吸收体
- 超快激光制造技术实验教学平台的建设与探索
铅量子点可饱和吸收体,借助获得的可饱和吸收体搭建相应的超快光纤激光系统,从而实现稳定的高能量超快激光输出。在整个实验过程中,学生需参照实验的具体内容,对实验平台予以灵活的设计和创建,最后,对实验结果实施科学而准确的数据处理剖析,详尽撰写实验报告,不仅可以加强学生对于基本概念和原理的理解,促进各知识点之间的融会贯通,使学生的工程创新综合素质得以显著优化,还可有效地培育并提升学生的创新能力,为学生今后参与科学研究活动和产品研发设计奠定基础。1 实验教学平台框架
电子科技 2023年10期2023-10-21
- 钙钛矿可饱和吸收体红外激光器研究进展
的进展。可饱和吸收体(Saturable Absorber,SA)是实现短脉冲被动调Q和被动锁模激光器的核心器件。可饱和吸收体的性能是否稳定是制约短脉冲激光器发展的重要环节。因此,探索性能优异的可饱和吸收体材料和可饱和吸收体的制备方法已经成为一个备受关注的研究热点。钙钛矿材料作为一种新兴半导体材料,具有吸收系数大、载流子扩散长度长、缺陷态密度低和带隙可调谐等优点,成为可饱和吸收体的优秀候选材料,在太阳能电池、光源和固体激光器等光电领域有着广泛的应用前景[6
激光与红外 2023年8期2023-09-22
- 拆除乏燃料水池中子吸收体自动化工具研究及应用
贮存池内的中子吸收体。本文将介绍一种适用于该核电机组可水下拆除、更换乏燃料格架中子吸收体的自动化工具的研发和应用，利用合理的机械结构，通过自动化设备的控制与应用，仪器仪表采集高度、定位、载荷、动作等信息输入，控制系统实现保护、输出等功能，有效地解决了水下观察困难、水下操作不便、无预制吊点、中子吸收体结构空间限制等，此套工艺的设计和应用顺利完成中子吸收体抽取工作。1 格架结构组成秦一厂30万千瓦机组所使用的乏燃料格架由中国自主设计、研发、制造，由格架本体、支
仪器仪表用户 2023年2期2023-01-28
- 基于无监督学习的高分辨光声重建
了对流动的单个吸收体进行动态OAT 成像的方法。在此基础上，借鉴于光学显微成像中基于定位方法的超分辨荧光显微成像技术，例如随机光学重构显微成像技术（Stochastic Optical Reconstruction Microscopy,STORM）、光激活定位显微成像技术（Photoactivated Localization Microscopy,PALM）等[8-9]，研究者们提出了基于定位方法的高分辨光声断层成像技术[10-14]。简而言之，该技术
声学技术 2022年3期2022-07-29
- 圆形吸收体贝壳形复合抛物聚光器模型构建及其性能
bl研究了圆形吸收体的CPC面形结构，分析了其聚光比、接收半角与高度之间的关系。Waghmare等利用光线追踪技术设计了一种圆形吸收体CPC，研究结果表明所设计的CPC可有效降低聚能过程中的光学损耗。Xu等基于太阳辐射理论，构建了一种平板吸收体的CPC聚光器，仿真研究结果表明水平截断的非对称平板吸收体CPC的几何聚光比随接收半角的增大而减小。Fang等将多个平面反射镜耦合连接代替抛物反射面，构建了一种复合平面聚光器，有效提升了平板吸收体表面上太阳辐射能的均
农业工程学报 2022年3期2022-04-16
- 基于锑烯纳米片的被动调Q激光器
用。基于可饱和吸收体(SA)的固体激光器由于其成本低、结构紧凑、简单等优点，在被动调Q和锁模方面一直有着广泛的应用，在通信、生物学、材料学、医用等领域发挥着重要作用[27-30]。目前，基于锑烯纳米片作为可饱和吸收体的946 nm、1 064 nm和1.5 μm等波长的被动调Q激光器均有报道[31-32]，但1.3 μm波长的被动调Q激光仍尚未报道。本文基于液相剥离法，结合超声剥离之前充分的预研磨处理，设计了一种预研磨的液相剥离法，制备出的锑烯样品用作可饱
人工晶体学报 2022年2期2022-03-18
- 基于氧化锌薄膜的可见光完美吸收体仿真研究
体纳米结构的光吸收体在太阳能电池[1]、超材料[2]、光电探测器[3]、传感器[4]、纳米成像器件[5]和热辐射器件[6]等方面展现出巨大的应用潜力.1952年，Salisbury等[7]首次提出将由一层金属基材、一层介电层和一层薄的顶部金属层组成的三明治结构作为雷达波完美吸收体的雏形概念.2008年，Landy等[5]首次证明了等离子体超材料理想吸收器后，该领域研究迅速发展.传统的超材料吸收器(MMAs)通常由三明治型三层结构组成，包括顶部周期性金属层、
湖北大学学报(自然科学版) 2022年2期2022-03-17
- 微波吸收体研究现状及发展趋势
