王 哲, 林炼炼, 臧鹏飞, 孙晨乐
(同济大学 新能源汽车工程中心, 上海 201804)
近年来,由于环保法规的日趋严苛以及化石能源危机,直线増程器(又称自由活塞直线发电机)的高效、环保、高能量密度以及燃料适用性等优势逐渐得到众多科研机构的关注.美国西弗吉尼亚大学、德国宇航中心、丰田汽车研发中心、纽卡斯尔大学、北京理工大学、同济大学等科研机构都对直线増程器进行了深入研究.多数机构通过数值仿真和试验方法来验证直线増程器动力学模型极限环的存在性,研究系统的运行状况与系统参数的关系[1-6],以及利用经验公式或者偏微分方程对进排气流动特性、燃烧特性、电磁特性等进行探究[7-9].少数机构通过能量平衡原理对直线増程器动力学模型的极限环进行分析[10].但是,数值仿真方法和能量平衡原理都无法在理论上对极限环的存在性和数量进行判断[11],而且由于这两种方法都是时域分析方法,对系统内部结构的分析略显不足.此外,能量平衡原理等解析方法具有较大局限性.
极限环为系统方程的相平面中闭合的孤立曲线,是非线性系统的特有性态.直线増程器的动力学方程为复杂的非线性方程,正是由于该方程具有极限环[10],所以直线増程器的活塞组件能够持续振荡进而带动直线发电机发电.复杂的非线性方程可能存在多个极限环.极限环分为3类:稳定极限环,不稳定极限环和半稳定极限环,其特性相当复杂[12].所以,深入分析直线増程器动力学系统极限环的特性至关重要.然而,到目前为止,相关的研究还较少.
本文采用描述函数法[12],在频域对系统的简化模型进行描述,并基于一试验样机参数,在复平面分析其极限环的存在性、数量以及稳定性,进而研究系统关键运行参数对极限环频率、幅值和相对稳定性的影响.分析结果能够为直线増程器的实际设计提供理论参考.
直线増程器取消了曲柄连杆机构,将活塞连杆与电机动子同轴刚性固连.本文研究的直线増程器为点燃式的,其结构形式为双活塞式,如图1所示.其工作原理是通过左右两个燃烧室交替燃烧产生的高温高压气体推动活塞组件往复运动,进而带动直线发电机的动子切割磁感线输出电能.
图1 直线増程器结构Fig.1 Configuration of linear range extender
将活塞组件视为质点P,取活塞组件在行程中点时其几何中心的位置为原点,将活塞组件的轴向视为x轴方向,令图1中的右方向为正方向,建立如图2所示的一维坐标系.质点P在x轴坐标系中的位置用坐标x表示.
图2直线増程器动力学模型坐标系
Fig.2Coordinateofdynamicmodeloflinear
rangeextender
根据直线増程器的系统结构和工作原理[1],忽略两端扫气箱的压力差,系统处于稳态发电时的动力学微分方程为
(1)
式中:m为活塞组件质量;Fs为库伦摩擦力;Fc为黏性摩擦力;Fp为左右两端气缸压力差;Fm为电磁力负载.
由直线増程器的结构和工作原理可知
Fp=S(pl-pr)
(2)
式中:pl为左缸缸压;pr为右缸缸压;S为活塞横截面积.
当直线増程器处于稳态发电状态时,左右两缸的缸压pl和pr的模型是分段的.为了方便分析左右两端的缸压,做如下假设:
(1)左右两侧气缸燃烧室内的工质为理想气体,在整个热力学过程中工质的比热容为常数,不随温度变化,且无工质泄漏.
(2)直线増程器的压缩及膨胀过程均忽略传热损失,且将其简化为多变指数恒定的多变过程.
(3)直线増程器的燃烧过程忽略点火延迟,由于左右两缸的可燃混合气是使用火花塞点燃的,所以将燃烧过程视为瞬时的定容加热.
(4)直线増程器的扫气和排气过程为一个理想过程,忽略发动机的扫气和排气过程能量损失,认为气缸的压力始终与扫气压力相等.
(5)考虑了热量损失后,热量转化为有效功的过程视为可逆过程.
直线増程器的热力学过程可分为扫气过程、压缩过程、燃烧过程以及膨胀过程.根据发动机的热力学原理,现对每一过程的缸压模型进行详细分析.
1.1.1压缩过程缸压模型
由热力学的多变过程方程可得压缩过程的缸压计算公式为
(3)
式中:Vsc为压缩过程开始时刻气缸的容积;V为气缸的瞬时容积;n1为压缩过程的平均多变指数;pa为扫气压力.
Vsc=Vs+S(Xe+Xexh)
(4)
V=Vs+S(Xe+x)
(5)
式中:Vs为质点P的坐标x=-Xe时,左端活塞顶部与左缸顶部之间的间隙的体积;当x=Xe时,右端活塞顶部与右缸顶部之间的间隙的体积也为Vs.
将式(4)和式(5)代入式(3)可得,左缸在压缩过程的缸压为
(6)
(7)
1.1.2燃烧过程缸压模型
由式(6)可得
(8)
由热力学相关理论,最终可以得到prf的计算公式如下[13]:
(9)
式中:γ为可燃混合气的比热容比;Vi为燃烧时刻的左缸体积,可表示为
Vi=Vs+S(Xe-Xign)
(10)
Qin为燃烧的燃油释放的热量,可表示为
Qin=ξHμmf
(11)
式中:mf为喷油量;ξ为有效燃烧系数;Hμ为燃油的低热值.
