色散
- 色散补偿在G.652光纤传输系统中的应用
传输时，由于光纤色散效应引起脉冲展宽，产生码间串扰，严重时使得接收端产生误码现象，使得传输带宽变窄，限制了传输系统容量。已广泛使用的常规单模光纤（Single-Mode optical Fiber，SMF）G.652在1 310 nm波长处色散最小，但损耗较大，而在1 550 nm波长处则具有较大的色散系数（17 ps/nm/km），但损耗最低（约0.20 dB/km）。掺饵光纤放大器的出现和实用化，减小了损耗对通信距离的限制，但是由于工程应用对光传输系统
数字通信世界 2023年12期2024-01-19
- 一种新型圆形掺杂光子晶体光纤负色散特性的分析
两大难题(衰减和色散问题)也变得愈发尖锐,尤其是光纤密集型波分复用(DWDM)中的色散问题,极大地限制了光纤传输的容量。由于在同一介质中不同波长光波的传播速度不同,引起脉冲展宽而产生色散,DWDM 系统主要应用于波长1550 nm 处[1−3],需要利用色散补偿型光子晶体光纤(DCF)来进行色散补偿,从而改善传输效率。近年来,很多研究人员研究了DWDM 中的色散问题。Maji 等[4]于2016 年设计了一种双芯的正方形包层的光子晶体光纤,发现其可在范围1
量子电子学报 2023年1期2023-02-14
- 光学微腔中高阶色散对图灵环光场的影响
，光学微腔的高阶色散往往被忽略。有研究表明，微腔中的高阶色散会对腔内孤子以及暗孤子光场产生一定影响［14］，并且宽带频率梳的光谱可以通过高阶色散的取值来调节［15］。然而，目前还未见关于高阶色散对图灵环光场影响的研究，因此本文以LLE为理论模型，研究了光学微腔中高阶色散对图灵环光场的影响，并分析了高阶色散作用下的模式色散情况。1 理论模型和分析光学微腔中的光场演化过程可以用归一化的LLE来描述［16-18］，即式中，ψ表示光场分布，它是慢时间τ和方位角θ的
光子学报 2022年11期2022-11-26
- 高阶色散下双耦合微腔中克尔光频梳的稳定性和非线性动力学分析*
虑光学微腔中高阶色散效应的情况下,以耦合非线性薛定谔方程为理论模型,研究了高阶色散作用下双耦合微腔内克尔光频梳的稳定性和非线性动力学,并讨论了各阶色散参数对腔内光场演化和光谱特性的影响.理论分析结果表明,三阶色散的加入使得参量空间的稳定域扩大,周期性变化的呼吸孤子态和混沌态转变为稳定的亮孤子态.此外,各高阶色散项及其组合对光频梳的光谱特性包括最大失谐、腔内脉冲峰值功率、色散波频谱位置等有显著影响.具体地,三阶色散和正四阶色散能够展宽光谱,增强色散波;而负四
物理学报 2022年18期2022-09-30
- 无色散p-约化KP系列的弦方程
数约束[7].无色散可积系列在数学物理的许多领域具有重要的意义，在数学物理的诸多方面都有应用.Krichever给出了的无色散Lax方程[8]，这为无色散KP系列的后续研究奠定了基础.后来，Takasaki和Takabe对无色散KP系列的研究做出了较大贡献，他们讨论了该系列的Lax表示、无穷多对称、无穷多守恒量、附加对称和twistor结构等[9-10].虽然无色散KP系列已经进行过许多研究，但其弦方程一直未被明确给出，这便是本文的研究动机.论文给出了无色
大学数学 2022年2期2022-05-07
- 线性Boussinesq方程的色散量子化现象
inesq方程的色散量子化现象张苗苗, 李茂华*（宁波大学 数学与统计学院, 浙江 宁波 315211）为研究线性Boussinesq方程的周期初边值问题解在大波数条件下的渐近行为, 通过将方程解表示成Fourier级数形式, 利用Matlab软件进行数值模拟. 结果表明: 方程色散关系的渐近行为对方程解在大波数条件下的渐近行为起决定性作用, 线性Boussinesq方程存在色散量子化现象.线性Boussinesq方程; 周期初边值问题; 色散关系; 渐近