0665)微波吸收体(Microwave absorber)是指能有效地吸收入射微波，从而使其目标回波强度显著衰减的一类结构。吸收微波的基本原理是通过某种物理作用机制将微波能转化为其他形式运动的能量，并通过该运动的耗散作用转化为热能。当前，超材料的微波吸收体由于其优越的物理性能吸引了国内外学者的极大关注。超材料具备可人工设计的电学参数，因此，可以研制出天然材料不具备的有效介电常数和磁导率材料，并将其应用到具有独特电磁特性的微波吸收体的设计中，推动该领域的大
广州大学学报（自然科学版） 2021年4期2022-01-19
- 辐射加工级电子束量热计设计
文设计以石墨为吸收体的辐射加工级电子束量热计，完成石墨吸收体的结构及尺寸确定、绝热层设计及尺寸确定，并在10 MeV电子加速器上完成辐照实验。为辐射加工级电子束的吸收剂量测量提供参考。1 计算原理吸收剂量是当电离辐射与物质相互作用时，用来表示单位质量的受照物质吸收电离辐射能量大小的物理量。在ICRU33号报告中[2]，规定了吸收剂量的定义为电离辐射向无限小体积内授予的平均能量除以该体积内物质质量的商，即：(1)量热法不需要刻度剂量计，是常用的绝对测量方法之
同位素 2021年5期2021-10-23
- 超材料窄带完美吸收体的若干实现方案及特点
]，然而在完美吸收体的研究中，这一损耗却能带来便利。正因如此，基于超材料结构的完美吸收体的研究成为超材料研究领域的一个重要分支[6]。利用超材料结构首次实现完美吸收的文献报道来自微波领域[7]。相比于传统吸收体的实现方案（主要由基于4■波片入射反射相消原理的体材料制备），基于超材料结构的完美吸收体拥有尺寸更小、更薄且设计更加灵活的优势。因此，自完美吸收现象在超材料结构中被发现以来，人们在这方面开展了大量实验、理论研究工作，研究的领域也逐渐从微波逐渐扩展到太
科技视界 2021年21期2021-08-24
- 应用于NICA-MPD的Shashlik取样型电磁量能器性能模拟
的模拟仿真，从吸收体的选择、横截面尺寸、每层中闪烁体与吸收体的厚度等多个方面，研究以上参数对能量分辨率、能量沉积、能量泄漏的影响。1 电磁量能器基本原理图1为入射到电磁量能器的电子在原子核库仑场的作用下发生轫致辐射的过程，产生次级γ光子与次级电子，高能的γ光子产生正负电子，正负电子经过一段路程后继续发生轫致辐射产生光子以及正负电子，这种过程交替形成级联簇射，并在量能器中产生能量沉积。产生的次级粒子如γ、正负电子通过轫致辐射能量损失到原始能量的1/e时，在介
核技术 2021年8期2021-08-20
- 被动调Q锁模运转Tm∶LuScO3陶瓷激光器特性
模所用的可饱和吸收体为德国BATOP公司商业生产的反射式和透射式可饱和吸收体，分别用数字①、②和③表示，详细参数见表1。利用激光传输ABCD矩阵模拟振荡光斑，可以计算出晶体中最小光腰半径为33 μm，可饱和吸收体位置处光腰半径约为80 μm。表1 可饱和吸收体详细参数3 连续光实验分析Tm∶LuScO3陶瓷在795.7 nm抽运源处激光不同运转模式下，对应的晶体吸收效率曲线如图3(a)所示，当激光处于非运转状态时，激光晶体的吸收效率为59.66%，相对于X
发光学报 2021年7期2021-07-22
- 激光吸收涂层性能研究
测量方式主要有吸收体式和水流式，通过测量吸收体或水的温升计算出入射激光能量。无论是吸收体式还是水流式测量方式，都需要在吸收体表面制作激光吸收涂层，用于提高入射激光的吸收效率，并将激光能量迅速转换为吸收体或水的热量。而涂层的厚度、吸收系数及热导率等参数决定了其对激光能量的吸收率[1-3]，同时也决定了能量在吸收体内的分布，从而影响了测量过程中热能损失的大小，进而影响到测量的准确度。研究激光能量吸收涂层特性对激光能量测量结果的影响对于激光能量测量装置的设计及能
中国光学 2021年3期2021-06-15
- 基于超薄层MoS2可饱和吸收体的被动调Q固体Nd∶YAG激光器
和锁模的可饱和吸收体主要有半导体可饱和吸收镜(SESAM)[1-3]、碳纳米管[4-8]、石墨烯[9-10]以及新型二维材料[11-15]。SESAM工作稳定，损耗小，已实现商业化生产，并在固体激光器及光纤激光器中广泛使用。但是，SESAM的恢复时间和调制深度不易控制，工作带宽较窄且只在近红外波段有成熟的产品，不能满足宽波段调谐的要求，从而限制了它的应用。2003年，Set 等首次以碳纳米管作为可饱和吸收体应用于掺铒光纤激光器中实现锁模运转[4]。此后，碳
发光学报 2021年5期2021-06-09
- Jauman吸收体的吸波特性
ann[1]）吸收体均为干涉型吸波材料，其中Salisbury屏为两层结构，第一层材料为支撑体（也叫隔离层），厚度为电磁波波长的四分之一，第二层材料具有一定导电性，厚度非常薄，称为电阻屏[2-4]。Jauman吸收体是Salisbury吸收体的延伸，Salisbury屏属于一种最简单的Jauman吸收体。Jauman吸收体可看作是将多个Salisbury吸收体复合叠加而形成[5]。Jauman型吸收体在能源利用、宽带吸收体设计、吸收体电路模拟计算等多方面得