由于直线増程器的结构左右对称,且左右两缸的喷油量相同,故可得
pl0=pr0
(12)
plf=prf
(13)
1.1.3膨胀过程缸压模型
由热力学的多变过程方程可得膨胀过程缸压的计算公式为
(14)
式中:Vse为膨胀过程开始时刻气缸的容积;V为气缸的瞬时容积;n2为压缩过程的平均多变指数.
Vse=Vs+S(Xe-Xign)
(15)
V=Vs+S(Xe+x)
(16)
将式(15)和式(16)代入式(14)可得,左缸处于膨胀过程的缸压为
(17)
(18)
1.1.4扫气过程缸压模型
当x>Xexh时,左缸排气口开启,处于扫气和排气过程,这时左缸的缸压为
pl=pa
(19)
当x<-Xexh时,右缸排气口开启,处于扫气和排气过程,这时右缸的缸压为
pr=pa
(20)
综上,由式(2)~(20)可知,左右两端气缸压力差的公式是分段的,其图像大致如图3所示.由图3可判断其图像是关于原点对称的,所以只需列出图3
图3 Fp的图像Fig.3 Image of Fp
中实线部分的公式即可表示左右两端气缸压力差的总公式.图3中实线部分的公式如下:
(21)
其中
(22)
(23)
(24)
由摩擦学相关理论可知[14],库伦摩擦力的方向与速度方向相反,大小为恒定值Fs0,即
(25)
黏性摩擦力的表达式为
(26)
式中:k为黏性摩擦力系数.
直线増程器的电磁力负载的可能形式有很多种,不失一般性,假设电磁力负载方向与速度相反,大小为恒定值Fm0[10,15],其表达式为
(27)
(28)
根据式(28),可以用图4表示系统的动力学模型.其中β为非线性单元的输出,线性单元传递函数G(jω)的表达式为
(29)
图4 动力学模型的反馈解释Fig.4 Feedback interpretation of dynamic model
由文献[12]可知,应用描述函数方法需要满足以下4个条件:
(1)非线性元件唯一.
(2)非线性元件为时不变.
(3)线性单元具有低通特性.
(4)非线性部分的输入和输出之间的函数的图像是关于原点对称的.
如图4所示,直线増程器动力学系统中虽然有多个非线性单元,但是,它们能够集成为单个非线性函数,因此满足条件(1).由式(21)、式(25)和式(27)可知,左右两端气缸压力差、库伦摩擦力和电磁力负载均为时不变的关于原点对称的函数,因此满足条件(2)和(4).由于实际系统中m>0且k>0,这使得线性单元G(jω)具有低通滤波的特性,而且其频率响应函数不存在共振峰值,因此满足条件(3).
综上,可以用图5中的非线性单元的描述函数N(A,ω)(A为幅值,ω为角频率)来替换该非线性单元,最终可以得到直线増程器动力学系统的拟线性近似,如图5所示.
图5 动力学模型的拟线性近似Fig.5 Quasi-linear approximation of dynamic model
由式(25)和式(27)可知,Fs和Fm结构相似,可以合并为一项
(30)
β(t)=βsm(t)+βp(t)
(31)
其中
βsm(t)=Fsm(Aωcos(ωt))
(32)
βp(t)=Fp(Asin(ωt),Aωcos(ωt))
(33)
根据描述函数的定义[12],图4中非线性单元描述函数N(A,ω)的表达式为
(34)
式中:a1和b1为β(t)的傅里叶级数中cos(ωt)项和sin(ωt)项的系数,其表达式为
t)d(ωt)
(35)
(36)
由式(31)可知,a1和b1都由两个分量的和组成
a1=asm1+ap1
(37)
b1=bsm1+bp1
(38)
其中
t)d(ωt)
(39)
(40)
(41)
(42)
由式(30)、式(32)、式(39)和式(40)可以算出,bsm1=0,asm1的计算公式为
(43)
在实际系统中,若A≤Xign,则左右两气缸中的可燃气体都无法点燃;若A≥Xe,则活塞将同气缸盖发生碰撞.因此,A≤Xign和A≥Xe都会使系统无法正常运行,后面的讨论中只考虑Xign 由式(21)和式(33)可知,左右缸压差的输入输出函数图像如图6所示,βp(t)的表达式为 βp(t)= (44) 式中:γ1=arcsin(Xexh/A);γ2=arcsin(Xign/A). 图6 左右缸压差的输入输出函数Fig.6 Input/output function of pressure differencebetween left and right cylinders 将式(44)代入式(41)和式(42)并化简,可得ap1和bp1的计算公式如下: 由式(34)~(40)以及式(45)和式(46)可知,N(A,ω)的解析表达过于复杂,所以,后文将通过G(jω)和N(A,ω)的图像对直线増程器动力学模型的极限环进行分析.此外,由式(43)、式(45)和式(46)可看出,描述函数N(A,ω)只是幅值A的函数,即N(A,ω)=N(A),这为后面分析系统极限环带来了极大的便利. 假设图5所示的系统存在一个幅值为A且频率为ω的正弦振荡,则回路中的变量必须满足以下关系 N(A)G(jω)x=x (47) 等价于 (48) 再考虑实际系统的约束Xign 由文献[13]中的台架参数和试验结果可以得到系统各个固有参数的值如表1所示. 表1 样机参数Tab.1 Prototype parameters 设定Xign=24.7 mm,mf=2.53 mg,Fm0=300 N.根据式(29)和式(34),利用数值计算的方法画出G(jω)和1/N(A)的图像,如图7所示.其中两个箭头分别表示A和ω的增长方向. 图7 极限环的判断Fig.7 Detection of limit cycles3 直线増程器系统极限环分析
3.1 直线增程器极限环的存在性和稳定性