偶极子_参考网

“新工科”背景下电磁场与电磁波实验课程的教学创新设计

论授课中熟悉的偶极子天线结构进行结构创新设计和微带设计，加深学生对天线性能参数的理解，提高了学生对电磁场与电磁波课程学习的兴趣，对培养学生的解决复杂工程问题的能力和科研思维大有裨益。2 偶极子天线理论分析偶极子天线是无线通信中使用最早、结构最简单、应用最广泛的一类天线。由于实际的天线可看成是许多电偶极子天线的串联组合，所以偶极子天线常常作为电磁场与电磁波教材的授课实例被重点讲授[11]。在电磁场与电磁波的教学过程中，偶极子天线因其结构简单，往往作为仿真案例

电脑与电信 2023年7期2023-11-13

全球海洋偶极子涡旋特征提取与动力调制的遥感研究

状态时，即形成偶极子涡旋结构。海洋学者们对偶极子涡的研究最早可追溯至二十世纪八十年代，由于受到观测资料的限制，多采用目视解译的方法从卫星图像上辨别偶极子涡旋，初步了解了偶极子涡旋的结构和特性（Ahlnäs 等，1987；Simpson 和Lynn，1990）。早期的测高卫星主要观测海平面高度变化，随着卫星高度计的观测精度与时空采样分辨率的显著提升，卫星观测的海平面高度数据为海洋偶极子涡的特征识别与追踪统计奠定了良好的基础。Ridderinkhof 等（20

遥感学报 2023年4期2023-05-17

太平洋地区地球主磁场长期变化特征的研究

理论，主磁场由偶极子场和非偶极子场组成[2]，它的长期变化主要表现为偶极矩的变化、磁极移动和倒转、非偶极子场的西向漂移和急变等[3-5].研究主磁场长期变化的规律，对了解地球内部物质的性质和运动具有重要意义.太平洋地区非偶极子场强度减小，形成“太平洋偶极子窗”[6].然而，关于“太平洋偶极子窗”的形成时间仍然存在争议，对太平洋地区主磁场的时空演变的认识不全面.例如，Bloxham等[7]认为从17世纪开始太平洋地区主磁场长期变化缓慢，非偶极子场较弱.但是，

云南大学学报（自然科学版） 2023年1期2023-02-04

色偶极子模型中深度虚康普顿散射过程研究

一［20］。色偶极子模型能较好地描述DVCS 过程实光子的产生。FAVART等［16］在色偶极子框架下基于BGBK（Bartel-Gder-Biernat-Kowdski）饱和模型研究了DVCS 过程实光子的产生，通过修正偏度较好地描述了大的光子虚度区域的实验数据。MARQUET等［21］利用色偶极子模型中领头阶水平的唯象IIM（Iancu-Itakura-Munier）模型预测了HERA 能区DVCS 过程实光子的产生，由于当时HERA 能区实验测量精度

浙江大学学报（理学版） 2022年6期2022-11-26

水下电偶极子磁场敏感度分析*

层介质模型中电偶极子在海水中产生的电磁场值得进一步研究与探讨。空气—海水—海床3层介质模型是电磁场研究中的一种典型分层媒质模型，许多学者已经对分层媒质中偶极子产生电磁场分析方法进行了系统的探讨［7～12］，电偶极子建模理论基本思想是首先利用电偶极子模型对舰船相关磁场进行建模，然后利用所建模型计算舰船磁场。本文在假定海水、海床、空气等各层媒质均为线性、均匀、各向同性媒质的前提下，利用电偶极子在空气—海水—海床3层同性介质模型，分析水下电偶极子源磁场信号对波导

舰船电子工程 2022年8期2022-11-09

用于大规模多输入多输出系统的波束收缩偶极子天线

个加载超表面的偶极子天线替代普通的1×2子阵.如图1所示，放置在地板上（地板长宽约为1.2λ，λ为3.55 GHz对应的自由空间波长）的单个偶极子的半功率波瓣宽度约为65°±10°，在组成1×2子阵后，E面半功率波瓣宽度收缩到35°±5°，此时单元间距需保持在0.7λ左右；而通过使用本文提出的两层透射平面梯度结构［7～10］置于单个偶极子上方，可使入射的平面波实现高效的聚焦，传统定向偶极子的波宽也由原来的65°±10°减小到35°±5°，等于1×2子阵的E

电子学报 2022年9期2022-11-09

非相干叠加光束携带C点偶极子的演化特性

两种，而光涡旋偶极子被定义为带有相反拓扑电荷的一对光涡旋[1]。INDEBETOUW研究发现,构成光涡旋偶极子的两个光涡旋，因带有相反拓扑电荷而在空间传输中相互吸引并湮灭[1]。FREUND的研究表明：传输过程中湮灭的光涡旋偶极子会在光传输过程中在远场重现[2]。ROUX采用旁轴近似理论，分别讨论了光涡旋偶极子在自由空间和梯度折射率介质的传输轨迹[3-4]。LÜ等人研究了光涡旋偶极子通过像散透镜和半屏衍射的演化特性[5-6]。矢量光束中存在的典型偏振奇点有