航空材料学报 2021年3期2021-06-05
- 泪滴状铝纳米结构紫外-近红外宽带吸收体的制备
前 言宽波段光吸收体在太阳能利用[1-8]、光探测[9-10]等领域具有重要的应用价值而引起了人们极大的研究兴趣。随着表面等离子光学及纳米技术的发展，人们已制备了一系列基于金属纳米结构材料的等离子吸收体并实现了其从紫外到近红外波长范围的宽波段吸收。如纳米结构金属/介质/金属(MIM)三层结构、纳米结构金属/介质(MI)二层结构和表面纳米结构化全金属结构等。在MIM 结构中，宽波段吸收是利用非对称纳米结构[11-14]或多尺度混合纳米结构的顶层来实现的。在M
材料科学与工程学报 2021年2期2021-05-07
- 直接产生可见光的激光器研究进展
要方向.可饱和吸收体是被动调Q运转的核心元件，可饱和吸收体主要有过渡金属掺杂的晶体材料(传统吸收体)和纳米材料(新型吸收体)，以下综述内容涉及这两种可饱和吸收体的被动调Q可见光激光.2.1 可见光全固态调Q脉冲激光器在当前尚无可见光波段商业化的半导体可饱和吸收镜(SESAM)的情况下，纳米材料成为可见光脉冲激光研究所需的可饱和吸收体的重要来源.本课题组在国际上最早开展了相关的研究，2016年，将二维纳米材料WS2用作可见光波段可饱和吸收体，用于掺Pr激光器
厦门大学学报（自然科学版） 2021年3期2021-04-17
- 二硫化钼掺镱光纤激光器连续和调Q实验研究
墨烯作为可饱和吸收体得到了充分发展[4-6]。随之,越来越多的二维“类石墨烯”材料作为优异的可饱和吸收体应用在脉冲激光器中,如MoS2、WS2、TiS2等等[7-10]。近几年,MoS2在众多的二维“类石墨烯”材料中脱颖而出[11-12],与传统的调Q、锁模可饱和吸收体相比,它不但拥有独特的“三明治”结构,而且具有宽带隙、结构可调控、工作波段宽、非线性系数高、吸附力强,吸收系数优良等优点。2014年,B.Xu等人[13]首次利用MoS2作为SA应用到掺铒调
激光与红外 2021年2期2021-03-09
- 引力透镜类星体SDSS J1004+4112的吸收线研究
%)；并估算了吸收体在两个视线上的横向尺度Dtra的范围，为0.1～10 kpc。他们根据高/低电离吸收线在两个视线方向上的差异随Dtra的变化，建立了用于研究CGM内部结构的椭圆函数模型，给出了CGM尺度的下限为500 kpc。Misawa等人[14]对观测引力透镜类星体SDSS J1029+2623两个像(角距离22.5′′)的光谱进行三次分析，发现在两个视线上没有相同红移的窄吸收线系统，这意味着窄吸收线对应的吸收体横向尺度小于两个视线上的横向尺度Dt
天文学进展 2020年4期2020-12-25
- 基于二维纳米材料可饱和吸收体的中红外超快光纤激光器*
纳米材料可饱和吸收体以其独特的非线性光学特性被广泛应用于超快光纤激光器. 本文总结了近年来二维纳米材料作为可饱和吸收体在中红外超快光纤激光器中的研究发展, 介绍了二维纳米材料原子结构、非线性光学特性、可饱和吸收体器件集成方式, 及其在中红外超快光纤激光器中的应用,重点阐述了基于黑磷可饱和吸收体实现的2 µm 飞秒光纤激光器, 并对二维纳米材料可饱和吸收体在中红外超快光纤激光器中的发展与挑战进行了展望.1 引 言中红外波段(2—20 µm 波长范围)是一个重
物理学报 2020年18期2020-10-13
- 多极子局域表面等离子体共振吸收体的制备和光热性能研究*
应，LSPR 吸收体与入射光发生共振作用，产生强大的高温热点（hot-spots）[1-7]，并在极短时间内将能量传递给周围的介质，热点作为热源驱动周围的介质快速汽化相变，可以在极短时间（100 ps～10 ns）[8]内将电磁能转化为热能。同时，LSPR 吸收体进行光热转换仅加热热点周围的介质，具有很强的局域性，因此LSPR 吸收体可以产生高温光热蒸汽[9-24]。尽管LSPR 吸收体的吸收光谱可以大范围调控，可快速产生高温光热蒸汽，但是单一结构的LSP
新能源进展 2020年3期2020-07-06
- 基于覆石墨烯锥型光纤可饱和吸收体的掺铥光纤激光器
态常用的可饱和吸收体分为以下2类：①以石墨烯、氧化石墨烯[6](graphene oxide, GO)、半导体可饱和吸收镜[7](semiconductor saturable absorber mirror, SESAM)、碳纳米管[8](carbon nanotubes, CNTs)等为代表的真实可饱和吸收体；②以非线性偏振旋转[9](nonlinear polarization rotation, NPR)、非线性放大环形镜[10](nonlinea
重庆邮电大学学报(自然科学版) 2020年2期2020-05-01
- 类星体SDSS J0916+2921的类银河系2175 尘埃消光特征∗