宁波大学学报（理工版） 2022年2期2022-03-16
- 光纤中几种新型大色散产生方法研究进展
处理技术中，获取色散对于微波合成、相控阵天线波束形成、实时傅里叶变换和时间成像等应用都至关重要[1]。色散量的大小对于这些应用的性能有着显著的影响，例如在基于实时傅里叶变换的色散系统中，频率分辨率就与色散量的大小成正比[2]。考虑到缺乏能够在微波信号上提供大量色散的宽带色散设备，研究人员将目光转向利用光色散来提高微波系统的性能。但是，利用光器件产生色散的传统方法由于受到其本身固有限制的影响，已经表露出了色散量有限、可操作带宽有限、元件的体积过大等局限性，使
激光技术 2022年2期2022-03-10
- 氢分子间色散相互作用能的自然轨道泛函
00)1 引 言色散相互作用源于电子间的非定域关联效应，它是原子分子间多种相互作用中的一种. 由于其在气液相变、液固相变以及冷原子碰撞等重要物理过程中起关键性的作用[1-3]，从而引起了人们的广泛关注. 目前对色散相互作用能的理论计算主要有以下三种方法：半经验的势模型法、电子相关的从头计算法以及密度泛函法. 在半经验势模型方法中，体系的色散相互作用能一般用一个包含若干参数的解析式进行表示. 然而势模型中参数值的确定，依赖于实验或者精确的从头计算[4,5]，
原子与分子物理学报 2022年3期2022-03-04
- 量子色散消除的研究进展
8055)引 言色散是指不同颜色的光经过介质之后，在时间上散开的现象。造成色散的原因在于介质的折射率是波长依赖的，不同颜色(由频率决定)光的速度不同，因而到达时间不同。色散是光学中常见的现象，虽然利用色散可以带来正面的应用，比如利用色散原理制作的传感器可以实现物体表面轮廓的高精度测量。但是，色散也往往给光学系统带来很多负面的影响，比如在光学成像中会导致成像分辨率的下降，在普通的光学测量中会导致测量精度的下降，在光纤通信中会导致相邻脉冲重叠、信号无法区分，从
激光技术 2022年1期2022-01-19
- Davey-Stewartson系列的无色散化探讨
极限按照标准的无色散方法，考虑对DS系列中的变量作如下标量尺度变换：∂→ -iε∂，→ -iε， ∂tmn→ -iε∂tmn，(4)其中i是虚数单位，ε是大于0的实参数.在这种尺度变换下，线性系统(1)自然成为如下含有参数ε的系统：(5a)-iεψz=qφ，(5b)(5c)(5d)参照文献[9]的方法，将未知函数q，p和特征函数φ，ψ表示成标准的WKB form：(6a)(6b)(6c)(6d)S=f-g.(7)将(6a)、(6b)、(6c)和(6d)代入
大学数学 2021年5期2021-10-30
- 基于啁啾补偿技术的自相似脉冲压缩光纤设计
似脉冲是指产生于色散渐减光纤(dispersion decreasing fiber,DDF)或光纤放大器正色散区的一类啁啾近乎线性、时域波形类似抛物线形状的渐进性脉冲。自相似脉冲具有许多优点[2-3]：传输特性只与入射脉冲的能量和和光纤参量有关，与入射脉冲形状无关；因其产生的啁啾具有很强的线性，所以高功率传输时有抵御光波分裂的能力，能显著提升脉冲压缩的质量，故如何利用自相似脉冲来产生超短脉冲输出便成为了研究的热点[4]。自相似脉冲的压缩方法主要采用啁啾补
激光技术 2021年5期2021-08-16
- 基于色散管理的长距离量子密钥分发系统研究
参数都受限于光纤色散的影响：色散引起脉冲展宽导致高速系统恢复脉冲时序困难，限制系统速度；色散随着传输距离增长而增长限制了系统在长距离通信下的表现，使得系统码率下降，甚至难以运行。在长距离保密通信网络中，无论是经典的BB84协议还是新型协议（如TF-QKD协议[3]）中，都需要色散补偿。现阶段，比较成熟两种色散补偿方案是基于色散补偿光纤（DCF）和基于啁啾光栅（CFBG）色散补偿。此外还存在两种可调色散补偿方案，包括基于G-T标准具的可调色散补偿模块（TDC