激光技术 2022年5期2022-09-24

色玻璃凝聚理论中跑动耦合常数效应研究

BK方程给出的偶极子散射振幅随快度的演化速度过快，导致理论计算结果普遍大于实验数据.近十几年来，大量的研究致力于推广LO CGC理论到次领头阶水平.一方面是由于LO CGC机制描述的实验观测量也能采用DGLAP演化机制描述，如HERA能区电子-质子深度非弹性散射(DIS)中几何标度效应[10-11].高能核物理学家们还无法甄别到底是CGC机制还是DGLAP机制主导高能强子碰撞初期形成的部分子系统的演化，因此CGC有效场理论还没有被高能核物理学家广泛接受.另

华中师范大学学报（自然科学版） 2022年4期2022-08-15

一种基于共臂结构的双频印刷偶极子天线

如单极子天线、偶极子天线和套筒天线，印刷偶极子天线因其成本低、重量轻、外形小、易于加工等优点，尤其受到业界的青睐。在印刷偶极子天线的设计中，宽带化、小型化和高增益是其关键的技术要求。印刷偶极子天线最独特的特点是它的结构简单地由印刷在介质基片两侧的两个臂组成，通过适当调整这些臂，它的谐振频率和带宽可以满足我们不同的需求。在无线局域网、物联网通信领域，常用的通信频段是433 MHz 频段和2.4 GHz 频段。这是因为根据ITU-R（国际通信联盟无线电通信局）

现代信息科技 2022年7期2022-08-12

色玻璃凝聚中Sudakov效应对矢量介子产生的影响

都采用了领头阶偶极子散射振幅，导致计算结果精度不高。为了提高模型的精度，我们在之前的研究中考虑到了跑动耦合常数效应和共线修正对偶极子散射振幅的影响，推广矢量介子产生模型到次领头阶精度水平[13]，并加入了热点效应以及虚度对热点数的影响，建立了一个次领头阶矢量介子产生模型[14]，有效地提高了模型对实验数据的描述水平。近年来有研究发现Sudakov效应对偶极子演化方程有很强的修正作用，并推导得到了Sudakov压低的Balitsky-Kovchegov(SS

武汉大学学报（理学版） 2022年3期2022-07-09

一种基于麦克风阵列用于分离单极子和偶极子声源的方法

包含单极子源和偶极子源,应用单极子传播假设的波束成形算法求解时,无法准确进行声源定位。目前学术界还没有有效的声源定位技术,可以分离单极子源和偶极子源。为了有效地对组合声源进行分离,可以从反卷积算法和声源传播模型入手。由于受到阵列孔径的限制,波束成形算法在低频情况下的空间分辨率较低。因此,具有高分辨率的反卷积算法,如DAMAS (Deconvolution Approach for the Mapping of Acoustic Sources)算法、CLE

航空学报 2022年2期2022-03-29

小尺寸超高频RFID标签天线设计

多采用平面弯折偶极子天线与馈电环耦合结构，如图1所示。图1 超高频RFID标签结构1 超高频RFID标签天线设计原理分析平面弯折偶极子天线由常规的半波偶极子天线演化而来。半波偶极子天线的结构十分简单，由2个长度相等的辐射臂构成，总长度为0.5个波长，在两臂中心处馈电，端口阻抗为50 Ω。常规半波偶极子天线如图2所示。半波偶极子天线的辐射方向图类似于“面包圈”，辐射臂轴线处为辐射盲区，如图3所示。图2 常规半波偶极子天线图3 偶极子天线辐射方向图900 MH

物联网技术 2022年2期2022-02-22

低副瓣三次模压缩偶极子天线的设计

300072）偶极子天线是19 世纪80 年代由Hertz 提出，也是应用最为广泛的天线单元.偶极子天线以及由偶极子天线组成的八木-宇田天线[1-3]、对数周期天线[4-6]等自二战起就广泛应用于各种无线通信系统中.偶极子可以工作在不同的谐振模式.在自由空间中，当偶极子的长度为半波长的整数倍时，偶极子谐振.而当偶极子周围加载介质时，偶极子的谐振长度会被压缩，将这个压缩系数定义为K.如图1 所示，横坐标代表偶极子的压缩系数K，纵坐标代表偶极子的谐振模式.根据

湖南大学学报（自然科学版） 2021年8期2021-09-27

共线改进的色玻璃凝聚理论中矢量介子产生研究

K 方程在描述偶极子与靶发生散射时，假定靶快度保持不变，认为快度演化发生在偶极子中，这一参考系极大地简化了LOBK方程的推导过程.从LOBK 方程可以导出偶极子-靶发生深度非弹性散射(DIS)时的散射振幅满足几何标度行为，即偶极子散射振幅由两个独立变量r和Qs(x)的函数变为一个联合变量rQs(x)的函数，这里r和Qs(x)分别表示偶极子的横向大小和胶子饱和动量，x为Bjorken变量.基于色玻璃凝聚理论，Golec-Biernat 等人的研究发现在小x区

