原子间
- 含多个相干耦合人工原子的单模腔的输入输出特性*
耦合会构成人工原子间的等效相干耦合.基于此,研究了具有相干耦合的多个人工原子对单模腔输入输出的影响,并从缀饰态的角度对透射谱进行了分析.结果发现包含多个相干耦合人工原子的单模腔,其透射谱与只含单个原子的腔显著不同,更重要的是透射峰的数目并不会随着人工原子数的增加而增加,最多只有3 个透射峰.为了解释这种透射谱的规律,应用全量子理论,计算了整个系统在不含耗散时单能量子情况下的本征值和本征态.原则上,有几个粒子,就会形成几个缀饰态,理论上就会出现几个透射峰.然
物理学报 2022年24期2022-12-31
- 非晶合金Fe3Ni3的轨道杂化及成键性质研究
结构模型、内部原子间成键及轨道杂化等基本性质亟待解决，其微观原子轨道理论及成键性质的研究目前鲜有报道，因此难以对其宏观性质进行理论解释。YANG等[21]研究发现，当电催化剂内部Fe和Ni 原子比为1:1时，对OER反应更为有利。本文根据前人的研究成果设计团簇Fe3Ni3局域结构模型，并计算出该团簇稳定空间构型，从态密度与成键两方面对团簇Fe3Ni3展开研究，进一步了解内部轨道杂化方式及成键情况，对现行该体系催化剂在宏观催化过程中表现出的良好稳定性作出一定
天然气化工—C1化学与化工 2022年6期2022-12-27
- 类金属元素影响Co-Y-B 合金非晶形成能力和磁性能的机制分析*
和B/P-P 原子间的溶质分离性较弱,过冷态时(1100 K)原子扩散能力较强,不利于提高合金的GFA.Co72Y3B15Si10 合金中畸变二十面体结构的含量较高,Co-Si 原子间吸引力较强,B/Si-Si 原子间具有较好的分离性,过冷态时原子的扩散能力较低,有利于提高合金的GFA.因此,添加Si 元素有助于提高合金的GFA,而C和P 元素的添加会降低GFA,且C 元素对GFA的削弱作用更为明显.4 种合金的GFA 按Co72Y3B15Si10 >Co
物理学报 2022年22期2022-12-05
- 简谐与光晶格复合势阱中旋转二维玻色-爱因斯坦凝聚体中的涡旋链*
链完全消失.当原子间相互作用强度增大,凝聚体的分布范围扩大,凝聚体中的涡旋和涡旋链的数量也增加,但当原子间相互作用强度增大一定值后,涡旋链的对称性被破坏.随着凝聚体旋转角速度的增大,凝聚体的分布范围随之扩展,凝聚体中涡旋和涡旋链的数量也随之增加.当凝聚体旋转角速度接近外部势阱的谐振频率时,涡旋链的直线排列被破坏.还发现凝聚体中涡旋链随时间演化存在3 个阶段:第1 阶段涡旋链与凝聚体一同旋转且保持原有的链状分布不变;第2 阶段出现了涡旋空间挤压现象,涡旋链被
物理学报 2022年22期2022-12-05
- 密度泛函理论研究ZnGeP2 晶体中缺陷的稳定性及迁移机制*
两种缺陷结构中原子间电子云密度增强,空位缺陷(VZn和VGe)与反位缺陷(GeZn和ZnGe)结合形成联合缺陷后,空位缺陷格点处电子云密度增强.当温度为10 K时,ZnGeP2 晶体的吸收光谱显示VGe,VZn,ZnGe和GeZn 四种缺陷结构在0.6—2.5 µm 有较明显吸收.VZn的迁移能最低,VGe 迁移能最高.VP 在迁移过程中迁移能与空间位阻有关,而VGe和VZn的迁移能与原子间距离有关.1 引言ZnGeP2(简称ZGP)晶体是目前通过频率转换
物理学报 2022年22期2022-12-05
- 可调自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的隧穿动力学*
究发现,当种内原子间相互作用等于种间原子间相互作用时,不出现loop 结构.而当种内原子间相互作用小于(大于)种间原子间相互作用时,loop 出现在下(上)能带.此时,自旋-轨道耦合和拉曼耦合都会抑制loop 的出现.特别地,通过调节外部驱动能控制能带出现loop 结构的临界条件.还研究了可调自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的隧穿动力学.通过调节周期驱动强度可以调控系统的隧穿动力学,控制在动量空间发生非线性朗道-齐纳隧穿的位置,并使系统的自旋组分发生翻转
物理学报 2022年21期2022-11-14
- Ti2AlNb 合金的嵌入原子势*
合适的多元合金原子间势,因而限制了分子动力学模拟的应用.多元合金原子间势的开发一直具有挑战性.本文在嵌入原子势模型的框架下,提出一种适用于三元有序合金的原子间势构建方法,并开发了适用于原子尺度力学行为模拟的Ti2AlNb 合金新型原子间势.该势能够很好地再现B2-Ti2AlNb 的弹性常数、未弛豫的空位形成能、置换原子形成能、换位原子形成能、表面能和三种有序构型(B2 相、D019 相、O 相)在不同体积下的内聚能.为了进一步检验势函数,计算了B2 相的E
物理学报 2022年20期2022-10-27
- 原子-腔耗散环境中的量子失协
