刘金梦,宋卫东
(安徽师范大学数学与统计学院,安徽 芜湖 241003)
近拟常曲率黎曼流形是Gazi[1]等人在拟常曲率流形概念的基础上提出来的,其黎曼曲率张量R满足:
其中a,b为流形上的光滑函数,g为Nn+p的黎曼度量,B为2-阶非零对称共变张量场.
显然,当b=0时,近拟常曲率黎曼流形即为实空间形式.
关于近拟常曲率黎曼流形,近年来已有不少研究结果[2-4].本文用活动标架法对伪脐子流形进行研究,证明了:
定理 1.1设Mn是近拟常曲率空间Nn+p中紧致无边伪脐子流形,则有如下积分不等式:
其中,S为Mn的第二基本形式模长平方;H为Mn的平均曲率.
推论 1.1设Mn是近拟常曲率空间Nn+p中具有平行平均曲率伪脐子流形,则下列积分不等式成立:
其中,S为Mn的第二基本形式模长平方;H为Mn的平均曲率.
推论 1.2设Mn是近拟常曲率空间Nn+p中紧致无边全实极小子流形,若第二基本形式模长平方S满足则Mn为全实全测地子流形.
约定各类指标的取值范围
设Mn是n+p维完备的黎曼流形Nn+p中n维子流形.在Nn+p上选取局部规范正交标架场
使得限制于Mn,{e1,···,en+p}与Mn相切.在此标架场下,以Nn+p表示黎曼流形,若其曲率张量取为如下形式:
则称Nn+p为近拟常曲率空间.其中,g为Nn+p的黎曼度量,a,b为Nn+p上的光滑函数,{fAB}为单位向量函数.
以{ωA}表示{eA}的对偶标架场,{ωAB}是Nn+p的联络形式,则Nn+p的结构方程为:
其中
将{ωA},{ωAB}限制在Mn,有
其中h,Rijkl,Rαβij分别为Mn的第二基本形式,Riemann曲率张量场和法曲率张量场R⊥关于{eA}的分量,设ζ为Mn的平均曲率向量场,即
其中trHα为矩阵的迹,称H=|ζ|为Mn的平均曲率.记
引理 2.1[6]设Mn是n+p维黎曼流形Nn+p中的任一子流形,则
引理 2.2[7]设Mn是任意n+p维黎曼流形Nn+p中n维紧致伪脐子流形,则
定义的共变微分为:
则[5]
由 (1)式,易见,
由 (5)式,的Laplacian为
又由(1)-(3),(7)式,经计算后得到
其中
设Mn上有H>0,选取结合Mn是紧致伪脐的,有
下面估计A,先定义[8]
则ω的散度为:
再由(1),(4)式,经简单计算有
由于
利用(4)式,得到
由 (10)式,引理2.2及Green散度定理,得
由 (9)式,得
由(13),(14)式,计算后得
根据(9)式,有
(I)当b≥0时,由则
所以
(II)当b<0时,由Schwartz不等式,得
所以
综合(15),(16)式
另外,由(6)式知
结合(11),(12),(16),(18)式及引理2.1,有
定理得证.
由于Mn具有平行平均曲率,即
所以推论1.1可直接由定理1.1得到.
由于Mn是近拟常曲率空间Nn+p中紧致无边全实极小子流形,即
则定理1.1中的积分不等式可以化为
由此可直接得出推论1.2.
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