华中师范大学学报（自然科学版） 2021年4期2021-09-02

一种小型化宽频基站天线设计

5mm，由两对偶极子，四个巴伦组成 ，通过共用偶极子臂和辐射臂弯折，来实现低频辐射单元小型化。偶极子臂共用后的长度为123mm。由于同轴线馈电，需要用到平衡非平衡转换器巴伦，低频辐射单元的四个巴伦在下端形成八边形金属基座以便于更好的安装。两对偶极子形成±45度双极化，偶极子1和偶极子3组成二元阵，形成-45度极化，偶极子2和偶极子4组成二元阵，形成+45度极化，用二分之一波长同轴线和一分二T型功分PCB板对每对偶极子进行阻抗匹配和等幅同相馈电，可以使低频辐

电子制作 2021年13期2021-07-20

一款低频偶极子声源设计

频换能器组合成偶极子声源，研究了不同布放间距、基元指向性起伏、基元相位一致性对偶极子声源指向性的影响。通过合理的调节间距/波长，设计了一款较为理想的偶极子声源。1 工作原理偶极子声源由两台低频换能器基元和一个间距可调的支架构成，如图1 所示。在换能器的工作频带内，根据使用频率调节两台换能器间距和输入信号的幅值、相位，使得两台换能器的辐射声波幅值相等相位相反，利用声波在远场叠加可以形成较为理想的“8”字形指向性。图1 偶极子声源结构示意图两台换能器的尺寸远小

声学与电子工程 2021年1期2021-04-19

一种低剖面宽带滤波全向天线设计

13]。本文以偶极子贴片天线为原始天线，在其馈电网络中引入折叠槽线枝节，使得通带外产生了2个辐射零点，设计了一种低剖面宽带滤波偶极子天线，同时具有良好的宽带带通滤波响应和全向辐射特性，在无线通信系统中具有广泛的应用前景。1 天线结构设计1.1 原始天线本文所提出的宽带滤波偶极子天线以图1所示的原始天线为原型[8]，在其上逐步做滤波设计。图1中，在介质基板的顶层，印刷有微带馈电线和微带线连接的矩形贴片偶极子；在介质基板的底层，印刷有矩形金属接地板，其中心处开

无线电工程 2021年3期2021-04-09

电偶极子与单摆

410081)偶极子是电磁学基本模型之一[1-3]，是理解电介质极化的基础；在固体物理、天体物理、流体力学等广泛领域有重要应用[4,5].一般教材要么给出电势再做梯度计算，要么通过矢量叠加给出场强，推导比较数学化，学生难以对场强特点和物理图像获得直观理解.特别是所谓不依赖坐标的偶极子场强形式看起来颇为复杂，难以理解.那么，偶极子场强不同形式间有何联系？如何直观理解其物理图像？一般教材很少深入阐述.本文用熟知的外场中偶极子势能公式，一步给出偶极子电势；然后，

大学物理 2021年3期2021-03-15

基于追踪数据的全球中尺度涡旋偶极子自动识别方法

洋中还存在许多偶极子的结构，它们由一个气旋涡和一个反气旋涡组成。偶极子在海洋中很常见，特别是在海洋东边界附近[3]或者是西边界流有关地区[4]。有证据显示在卡迪兹湾地区存在许多间歇性的水面以下的偶极子[5]。最近发现的一项研究表明存在一些偶极子在南极绕极流（Antarctic Circumpolar Current， ACC）地区以10倍于罗斯贝（Rossby）波的速度传播[6]。随着观测手段的发展，目前积累的1993年1月至2016年9月间的卫星高度计数

海洋学报 2021年1期2021-03-02

涡旋偶极子高斯光束在海洋湍流中的传输特性

光束被称为涡旋偶极子，涡旋偶极子光束所携带的拓扑电荷数可以相反，相同亦或者不同.Indebetouw 及其同事的研究表明，涡旋偶极子光束在传输的过程中其双涡旋会发生相互碰撞或者是旋转，当传输到远场，携带相反拓扑电荷数的相干涡旋偶极子双涡旋经历吸引，碰撞之后出现湮灭.而携带相同拓扑电荷的相干涡旋偶极子则最终顺时针旋转90度[12].由于光通信技术的发展以及对海洋探测需求的增加，光信号在海洋中传输的重要性在近年来逐渐引起研究者的注意.2011年Korotkov

闽南师范大学学报(自然科学版) 2020年1期2020-06-05

三环天线确认系数校准和不确定度评定

认系数;巴伦-偶极子;不确定度中图分类号：TN820 文献标识码：A 文章编号：2096-4706（2019）12-0044-04Abstract：This paper introduces the principle，structure and calibration method of the technical parameters confirmation coefficient and the evaluation process of

现代信息科技 2019年12期2019-10-21

短波偶极子帘幕相控阵天线设计及方向图计算

力，涂 帅短波偶极子帘幕相控阵天线设计及方向图计算张 明，邓朝阳，王 力，涂 帅（91351部队，辽宁兴城 125106）偶极子帘幕相控阵天线是在偶极子帘幕天线的基础之上增加了相位控制系统。本文设计了两个相控阵天线，实现了80º方位角的动态通信覆盖，有较好的通信性能，并对其方向图进行了理论仿真。最后通过比较双菱形天线和偶极子帘幕相控阵天线，证明了偶极子帘幕相控阵天线的通信优势。偶极子帘幕相控阵天线 相位控制 方向图0 引言相控阵技术是通过控制各单元的相位、