科学与信息化 2021年19期2021-07-19
- 非交换无色散 Gelfand-Dickey 方程族的附加对称
315211）无色散可积系统(KP、Toda 等)是低维可积场中的重要系统,主要应用于数学、物理、拓扑场、矩阵模型等领域[1-2].无色散可积系统的构造是将经典可积系统中的算子和李括号替换为相位函数和泊松括号,可以看成是经典可积系统的一种形变或类似.类似经典的可积系统,无色散可积系统具有许多优良的性质,如Lax 对、无穷守恒量和对称性[3-4]等.近年来,附加流显式形式的附加对称性[5-7]引起了广泛关注.20 世纪80 年代,Orlov 等[5]给出了构
宁波大学学报（理工版） 2021年3期2021-05-19
- 基于GPU的非相干消色散算法*
播时因为星际介质色散的影响而降低速度，高频无线电波传播速度比低频快，所以高频和低频电磁波到达射电望远镜的时间不一致，脉冲星信号因此出现能量分散而使脉冲轮廓加宽，信噪比下降，甚至脉冲信号消失。为了解决脉冲星信号色散问题，天文学家研究了消除色散的方法[2-3]及高速消色散处理技术。利用多通道滤波器组[4]对脉冲星信号进行通道划分，生成多个窄带信号，针对窄带信号进行时间延迟处理，每个通道延迟时间可以通过色散公式计算，最后将所有窄带通道累加，获得高信噪比的脉冲信号
天文研究与技术 2021年1期2021-01-19
- 基于峰均值功率比的色散估计算法研究
系统性能严重受到色散、偏振模色散(Polarization Mode Dispersion, PMD)、相位噪声(Phase Noise, PN)和非线性效应等因素的影响。目前，高速光纤通信系统结合相干检测技术可完整地获取信号的强度和相位信息，这使得相关损伤可在接收端通过数字信号处理(Digital Signal Processing, DSP)的方式进行补偿[1-2]。下一代光网络将具有很强的动态性及自主性，网络可根据营运状态灵活变化信号传输路径，使传输
光通信研究 2020年5期2020-10-28
- 推广的（G′/G）展开法求含色散长波方程组的精确解
637009）含色散长波方程组是由描写均匀不可压缩流体运动的浅水（或长波）方程组变形而来，在浅水（或长波）方程组的第一个方程左端加上色散项，则为Boussinesq 方程组，同时在第二个方程左端也加上色散项，则可得到含色散长波方程组：其中：β为色散系数.众多学者对求解非线性发展方程的精确解进行了不懈的努力，采用了齐次平衡法[1]、双曲函数法[2]、Jacobi 椭圆函数展开法[3]等方法. 尤其值得关注的是2008 年由Wang 等成功创立的展开法[4]，
宜宾学院学报 2020年6期2020-07-14
- 基于色散光纤棱镜的光控多波束接收技术研究
束形成技术和基于色散光纤棱镜的光控波束形成技术。相比而言，后者具有延时精度高、光纤长度控制精度要求低、结构简单、工程性好等特点，自提出以来受到了广泛关注[1-3]。在基于色散光纤棱镜的光控波束形成技术中，当延时及波长间隔一定时，所用光纤的长度与光纤的色散系数成反比。设计时为了减小设备体积及外部环境的影响，通常需要减少使用光纤的长度，故采用的光纤从色散系数小的普通单模光纤[2-3]到大色散系数的色散补偿光纤[1]，最后到色散系数更高的光子晶体光纤[4]。但随
舰船电子对抗 2020年2期2020-06-23
- 玻色．爱因斯坦凝聚体的光学色散关系
控.然而BEC的色散性质还没有被研究.为此，解析得到了BEC对大失谐光的一阶色散和二阶色散的计算公式.数值计算表明，BEC的折射率以及二阶色散系数与红、蓝失谐的性质有关：在红失谐时，折射率大于1，且二阶色散是正常色散;在蓝失谐时，折射率小于1，二阶色散为反常色散.二阶色散系数会随着失谐量的改变而剧烈变化，当失谐量在GHz数量级时，表现为强色散介质.一阶色散和红、蓝失谐的性质关系不大，随着失谐量的增加，一阶色散减小，相应的群速度增加.因此，对于超短脉冲光，B