宙中的2175吸收体为类银河吸收体.除银河系外, 大麦哲伦云[4]及某些遥远漩涡星系[5]的部分视线上同样观测到2175吸收峰,可见该特征在星际尘埃中较为普遍.但是2175吸收峰的载体尘埃到底是什么化学成分、具有怎样的物理性质目前尚无定论.近期, 我们在7个类星体中发现疑似与蓝移宽吸收线(外流气体)相关联的类银河尘埃吸收特征, 暗示2175吸收体可能存在于类星体外流气体中[8].在另一个类星体SDSS J170542.91+354340.2 (简称J170
天文学报 2020年2期2020-04-02
- 太赫兹光子学组件研究获重大突破
，有望用可饱和吸收体（SA）制造廉价的、可引发短太赫兹脉冲的量子级联激光器（QCL），这将成为太赫兹应用道路上的一个重要里程碑。量子级联激光器（QCL）是一种在中长红外和太赫兹范围工作的半导体激光器。在QCL中，电子负责发射光子进入随后的量子阱，由此一个电子可以产生几个光子，效率非常高。从一个量子阱到另一个量子阱的过渡称为“量子级联”。太赫兹波是指频率介于微波与红外之间的电磁波，其性质特殊，具有广泛的应用范围，如机场安全扫描仪、痕量气体检测、超高速通信技术
光源与照明 2020年10期2020-03-04
- 影响CPC光学效率的两个因素研究
行分析,CPC吸收体沿东西放置,采用固定倾角放置(倾角为当地维度),该设计可以保证每天7小时的日采光量。1 镜面反射率对光学效率的影响一般工程上采用不同材质的反射面,它的反射率可以从0.5至0.95不等,不锈钢反射面反射率大约0.5至0.6左右,反射率相对较低,但是其加工方便、经久耐用;反射率较高达到0.9以上的有镜面铝和镀银玻璃等材料,相比镀银玻璃,镜面铝价格昂贵,由于CPC的反射面都为曲面,这给镀银玻璃的使用带来了一定的限制,科研工作者一般是通过优化C
探索科学(学术版) 2019年5期2020-01-18
- 《卫生棉条》团标出台，行业发展或将迎来春天
相比，都规定了吸收体的主要指标，包括棉条吸收量、拉绳长度、拉绳强度及拉绳与吸收体结合力（干态&湿态）以及微生物限量等。另外，考虑到安全性和卫生性，本标准对可迁移荧光物质、甲醛、pH值、可分解致癌芳香胺染料、环氧乙烷残留量作出规定，并对微生物限值和生产环境作了更详细的规定和更严格的要求；考虑到使用的舒适性，本标准还针对导管式卫生棉条在推出吸收体时的最大推力做了规定。标准编制的过程中，起草小组围绕是否要规定生产环境进行了大量研究和讨论。一部分专家认为，卫生棉条
中国纤检 2019年4期2019-11-28
- 小型可运输长寿命铅铋冷却快堆堆芯设计研究
%的液态锂作为吸收体的液体控制组件和安全组件。锂的熔点和沸点分别为180.5 ℃和1 330 ℃，与堆芯冷却剂LBE的运行温度范围相容，因此，含高富集度6Li的液态锂可作为铅冷快堆的中子吸收材料。控制/安全组件处于压入、压出堆芯状态如图4所示。控制/安全组件处于压出堆芯状态时，液态锂吸收体储存在位于堆芯活性区上方的吸收体滞留区，与7Li富集度99.995%的液态锂驱动液之间用可移动的活塞间隔，此时液态锂吸收体处于堆芯活性区上部，而轴向处于活性区高度的外侧管
原子能科学技术 2019年8期2019-08-29
- VVER-1000反应堆控制棒延寿中子物理学论证分析
控制棒的钛酸镝吸收体中子注量、碳化硼吸收體的10B燃耗份额、下部端塞快中子注量以及控制棒组的反应性价值变化这四个方面，进行了详细的计算分析。结果表明，田湾VVER-1000反应堆控制棒组件在反应堆上使用15年后，中子物理特性仍然满足其初始设计的相关技术要求。关键词：控制棒 延寿 中子物理分析 VVER-1000反应堆中图分类号：TL48 文献标识码：A
科技创新导报 2019年4期2019-06-10
- 基于氧化石墨烯的瓦级调Q锁模Tm：LuAG激光器*
腔中加入可饱和吸收体进行被动锁模来实现.然而掺Tm3+的锁模固体激光器的功率一般只有几十至几百毫瓦,鲜有功率达到瓦级的.目前的报道仅有2015年Feng等[5]使用半导体可饱和吸收镜(semiconductor saturable absorber mirror,SESAM)在Tm：LuAG激光器中实现了最高1.21 W的锁模输出.但SESAM材料的制造工艺相对复杂,造价十分昂贵,而且由于其能隙宽度等问题的限制,SESAM对激光器的工作波长都有相对苛刻的要
物理学报 2019年10期2019-06-04
- 红外热成像聚焦超声声场测量方法综述
外摄像仪和超声吸收体之间需要一个空气层，因此使得超声吸收体内部声场较为复杂，目前已有三种模型对此进行描述，且都得到了相应的实验验证。本文通过分析基于三种模型的超声吸收体内部声场分布和声强估计方法，对其进行了较为详细的描述。为进一步研究该项技术提供了理论参考依据。聚焦超声；声场测量；红外热成像0 引言聚焦超声作为非侵入式的治疗手段，可以治疗肝脏、子宫、乳腺、胰腺、前列腺、肾脏以及骨等器官或组织的良、恶性肿瘤[1-8]。为了保证治疗的安全性和疗效，需要精确控制