船电技术 2019年8期2019-08-22

应用于多模系统中的宽带圆极化天线

微带天线为交叉偶极子天线，其阻抗带宽一般在30%～50%之间，轴比带宽为6%左右，天线的辐射能力和圆极化性能有限[4]。拓宽交叉偶极子阻抗带宽和轴比带宽的方式有多种，如改变传统交叉偶极子臂的结构[5]可以提升天线的阻抗带宽10%～20%，拓展轴比带宽15%左右，使得在工作频段内天线均能产生辐射波，但仍有60%的工作频段不能满足圆极化辐射要求。为了进一步提高天线的圆极化辐射性能，可以在辐射贴片上加入微扰结构来改善轴比带宽[6-7]，这种方式可以使天线的轴比带

西安邮电大学学报 2019年2期2019-07-12

有限长圆柱绕流气动噪声源特性分析

柱绕流场中，以偶极子声源为主，单极子声源可以忽略不计，四极子源项的值比偶极子小1～2个数量级。偶极子主要分布在来流分离点及圆柱后壁面湍流涡二次碰撞区域，四极子主要分布在来流分离点及其向后拖曳区域。偶极子声源主要由于圆柱两侧涡脱落处的脉动压力在横向(y方向)上的二阶梯度引起。以上结果为气动噪声控制的进一步研究提供了借鉴和参考。气动噪声；有限长圆柱；声源方程；偶极子源0 引言气动声学是指研究流体自身及流体与固体边界相互作用发声机理的一门学科[1]，气动噪声广泛

声学技术 2019年1期2019-04-11

应用于物流仓储的偶极子反向电流对天线的研究

分拣效率。2 偶极子反向电流对天线基本理论偶极子天线又称对称振子，可定义为“在中间断开并接入馈源的导线”［9］，一般将终端开路的平行双导体张开，构成偶极子天线。常见的偶极子天线是半波振子天线，即每个臂长度为1／4波长，全长为1／2波长。偶极子天线结构如图2所示。图2 偶极子天线结构分析偶极子天线，首先要知道其电流分布。对于一个很细的偶极子天线，此电流按正弦分布为：偶极子天线的辐射电阻可以写为其中 C＝0.577 2是欧拉常数，Ci（x）和 Si（x）是余弦

重庆理工大学学报(自然科学) 2019年1期2019-02-22

太赫兹环偶极子超材料研究与展望

1-20]。环偶极子作为环形多极子家族的一员，展现出了许多独特的电磁特性，具有潜在的理论和应用价值，已在世界科研领域内引起广泛关注。环偶极子在太赫兹波段下的产生机理尚未被完全揭示，超材料为揭示环偶极子在太赫兹频段下的内在机理提供了重要手段。本文对超材料发展历程进行回顾，在总结不同波段环偶极子超材料的研究成果及经验的基础上，提出一系列实现太赫兹环偶极子超材料的方案，为进一步探索环偶极子产生机制和独特电磁特性提供了参考。1 超材料研究与发展超材料是将具有特定几

天津职业技术师范大学学报 2018年4期2019-01-17

一种机载宽频带轻量化双偶极子测量天线设计*

是结构简单的单偶极子天线；文献[5]采用双脊喇叭天线作为机载发射天线，该双脊喇叭天线具有较宽的频带，但因是线极化天线，在测量时必须沿待测面进行垂直交叉2次采样，效率较低。小型旋翼无人机携载质量会直接影响飞行所需的拉力，对多旋翼无人机而言，是螺旋桨的转速，进而影响无人机的飞行功率，从而对电池的续航时间造成影响[6]。因此，基于小型旋翼无人机平台的测试天线需要轻量化，以便无人机能够携带且尽可能地延长无人机测试的续航时间。本文将基于小型旋翼无人机平台测试系统，根

电子机械工程 2018年4期2018-10-13

基于多模滤波器概念的宽带天线设计

,例如,粗导体偶极子、椎形天线、行波天线和等角螺旋天线、对数周期天线等非频变天线．对于许多应用而言,粗导体天线尺寸虽然可以满足要求,但带宽不足;行波天线和非频变天线具备了足够的带宽,但尺寸又太大．实际上,除了教科书中介绍的宽带天线外,近年来出现了许多小型的宽带甚至超宽带天线,例如,在文献[3]中,褚庆昕等通过对矩形单极子天线切角实现了3.1～10.6 GHz阻抗宽带特性．文献[4]中通过多个C形天线的组合实现了更宽的阻抗带宽特性．遗憾的是,这类天线的文章中

电波科学学报 2018年4期2018-09-12

基于双U型结构的环偶极子超材料设计与仿真

00222）环偶极子作为第三类辐射源，具有与众不同的特性，通过电多极子或磁多极子相互作用产生，具有旋光性、高品质因数等特性。环偶极子的概念是1957年前苏联科学家Dovich在核物理研究中最先提出的，也被称作“anapole”[1]。环偶极子可等效为由多个磁偶极子首尾相连的一个圆形结构[2]。自然界中环偶极子响应较弱，通常被其他响应掩盖，因此长久以来业界都没有直接证明出环偶极子的存在。直到近几年，超材料的蓬勃发展为观察、探究环偶极子提供了一种全新的方法。2