华东师范大学学报（自然科学版） 2020年2期2020-04-10
- 电力通信网OTN网络运行维护研究与实践
四要素：光功率、色散、光信噪比、非线性效应，从这四个方面结合OTN网络主要性能参数指标，对网络维护进行深入研究，探索OTN系统多波平坦度维护要点，放大器标称参数优化，线路调整对OTN网络影响情况。关键词： OTN;电力通信网;光信噪比;色散;非线性效应;平坦度中图分类号： TN914 文献标识码： A DOI：10.3969/j.issn.1003-6970.2019.04.024本文著录格式：李黎，陈灿，陈彦宇，等. 电力通信网OTN网络运行
软件 2019年4期2019-10-08
- 三支L上口镜头
构，内含3枚超低色散镜片和2个非球面镜片，16198元的价格堪称同类镜头中无敌。标准变焦镜头在其他品牌中也不少见-但松下在13组16片结构中加入了2枚非球面超低色散镜片、2枚非球面镜片、1枚极超低色散镜片和2枚超低色散镜片，还支持微距摄影，应用起来相当方便，9398元的官方报价同样不低。中远变焦镜头在17组23片结构中加入了1枚非球面镜片、1枚极超低色散镜片、3枚超低色散镜片和1枚超高折射率镜片，成像十分优秀-但12598元的售价都可以买2支爱死小小白了。
新潮电子 2019年5期2019-09-06
- 应用于ICP光谱仪的中阶梯光栅光谱仪色散系统分析
梯光栅光谱仪以高色散的中阶梯光栅为关键分光元件，搭配低色散的棱镜进行交叉色散，在探测器像面上形成二维谱图[3-6]，光束在棱镜及中阶梯光栅中的传输方式有多种，且各种传输方式各有优劣。本文重点梳理国内外主流的ICP原子发射光谱仪的分光系统，详细说明各原子发射光谱仪采用的色散系统的形式，并对比了三类色散系统各种的优势和不足，指出PGP色散系统是未来发展的主要方向。2 中阶梯光栅光谱仪发展现状不同于常规的光栅光谱仪，中阶梯光栅光谱仪的光路结构缓解光谱仪焦距与光谱
分析仪器 2019年2期2019-04-04
- 脉冲星信号相干消色散与非相干消色散的比较研究*
的脉冲星信号发生色散。为了简化理论，星际介质被看成是低温、低密度等离子体，它对在其中传播的频率为f的电磁波的折射率为其中，fp为等离子体频率ne取 0.03 cm-3[1]。对于射电波段观测，接收到的脉冲信号是一维时域上的脉冲轮廓，不同频率的脉冲之间发生色散延迟，频谱起始频率信号相对于其截止频率信号延迟时间[1]为其中，DM(Dispersion Measure)为传播路径上的星际介质的色散量，色散量单位为为传播路径上的平均电子数密度；D为星际介质的色散常
天文研究与技术 2019年1期2019-01-24
- 基于结构和填充的光子晶体光纤色散分析
充的光子晶体光纤色散分析张学典，陈 楠，聂富坤，逯兴莲，常 敏(上海理工大学 光电信息与计算机工程学院 上海市现代光学系统重点实验室，上海 200093)为了获得色散平坦特性良好的光子晶体光纤，采用有限元法进行了理论分析和实验验证，取得了有效折射率、色散系数随波长的变化数据。当空气孔直径d=1.6μm、孔间距Λ=2μm时，在1.2μm～2.1μm波段内，色散平坦特性较好，且在1550nm波长处的色散系数值为108.20ps/(nm·km)，并在此结构基础上
激光技术 2018年1期2018-01-02
- 自制色光混合仪及光的色散的教学设计
要：本文以“光的色散”为课例，通过创设问题情景引入新课，并通过实验演示和学生活动发现和总结规律，使学生最终可以用科学的语言对“光的色散”“色光的混合”“颜料的混合”和“物体的颜色”等问题进行描述，并用科学的方法解决实际问题。关键词：色散；色光的混合；教学设计中图分类号：G633.7 文献标识码：A 文章编号：1003-6148（2017）7-0057-4“光的色散”的教学内容以光的色散现象为基础，包括“色光的混合”“颜料的混合”和“物体的颜色”等内容，以揭
