型采用的初始结构表1 A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)基态及能量接近的两种平衡构型图2 A ln-(n=3,4,5)团簇的主要价分子轨道从表1可以看出,A l3基态为四重态,构型呈钝角三角形,具C2v对称性(键长为0.269nm,0.269nm,0. 324
潍坊学院学报 2010年2期2010-12-08
- SiF基态分子(X2Πr)的解析势能函数
4023)SiF基态分子(X2Πr)的解析势能函数赵 俊，张昆实(长江大学物理科学与技术学院，湖北 荆州 434023)利用群论及原子分子反应静力学的有关原理, 推导了SiF分子基态的电子态和合理的离解极限, 并利用Gaussian 03 程序包, 采用 QCISD (T)和B3P86方法结合D95 (3df, 3pd), cc-PVTZ, 6-311g**和6-311++g (3df, 3pd)基组，对SiF分子的基态X2Πr平衡结构和谐振频率进行了优化
长江大学学报(自科版) 2009年7期2009-11-29
- 氢原子能级跃迁问题分类探讨
子、电子、原子对基态氢原子作用后能否产生跃迁的情况进行探讨。1 光子对基态氢原子的作用基态氢原子的能级为-13.6eV,根据玻尔原子模型的频率条件,它一次只能吸收一份一定频率的光子,这个光子的能量要等于氢原子激发态与基态的能级差。光子能量小于10.2eV,基态氢原子不吸收该光子,光子能量等于10.2eV,基态氢原子恰好可吸收这份光子,使氢原子从基态跃迁到n=2的激发态。光子能量大于10.2eV,小于13.6eV,并恰好为其它激发态与基态之间的能级差,基态氢
物理教学探讨 2009年7期2009-06-08