天津职业技术师范大学学报 2018年2期2018-07-10

宽频带圆极化交叉偶极子天线设计

用两组扇形交叉偶极子实现了1.7～3.0 GHz的宽频带双极化天线. 然而，空间中电磁波的极化方向是随时改变、不可预测的，线极化和双极化天线都会造成比较大的极化失配损耗，因此，宽频带圆极化天线在能量收集方面更受青睐. 文献[6]采用两组末端比较宽的矩形交叉偶极子，实现了2.3～2.9 GHz宽频带内的圆极化特性. 文献[7]利用印刷在介质基板上层的4个开口谐振环作为条形交叉偶极子的寄生单元，实现了较宽圆极化带宽和阻抗带宽. 文献[8]中,印刷在同一介质基板

测试技术学报 2018年4期2018-07-10

基于ADS的偶极子天线性能参数仿真分析

要：为了实现对偶极子天线结构性能参数的分析，文章首先设计了一种印刷偶极子天线，对相关的理论进行了研究，依据设计指标对天线的结构、参数进行了计算，随后在Agilent公司的ADS软件上，对所设计的偶极子天线进行了建模，验证了该天线的性能指标符合设计要求。接着通过改变天线的结构尺寸进行性能参数仿真，研究了偶极子天线各项结构参数对天线系统性能的影响，得出了相应结论，仿真结果对偶极子天线设计具有一定的指导意义。关键词：偶极子；微带；天线；中心频率中图分类号：TP3

电脑知识与技术 2018年10期2018-06-02

利用等效电路研究偶极子天线带外响应特性

感元件[1]。偶极子天线是一种典型的线天线，结构形式简单，应用广泛，但工作频带较窄。当宽谱电磁脉冲入射时，输出响应包含带内响应与带外响应两部分。近年来，诸多研究者针对线天线与电磁脉冲的响应特性进行了大量研究，如采用互易定理推导了对称振子天线的耦合长度与耦合面积[1]、矩量法计算单极子天线在电磁脉冲辐照下时域和频域的响应特性[2-3]、时域有限差分法计算偶极天线对电磁脉冲的耦合特性[4-5]、时域积分法计算天线瞬态响应等[6-7]。数值计算方法可较为精确地计

现代应用物理 2018年1期2018-05-30

经典电偶极子在交变电场下的运动

00054)电偶极子模型是一个非常重要的基础模型，在涉及电磁场与物质的相互作用、电磁波的发射和吸收、分子原子的相互作用理论等领域有着十分广泛的应用[1-2]。例如，利用偶极子模型用于研究近场光学显微镜和样品的相互作用等问题[3-5]。在研究电介质及其与电场的相互作用时，也往往采用电偶极子模型，如电介质的极化[6]、铁电体材料中电畴分布与转向等问题[7-8]。在已有的文献中有一些关于电偶极子的研究报道，如偶极子激发的电场和磁场分布[9]、偶极子与偶极子的相互

重庆理工大学学报(自然科学) 2018年2期2018-03-15

一种基于紧耦合技术的小型超宽带阵列天线*

周期天线和蝶形偶极子天线等[1-3]。分形天线一直是偶极子天线单元的常用结构。文献[4]中，多次迭代的科赫天线具有良好的宽带特性。文献[5]中，利用锥形结构的不平衡巴伦弥补偶极子的不平衡电流，同时接地面电流与辐射面相反，使偶极子天线能产生最大辐射。文献[6]提出了一种带宽在2～3 GHz的宽带天线，由高阻抗表面（HIS）和蝶形偶极子天线构成。文献[7]提出了一种水平极化全向天线，12个偶极子单元边缘重叠放置形成一个圆环以产生强耦合，利用一列置于偶极子周围引

通信技术 2018年2期2018-03-13

宽频带±45°双极化基站天线的设计

交叉的蝴蝶结状偶极子天线构成， 每一组偶极子天线通过连接同轴线的短截线馈电， 从而实现了天线的平面结构. 通过在每组交叉偶极子天线上开设3个矩形缝隙和1个V形缝隙， 可以有效地拓宽设计天线的阻抗带宽、 改善天线的增益. 仿真结果表明： 该天线可以工作在1.7～2.7 GHz频率范围内， 两端口的回波损耗大于15 dB， 两端口之间隔离度大于27 dB， 半功率波束宽度在65°±3°范围内， 整个频段内增益均大于7.7 dBi， 前后向增益比大于20 dB.