两非相互作用的原子间的量子关联。Xue Yun Bai等[3]研究在层次环境下通过滤波的几何量子失协。Jing Yang等[4]研究了几种Ornstein-Uhlenbeck噪声下量子失协和纠缠。Thomas Theurer[5]用动态纠缠来量化动态相干性。Wei Wei Zhang等[6]研究信道失协和失真。我们讨论了腔场与原子没有能量交换的情况下，腔场耗散和原子自发辐射两个信道，不同纯度、初态、及衰变率对两原子量子失协的影响。1 理论模型和演化方程2
池州学院学报 2022年3期2022-08-11
- 基于分子动力学模拟的光刻胶转移机理分析
和变温条件下各原子间的相互作用力变化曲线，得到光刻胶原子间的吸引力变化结果如图6 所示。通过对比发现，在恒温条件下，初始时光刻胶原子间的吸引力逐渐增大，随着时间的推移增涨速率变缓，趋于稳定化。而变温条件下，光刻胶原子间的吸引力随温度的增高先逐渐增大然后迅速衰减。结果表明，随着光刻胶原子间的吸引力减小，部分光刻胶分子逐渐向光刻头靠近，甚至吸附在光刻头上面，致使光刻胶转移量逐渐增大，最终导致光刻过程失败。图6 光刻胶原子间的吸引力变化曲线铬与光刻胶原子间的吸引
实验室研究与探索 2022年4期2022-08-06
- 2个二能级原子与最小热环境作用系统中的量子特性
度下，系统中2原子间的量子纠缠和相干演化特性.在以往的研究中，主要考虑了初始时刻上述系统中2原子处于非纠缠分离态的情况；而系统中2原子处于纠缠态时，辐射场处于不同温度、原子与辐射场相互作用强度、原子与原子相互作用强度对系统中原子间纠缠和相干演化的影响还未见报道.本文中，笔者研究了上述系统中2原子处于纠缠态，在给定参数条件下，系统中2原子间的纠缠、相干特性和线性熵随时间的演化特性.1 理论模型及推导讨论由2个二能级原子和1个量子化热辐射场所组成的系统，其中一
河北师范大学学报（自然科学版） 2022年4期2022-07-05
- 基于模型构建的常见物质电子式的书写及判断
：0.在分析各原子间的共用电子对数时，通常先用总共用电子对数减去H原子、卤素原子共用的电子对数（每个H原子或卤素原子共用1对电子），再分析其余原子间共用电子对数的情况.如在H2 02分子中每个0原子与一个H原子共用l对电子，则0原子间需共用1对电子，其电子式为：H：O：0：H.例1 写出C2H4、C2H2、N2H4的电子式.解析以上三种分子中共用电子对数如表2C2H4、C2H2两种分子中C原子间的共用电子对数分别为2对和3对;N2 H4分子中N原子间的共用
中学生理科应试 2022年4期2022-06-19
- 准东煤燃烧过程中钙硅镁分子动力学研究
截断法计算非键原子间的范德华作用和库仑作用。由于表面吸附中起主要作用的是上两层原子，而深处的固体分子的影响可以忽略不计。因此，分别将CaO(100)表面CaSiO3(001)固体层中除上两层原子外全部固定，对其进行表面驰豫,并拓展成5×5的超胞模型作为基底，厚度为11.5 nm(力场的no-bond cut-off非键截断距离设置为9.5 Å)，并在Z轴方向建立8 nm厚度的真空层，用以消除上层分子的影响。最后，对不同温度、不同配比下SiO2在CaO(10
动力工程学报 2022年4期2022-04-18
- 团簇Co2Mo2P3电子性质的研究
要依据是各构型原子间的电荷量改变量，从图2可以明显看出，各个构型中的P原子均为正值，并且P、Co原子的电子流动的幅度很大，故P、Co原子为团簇Co2Mo2P3内部电子流动的主要贡献者.结合原子内电子流动方向和各原子电荷量变化趋势，可以得出结论团簇Co2Mo2P3中各构型的电子流动性强弱关系如下：2(2)>3(4)>4(4)>4(2)>3(2)>2(4)>1(2)>1(4).图2 团簇Co2Mo2P3原子电荷总量2.2.2 团簇Co2Mo2P3各原子轨道布居
云南民族大学学报（自然科学版） 2022年2期2022-03-26
- 团簇Mo2S4的极化率与电子自旋密度的计算分析
其结构越紧凑，原子间的相互作用越强，在外电场作用下越不易发生形变，保持其原本的电子云分布.通过公式(1)、(2)[16]计算得团簇Mo2S4各优化构型的极化率(〈α〉)及极化率的各向异性不变量(Δα).(1)〈α〉=(αxx+αyy+αzz)/3 ;详细计算结果列于表1.可知，构型4(1)与构型4(3)的Δα的值相近且相对较大(分别为115.724、114.156 a.u.)，故相较于其余稳定构型，二者受外电场的影响较大，在外电场的作用下极易发生形变，构型
杭州师范大学学报(自然科学版) 2022年1期2022-02-15
- 利用双晶格势进行硅的分子动力学模拟及其有效性
。目前,Si的原子间作用势包括Tersoff势以及其修正势[10-13]、Stillinger-Weber(SW)势[14]、依赖于环境的原子间作用(EDI)势[15]、电荷优化多体(COMB)势[16]、修饰嵌入原子(MEAM)势[17]及其修正势等[18]。其中,Tersoff势、SW 势、EDI势和COMB 势是多体势。在这些作用势中,除了描述两个原子之间的相互作用的对势之外,还存在一个三体势,用以描述三个原子之间的相互作用或定义所谓的键角。此外,C
