蔡琼辉,朱建青
(苏州科技大学 数理学院,江苏 苏州215009)
通过构造非保守动力学系统守恒律的积分因子方法,最早追溯到1984 年由Djukic 提出[11]。该方法较为新颖,有限制条件少、便于运算等优点,故积分因子方法在寻求力学系统守恒量方面有很大的发展前景。对此,乔永芬研究出了一系列重要成果[12-14],张毅将积分因子方法应用于Birkhoff 系统[15],束方平继而拓展到了广义Birkhoff 系统[16]。同时,束方平将积分因子方法推广至基于Riemann-Liouville 分数阶模型的力学系统[17]。
笔者采用积分因子方法来研究基于按周期律拓展的El-Nabulsi分数阶模型的Birkhoff系统,寻找其守恒律。由于经典Birkhoff 系统、基于按周期律拓展的分数阶积分的非保守Hamilton 系统和非保守Lagrange 系统都是文中系统的特例。因此,文中结论具有普遍意义。
基于按周期律拓展的分数阶积分的El-Nabulsi-Birkhoff 方程的一般形式为[10]
其中B(τ,a)为Birkhoff 函数,Rμ(τ,a)为Birkhoff 函数组。同时,0<α≤1,这里,当α=1 时,方程(1)为经典Birkhoff 系统。τ 是固有时间,t是观察时间,τ≠t,函数Rμ和B是其变量的C2类函数。对于系统(1),假设为非奇异,即det(Ωμv)≠0,则方程(1)可表示为
其中
定义1如果不变式
恒等地变为
总之,在数学课堂教学中,要提高学生在40分钟内的学习效率,提高自身的教学质量,我们就应该充分做到备教材、备教法,提高自身的教学能力,发挥自身的主导。
其中ξ0、G和λμ是Birkhoff 变量a和时间τ 的函数,则称ξμ=ξμ(τ,a)为基于按周期律拓展的分数阶积分的El-Nabulsi-Birkhoff 方程(1)的积分因子。
结合式(1)和式(4),则有
定理1如果函数ξμ是方程(1)的积分因子,那么基于按周期律拓展的El-Nabulsi分数阶模型的Birkhoff系统存在守恒量(第一积分),为
若函数ξμ是方程(1)的积分因子,则每组函数ξμ,ξ0,G和λμ一定满足必要条件(5)。条件(5)可写成
显然,如果函数组ξμ、ξ0、G和λμ满足必要条件(7),那么沿着已知基于按周期律拓展的El-Nabulsi分数阶模型的Birkhoff系统的运动轨线,使得式(6)的右端成为常数时,可得到一奇异函数组ξμ、ξ0、G和λμ。于是,有如下定理。
定理2对于非奇异函数组ξμ、ξ0、G和λμ,如果满足必要条件(7),那么存在已知系统(1)的初积分(6)。
根据定理2,可求得函数组ξμ、ξ0、G和λμ,若对应于方程(7)不包含任何积分常数的任意解,就能得到系统的守恒量。
求出函数ξμ=ξμ(τ,a),ξ0=ξ0(τ,a)和G=G(τ,a)是利用上述定理来寻求系统守恒量的关键所在。这里可通过分解出ξμ、ξ0和G的一阶偏微分,将方程(7)展开,所得的这些方程,称为广义Killing 方程,解广义Killing方程则可能找到这些函数。具体操作中,有以下两种广义Killing 方程。
方法一将方程(7)展开,令其含a˙μ的项的系数和不含的项分别为零,得到
如果系统允许对ξμ、ξ0、G和λμ有非奇异解,那么初积分(6)自然存在。这里,有(2n+1)个线性偏微分方程,对应于(4n+2)个未知函数,因此,ξμ、ξ0、G和λμ不是唯一的。通过适当的选择ξμ、ξ0、G和λμ,就可得到不同的守恒量。
方法二将必要条件(7)展开,应用式(2)和式(8),便有
这是一个线性偏微分方程,(2n+2)个函数ξμ、ξ0和G中的任意一个函数被认为是未知的。根据定理2,方程(11)对ξμ、ξ0和G的任何非奇异解产生一个初积分(6)。
例1四阶Birkhoff 系统为
试研究其基于按周期律拓展的分数阶积分的El-Nabulsi 模型下的守恒量。
由Rμ计算出Birkhoff 张量
Birkhoff 逆变张量为
由方程(1)可得出系统的运动方程
然后,由广义Killing 方程(11)可得
这里的式(16),取
可以验证式(17)满足必要条件(7),因此,由定理2 知,系统存在相应的守恒量
对于基于按周期律拓展的El-Nabulsi分数阶模型的Birkhoff系统,已有通过Noether 对称性方法得出系统的守恒量。而积分因子方法是类似于构造保守系统能量积分的方法,更为新颖简便。文中采用积分因子方法来研究系统的守恒律,是对该方法的进一步推广应用,也为寻求基于分数阶力学系统的守恒量提供了新的思路。
致谢:对张毅教授的悉心指导深表感谢!