测试技术学报 2017年5期2017-10-18

调频电视偶极子天线的工作原理和系统组成

晓 捷调频电视偶极子天线的工作原理和系统组成巴格那1晓 捷21.2.内蒙古新闻出版广电局监管中心 内蒙古 呼和浩特市 010050天线是调频电视发射系统的重要组成部分，其性能直接决定了发射机的播出质量和覆盖范围。本文介绍了调频电视发射系统的辐射特点，着重分析了极子天线工作原理和系统组成。调频电视 偶极子天线 原理 参数偶极子天线按照偶极子层数分为：单偶极子天线、双偶极子天线和四偶极子天线。偶极与天线是一种以两对或四对等幅同相馈电的半波偶极子为基本辐射单元的

数字传媒研究 2017年7期2017-10-17

某型高速导弹气动噪声研究

强；节点流速；偶极子；四极子；声场1 概述国外对于气动噪声的研究集中在上世纪70年代，气动声是涉及空气动力学，噪声理论以及结构响应等学科的一个综合性很强的研究领域。在气动噪声和结构噪声中，据统计气动噪声占噪声的近乎一半。气动噪声是由于气体流动或者物体和气体相互作用引起气体的扰动而辐射的噪声。一般有三种声源——单极子声源（monopole），偶极子声源（dipole），四极子声源（quadrupole）。飞行器低速情况下，脉动压力可以转化为偶极子声源进行求解

科技创新与应用 2017年16期2017-06-10

热带海温的时空变化及其与我国降水的关系

度洋海温表现为偶极子型，时间系数与年降水量在西藏和黄河中游地区为显著的正相关关系，在东北东部和长江以南地区为显著的负相关关系；第3特征向量场在太平洋海温表现为弱El Nio（La Nia）现象，印度洋海温表现为南北型，时间系数与年降水量在西藏、新疆、福建和东北西北部为显著的负相关关系。关键词热带海温；时空变化；降水；偶极子；厄尔尼诺中图分类号S161.6文献标识码A文章编号0517-6611（2017）11-0164-04AbstractUsing the

安徽农业科学 2017年11期2017-05-30

简单抗性消声器气流再生噪声研究

素。结果表明，偶极子和四极子是造成消声器气流再生噪声的主要因素，且扩张消声器中气流速度和出口管偏置距离的增加都会导致其气流再生噪声值的增大；相较于偶极子声源，四极子声源是扩张式消声结构中气流再生噪声的主要来源，且在低频处声压贡献量尤为明显。最后通过对比基于两种不同方法的气流再生噪声仿真结果，证明两种声源类型对气流再生噪声的贡献量不相关，为气流再生噪声计算提供了新思路。关键词：消声器；偶极子；四极子；气流再生噪声中图分类号：U467.4+93 文献标文献标识

汽车工程学报 2016年6期2017-01-11

环偶极子研究现状与太赫兹频段应用展望

00222）环偶极子研究现状与太赫兹频段应用展望王 爽，李 泉，王 晨（天津职业技术师范大学电子工程学院，天津 300222）研究了环偶极子的独特性质及应用前景，指出超材料为实现环偶极子提供了有效研究载体；介绍了环偶极子超材料的发展历史及国内外研究现状，并针对环偶极子太赫兹频段电磁特性，研究了借助超材料在太赫兹频段实现环偶极子的现象。环偶极子电磁响应特性与太赫兹波独特性质的结合，有望开发出太赫兹功能器件，弥补太赫兹功能器件的空白。超材料；环偶极子；太赫兹；

天津职业技术师范大学学报 2016年4期2017-01-10

频带展宽的复合左右手传输线偶极子天线

合左右手传输线偶极子天线曹卫平1,2张惠敏1李思敏1,2李贝贝1(1.桂林电子科技大学信息与通信学院认知无线电与信息处理省部共建教育部重点实验室,桂林 541004;2.广西无线宽带通信与信号处理重点实验室,桂林 541004)针对周期复合左/右手(Composite Right/Left-Handed, CRLH)传输线偶极子天线带宽窄的问题,提出一种非周期CRLH传输线的天线模型.该模型主要由N个不同尺寸的LC梯形网络单元组成,实现参差调谐,改善天线

电波科学学报 2016年5期2016-12-21

南太平洋副热带偶极子对南太平洋辐合带的影响

南太平洋副热带偶极子对南太平洋辐合带的影响李琼1, 2, 3, 4, 郑建1, 3, 4, 王法明1, 3, 4(1. 中国科学院海洋研究所, 山东青岛 266071; 2. 中国科学院大学, 北京 100049; 3. 中国科学院海洋研究所海洋环流与波动重点实验室, 山东青岛266071; 4. 青岛海洋科学与技术国家实验室海洋动力过程与气候功能实验室, 山东青岛 266071)为研究南太平洋副热带偶极子的局地气候效应, 利用Hadley中心的海温数

海洋科学 2016年10期2016-10-14

Novel dipole UHF RFID tag antenna design

，采用在大共面偶极子天线上嵌入非对称缝隙的方式，设计一款UHF RFID标签天线，实现了标签天线的小型化和宽带化。天线的尺寸为70 mm×40 mm×1.6 mm，S11<-15 dB时，带宽为776-991 MHz。关键词：标签天线；偶极子；缝隙天线；小型化DOI：10.3979/j.issn.1673-825X.2016.03.015收稿日期：2015-06-21修订日期：2016-03-22通讯作者：罗菊13883005460@126.com基金项目

