徐宗瑜 胡小克
(河海大学计算机及信息学院 江苏 南京 210098)
朱卫华
(河海大学理学院 江苏 南京 210098)
驻波是《大学物理》中的一个章节.它在传播过程中的能量变化始终是困扰学生学习的一个难点,其理论性较强,难以理解.
对驻波的能量分析,虽然已有不少的文献作了讨论[1,2],但是分析角度大多选取了能量、能量密度、能流密度中的一个或两个进行分析.而且理论分析太过于抽象,还是不利于学生对于此问题的深入了解.
本文从能量、能量密度、能流密度三个角度对驻波传播过程中的能量转换规律进行全面分析.用Matlab程序实现了驻波波形、能量、能流密度的计算机模拟,生动展现其传播过程,有利于学生对相关概念的理解.
设有两个振幅均为A,角频率为ω,波长为λ的相干谐振波,一个沿x轴正方向传播,另一个沿x轴负方向传播.其波动方程分别为
(1)
任选一交叠点为原点,并在x=0时振动质点向上移动到最大位移时为计时起点,得到横驻波方程为[1]
(2)
(3)
波线上振幅始终为最大值的点是波腹,波腹位于
(4)
介于波腹和波节之间的质元的振幅则介于最大值和最小值之间.
设波是在密度为ρ的弹性均匀介质中传播,现在坐标为x处取一体积元为dV,称之为介质体元,其质量为dm=ρdV,视该体积元为一小体积元.由式(2)可求出介质体元的振动速度
(5)
由此得介质体元的动能为
(6)
介质体元产生相对弹性形变
(7)
由此得介质体元的弹性形变势能为
(8)
式中k为弹性模量
(9)
由上面的式(6)和式(8)可得,介质体元的总能量为
dE=dEk+dEp=
(10)
由式(10)得介质的能量密度为
(11)
可证,平均能量密度为
(12)
根据dEk,dEp,dE,w的表达式可知,各质元的动能、势能和机械能随时间作周期性的变化.
体积元dV=Sdx,其中S为体积元横截面积,则任一相邻波节波腹间的总能量为[2]
(13)
其中应用了积分公式
同理,任一不相邻波节波腹间的总能量为
(14)
由此证明了不相邻波节波腹间的总能量也守恒.这一规律还可以进一步推广.设某一波节位于x1处,点a位于x1+Δx处;某一波腹位于x2处,某点b位于x2+Δx处,称a和b为一对“对应”位置点.由式(10)可得,一对“对应”位置点间的总能量为
(15)
由此证明了任一波节波腹间,任一一对“对应”位置间的总能量都守恒,即能量不能从波节或波腹流出或流入,能量被禁锢在相邻波节与波腹之间,即驻波在振动过程中不存在能量的定向传播.
将式(3) 和式(4)式分别代入式(11)可得, 波节处的能量密度为
w1=2ρA2ω2cos2ωt
(16)
波腹处的能量密度为
w2=2ρA2ω2sin2ωt
(17)
在任意时刻, 且无论所考虑的波节和波腹是否相邻, 均有
w1+w2=2ρA2ω2
(18)
wa=2ρA2ω2(sin2Δxsin2ωt+cos2Δxcos2ωt)
(19)
wb=2ρA2ω2(cos2Δxsin2ωt+sin2Δxcos2ωt)
(20)
则wa+wb=2ρA2ω2
(21)
通常,大多数教材都用能流密度(又称波强)来简要描述波传播能量的本领,基于此,主要讨论简谐波的(瞬时)能流密度——单位时间内通过垂直于波的传播方向的单位面积的能量(见图1),即
(22)
图1
两相干波的能流密度分别为
(23)
I=I1-I2=
(24)
为了更好地展现驻波能量的变化,利用Matlab7.0对驻波的传播过程进行了计算机编程模拟.
如图2(a)所示,可以同时展现驻波的形成和此过程中动能密度、势能密度、总能量密度以及能流密度的变化特点.
图2
这些图都形象地说明了驻波不是驻定不变的波,在相邻波节和波腹间能量的转移和转化一刻也没有停止过.计算机的模型情况可以进一步充分说明之前的理论说明是正确的.程序运行时可以设置驻波的振幅、角频率和波长,程序中用不同的颜色来表示驻波波形、动能、势能、总能量和能流密度,便于观察、区别和分析.通过选择相应指令,可实现对不同情况下驻波能量变化和转移特点的观察和分析.
(1)驻波在波节与波腹之间的能量守恒.因存在两个方向相反、大小相等的能流,所以驻波的能流密度在波节和波腹处皆为零.
(2)在振动过程中能量不断地从波节到波腹间相互转移.且各段上的能量总和是不变的.
(3)从整体看驻波不传播任何能量,驻波没有单向的能量传输.
参考文献
1 郭建军.关于驻波能量的分析.大学物理,2005(24):23~25
2 宋德山,张秀珍. 驻波的能量分析.天中学刊, 2002( 5)