材料科学与工程学报 2022年6期2022-02-06
- 光晶格中自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体的非线性能谱特性*
更重要的是, 原子间相互作用的非线性还可以极大地改变布洛赫带的结构, 使能带在第一布里渊区的边界处呈现出燕尾形状的环状结构(loop 结构)[19-23]. 这主要是由光晶格势和非线性相互作用之间的竞争导致的, 当相互作用较大时, 能带中会出现loop 结构. 可以通过观察Bloch 振荡的破坏以及非线性Landau-Zener隧穿现象的发生, 间接地证明能带中loop 结构的存在[9]. 因此光晶格周期势为研究玻色-爱因斯坦凝聚体的相关物理特性提供了很好
物理学报 2021年20期2021-12-23
- 谐振子势阱中双费米原子光钟的碰撞频移*
时间的标准,但原子间的相互作用往往限制原子钟的精度.本文理论研究了谐振子势阱中双费米原子光钟由于原子间的短程相互作用而在拉比频谱中引起的碰撞频移.考虑到原子光钟中短程相互作用一般较弱,并且晶格光的参数在Lamb-Dicke 区间中,本文近似费米原子的外态不发生改变,进而推导出原子内态在拉比探测光驱动下满足的运动方程.微扰求解运动方程,得到一阶解的解析表达式,从而得到了拉比频谱的碰撞频移依赖于拉比探测光参数与在原子特定外态中相互作用的表达式.最后,利用谐振子
物理学报 2021年18期2021-10-08
- 团簇Fe3Ni3电子性质
Ni3的原子及原子间的自旋布居分析2.3.1团簇Fe3Ni3各原子的自旋布居分析原子的自旋布居数可以用来表征团簇Fe3Ni3的电子自旋情况。因此，对团簇Fe3Ni3各原子的电子自旋布居进行分析，可以探究出团簇各原子电子自旋情况。采用Multiwfn[24]对各个原子周围的电子自旋密度进行全空间积分，所得的结果为各原子周围的自旋布居数，见表3。自旋布居数为正值表示自旋向上的α单电子出现的净概率密度更大，自旋布居数为负值表示自旋向下的β单电子出现的净概率密度更
贵州大学学报(自然科学版) 2021年5期2021-09-26
- 基于密度泛函紧束缚方法的Ge10团簇Mülliken交叠电子布居分析与解离行为研究
Ge10团簇内原子间的成键情况及其对团簇解离行为的影响尚未进行研究. 为能更深入地理解中等尺寸锗团簇的结构、生长模式转变及解离行为，就需要对Ge10团簇内电子的分布有深入的了解. 通过采用Mülliken[12,13]提出的电子布居分析方法，给出团簇内各原子上的电子布居数、两原子间的重叠电荷及其在各原子轨道上的布居数，可以确定团簇中原子间所形成的局域结构及其相互作用，这些对团簇的解离行为有着重要的影响.本文将密度泛函紧束缚[14,15](Density F
原子与分子物理学报 2021年4期2021-09-16
- H2O对N复合氧化膜Cr2O3作用机制的理论研究
Cr3+占据氧原子间2/3的八面体间隙位置，其余1/3的八面体间隙空置.首先对块体结构进行优化，优化参数设置如下：截断能为300 eV，k点取值为2×2×1，自洽场收敛精度2.0×10-5eV/atom.优化后的Cr2O3单胞参数为a=b=5.075Å，c=13.815Å，α=β=90˚，γ=120˚，与实验值[12]a=b=4.951Å，c=13.566Å，α=β=90˚，γ=120˚接近，表明参数的选择是合理的.3 结果与讨论3.1 H 2 O对Cr
原子与分子物理学报 2021年3期2021-08-16
- 冲击加载下环三亚甲基三硝胺的初始动态响应及反应机理*
可能参与反应的原子间的径向分布函数, 揭示两种晶体结构的可能的初始反应机制.图1 构建的完美RDX超胞(2 × 1 × 1)(a)和含1个分子空位的RDX超胞(b), 红、蓝、灰、白分别表示氧、氮、碳和氢原子Fig.1.Constructed perfect RDX supercell (2 × 1 × 1) (a)and RDX supercell with a molecular vacancy (b).Red,blue, gray and white
物理学报 2021年15期2021-08-14
- 金属Nb的Finnis-Sinclair势开发及势函数形式对材料性能的影响*
于找不到合适的原子间势而工作受阻.本文将在Finnis-Sinclair势的框架下， 通过开发金属Nb的Finnis-Sinclair势而给出较详细的原子间势拟合、检验、修正的过程.首先建立原子间势与材料宏观性能之间的关系， 然后通过再现金属Nb的结合能、体模量、表面能、空位形成能及平衡点阵常数的实验数据的方法拟合金属Nb的Finnis-Sinclair势.利用所构建的原子间势计算金属Nb的弹性常数、剪切模量及柯西压力来检验势函数.讨论势函数曲线形状对间隙