重庆邮电大学学报(自然科学版) 2016年3期2016-07-04

微带偶极子天线的小型化改进设计

1－3］。印刷偶极子天线具有重量轻、体积小、成本低、便于集成和组成阵列等优点，广泛应用于各种无线通信系统中。普通的印刷偶极子天线频带非常窄，目前可采用许多途径来展宽其频带，如平面Balun偶极子天线，平行带状线馈电的双面印刷偶极子天线等［4－7］。由于微带天线具有重量轻、体积小、易于加载、制作精度高、稳定性好的优点，在各种小型化移动终端设备中得到了广泛应用。本文设计制作了一种新型双印刷宽带天线，该天线将两个长度不同的偶极子臂印刷在薄介质基片的两面作为谐振单

华北科技学院学报 2014年6期2014-08-28

一种新型宽频带全向天线的设计

0071)印制偶极子天线相比于传统全向天线，具有低剖面、易加工、成本低、能与有源器件集成等优点，可以应用于点对点通讯、广播、数据传输、组建无线扩频网络等领域[1]．随着电子技术和通讯产业的飞速发展，对全向天线的要求越来越高，印制偶极子天线作为全向辐射天线，已经成为天线科学的一个重要研究方向．早期的全向天线的带宽较窄，这限制了天线在宽频带情况下的应用[2]．展宽天线带宽成为天线中重要的研究内容．目前常用的展宽微带贴片带宽的方法有：加厚介质基板或是厚空气介质，

西安电子科技大学学报 2014年4期2014-07-11

电偶极子切分算法研究

需要研究基于电偶极子激发的场响应，并根据响应规律来解释野外实测数据(即反演)[3～12]。这种正反演通常都是假定发射端与接收点距离远大于供电两端的长度，即要求导线长度满足偶极子的条件。文献[4]指出，当收发距大于等于10倍的导线长度时，导线可被看作是电偶极子。然而在实际应用中由于受地形地貌、发射功率等多种因素的制约，导致长导线并不满足电偶极子的条件，而使基于电偶极子的场计算公式不再适用，在这种情况下若仍然按照电偶极子激励理论开展数据解释，将造成较大偏差甚至

物探化探计算技术 2014年4期2014-06-27

基于时谐偶极子模型的舰船轴频电场特性分析

陈涛﻿基于时谐偶极子模型的舰船轴频电场特性分析余定峰，耿攀，杨勇，徐正喜，陈涛（武汉第二船舶设计研究所，武汉 430064）基于电磁建模方法，通过时谐偶极子模型在深海环境下产生的交变电场信号，对舰船的水下轴频电场进行仿真模拟。考察了舰船在不同测量深度上的电场分布特性，并对多种影响因素进行对比分析，为基于水下电场特征控制的舰船隐身提供理论基础和数据支撑。舰船 轴频电场 时谐偶极子0 引言“被发现等于被消灭”，这已成为现代隐身装备研制领域的箴言。舰船作为军事战

船电技术 2014年10期2014-05-07

海伦方程矩量法分析＊

［5］求解对称偶极子天线的，如图1所示偶极子天线半径为a，长度为L，沿z轴放置于坐标原点，使用间隙为Δ（Δ无限小）强度为Eg的电压源激励。假设a≼λ，a≼L，偶极子天线表面的电流仅有轴向分量，即z分量，所以沿偶极子表面电流均匀分布，并且偶极子天线端面电流为零。这样矢量位仅有轴向分量Az，于是电场表达变为Ez＝-jωAz-，根据洛仑兹（Lorentz）规范［9］，可以得出：图1 偶极子天线该微分方程的通解为Az＝Bcoskz＋Dsinkz，由偶极子天线的对称

舰船电子工程 2013年9期2013-11-23

浅海中影响运动舰船轴频电磁场的因素

运动的垂直时谐偶极子模拟。与世界其他地区的海洋相比，我国大部分海域的陆架都具有宽浅的特点，符合浅海的范畴。在浅海中不同的水文条件（海水的电导率、海水的深度、海水的磁导率）以及偶极子的运动速度、偶极子强度、偶极子频率以及传播距离会对轴频电磁场产生不同的影响。本文通过浅海中运动垂直时谐偶极子在固定点产生的电磁场的表达式，运用基于汉克尔变换式的FFT变换算法对偶极子所得到的电磁场解析式进行了数值模拟，模拟得到了不同影响因素下舰船轴频电磁场的仿真结果。从而分析了不

船电技术 2013年11期2013-09-21

某自行高炮波导缝隙天线仿真研究

中，提出了利用偶极子阵列天线代替波导缝隙天线进行仿真，求得天线远场方向图。相比其他分析方法，求解过程简单明了、物理意义清晰，具有计算量小和仿真速度快等优点。最后采用该方法仿真了工作频率为10 GHz的4单元矩形波导缝隙天线，仿真结果表明该方法比较有效。1 缝隙天线理论基础缝隙天线是开在薄金属板上的开槽天线，根据巴俾涅原理，金属板上的缝隙天线可用一个互补(对偶)的偶极子天线来分析。因此运用偶极子代替缝隙将得到缝隙天线的辐射场[1]。缝隙天线及其互补的偶极子如