物理教学探讨 2017年7期2017-08-10
- 强色散控制光保密通信系统中的动态调谐技术
610225）强色散控制光保密通信系统中的动态调谐技术高 瞻1，初 铭2，赵雅静2，罗 天2，谭 毅2，蔡 炬2（1.江苏省邮电规划设计院有限责任公司，江苏 南京 210019；2.成都信息工程大学，四川 成都 610225）提出一种动态强色散控制光保密通信方案中的动态调谐技术。首先对基于动态强色散控制的保密通信原理进行阐述，给出系统的结构原理框图，分析加解密模块中的固定色散模块和可调色散模块的工作原理和作用，并着重分析目前可能被用作加解密方案的啁啾光纤光
通信技术 2016年12期2016-12-28
- 新型双模光子晶体光纤的平坦色散特性分析
子晶体光纤的平坦色散特性分析杨 静,施伟华(南京邮电大学光电工程学院,南京 210003)设计了一种具有色散平坦特性的双模PCF(光子晶体光纤),采用全矢量FEM(有限元法)计算了光纤的模式及色散特性,分析了光纤结构对色散平坦性的影响。结果表明,当PCF的孔间距Λ=10μm,相对孔径d1/Λ=0.55、d2/Λ=0.65和d3/Λ=0.75时,基模和二阶模的限制损耗均小于1 dB/m,两种模式的有效折射率差值Δneff＞10―3,实现了稳定的双模传输。在C
光通信研究 2016年6期2016-12-13
- 基于Optisystem的光纤传输系统的色散补偿分析
的光纤传输系统的色散补偿分析刘小磊a，熊雪娟b，李冰心b（河南理工大学a.物理与电子信息学院； b.电气工程与自动化学院，河南焦作 454000）为实现光信号的有效传输，研究了DCF（色散补偿光纤）和FBG（光纤布拉格光栅）的基本原理，利用Optisystem软件对基于RZ（归零）码调制格式的单信道传输系统中的两种色散补偿方法进行仿真，分别比较了前置补偿和后置补偿的色散补偿性能，并在此基础上提出了FBG中间色散补偿。仿真结果表明，采用FBG中间色散补偿后系
光通信研究 2016年5期2016-11-10
- 用双棱镜测量液体的折射率
据光在三棱镜中的色散关系和界面全反射，测量了液体的色散曲线和折射率. 该题目作为全国大学生物理竞赛的基础实验试题，考察了学生的理论知识和动手能力.关键词：折射率；色散；三棱镜；分光计作为“第3届全国大学生物理竞赛”的基础题，首先在大学物理实验教学大纲[1]的要求下，考核学生对基本仪器的使用情况，在此基础上，要求学生根据具体的测量项目，灵活使用实验中提供的仪器，设计实验方案，并测量要求的参量,考察学生的动手能力，以及运用现有的理论知识和实验仪器解决实际问题的
物理实验 2016年7期2016-08-04
- 相移法测定单模光纤的色散
法测定单模光纤的色散陈武军, 宗妍, 杨璐娜, 冯晓强, 郑新亮(西北大学 物理学院， 陕西 西安 710069)摘要:设计一种采用相移法测定单模光纤色散的实验装置。该装置由激光光源、激光调制器、光探测器、鉴相器以及计算机信号处理部分组成。通过鉴相器测定不同波长激光脉冲经过相同长度光纤后产生的相移，计算出光纤的色散。该装置光路简单，可以在比较大的动态范围内测量光纤的色散。经测量长度为6 km的G652D单模光纤在1 550 nm处色散为17.13 ps n
西安邮电大学学报 2016年1期2016-07-01
- 高双折射单模单偏振太赫兹光子晶体光纤设计
、宽带宽、低平坦色散和SPSM传输等特性。分析结果得出,在330μm处,双折射高达0.036 5,拍长为9.04 mm;x和y偏振模的限制损耗分别为48.01和0.008 13 dB/m;y偏振模的有效模场面积为7 557μm2,数值孔径为0.56。在波长326.5～ 359μm范围内实现SPSM传输,且y偏振模损耗始终低于0.1 d B/m;该光纤呈现低平坦色散特性,色散值仅为(-2.14± 0.45)ps/(nm·km)。关键词:太赫兹光子晶体光纤;双