声学技术 2019年1期2019-04-11
- 超声吸收体边界条件的分析
，汪灿华超声吸收体边界条件的分析沈国峰1*，余瑛2*，张鹤林2，程春雷2，汪灿华2(1. 上海交通大学生物医学工程学院，上海 200240；2.江西中医药大学计算机学院，江西南昌 330004)超声吸收体的边界条件分析对于求解超声吸收体表面温升与入射波声强的函数关系至关重要。通过分析在超声吸收体与水和与空气界面处超声辐照的物理过程，分别得到超声吸收体与水界面处的平均传热系数与焦点声强之间的函数关系式和超声吸收体与空气界面处的复合传热表面系数与温差的函数关
声学技术 2018年6期2019-01-11
- 调Q锁模激光器创新实验设计
二维材料可饱和吸收体制作过程,可以让学生获得材料的相关知识,加深对理论知识的理解,提升实验操作能力。激光器调节实验是光电专业常设的实验项目,但具体实践中,常常是成熟激光器的简单复原,内容固化。如果将新型材料应用于激光器,通过调节谐振腔以及优化可饱和吸收体性质实现激光脉冲的最佳输出,将有利于学生独立思考,锻炼学生的创新思维,提升学生创新能力。本实验设计中,将二硫化钼可饱和吸收体的制作和调Q锁模激光器调谐有机结合。可饱和吸收体制作工艺影响激光器输出参数,激光器
实验技术与管理 2018年8期2018-09-04
- 硫化钼锁模激光器研究进展
键元件—可饱和吸收体的研究至关重要[7-9]。半导体可饱和吸收镜是应用成熟的锁模元件。但是半导体可饱和吸收镜的带宽窄,并且其制备需要昂贵的外延生长技术和复杂的后期处理过程,以减少恢复时间[10]。因此,开发新颖、具有更好光学性能的锁模材料,对被动锁模激光器的研究具有重要的研究意义。近年来,在凝聚态物理领域引起普遍关注的新型二维材料如硫化钼作为新型可饱和吸收体的研究备受关注[11-15]。硫化钼属于过渡金属硫化物的一种,具有二维的层状结构。单层的MoS2是两
激光与红外 2018年8期2018-08-28
- 新型二维材料在固体激光器中的应用研究进展
实现需要可饱和吸收体，其基本特点是随光强的增加，光的损耗反而下降，因此可以实现激光的脉冲输出。对可饱和吸收体的探索是激光物理及激光技术的重要研究内容，并且实用的可饱和吸收体已经广泛应用于各种类型的激光器。传统的光学可饱和吸收体包括有机染料(Organic dyes)[6]、彩色滤波片(Color filter glasses)[7]、掺杂离子晶体(Ion-doped crystals)[8]、半导体可饱和吸收镜(Semiconductor saturabl
中国光学 2018年1期2018-03-03
- 网格法在雷达波吸收体电磁参数匹配中的应用研究①
中的一种典型的吸收体,但实际雷达应用材料的能耗和优化问题研究中，由于特别是材料的厚度、电磁参数、入射频率等参数较多，使得理论计算较难进行[1～2]。在前续的研究工作中，成功的将Matlab软件中的三维网格法应用到吸波材料的研究之中，得到了很好的研究效果[3～6]，所以本文考虑在雷达对辐射数据的研究中也使用网格法进行处理。通过网格法来弥补雷达吸收体在研究过程中某些单方面的指出一些电磁参数的影响和不利影响,从而进一步优化工程材料的电磁参数设计,提高吸收效率。1
佳木斯大学学报（自然科学版） 2018年1期2018-02-05
- 基于金纳米双锥吸收体的1.3 μm调Q锁模激光实验
基于金纳米双锥吸收体的1.3μm调Q锁模激光实验韩李雪松，褚召政，李唐萌，刘 杰(山东师范大学 物理与电子科学学院，山东 济南250014)利用种子介导生长法制备了金纳米双锥可饱和吸收体，并且用于1.3μm调Q锁模激光器. 采用五镜折叠腔设计，实现了LD泵浦1.3μm调Q锁模脉冲激光运转，在泵浦功率为5.162W时，调Q锁模的平均输出功率为368mW，调Q包络脉冲宽度为1770ns，对应包络内锁模脉冲重复频率为75.4MHz.固体激光器；1.3μm调Q锁模
物理实验 2017年10期2017-10-24
- 超级均匀化方法用于球床氟盐冷却高温堆扩散计算
谱强烈影响的强吸收体区域扩散计算难题。超级均匀化方法(Super Homogenization, SPH)被用于对氟盐球冷却床堆侧反射层中控制棒区域的强吸收体进行等效均匀化处理，同时堆芯除控制棒区域外采用谱修正方法(Spectra Modification, SM)，将输运计算的结果作为基准进行验算。结果表明，SM-SPH模型能有效地计算球床氟盐冷却高温堆反射层控制棒价值及通量分布，并且较常规的SPH方法能更好地处理棒间干涉效应。球床氟盐冷却高温堆，控制棒
核技术 2017年9期2017-09-19
- 基于MoS2可饱和吸收体的 Nd:GYSGG激光器双波长调Q及锁模的研究①