物理学报 2021年11期2021-06-18
- 探究团簇Fe4P的稳定结构
3所示的各构型原子间的电子自旋密度值（正值和负值分别表示为自旋向上的α电子和自旋向下的β电子）和图6所示的各构型的电子自旋密度分布图，以便更深入的探究.由以上数据分析可知最稳定构型1（2）的外围α电子和β电子分布较为均匀，分析表3数据得出构型1（2）内部：Fe1、Fe2和Fe3与P原子之间的电子自旋密度均为正值，说明P原子与Fe1、Fe2和Fe3成键时α电子过剩；Fe4与P原子之间的电子自旋密度为负值，说明Fe4-P成键时β电子过剩；Fe1-Fe2、Fe1
天津理工大学学报 2021年2期2021-06-03
- Mg中位错和孪晶界交互作用的分子动力学研究进展
上滑移。故这个原子间作用势并不能很好地描述Mg金属的位错，所以其中一些结果可能存在疑问。Yusa课题组进一步比较两种不同原子间作用势，两种尺寸的模拟盒子对Mg中基面上伯氏矢量为1/3[110]的纯螺位错和{101}/{102}孪晶界之间交互作用的影响。模拟报导，螺位错在基面上会分解为两个不全位错，其分解模式为:1/3[110]→1/3[100]+1/3[010]。文献借位错的滑移方向区分两个不全位错，沿滑移方向在前的不全位错为leading partial
探索科学(学术版) 2021年1期2021-04-26
- 团簇NiMo3P 的稳定性及成键分析
布斯自由能、各原子间的键长、键级等数据.在B3LYP泛函的条件下，采用Lanl2dz 基组对Ni 的3d84s2价电子、Mo 的4d55s1价电子及P 的3s23p3价电子进行描述.P 原子的核外电子排布为1s22s22p63s23p3，其价电子没有d 轨道的存在，但大量实验表明，计算过程中第3 周期元素存在d 轨道，其d 轨道为价轨道，参与s、p、d 杂化成键[13].本文在B3LYP/Lanl2dz 水平下，对Ni、Mo 原子采用Hay 的18-eEC
天津科技大学学报 2021年2期2021-04-22
- 团簇NiMo3P电子性质的研究
有效判断团簇各原子间的电子流向。将各构型的电荷量相加可以发现各构型的电荷量总值为0,这说明团簇NiMo3P整体上呈电中性,电子从电荷量为正值的原子流出,流入到电荷量为负值的原子中,具体见表1所列。由表1可知,团簇各构型的Mo原子电荷总量为正值,说明Mo原子为团簇NiMo3P的电子供体。除构型1(2)中的Ni原子电荷量为正值外,其余皆为负值,且构型1(2)的Ni原子电荷量值较小,故从整体上看,Ni原子为团簇NiMo3P的电子受体。在四重态构型中,P原子电荷量
合肥工业大学学报（自然科学版） 2021年2期2021-03-15
- 一维近自由电子能谱的数值拟合与分析*
孤立原子模型随原子间距不断减小过渡而来的.在孤立原子中电子被完全束缚在原子核周围，原子势能变化如图4(a)所示，可见电子动能E远小于2个原子间的势垒高度从而原子间没有电子交换.当2个孤立原子间距逐渐减小但仍然远大于原子的限度时，电子受原子核的束缚相对于孤立原子变弱，由于原子核对电子的束缚仍然较紧，所以电子的状态波函数更多地保持孤立原子的特征，这就是紧束缚电子模型，其原子势能变化如图4(b)所示.由图4(b)可见，电子的动能接近势垒高度，从而电子以一定的几率
哈尔滨师范大学自然科学学报 2020年1期2020-05-22
- 首次捕获单个原子
到了前所未见的原子间相互作用的情景。在最新研究中，研究人员在烤面包机大小的超真空室内，用高聚焦激光束，将3个原子分别俘获并冷却至百万分之一开尔文（约为零下273.15℃，接近绝对零度）。随后，他们让这些捕获的原子结合在一起，并测量原子间产生的受控相互作用。此前，科学家仅通過涉及大量原子的实验提供的统计平均值来了解这一量子过程。结果表明，当3个原子彼此靠近时，2个原子会形成一个分子。这项最新研究为在最小尺度（原子尺度）开展研究奠定了基础，并有望促进量子技术的
科学24小时 2020年4期2020-05-14
- Be4N3-:一个含超短铍-铍间距的超卤素负离子
中的金属-金属原子间距较大。因此,如果有分子的金属-金属原子间距变得异乎寻常的短,那么该分子会受到广泛的关注,因为这表明两个金属原子间发生了直接或间接的强烈相互作用。当金属原子间距小于1.900 Å时,人们一般称之为“超短金属-金属间距(Ultrashort metal-metal distance, USMMD)”[1-2]。起初,USMMD是在过渡金属原子间被发现的,这是因为过渡金属的壳层电子结构允许金属原子间形成五重键,这使相应的原子间距得到极大地缩
山西大学学报（自然科学版） 2020年1期2020-04-01
- 不同浓度硼掺杂石墨烯吸附多层金原子的第一性原理研究