光通信研究 2016年1期2016-06-12
- 新型太赫兹光子晶体光纤的单模传输特性分析
其单模截止频率、色散和损耗进行了数值模拟。结果表明,改变包层空气孔周期、空气孔直径和纤芯空气孔直径,可以调节太赫兹单模传输的频率范围。当包层空气孔周期为400μm、包层空气孔直径为100μm、纤芯空气孔直径为40μm时,不仅可以获得0.1～5 THz的宽频带单模传输范围,而且在0.5～5 THz频率范围内波导色散可以控制在±0.5 ps/(nm·km),且模式的限制损耗随频率的增大逐渐减小,同时在2.8 THz处获得最小传输损耗3.86 dB/m。关键词:
光通信研究 2016年1期2016-06-12
- 浅谈波分系统的光纤色散及补偿
强【摘要】 光纤色散（色度色散CD）是由于光纤所传送信号的不同频率成分或不同模式成分的群速度不同，而引起传输信号畸变的一种物理现象。所谓群速度就是光能在光纤中的传输速度。所谓光信号畸变，一般指脉冲展宽。偏振模色散PMD偏振模色散是由于光纤制造工艺造成纤芯截面一定程度的椭圆度，或者是由于材料的热涨系数的不均匀性造成光纤截面上各向异性的应力而导致光纤折射率的各向异性，这两者均能造成两个偏振模传播常数的差异，从而产生群时延的不同，形成了偏振模色散。当前，光纤通信
中国新通信 2016年5期2016-04-12
- 光子晶体光纤中正啁啾对色散波及孤子俘获的调控作用
体光纤中正啁啾对色散波及孤子俘获的调控作用黄 颖*(湖南大学 信息科学与工程学院，微纳光电器件及应用教育部重点实验室，湖南 长沙 410082)基于飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输时所遵循的非线性薛定谔方程， 利用数值模拟的方法研究了脉冲初始正啁啾在超连续谱的产生过程中对色散波及孤子俘获的影响.结果表明：正啁啾能显著提升色散波的产生效率，且色散波的强度与啁啾值成正比.当啁啾值不超过某一临界值且满足相位匹配条件时，孤子和色散波之间的四波混频效应能产生俘获波，俘获
湘潭大学自然科学学报 2016年4期2016-02-07
- 500nm带宽啁啾镜对的设计与应用
的带宽范围内进行色散补偿是产生飞秒脉冲的关键。光栅或棱镜对通常用于脉冲压缩，但是它们对光路的灵敏度和精确度提出了较高的要求，稍微偏离最佳位置或方向就会导致空间和时间啁啾［1－2］。啁啾镜不但可以在很宽的带宽范围内提供最优的色散补偿，而且啁啾镜对光路的精确度并不敏感，易于操作，因此被广泛应用于飞秒激光系统［3－8］。随着超短脉冲技术向着更短的方向发展，啁啾镜的设计和制作也处于不断地发展中［9－14］。本文通过 Memetic算法优化设计出中心波长为825nm
应用光学 2015年4期2015-06-27
- 色散对法布里－珀罗干涉仪纵模间隔的影响
长)有关，即存在色散。考虑到色散后F－PI的光学传播特性可能会发生一定的变化，故考虑了腔内介质的色散，对色散介质采用洛伦兹振子模型［15］，研究色散对F－PI纵模的影响，具体分析了洛伦兹振子的色散强度、衰减系数和谐振频率对纵模间隔的调制规律，得到了相应的研究结果。1 理论模型F－PI由两块精密的相向面渡银的平行平面玻璃构成，强度反射率为R，板间距离为h。两块玻璃之间介质的相对介电常数和相对磁导率分别为ε和μ，相应的介质折射率为由于薄膜的等倾干涉，无穷多次反
激光技术 2015年5期2015-04-19
- 具有高双折射率超平坦色散的压缩椭圆孔光子晶体光纤研究