火炮发射与控制学报 2012年1期2012-11-22

X波段宽带微带偶极子天线

X波段宽带微带偶极子天线。天线通过对馈电分布电容的补偿，增加寄生贴片，有效的展宽了带宽，获得不错的辐射特性。下文分析讨论了天线的具体设计细节以及仿真结果。2 天线设计天线的结构如图1所示，辐射单元的尺寸16mm×24mm。天线印刷在介电常数为3.82，厚度为0.508mm的介质板上，辐射单元在偶极子单元的基础上［6，7］，采用了一个短路探针补偿馈电分布电容，增加了一个加载寄生贴片。图1 宽带偶极子微带天线示意图在设计了天线的各项基本参数后，借助高频仿真软件

火控雷达技术 2012年1期2012-06-22

433MHz SAW标签上偶极子天线的小型化设计

 SAW标签上偶极子天线的小型化设计沈国浩1，廖同庆2（1.蚌埠学院，安徽 蚌埠 233000；2.安徽大学，安徽 230039）声表面波标签是SAW射频识别系统的核心.本文为了减小声表面波标签的尺寸，通过将印刷偶极子臂弯折变型，设计了一款工作于433MHz频率上的小型化偶极子天线，经过ADS软件对该天线建模与仿真，验证了这款小型化天线完全满足天线设计时所需的频率和带宽要求.声表面波射频识别；小型化天线1 标签天线的设计声表面波射频识别（SAW-RFID）

赤峰学院学报·自然科学版 2011年12期2011-10-20

双频双极化广播电视发射天线设计

化（FM调频双偶极子板天线为垂直极化，VHF米波四偶极子板为水平极化）阵列发射天线。1 产品技术背景目前国内调频双偶极子板天线和电视米波四偶极子板天线普遍采用一个发射塔，它们在发射塔上各自组成天线阵。由于各自使用独立的反射板，所以组成的天线阵都各自占用很大的塔上空间。随着中国信息技术迅速发展及广播电视数字化进程的加快，发射塔上的多天线“共塔”现象比比皆是，塔上可用空间越来越少。根据多年来生产发射天线产品的实践和多方面听取用户反馈，笔者等人设想研发一种技术先

电视技术 2011年16期2011-06-25

偶极子源与力激励作用下截顶锥形壳振动与声辐射研究

 430074偶极子源与力激励作用下截顶锥形壳振动与声辐射研究高 菊 陈美霞华中科技大学 船舶与海洋工程学院，湖北 武汉 430074螺旋桨噪声是舰船辐射噪声的主要组成部分，采用有限长截顶锥形壳模拟潜艇艉部，根据螺旋桨噪声产生机理，对比分析了集中力激励与偶极子源激励下锥形壳产生的辐射噪声，并讨论了激励作用位置对壳体振动与辐射噪声的影响。结论显示力激励作用引起的壳体的振动与声辐射要大于偶极子源作用下的情况；当激励施加在锥形壳体截面的中心位置时，壳体在低频时的

中国舰船研究 2011年1期2011-03-06

偶极子对动态性能影响可忽略的充分条件

一般教材都要讲偶极子对系统性能的影响。但对于偶极子对系统动态性能的影响何时可以忽略的问题上,不同的教材有不同说法。综合可见有三种说法:①不十分接近坐标原点的偶极子对动态性能的影响可忽略,而十分接近坐标原点的偶极子对动态性能的影响必须考虑[1-2];②不十分接近虚轴的偶极子对动态性能的影响可忽略,而十分接近虚轴的偶极子对动态性能的影响必须考虑[3-5];③在分析高阶系统的性能时,可以忽略偶极子的影响,而没有指明条件[6]。当然也有个别教材在提及偶极子对系统动

电气电子教学学报 2010年6期2010-08-16

电快速瞬变脉冲群的短偶极子辐射发射模型

,计算了隧道中偶极子的辐射阻抗[4-8],对矩形巷道中不同频段电磁波传输衰减的测量结果进行了验证[9],确定了矿井监控与通信设备电磁兼容性试验的严酷等级[10],指出了井下电磁兼容性研究的关键问题及研究方法[11],研究了井下电快速瞬变脉冲群的传输特性[12-14]。在煤矿井下因受空间的限制,除电机车架线外,全部动力均由电缆供电。为了进一步分析井下典型电气设备电磁骚扰特性和典型区域电磁环境,需要研究煤矿井下电力电缆对电磁环境的影响。研究短偶极子瞬态辐射发射

电波科学学报 2010年5期2010-08-08

基于金属磁记忆的铁磁构件裂纹定位方法研究＊

铁磁构件裂纹磁偶极子等效模型的建立当工件上施加拉或压应力后在应力集中部位产生的磁畴的定向排列，可以用带磁偶极子模型图等效［2－3］.由电磁场理论可知，假定应力集中区为一矩形槽，磁畴的自发磁化以磁荷形式分布在槽的两壁，面密度为ρms，且看作常数.此时，槽壁上有宽度为dη的面元在ρ点产生的磁场强度为图1 带磁偶极子模型经计算，ρ点水平分量和法向分量Hp（x）、Hp（y）通过积分叠加后可得2 铁磁构件裂纹定位原理2.1 裂纹水平位置的确定处于地磁环境下的铁制构件

武汉理工大学学报（交通科学与工程版） 2010年5期2010-07-09