墨烯与多层Au原子间的吸附作用和界面电学性能。首先计算不同浓度B掺杂石墨烯的结构稳定性，再将多层Au原子置入掺杂石墨烯体系中，计算B掺杂石墨烯吸附多层Au原子的吸附能、态密度、电荷密度和电荷转移量，研究B掺杂浓度对石墨烯吸附多层Au原子的影响。1 物理模型与计算方法本工作选用超晶胞为6×6×1的单层石墨烯，共72个C原子。掺杂方式为晶格掺杂，即在石墨烯模型中将C原子替换为B原子，采用每两个掺杂B原子连接一个C原子的掺杂结构。研究表明该结构的结合能较大，体系
材料工程 2019年4期2019-04-19
- 里德里原子偶极阻塞效应的平均场的研究
，推进了里德堡原子间相互作用的研究与应用[7]. 里德堡原子之间的相互作用大致可分为两类[8]：一类为长程范德瓦尔斯相互作用，其相互作用能为Vint=-C6/R6；另一类称为偶极-偶极相互作用，其相互作用能为Vint∝1/R3，且这种相互作用比范德瓦尔斯相互作用更强. 里德堡原子之间的相互作用导致里德堡能级频移，从而在里德堡原子周围一定距离内的其他原子无法被激发到里德堡态，这个现象被称为偶极阻塞效应[9,10]，这个距离为偶极阻塞半径[11]. 利用里德堡
原子与分子物理学报 2019年1期2019-03-19
- 超冷费米气体的膨胀动力学研究新进展*
相变过程只会在原子间存在相互作用的情况下才能出现.费米气体初期的研究内容主要集中在超冷费米气体的超流特性上,比如强相互作用超冷费米气体的流体动力学展开[2]和集体激发振荡[3,4]、分子的玻色爱因斯坦凝聚(BEC)和原子对的 BCS(Bardeen-Cooper-Schri effer)超流的渡越物理 (BEC-BCS crossover)[5−7]、强相互作用费米气体量子化涡旋的实现[8]、自旋极化的费米气体[9]、孤子的产生和传播[10]、Mott绝缘
物理学报 2019年4期2019-03-16
- 原子间相互作用势对中Al浓度Ni75AlxV25−x合金沉淀序列的影响∗
稿)1 引 言原子间相互作用势为凝聚态物质中原子与原子间相互作用的势能,它是在原子水平上进行计算模拟的重要影响因素之一,直接决定着模拟结果的准确性,即在原子水平进行微观组织的研究,研究结果与原子间相互作用势有着密不可分的关系[1,2].原子作用势的研究始于1920年,计算机的诞生为其精确模拟提供了更加有利的平台.随后,学者们通过各种方法预测了合金的原子间相互作用势[3−7],为微观相场模拟提供了基本参数.Poduri和Chen等[8]利用第一原理方法计算了
物理学报 2018年23期2018-12-14
- 单晶SiC微切削机理分子动力学建模与仿真研究
势能函数选取原子间的作用力是通过对势能函数的求导获得的，势能函数描述了原子距离和键角。对于不同材料，要选择相应的势能函数来描述原子之间的作用力。单晶3C-SiC呈金刚石型晶体结构，原子间有较强的共价键作用，故采用三体势中的Tersoff势能函数[23-24]来描述共价体系的原子间作用力。第i个原子和第j个原子间的势能函数为(3)Vij=fc(rij)[fr(rij)+bijfa(rij)]，(4)fr(rij)=Aijexp(-λijrij)，(5)fa
兵工学报 2018年8期2018-08-29
- 耦合CALPHAD的微观相场中Ni- Al与Ni- Si合金原子时效模拟
需要输入可靠的原子间交互作用能，即可以获得时效过程中，合金原子在晶格中的占位信息。而可靠的原子间交互作用势是相场模拟中的基本变量，其准确性对于模拟结果而言至关重要。因此，如何获得可靠的原子间交互作用势是目前比较关注的问题。相关研究中，有使用原子嵌入法与第一性原理等方法来计算这一系列的变量，然而得到的参量是不随温度变化的[14- 15]，并不能应用于高温条件下的有序化行为研究。相图作为材料热力学性质的表征，对其进行分析可以得到关于材料的一系列参数。而热力学计
上海金属 2018年4期2018-07-26
- 与热库耦合的光学腔内三原子间的纠缠动力学∗
角度分别研究了原子间的纠缠演化特性.例如,Yu和Eberly[15]研究了两个相互纠缠的二能级原子分别与不同的腔作用出现了纠缠死亡的现象;Wu和Zhang[16]研究了分别囚禁在被Kerr介质填充的腔中的两个二能级原子间的纠缠特性.但是,由于多体纠缠度本身的复杂性和不完善性,多体纠缠的研究在某些方面受到了限制.最近,Bai等[17,18]研究了多个量子比特分别与各自独立的腔作用的纠缠动力学.对于共同环境,Maniscalco等[19]研究了两个原子与同一环
物理学报 2018年7期2018-05-03
- 稀薄里德伯原子气体中的两体纠缠∗
伯原子的操控.原子间长程偶极-偶极相互作用使得里德伯原子成为量子信息应用中重要的物理资源.特别是偶极-偶极作用引起的偶极阻塞效应(dipole blockade effect),在量子信息处理中占有极其重要的作用[2−6].所谓偶极阻塞效应,是指偶极相互作用引起里德伯激发的能级移动,致使一定空间内其他原子的共振光学跃迁被抑制的现象.利用这种效应,一方面可以使光子之间引起强关联效应,进而产生可靠的单光子源[7,8]和设计单光子器件[9,10],而这些在现代量
物理学报 2018年3期2018-03-26