MoS2可饱和吸收体的 Nd:GYSGG激光器双波长调Q及锁模的研究①王贝贝 高雅静 高丛丛 张丙元(聊城大学物理科学与信息工程学院，山东省光通信科学与技术重点实验室，山东聊城252059)利用真空蒸镀法制备了MoS2可饱和吸收体，研究了Nd∶GYSGG激光器在1 057.28 nm和1 060.65 nm的双波长调Q及锁模运转特性．在泵浦功率为4 W时获得重复频率为51 kHz，最小脉冲宽度为831 ns的调Q激光脉冲，以及重复频率为83 MHz,脉冲宽
聊城大学学报（自然科学版） 2017年2期2017-08-16
- 基于WS2可饱和吸收体的调Q锁模Tm,Ho:LLF激光器∗
于WS2可饱和吸收体的调Q锁模Tm,Ho:LLF激光器∗令维军1)†夏涛1)董忠1)‡刘勍1)路飞平1)王勇刚2)1)(天水师范学院激光技术研究所,天水 741001)2)(陕西师范大学物理学与信息技术学院,西安 710062)(2017年1月22日收到;2017年3月30日收到修改稿)采用聚乙烯醇塑料膜为基质的WS2作为可饱和吸收体,在Tm,Ho:LiLuF4全固态激光器中实现了被动调Q锁模运转.以掺钛蓝宝石激光器作为抽运源,当最大吸收抽运功率为2.6
物理学报 2017年11期2017-08-09
- 基于红外热成像的高强度聚焦超声相控特性测量方法
像技术测量超声吸收体表面的声热转化效应是近年来提出的测量HIFU声场的新方法[3]。红外热成像具有数据易采集、图像空间分辨率高，测温范围广等优点[3]，本文就是利用红外热成像技术的这些优点，提出一种测量pHIFU换能器的相控声场特性的新方法，并构建一套测量系统，在现有关于聚焦换能器的测量方法上进一步测量和刻画相控型聚焦换能器的相控特性。1 方法1.1 现有HIFU声热场特性测量方法目前IEC超声委员会推荐测量超声功率的方法是辐射力法，推荐测量超声声场分布的
中国医疗器械杂志 2017年2期2017-04-20
- 超表面吸收特性的研究进展*
几乎完美的窄带吸收体，在0.58μm入射波长处吸收可达99.67%.随后Maria等[10]学者提出了一种适用于太赫兹频段下的超薄窄带、互补窄带吸收表面.超薄窄带吸收体，每个单元的顶部都是一个金属电环谐振器，底部是一个接地平面，两者材料均为270 nm厚的金属金制成，中间隔离电介质层是5.8μm厚的苯并环丁烷，介电常数ε=2.5.超表面结构如图1(a)所示，黄色部分为金属，灰色部分为电介质，尺寸分别为a=80 μm，g=3.5μm，L1=26μm,L2=4
哈尔滨师范大学自然科学学报 2017年6期2017-04-13
- 基于金纳米棒可饱和吸收体的Nd:YSAG被动调Q激光器
金纳米棒可饱和吸收体的Nd:YSAG被动调Q激光器张倩倩, 刘倩慧，安珍妮，李健*(山东师范大学物理与电子科学学院，山东省光学与光子器件技术重点实验室，山东 济南 250014)以新型金纳米材料为可饱和吸收体，研究了LD端面泵浦的Nd:YSAG被动调Q激光器的激光输出特性。实验中通过调整金纳米棒的长径比等参数，成功地将金纳米棒材料由表面等离子体共振引起的非线性吸收峰调控到Nd:YSAG激光的输出波长1 062nm处，并成功获得了稳定的被动调Q激光输出，在泵
山东科学 2017年1期2017-03-09
- LD泵浦Nd:YVO4/Cr4+:YAG被动调Q激光器性能实验研究
Q开关(可饱和吸收体)是被激光辐射自身启动的，不需要高压、快速电光驱动器或射频调制器等装置，具有设计简单、结构紧凑、无高压或电磁干扰、可靠性好以及成本低等显著优点。目前，用于1.06 μm被动调Q激光器的较为成熟的饱和吸收体主要有Cr4+:YAG晶体、GaAS芯片以及半导体可饱和吸收镜 (SESAM)[7]，但近年来，许多新型的可饱和吸收体材料也相继出现并广泛应用于被动调Q激光器。2013年，拓扑绝缘体Bi2Se3作为可饱和吸收体被成功应用于 1.06 μ
山东科学 2016年6期2017-01-06
- 基于多层石墨烯可饱和吸收体的被动调Q Ho:YAG激光器
层石墨烯可饱和吸收体的被动调Q Ho:YAG激光器崔铮,陈毅,姚宝权*,段小明,申英杰,申作春,鲁建业,戴通宇（哈尔滨工业大学可调谐激光技术国家级重点实验室，黑龙江哈尔滨 150001）报道了2 μm被动调Q的Ho：YAG激光器，该激光器采用Tm3+光纤激光器作为泵浦源，使用多层石墨烯作为可饱和吸收体。在连续波激光输出模式下，当泵浦功率为4.2 W时，获得了750 mW激光输出，输出激光中心波长为2.09 μm，斜率效率为29.6%。在连续波激光器谐振腔中
发光学报 2016年6期2016-09-10
- 石墨烯被动调Q光纤激光器研究进展
