张 明
(江苏省盱眙中学 江苏 淮安 211700)
在一次课外活动中,笔者所教的几个中学生拿着“彩虹圈”向笔者问了几个物理问题.“彩虹圈”是一种很流行的弹簧玩具,极其柔软,通常由弹性好的彩色塑料制成,整体的横截面有圆形、正方形、心形、五角形等等,簧丝截面为扁矩形.簧圈之间有一定的极小的预收缩力,不受外力时所有簧圈紧密排列在一起,因此不能压缩,可以拉伸,可以弯曲.由于劲度系数很小,仅在自重的作用下就可以伸展为原长的十几倍以上,它还可以自动翻滚、自动下楼梯等等,表现出许多奇妙的现象.若将处于水平地面的彩虹圈提起,让它在自重的条件下完全伸展,如图1所示,当上端释放时,彩虹圈的下落过程与一般物体不同.令人惊奇的是,彩虹圈的收缩过程如同坍塌的高楼,它的底端在空中悬停不动,而它的上端从上至下依次做多米诺骨牌式的收缩,收缩下落尚未达到的点的平衡和静止状态保持不变,直至收缩到最低点,坍缩为一个紧密排列的整体后,才开始以一定的初速度整体向下做落体运动[1,2].从彩虹圈释放开始,底端一直保持悬停,时间持续到彩虹圈完全坍缩.
图1 分析形变量
学生问的几个物理问题,在文献[1,2]中能找到部分答案,但该文献的论述中涉及波动力学方程、非齐次微分方程等,中学生既无相关物理知识基础,也不具备相应的数学知识和运算能力,无法理解和接受,所以下面提出彩虹圈的简化模型,尝试运用中学生能理解的初等数学知识,对模型进行处理,解决彩虹圈中的几个核心物理问题.
彩虹圈是质量为m,匀质圆柱状弹簧;紧密排列,预收缩力很小,忽略不计;遵循胡克定律;由于劲度系数κ极小,在自身重力作用下伸长量即可达原长的十几倍以上,故原长忽略不计.
若将彩虹圈按质量等分为无穷多的n段,则每段质量
由于整个弹簧相当于n段小弹簧的串联,故每小段弹簧劲度系数
κ′=nκ
将处于水平地面的彩虹圈缓慢提起,让它在自重的条件下完全伸展,刚好离开地面.下面讨论彩虹圈的伸长量、能量、坍缩和悬停时间、落地速度和能量损失.
如图2所示,从下至上,每段依次标记为1,2,3,…,n,第i段的伸长量记为Δxi,则有
κ′Δxi=iΔmg
故
(1)
从第1到第i段总形变量
(2)
由于n趋于无穷大,当i=n时,可得弹簧总形变量
(3)
方法一:能量之和
彩虹圈的弹性势能和重力势能分别用Eκ和Ep表示,以水平地面为重力势能的零势能面,则第i段重力势能
ΔEpi=Δmgxi
将式(2)代入得
所以
利用数学公式
(4)
可得
当i=n时,由于n趋于无穷大,略去小量,可得整个弹簧的重力势能
将式(3)代入,得
(5)
第i段弹性势能
将式(1)代入得
所以
由式(4)可得
当i=n时,由于n趋于无穷大,同理略去小项,可得整个弹簧弹性势能
将式(3)代入,得
(6)
最后将式(5)、(6)代入E=Eκ+Ep,得弹簧的总能量
方法二:功能原理
由功能原理知,从地面缓慢提起彩虹圈,拉力F做的功W转化成了彩虹圈的弹性势能和重力势能.
当提起第i段时
Fi=(i-1)Δmg
在提起第i段的过程中,Fi向上移动的距离
Δx′i=xi-xi-1
利用式(2)可得
由于Δx′i极短,Fi可看作是不变的,所以提起第i段拉力做功
提起从第1段到第i段拉力做的总功
当i=n时,利用数学式(4)并略去小量,同理可得
将式(3)代入,得
(7)
由于弹簧上端释放后,在整体落地前受到的外力只有重力,根据质心运动规律可知,质心做自由落体运动.质心到达弹簧的底端时,刚好弹簧坍缩在一起,成为一个整体,然后以一定的速度整体向下做落体运动.所以彩虹圈底端悬停的时间即坍缩时间,就是质心做自由落体运动的时间.
设弹簧的质心距地面的高度为hc,则
将式(2)代入得
当i=n时,由于n趋于无穷大,由式(4)略去小量和式(3),同理可得
或利用式(5),由
也可以得出
由此可以看出,彩虹圈的重心不在中心处,因为提起的彩虹圈上疏下密,直观上就可以看出重心在中间偏下的地方.质心自由落体时间,即底端悬停时间
若将式(3)代入上式可得
(8)
式(8)揭示了一个有趣的结论:彩虹圈坍缩时间由自身的质量和劲度系数决定,与重力加速度无关!也就是说,同样一个彩虹圈,在地球、月球、火星等重力加速度不同的地方做如上实验,尽管彩虹圈伸长量、质心高度不同,但悬停时间是一样的.
彩虹圈释放后,一边收缩一边下落,弹性势能和重力势能转化为动能.由于质心做自由落体运动,彩虹圈坍缩至地面
将式(3)代入可得
落地时动能
由式(7)知,落地时的动能只有彩虹圈伸展时初始总能量的一半,即
损失的原因是彩虹圈从上至下坍缩,是完全非弹性碰撞过程,损失的另一半能量最终以热的形式耗散掉了.
若考虑彩虹圈的原长,以及在下面悬挂一个重物,则上述方法依然有效,所得结果的形式不变,只是会多出含有原长和重物的项,参见文献[1,2].忽略彩虹圈的原长是为了突出问题和方法的关键,使得运算和结果简洁易懂.