高双折射率超平坦色散的压缩椭圆孔光子晶体光纤研究张清淼1，张俊逸1，熊磊2(1.郑州铁路职业技术学院 电子工程系,河南 郑州 450000；2.华东交通大学 信息工程学院,江西 南昌 330000)设计了一种压缩型椭圆孔正方形纤芯光子晶体光纤，采用全矢量有限元法和各向异性介质完美匹配方法对其结构和光学特性进行分析.通过数值建模找到最佳的结构参数，最后的优化结果表明所设计的PCF具有高双折射率，可以达到10-2数量级，且在较宽的通信窗口1.20-1.80 μ
商丘师范学院学报 2015年9期2015-01-13
- 光子晶体光纤的色散特性研究
特性、灵活的色度色散、良好的非线性特性以及高双折射效应为克服传统光纤发展中的一些技术障碍提供了可能的解决途径［2－6］。普通的光纤是由两种介质构成的:具有高折射率的纤芯和具有低折射率的包层。根据全内反射原理，光束被限制在纤芯内实现光传输。光子晶体光纤根据传到机制的不同可以分为折射率引导型光子晶体和带隙型光子晶体光纤。目前光纤通信的使用波长已经移到了具有低损耗的1.55μm，光纤损耗已经不再是光纤通信系统的主要的限制因素，而色散成为了光纤通信系统的主要限制。
激光与红外 2014年3期2014-06-25
- 材料色散对光子晶体全反射隧穿光场分布的影响
00067）材料色散对光子晶体全反射隧穿光场分布的影响刘启能1，刘 沁2（1.重庆工商大学计算机科学与信息工程学院，重庆400067；2.重庆工商大学设计艺术学院，重庆400067）为了研究材料色散对光子晶体全反射隧穿光场分布的影响，利用特征矩阵，推导出1维光子晶体中的光场分布公式。又利用光场分布公式和材料色散公式，研究了材料色散对1维掺杂光子晶体全反射隧穿光场分布的影响。结果表明，材料色散对1维光子晶体全反射隧穿的光场分布会产生明显的影响，材料色散会使全
激光技术 2014年6期2014-06-23
- 旋转三棱镜寻找色散光带过程中出现的一些有趣现象引发的思考
太阳光下旋转获得色散光带几乎是每个初中物理教师经历过的实验，一般情况下教师会引导学生在教室内的墙壁上观察色散现象.大部分教师对旋转时色散现象发生的变化没有仔细观察过，三棱镜在哪个位置范围内旋转时会出现彩色光带？怎样旋转可以使色散光带变得更宽？色散光带会随着三棱镜的旋转一直向同一方向偏转吗？为什么墙壁上的色散光带位置最低时会有一个光斑与其重合？图11 色散光带出现在墙壁上的原因图2所示为图1位置时三棱镜的主截面示意图，太阳光从AB面射入时，经折射后从BC面射
物理教师 2014年7期2014-01-08
- 微结构光纤800nm 处的色散特性研究
光纤表现出奇异的色散特性［2］，光纤可在很宽的范围内得到零色散特性，特别是在可见光波段出现负色散或零色散，同时微结构光纤也表现出实用的双折射特性［3］、高非线性特性［4］和无穷单模特性［5］等.本文对微结构光纤(如图1)800nm 处的色散特性进行了研究，特别是微结构光纤包层空气孔直径、空气孔间距对色散特性的影响规律，并设计了在800nm 处具有低损耗近零超平坦色散特性的光纤结构.图1 微结构光纤截面图Fig.1 Cross －section of mic
枣庄学院学报 2013年2期2013-11-20
- 光子晶体光纤包层可见光及红外宽带色散波产生*
引言在光纤的反常色散区,光脉冲尤其是超短脉冲通常是以高阶孤子的形式传输的.然而,由于三阶色散或更高阶的色散扰动,它会辐射出色散波[1-3].色散波的波长相对于孤子的中心波长既可以是红移也可以是蓝移,这种新的频谱成分的产生,又称为契伦科夫辐射或非孤子辐射[4].色散波的产生使频谱得到极大的展宽,是超连续谱产生的重要物理机制之一[5,6],还可以用作波长变换技术,可在锁模飞秒激光器达不到的新波段产生散射[7,8],基于此技术的激光光源在生物光子学、超短脉冲相位
物理学报 2013年6期2013-09-25
- 八角格子色散补偿光纤