备受青睐的饱和吸收体，但是 Cr∶YAG吸收带宽(0.8～1.2 μm)有限，且与光纤耦合性很差，不能完全满足光纤激光器的要求［1］。半导体饱和吸收镜制作封装工艺复杂，工作波段也很窄。碳纳米管作为饱和吸收体具有可饱和吸收强度大、响应时间快、成本低价格便宜的优点，但是其工作波长与纳米管直径和手性有关。可以采用多种不同直径的碳纳米管以实现宽带吸收，但是这又会引入额外的损耗，增加调Q的难度。与半导体饱和吸收镜、Cr∶YAG、碳纳米管相比，石墨烯与氧化石墨烯具有完
激光与红外 2015年10期2015-03-23
- 压水堆控制棒价值的亏损速率研究
全停堆。控制棒吸收体在高中子通量的环境下不断消耗，导致控制棒价值随燃耗发生变化。早期由于反应堆的安全裕量较大，堆内燃料所能达到的燃耗较浅，且控制棒在运行策略中的作用不明显，因此控制棒吸收体的消耗并不大，控制棒价值的变化并不明显。随着能源短缺问题的日益凸显，为提高燃料利用率，降低燃料循环成本，反应堆设计不断向着深燃耗的方向发展。因此控制棒在运行策略中的地位越发重要，控制棒在反应堆中动作频繁，准确计算控制棒价值对于反应堆的安全运行有着重要的意义。为此，本文基于
原子能科学技术 2015年1期2015-03-20
- 基于氧化石墨烯的锁模激光实验
调制的优秀饱和吸收体. 自2002年对碳纳米材料光学开关特性的研究揭示了该种材料的超快(亚ps)激子衰减时间以来，有关碳纳米管、石墨烯的非线性光学特性及锁模应用研究在世界范围内迅速展开，但碳纳米管的管状形态会产生较大的散射损耗,提高了锁模阈值,限制了激光输出功率和效率. 相比之下，石墨烯类吸收体具有饱和强度低、恢复时间短、散射损耗小、损伤阈值高、光谱宽度大等优点[3-6]，相对于传统的SESAM等饱和吸收体,它们不需要能带工程设计和材料选择,制备成本低，尤
物理实验 2014年1期2014-09-11
- 核电站控制棒组件（RCCA）肿胀机理分析
，从而可能导致吸收体物质的泄漏，污染冷却剂。2 RCCA肿胀机理2.1 组织结构的改变导致肿胀RCCA肿胀缺陷的产生是因为中子吸收体（Ag-In-Cd合金）在高的中子辐照下产生肿胀，进一步导致控制棒包壳受挤压发生变形，最后导致包壳裂纹的萌生和扩展。吸收体肿胀的原因主要是由于在中子辐照的过程中其组织机构在改变。在中子辐照过程中，Ag-In-Cd合金的组织机构会发生如下变化[1]：吸收体经过一定的中子辐照之后就会由Ag-In-Cd合金逐渐转变为Ag-In-Cd
科技视界 2014年35期2014-08-22
- SDSS J101108+553407吸收线红移大于发射线红移的Lyα吸收系统*
早期宇宙演化、吸收体的物态、化学组成、元素丰度等的一个重要手段。类星体光谱中的吸收线与观测波段、吸收线红移等因素有关，在光学波段的类星体光谱中，常见的吸收线有：Mg Ⅱλλ2796，2803；Mg Iλ2852；FeⅡλ2600；Lyαλ1216；C IVλλ1548，1551；Si IVλλ1393，403。类星体发射线红移为宇宙学起源，这是普遍接受的观点，而且一个类星体通常只有一个发射线红移，但是可以有多个吸收线红移。如果吸收线产生于类星体和观测者之间
天文研究与技术 2013年1期2013-12-16
- 基于金纳米棒可饱和吸收体的被动调Q掺铒光纤激光器
动调Q由可饱和吸收体实现。与主动调Q相比，被动调Q激光具有结构简单、可实现全光纤集成、稳定性好以及造价低廉等特点［7，10-11］。目前，常用的可饱和吸收体有半导体可饱和吸收镜(Semiconductor saturable absorber mirror，SESAM)、石墨烯(Graphene)、碳纳米管(Carbon nanotube，CNT)等。2011年，D.Popa等［7］利用 Graphene作可饱和吸收体在 1.5 μm 附近实现了脉宽为 2
发光学报 2013年12期2013-12-04
- 液态金属控制紧凑型压水堆概念设计研究
合金）作为中子吸收体代替固体控制棒，在冷态工况下为固体，在热态运行工况下为液体。2003年在西班牙召开的先进核电国际会议上，法国科学家EMIN Michel[1］首次提出将液态金属作为中子吸收体代替固体控制棒，随后设计了液态金属控制方案，命名为MP98系统，并开展了相关试验研究。20世纪80年代，美国通用电气在其S7G陆上模式堆中也开展了类似控制方法研究。在堆内布置大量铪管，当管内充满水时，大量快中子被慢化为热中子，铪管吸收能力增强，引入所需负反应性。通过
核科学与工程 2012年4期2012-06-26
- 类星体吸收线等值宽度的统计分析
体有密切联系的吸收体产生的, 因此是内禀的, 而吸收线红移abs远小于发射线红移em的吸收线, 其吸收线红移是宇宙学的, 是由类星体与观测者之间的吸收体产生的, 所以是插入天体吸收线.类星体光谱中常见的吸收线有: MgII (279.6, 280.3 nm)、MgI (285.2 nm)、FeII (258.7, 260.0 nm)、Ly-α (121.6 nm)、CIV (154.8, 155.1 nm)、SiIV (139.3, 140.3 nm).
