落压比对射流控制矢量喷管性能影响研究*

2011-12-10 02:22张泽远郭颜红额日其太
弹箭与制导学报 2011年6期
关键词:环境压力激波压差

张泽远,郭颜红,额日其太,吴 盟

(中国空空导弹研究院,河南洛阳471009)

0 引言

推力矢量技术可以显著提高飞机和导弹的机动性、灵活性和生存能力,是未来高性能飞行器的关键技术之一。射流控制矢量喷管结构简单,重量轻,是矢量喷管技术的重要发展方向,得到了国内外研究人员的广泛关注[1-7]。

在以往的研究中,人们发现落压比增大影响扩张段射流的膨胀,从而改变了注气口前方分离区的大小和分离激波的位置,导致矢量角减小。但是,这只是落压比对喷管性能影响的一个方面。为了认清落压比对射流控制矢量喷管性能影响的机理,文中利用数值模拟方法,研究了落压比对射流控制矢量喷管流动和性能的影响。

1 数值模拟方法

1.1 计算方法及验证

文中采用的数值模拟方法为时间推进的有限体积法,控制方程为一般曲线坐标系下强守恒形式的N.S.方程。为提高收敛速度和求解精度,离散格式选用隐式二阶迎风格式,湍流模型为RNGk-ε 二方程模型。

对文献[4]中的射流控制矢量喷管进行了数值模拟,并与试验结果进行了对比。图1为壁面压力分布的数值模拟和试验结果的对比。从图中可以看到,文中采用的数值模拟方法可以很好的模拟射流对喷管流动的影响。

图1 数值模拟和试验结果的比较

1.2 喷管设计参数和计算条件

图2 计算网格

研究对象为扩张段注气的收扩喷管,设计落压比NPRD=10,注气压比(次流与主流总压比)分别为SPR=1和1.8。主次流进口条件不变(主、次流进口总温300K,主流进口总压为1MPa),通过改变环境压力来改变喷管落压比,NPR的变化范围是4.0~100.0。外流马赫数为0.1,环境温度为300K。计算网格如图2所示。

2 计算结果分析

2.1 落压比对喷管性能的影响

图3和图4所示分别为SPR=1时,NPR对喷管推力系数和矢量角的影响。

从图3中可以看到,当NPR<NPRD时,喷管工作在过度膨胀状态,推力损失较大;NPR >NPRD时,喷管工作在欠膨胀状态,推力系数减小。

图3 落压比对推力系数的影响

图4 落压比对矢量角的影响

从图4可以看到,NPR较小时,矢量角比较大,随着NPR的增大,矢量角显著减小,这是射流控制矢量喷管的典型特征。

2.2 落压比对喷管流动的影响

图5和图6分别为NPR=8,SPR=1条件下,射流控制矢量喷管流场的马赫数分布和静压等值线图。从图中可以看到,喷管扩张段上壁面注入二次气流之后,注气口前方产生了弓形激波和分离区。在分离区的前方,产生了分离激波。弓形激波和分离激波在喷管流场中合并形成了新的斜激波。由于NPR<NPRD,喷管出口截面压力低于环境压力,因此喷管出口下壁面附近出现了斜激波,超音速气流通过斜激波增压,达到与环境压力的平衡。

图5 喷管流场马赫数分布(NPR=8)

图6 喷管流场等压线图(NPR=8)

图7所示为SPR=1.8条件下NPR对喷管壁面压力分布的影响。从图中可以看到,由于上壁面扩张段注气,注气口前方的壁面压力升高,上下壁面产生压差,从而产生矢量推力。通过分析壁面压力分布的变化,可以发现矢量角随着NPR增大而减小的两个原因:①NPR增大时,注气口前方激波的位置后移,使上壁面压力降低。由于下壁面压力变化很小,因此上下壁面压差减小,矢量角减小;②NPR增大时,由于注气口下游分离区的压力降低,回流区及其临近壁面的压力降低,因此上下壁面压差减小,矢量角减小。

图7 落压比对壁面压力分布的影响

2.3 落压比对喷管状态和矢量角的影响

静止状态下喷管的轴向推力Fx为:

其中:ρ为气体密度。可见喷管推力包括两个部分,第一部分推力来源于气体的高速运动,记作Fx1;第二部分推力来源于喷管出口压力与环境压力之差,记作Fx2,则:

喷管产生的矢量力Fy为:

其中:Vey为喷管出口截面垂直于轴向的气流速度。则喷管的矢量角α为:

为了进行对比研究,定义了速度矢量角αV,其物理意义为:由于气流速度与喷管轴线不重合所产生的矢量角。速度矢量角实际上是可以观测到的喷管气流偏转角。

图8所示为SPR=1.8时NPR对喷管矢量角和速度矢量角的影响。从图中可以看到,NPR较小时,矢量角略大于速度矢量角,即实际的矢量角略大于气流偏转角。NPR较大时,喷管的矢量角小于速度矢量角。因此,在同样的气流偏转角条件下,小落压比情况喷管的矢量角要大于大落压比情况,这也是随着NPR增大,矢量角减小的原因之一。

产生这种现象的原因是:NPR<NPRD时,喷管出口气流过度膨胀,喷管出口气流静压低于环境压力,式(1)中的第二项(Fx2)为负值(见表1),导致Fx1>Fx,因此α>αV。NPR>NPRD时,喷管出口气流压力高于环境压力,Fx2为正值,Fx1<Fx,因此α<αV。通过以上分析可以知道,喷管矢量角α和速度矢量角αV的相对大小取决于喷管的工作状态,过度膨胀状态下α>αV,欠膨胀状态则相反。

图8 NPR对矢量角和速度矢量角的影响

3 结论

随着落压比增大,射流控制矢量喷管的矢量角逐渐减小,减小的原因有三个:

1)注气口前方的分离区减小、分离激波的位置后移,使上下壁面的压差减小,因此推力矢量角减小;

2)注气口下游形成了与环境联通的分离区,随着落压比增大,分离区内的压力降低,也使上下壁面的压差减小,矢量角减小;

3)喷管推力产生包括两个部分,分别是速度产生的推力和压差产生的推力,在落压比增大的过程中,喷管工作状态从过膨胀状态向欠膨胀状态转变,压差产生的推力越来越大,因此喷管的矢量角和气流偏转角相差越来越大,喷管矢量角越来越小。

[1]Wing D J.Static investigation of two fluidic thrust-vectoring concepts on a two-dimensional convergent-divergent nozzle,NASA TM-4574[R].

[2]Wing D J,Giuliano V J.Fluidic thrust vectoring of an axisymmetric exhaust nozzle at static conditions,ASME FEDSM97-3228[R].

[3]Deere K A.Computational investigation of the aerodynamic effects on fluidic thrust vectoring,AIAA 2000-3598[R].

[4]Waithe K A,Deere K A.Experimental and computational investigation of multiple injection ports in a convergent-divergent nozzle for fluidic thrust vectoring,AIAA-2003-3802[R].

[5]王庆伟,张相毅,徐学邈,等.射流角度对双缝射流喷管流场影响的研究[J].燃气涡轮试验与研究,2006,19(4):27-29.

[6]邓远灏,钟梓鹏,宋文艳.收敛-扩张喷管中运用次流推力矢量控制技术的计算研究[J].固体火箭技术,2004,28(1):29-32.

[7]吴雄,焦绍球,张为华,等.燃气推力矢量控制发动机内流场数值模拟[J].固体火箭技术,2007,30(3):191-195.

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