李国发
(曲靖师范学院 数学与统计学院,云南 曲靖 655011)
本文将研究一类如下形式的带Kirchhoff扰动项一般对偶拟线性薛定谔(Schrödinger)方程非平凡解的存在性
其中位势函数V∈C(ℝ3,ℝ)和函数g∈C1(ℝ,ℝ+)满足如下条件
(V1)V(x)≥V0>0,∀x∈ℝ3。
(V2)对任意的M>0有meas({x∈ℝ3:V(x)≤M})<+∞,这里meas为ℝ3中的Lebesgue测度。
(g1)g是偶函数,对任意的
当b=0,方程(1)变为如下拟线性Schrödinger方程
此方程有非常丰富的物理背景,函数g的不同可以导出不同的物理现象[1,2]。当g(t)=1时,方程(1)可以化为如下的Kirchhoff方程
从数学的角度研究以上问题具有重要的理论意义,也是目前研究的热点问题,发表了许多重要结果。函数g在讨论解的存在性过程中带来了困难,人们通常需要用对偶变换技巧来克服此困难,即处理函数g,我们将此函数称为对偶变换函数,我们在文献[4]中提出了条件(g1),有许多特殊的函数满足条件(g1)[3],这样就推广许多文献中的对偶变换函数。本文将利用变分方法讨论在条件(g1)之下方程驻波解的存在性,本文中我们假设非线性项h∈C(ℝ,ℝ)满足:
(h3)0<4H(t)≤h(t)t,∀t∈ℝ。
在如上的条件中,我们称非线性项h在无穷远处满足3-超线性增长,据我们所知,对此问题的研究结果还很少,以下是本文的结果:
定理1 假设(V1),(V2),(g1),(h1)-(h3)成立,则方程(1)有一非平凡解。
注记:有许多函数满足条件(h1)-(h3),例如h(t)=|t|q-2t,4<q<6,t∈ℝ。
本文中,我们将采用如下记号:‖u‖q(1<q≤∞)记为Lebesgue空间Lq(ℝN)中的标准范数,→记为强收敛,on(1)是n→∞时的无穷小量,C,C0,C1,…记为正常数。
我们定义如下空间
并赋予范数
由条件(V1)和(V2)可知此范数与标准的空间H1(ℝ3)的范数等价。
我们注意到方程(1)的能量泛函为
泛函I(u)可转化为
泛函J(v)为如下方程的能量泛函
下面给出函数g的一个性质。
引理1[4]假设(g1)成立,则对偶变换函数g(t),满足如下性质:
由引理1,泛函J在空间X中是良定义的,直接计算可知对所有的v,ψ∈X,J∈C1且
标准的讨论可知v∈X是方程(3)的一个弱解当且仅当如果u∈X是泛函I的一个临界点,此临界点即为方程(1)的弱解,具体的讨论过程可参见文献[5]。
我们将利用山路定理证明定理1,首先证明泛函J满足山路几何,获得(PS)c序列{vn},其次证明(PS)c序列在X中有界,最后证明{vn}强收敛。
引理2 假设条件(V1),(V2),(g1),(h1)和(h2)成立,则存在ρ,α>0,使得J(v) ≥α,∀v:‖v‖=ρ。
证明:由条件(h1),(h2),存在Cε> 0使得