湖南文理学院学报(自然科学版) 2012年4期2012-05-11
- 克尔透镜锁模固体激光器在半导体吸收中产生亚10fs脉冲理论研究
器在半导体饱和吸收体中产生超短脉冲的结果。在考虑吸收体-脉冲相干相互作用的理论框架里解释了超短脉冲的产生。根据耦合广义Landau-Ginzburg方程和Bloch方程对相干吸收体构造了解析模型。研究发现，当KLM不存在时半导体吸收体会产生非2π-双曲正割脉冲的自感应透明，KLM存在时则产生超短2π-双曲正割脉冲，KLM的出现会消除掉吸收体的最小调制度的限制。超短脉冲激光；固体激光器；克尔透镜锁模；相干半导体吸收饱和超快激光最近的发展已达到亚10fs脉冲的
长江大学学报(自科版) 2011年13期2011-11-21
- 高温气冷堆控制棒硼燃耗特性分析
使用环状B4C吸收体，位于活性区外的侧反射层石墨孔道中，且在反应堆运行过程中有一部分控制棒吸收体始终插入堆芯位置。由于中子吸收体10B具有很强的热中子吸收截面，与堆芯燃料和石墨材料间的差别很大，因此，在环状B4C吸收体内外层间、正对活性区与背对活性区的部分之间会产生较大的中子注量率差别和较强的空间自屏效应，在分析控制棒的硼燃耗特性时必须考虑这些非均匀化效应。为此，本文以HTR－PM为例，采用MCNP程序耦合燃耗分析程序，分析高温气冷堆控制棒在不同区域的硼的
原子能科学技术 2011年12期2011-09-18
- 改进的多目标粒子群算法优化设计及应用
容测试中，电磁吸收体的广泛应用促使工程师去开发有效的优化设计算法。理想情况下，一个最薄最轻带宽最宽的吸收体是最好的。但是这些特征是互相矛盾的。比如，设计最高反射衰减的吸收体是可实现的，但是同时具有高厚度或重量。另一方面，薄的和轻的吸收体可能只有较低的反射衰减。因此，在电波暗室中铺设吸收体时，工程师经常会遇到很多强迫他们寻找在两个矛盾目标函数中最合适的折衷解的问题。所以，如果存在一系列的最优解而不是一种解，设计师可以在每种情况下选择最适合的折衷解。这些优化解
电波科学学报 2011年4期2011-05-29
- EUV 掩膜版的等离子刻蚀法
抗反射成分以及吸收体。两个亚层的化学组分不同，因此刻蚀速率也不尽相同。吸收体相对于抗反射层的选择比补偿了抗反射亚层，起到了硬掩膜的作用。尽管在叠层中依然有光刻胶，但是抗反射层起到了主要的掩膜作用，并决定了CD的值，因为光刻胶受制于腐蚀作用。EUV 掩膜中的吸收体大致有几种。总的来说，抗反射亚层与吸收体的化学成分基本相同，除了氧含量之外。最早人们倾向于实用含铬的吸收体用于EUV 掩膜，但是现在Ta 材料的使用更多。TaBO/TaBN、TaON/TaN和TaS
电子工业专用设备 2010年10期2010-10-24
- 普通建筑物的电磁屏蔽技术
薄板型电磁波吸收体（薄板型电介体）现在，这种薄板型电磁波吸收体已部分投入实际使用，如前面已说明的，对于一般建筑物考虑应用屏蔽技术的场合，有必要对手机等的特定屏蔽进行屏蔽。因此，使用薄板型电磁波吸收体，不仅仅是屏蔽（反射）电磁波，而且防止电磁波从内向外或从外向内的泄漏所采取的吸收方法。实际上，是将这种薄板型电磁波吸收体埋入墙壁材料内。这种电磁波吸收体的有效寄窄带频率范围是GHz频带。对于想要屏蔽的频率，要把电磁波吸收体的吸收性能调整为最大，就可以得到既屏蔽
电气技术 2010年1期2010-04-27