044）八角格子色散补偿光纤廖洲一，刘 敏*，钱 燕，何丁丁，简 多（重庆大学通信工程学院，重庆400044）为了消除光纤通信系统中色散，采用各向异性完全匹配层和全矢量有限元方法，进行了理论分析和实验验证，设计了一种基于八角格子晶体的同轴双芯色散补偿光子晶体光纤；得到了该色散补偿光纤的传输特性如基模有效折射率、色散、损耗和非线性系数方面的数据，并分析了光纤波导色散与色散补偿光纤结构参量之间的关系。结果表明，所设计的光纤在200nm的负色散范围内，拥有负色散
激光技术 2013年4期2013-03-28
- 色散补偿光子晶体光纤结构参数对其色散的影响*
光纤通信系统中,色散已经取代损耗成为光纤通信系统的主要制约因素.由于色散补偿光纤[1]是一种无源器件,可放在光纤线路中任何位置,安装方便,能与标准单模光纤兼容,能得到较小的插入损耗,因此受到普遍的重视,成为当今的研究热点.但普通色散补偿光纤其补偿能力有限,很难实现宽带补偿,并且成本较高,无法兼顾偏振模色散补偿.光子晶体光纤(photonic crystal fiber,PCF)[2]的出现提供了一种全新的色散补偿方法.PCF由沿着光纤长度方向的一个中心缺陷
物理学报 2013年4期2013-02-25
- ＊ 双芯复合正方形格点光子晶体光纤的负色散特性
光子晶体光纤的负色散特性王红华＊，孙玉梅（烟台南山学院 电子工程学院，山东 龙口 265713）介绍了一种双芯复合正方形格点负色散光子晶体光纤，其包层是在纯硅背景上分布着两种大小不同的按正方形格点排列的空气孔，芯区是由掺杂的高折射率材料构成.为了实现负色散，移去了包层中第三层空气孔.采用频域有限差分法对其负色散特性进行的分析表明，通过调整空气孔间距和两种空气孔的尺寸，可以得到不同程度的宽带负色散.当内芯半径取0.95μm，空气孔间距取2.05μm，大小空气
山西大学学报（自然科学版） 2012年4期2012-01-11
- 三阶色散对双曲正弦高斯脉冲传输的影响
决于光纤的损耗、色散和非线性效应，随着光放大器的出现，损耗不再是制约光纤传输的重要因素，而光纤的色散能引起光脉冲的展宽，造成光脉冲之间的相互干扰，从而限制光纤中传输信号的速率和传输距离，因此，色散对脉冲的影响成了光纤中传输研究的重要内容.一般情况下，三阶色散不仅能导致光脉冲展宽，使脉冲发生畸变，还将引起脉冲边缘的振荡［1－3］.对于光通信来说，这将会引起误码率的提高，导致通信质量下降.本文研究讨论了其中有代表性的一类光束——双曲正弦高斯脉冲在光纤中传输时，
成都大学学报（自然科学版） 2012年1期2012-01-10
- 电离层色散效应对线极化雷达信号的影 响 分 析
离层是各向异性的色散介质。如果一个无线电信号包含较宽的频谱，信号的不同频率成分在电离层传播的相速度不同，使不同的频率成分具有不同的相位关系，因而信号穿过电离层后在时间和空间上发生畸变与脉冲展宽[1-2]，这就是电离层色散现象。电离层色散导致穿过电离层传播的无线电脉冲信号畸变与失真，降低了雷达等无线电系统(特别是宽带雷达系统)的测距分辨率，严重影响其对各种地面和空间目标的探测能力。另外，电离层中经常存在各种尺度的电子密度不规则体结构也会造成接收信号的色散。研
电波科学学报 2011年1期2011-05-29
- 四阶色散对新型孤子传输的影响
32200）四阶色散对新型孤子传输的影响曹爱峰（吕梁学院 汾阳师范分校，山西 汾阳 032200）文章从描述超短光脉冲传输的高阶Ginzburg-Landau方程入手，采用分步傅里叶变换法，利用计算机数值模拟的方法，研究了四阶色散对四种新型孤子（平脉动孤子、爆发孤子、蠕变孤子及正常色散区域内的呼吸子解）传输特性的影响.研究结果表明：当脉冲宽度窄到飞秒量级时，即对应传输速率很高的情况下，四阶色散对脉冲的影响才明显，四阶色散导致脉冲形状发生了畸变，畸变特点不同
太原师范学院学报(自然科学版) 2011年3期2011-01-09