- Cu/Al爆炸冲击界面连接及拉伸与切削性能的分子动力学模拟
化为内能，异种原子间互相熔合渗透形成接头；焊接件拉伸时弹性模量介于单晶铝和单晶铜之间，抗拉强度为6.89 GPa，这一值大于宏观实验结果，但所对应的应变率10.67%与实验中的11%接近；在接头区域附近，位错与无序晶格的相互作用造成了塑性变形阶段的应力强化，使得拉伸应力值大于两种单晶；这一强化机制也体现在刀具切削接头区域时的平均切削力大于单晶铜、铝的平均值，与实验结果相一致；无序晶格区严重的位错形核有利于位错产生且沿与切削方向呈45°传播，传播时的塞积导致
航空材料学报 2017年5期2017-10-16
- 基于原子Fisher判别准则约束字典学习算法
类原子和不同类原子间的散度矩阵。然后，利用类内散度矩阵和类间散度矩阵的迹的差作为判别式约束项，促使不同类原子间的差异最大化，并在最小化同类原子间差异的同时减少原子间的自相关性，使得同类原子尽可能地重构某一类样本，提高字典的判别性能。在AR、FERET和LFW三个人脸数据库和USPS手写字体数据库中进行实验，实验结果表明，在四个图像数据库中，所提算法在识别率和训练时间方面均优于类标一致的K奇异值分解(LC-KSVD)算法、局部特征和类标嵌入约束的字典学习(L
计算机应用 2017年6期2017-09-03
- 碳纳米管超晶格结构吸附Fe原子的电子机理*
N原子与邻近C原子间的π键出现了畸变，使得N原子易与Fe原子发生结合.布居数和电荷转移情况表明，N原子的掺入导致Fe原子失电子能力降低，但Fe—N间共价键强度提高.超晶格结构在一定的扭转和剪切变形下仍能保持对Fe原子的吸附能力.碳纳米管； 超晶格结构； N原子掺杂； Fe原子吸附； 电子机理； 第一性原理； 剪切变形； 扭转变形随着经济发展与科技进步，人们对材料的性能与多样化的要求日趋提高.目前，应用最为广泛的合金材料已经不能满足实际应用的需要，因而对传统
沈阳工业大学学报 2017年4期2017-07-19
- 高压下一维双原子链中杂质引起的反对称局域振动模
001)考虑了原子间次近邻相互作用，讨论了高压下一维双原子链中杂质引起的局域振动，得到次近邻作用常数对反对称局域模的振动频率及局域程度的影响的基本特征。杂质；次近邻作用；局域模对于一维双原子链中杂质引起的局域振动，人们已做了大量的研究工作[1-4]，然而这些工作一般采用最近邻近似，未涉及原子间次近邻互作用力的影响。在高压条件下, 由于原子间距的缩小，每一原子与其近邻原子的电子云将发生重叠变化，不仅两个原子间，更多个原子间将同时存在相互作用[5-6]。那么，
上饶师范学院学报 2017年3期2017-07-07
- 基于双原子模型的原子间相互作用势能数值分析*
)0 引言固体原子间的相互作用势能是固体物理学晶体结合教学的重要内容，由双原子模型确定的相互作用势能表示为[1](1)目前，关于双原子分子势能函数的研究工作大体上可分为三方面.首先，为进一步提高双原子分子势能函数精度，Wei H[2]、胡旭光[3]和于长丰[4]等学者分别在(1)式的基础上构造了四参数和六参数双原子势能函数.其次是关于双原子分子势能函数研究的分析和评述工作.罗旋等学者[5]针对金属和半导体讨论原子间相互作用势函数的应用范围，而刘国跃[6]根
哈尔滨师范大学自然科学学报 2017年6期2017-04-13
- 团簇Mn3BP的电子自旋密度
3BP的各构型原子间的电子自旋密度值，正值代表原子间成键时α电子过剩，负值代表原子间成键时β电子过剩。为更方便地研究自旋密度分布对构型稳定性的影响，图2画出了团簇Mn3BP的各构型相对应的自旋密度分布图，按能量高低排序，图中浅灰色代表α电子，深灰色代表β电子。依据表2的电子自旋密度值来分析内部原子间α、β电子分布情况，及其引起的构型各原子间的成键强弱和均匀度，从而影响各构型的稳定性。所有构型中非金属原子B与P之间的电子自旋密度值全都为正值，说明非金属原子间
辽宁科技大学学报 2017年6期2017-04-10
- 原子BEC与二项式光场系统的压缩性质
要依赖于光场和原子间的相互作用强度。关 键 词二项式态; 玻色-爱因斯坦凝聚; 原子激光的压缩; 二能级原子Squeezing Properties of Atomic Bose-Einstein Condensate Interacting with the Binomial StatesLI Ming1, LUO Yi1, TANG Tao1, WEN Jian-feng1, and CHEN Cui-ling2 (1. College of Scie
电子科技大学学报 2016年1期2016-04-05
- 《物质结构与性质》热点聚焦
