朱保成,李 妮
(1.重庆能源职业学院 数理科学系,重庆 400047;2.建始县第一中学,湖北 建始 445300)
h(K,x)=max{x·y∶y∈K},x∈Rn,
其中x·y是Rn中通常的内积.
在Rn中,一个紧的星形(包含原点)的径向函数,ρK=ρ(K,·),定义为:
ρ(K,x)=max(λ≥0∶λx∈K},x∈Rn{0}
在Rn中,凸体K的极体[1-3],定义为K*={x∶x·y≤1,y∈K}.对于凸体K的极体有如下的性质:
(1)
如果K为Rn中关于原点的星形集,p≥1,如下定义Lp-类质心体TpK∈κn,其范数满足:
(2)
cn,p=ωn+p/ω2ωnωp-1.
(3)
另外极坐标形式的定义为:
(4)
(5)
这里∀u∈Sn-1,且Sp(K,·)是Sn-1上的正的Borel测度,又称K的Lp-表面积测度,并有Radon-Nikodyrn导数:
将这两个概念与Lp混合体积Vp和娇对偶混合体积V-p联立起来,继续研究LP-类质心体TpK和类新几何体T-pK,获得了关于LP-类质心体TpK和类新几何体T-pK极体的几个有趣的不等式如下:
(6)
等号成立当且仅当K=L.
(7)
等号成立当且仅当K=L.
(8)
(9)
h(K+pε·L,·)=h(K,·)p+εh(L,·)p
这里的“ε·L”中的“·”表示Firey内积.
(10)
(11)
Vp(K,K)=V(K).
(12)
(13)
等号成立当p=1时当且仅当K和L是位似的,当p>1时当且仅当K和L中一个是另一个的膨胀.
ρ(K+-pε·L,·)-p=h(K,·)-p+εh(L,·)-p
这里的“ε·L”和Firey内积中的“ε·L”是不同的.
(14)
根据上述定义和体积的极坐标公式,Lutwak在文献[6]中给出了如下的Lp-对偶混合体积V-p(K,L)功的积分表达式:
(15)
V-p(K,K)=V(K).
(16)
(17)
等号成立当且仅当K和L中一个是另一个的膨胀.
假设p≠0,μ是一个集合X上的有限Borel测度,f是集X上的非负μ-可积函数,则f的p次平均岭f定义为:
和:
关于f的p次平均Mpf,有如下著名的Jensen不等式[8]:如果p≤q且Mpf存在,则:
Mpf≤Mqf,
(18)
等号成立当且仅当f是一个常数或p=q.
为了证明定理1,先给出了如下的引理:
(19)
证明由关系式(1),有:
由LP-对偶混合体积V-p的定义,可得:
V-p(Q,K)=V-p(Q,L)
由引理1(式(19))上式即为:
(20)
因此:
要证明定理2还需要引入以下结果:
(21)
证明由Lp-混合体积Vp的定义,可得:
Vp(Q,K)=Vp(Q,L)
由引理3上式即为:
(22)
因此:
所以:
所以:
利用定理3和定理4的结果,直接得到:
最后利用类质心体TpK的极体容易获得一个关于类质心体TpK的单调性结论:
等号成立当且仅当p=q.
证明当1≤p≤q<∞时,利用定义(2)和Jensen不等式(18),知道:∀u∈Sn-1,有:
∀u∈Sn-1成立,即有:
等号成立当且仅当p=q.证毕.
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