e原子半径大，原子间形成的σ单键较长，p－p轨道肩并肩重叠程度很小或几乎不能重叠，难以形成π键。答案：Ge原子半径大，原子间形成的σ单键较长，p－p轨道肩并肩重叠程度很小或几乎不能重叠，难以形成π键【知识归纳】在形成共价键时，原子间总是尽可能地沿着原子轨道最大重叠的方向成键。成键电子的原子轨道重叠程度越高，电子在两核间出现的概率密度也越大，形成的共价键也越稳固，这就是最大重叠原理。衔接练习3：CO2中C与O原子间形成σ键和π键，SiO2中Si与O原子间不形
教学考试(高考化学) 2016年6期2016-04-01
- 旋量凝聚体中偶极作用的平均场效应
具有自旋的超冷原子间存在短程各向同性的自旋交换作用和长程各向异性的磁偶极-偶极相互作用.这两种相互作用以及它们之间的竞争引起了各种丰富的磁效应.目前，偶极旋量BEC的理论研究主要集中于较简单的自旋-1或偶极作用较强的自旋-3情况.本文主要介绍偶极自旋-1BEC在平均场方法下的基态相图，然后用这种方法分析并比较自旋-2和混合自旋-1凝聚体中的偶极效应.以此研究偶极作用的普遍性质及在各旋量凝聚体中的具体表现，有助于实验上量子磁相变的探测及技术上磁效应的应用.1
中北大学学报(自然科学版) 2015年5期2015-12-02
- Molecular dynamics study of the effects of tool geometric parameters on titanium nanometric cutting
仿真模型。工件原子间采用嵌入原子势EAM(Embedded atom method)，工件原子与刀具原子间采用Morse势函数，研究了在不同刃口半径和刀具前角条件下，钛纳米切削过程中工件形态、系统势能、切削力以及工件温度等的变化规律。结果表明：随着刀具刃口半径增大，加工表面粗糙度增加，切削力和工件温度降低，切屑变薄；当刀具前角由负值增加到正值，钛工件承受的压应力逐渐变为剪应力，正前角刀具更有利于切削，同时在不同的刀具前角下，切向力和法向力的大小也有显著变化
机床与液压 2015年4期2015-10-29
- 采用中子衍射实验解析PbS 的原子间力常数
的振动形状是由原子间热振动相关效应引起的.原子间相关效应值是与材料的热学特性有关的重要参数. 到目前为止，通过解析X 射线、中子衍射实验产生的热漫散射强度的方法得出了粉末晶体的原子间相关效应值［1-6］. Sakuma［7］、Wada［8］和Xianglian［9］等人利用原子间相关效应值推导出了晶体的原子间力常数.硫化铅(PbS)是一种特殊的半导体，具有较窄的能带间隙(0.41 eV，300 K)和较大的激子波尔半径(18nm)［10］，在许多领域都有重
原子与分子物理学报 2015年3期2015-03-20
- Ni-Al间作用势对Ni75Al14Mo11合金原子 有序化影响的微观相场模拟
高温屈服强度。原子间作用势决定原子间有序能，是与电子密度、 温度、电场强度等参数有关的变量，且原子间作用势随外加势场的变化趋势较为复杂。原子间作用势的变化可间接研究外场(电场、磁场等)对合金沉淀的影响。WANG等[6]采用相场法研究发现，随Mo含量的升高，Ni-Al-Mo 合金中γ′沉淀相形貌由立方形转变为球形且粗化速率降低。赵宇宏等[7]研究了Ni-Mo四近邻作用能对Ni75A114Mo11合金沉淀行为的影响，发现一、三层Ni-Mo原子间作用能增加，促进
中国有色金属学报 2015年6期2015-03-18
- 双模压缩真空态光场作用下耦合双原子的Wigner-Yanase偏态信息
较小时，光场与原子间相互作用和原子间偶极-偶极相互作用共同决定了原子的总Wigner-Yanase偏态信息演化的周期；增强原子间偶极-偶极相互作用，可以抵抗原子的总Wigner-Yanase偏态信息的丢失；光场压缩因子对原子的总Wigner-Yanase偏态信息的丢失起着重要的作用，当光场压缩因子较大时，原子的总Wigner-Yanase偏态信息会完全丢失．[关键词]压缩真空态；Wigner-Yanase偏态信息；光场；耦合；二能级原子；偶极-偶极相互作用
集美大学学报（自然科学版） 2015年6期2015-03-03
- 运动的耦合型三能级原子与光场相互作用过程中场熵的演化特性
场模结构参数及原子间耦合强度对场熵的时间演化特性的影响，研究结果表明：光场熵的大小主要取决于原子间耦合强度，原子与场纠缠与退纠缠的振荡频率主要取决于原子运动和场模结构参数。单模压缩真空态；耦合型三能级原子；熵一、引言熵可以明确地揭示光场与原子以及原子之间的纠缠程度和量子态的纯度，也可以作为解释系统动力学行为的有力工具，因此近些年讨论了三能级原子与单模场、双模在旋波近似下场熵、原子熵和薛定谔猫态、偶极压缩效应、运动原子的动力学行为、原子的线性熵以及在非旋波近
佳木斯职业学院学报 2014年5期2014-05-25
- 由热学性质获取氩晶体原子间各阶力常数
学理论［1］，原子间相互作用决定了晶体的许多物理性质，因此原子间相互作用的研究是一项非常重要的基础研究，长期以来一直是研究热点. 例如，最近Jäger 等人［2］通过ab initio 方法计算得到了氩原子对相互作用势. 然而，由于氩晶体内原子间相互作用不能等同于氩原子对内原子间相互作用，因此Jäger 等人的计算结果不能准确的反映氩晶体内氩原子之间的原子相互作用的实际情况. 虽然通过拟合热膨胀和比热的实验数据，可以获取晶体中原子间相互作用力常数，但由于现
原子与分子物理学报 2014年6期2014-03-20
- 计及次近邻作用二维单原子正方晶格振动的色散关系
件下研究最近邻原子间作用下的晶格振动,并且多数都是针对一维晶格.在此基础上人们也研究了非周期性边界[4-5]、多近邻近似[6-8]以及非简谐项[9]等条件下的一维晶格振动色散关系,发现了很多新奇的结果.但是,有关二维或三维晶格振动色散关系的研究并不多见[10-11].因此,本文中借助晶格动力学理论对二维单原子正方晶格振动的色散关系进行理论推导,并分析和讨论次近邻原子作用对色散关系的影响,从而得到其色散关系具有不同于一维单原子链的特征.1 晶格振动模型和色散
湖北大学学报(自然科学版) 2013年4期2013-11-20
- (2+1)-维强排斥玻色-爱因斯坦凝聚体中的解析解*
为模型，研究了原子间为强排斥作用的(2+1)维玻色-爱因斯坦凝聚体中的物质波.在特殊情况下，得到了物质波的一些解析解，包括暗孤子解、亮孤子解及周期解.分析了此强关联体系的物理参量,包括最近邻格点间的跃迁强度、最近邻格点间原子的相互作用,对物质波的波速及振幅的影响.经典李群方法；“硬核”玻色子；玻色-爱因斯坦凝聚；解析解0 引 言物质波的非线性动力学已成为当今物理学的研究热点之一.近年来，稀薄金属气体中玻色-爱因斯坦凝聚(简称BEC)的实现为非线性物理学的研
浙江师范大学学报（自然科学版） 2013年2期2013-10-25
- 计及次近邻原子作用平面正三角晶格振动的色散关系
任意两个最近邻原子间和两个次近邻原子间的弹性力耦合常数．图1 二维平面正三角晶格及其近邻原子的分布 Fig.1 Two-dimensional equilateral trigonal lattice and distributing of neighbor atoms在图1中建立平面直角坐标系X-O-Y，则从第0号原子至其它12个原子之间的单位向量可以表示为：由(4)式可以计算出相应的原子之间相互作用力常数φαβ(0,m)如下：φxx(0,1)=φxx(
武汉工程大学学报 2013年8期2013-04-21
- 难熔元素钨在NiAl位错体系中的占位及对键合性质的影响*
基体Ni和Al原子间形成了共价键使得NiAl金属间化合物的结合加强，Si，P，S的成键性质与B，C类似.近年来有关NiAl合金化的研究较多[8,9]，但主要集中在完整晶体中的合金化，而材料的性能受多种因素的影响，如杂质含量、结构缺陷等.杨等[10-13]研究发现，NiAl合金拉伸延展性的增强与区域位错的形成及运动密切相关.因此了解合金元素与位错之间的相互作用对改善材料性能具有重要的意义，位错与杂质元素之间的相互作用机理有两种成熟的观点：其一是对于大多数合金
物理学报 2013年11期2013-02-25
- 基于第一性原理计算CuxNi19-x(x＜19)混合团簇的结构研究①
演基础上获得的原子间相互作用势参数，运用最陡下降法和共轭梯度法结合起来的最优化计算Smart方法得到了CuxNi19-x(x＜19)二元过渡金属混合团簇的稳态构型，发现Cu-Ni混合团簇中有明显Cu元素偏析现象，即Cu和Ni并没有互相混合形成有序结构，而是分别聚集在一起，所形成的体系对称性很低，呈割据状态。晶格反演，Cu-Ni混合团簇，稳态结构0 引言团簇结构和性质的研究对于理解物质从微观到宏观的过渡具有重要作用，团簇结构研究的基本问题是弄清团簇如何由原子
华北科技学院学报 2011年1期2011-12-26
- 氦原子间的范德瓦尔斯力与其半经验势函数的拼接构造
00092)氦原子间的范德瓦尔斯力与其半经验势函数的拼接构造陈 煜1陈 硕2(1上海工程技术大学机械工程学院热能与动力工程系 上海 201620)(2同济大学航空航天与力学学院 上海 200092)为了确定氦原子势函数的具体形式，通过分析氦原子间的范德瓦尔斯作用力，指出氦原子势函数可由其范德瓦尔斯排斥势和吸引势拼接构造而成，并得出了氦原子通用势函数的具体形式。结果表明:对于氦原子势函数，排斥力不再适宜采用原子中心间距r的-12次方的形式，而更适合采用指数形
低温工程 2011年6期2011-09-17
- 糖为什么有甜味？
互吸引、分子中原子间的束缚以及质子和电子间不可思议的距离有关。具有甜味的第一个要求，是当食物被咀嚼而跟唾液混合后，必须生成一种特殊的分子，其中要有一个氢离子被分离出来。第二个要求是分离出的氢离子必须是带正电的单个质子，它可以从邻近的带有负电荷的粒子那儿得到一个电子，而达到稳定态。糖的秘密还在于，对于绝大多数具有甜味的分子，其单个质子到邻近原子的最外层电子间的距离为3埃，即三亿分之一厘米，是造成甜味的关键。最后，用舌头来接触的时候，这些“甜分子”必须和味蕾中
青年文摘·上半月 1982年6期1982-01-01