银纳米线蚀刻及其表面等离激元特性

王运佳，易国斌，罗洪盛，王建超，张铭海，俎喜红



银纳米线蚀刻及其表面等离激元特性

王运佳，易国斌，罗洪盛，王建超，张铭海，俎喜红

(广东工业大学 轻工化工学院，广州 510006)

采用电子扫描显微镜(SEM)表征过氧化氢(H2O2)蚀刻的银纳米线表面形貌，采用紫外−可见(UV-vis)吸收光谱、荧光光谱以及拉曼光谱研究蚀刻后银纳米线的表面等离激元特性。结果表明：H2O2可有效蚀刻银纳米线表面形貌，与未蚀刻的银纳米线相比，蚀刻后的银纳米线平均直径减小，表面形成纳米凹槽以及立方状的银纳米粒子，银纳米线表面等离激元共振吸收峰强度增大，并呈现宽化。由于蚀刻后的银纳米线光电耦合增强，导致表面的电磁场强度增大，对罗丹明B(RB)探针分子的荧光辐射增强16.8倍，对RB探针分子的拉曼散射信号增强约6.2×105倍。这对于纳米金属表面增强光谱具有积极的应用意义。

银纳米线；蚀刻；表面等离激元；电磁场；表面增强光谱

金属纳米粒子的自由电子在外电场激发下产生集体震荡的电磁耦合现象，称之为表面等离激元。表面等离激元由于共振而引发的奇特物理性质被广泛应用于太阳能电池、光波导、纳米蚀刻以及光谱增强等领域[1−4]。然而，对于单一的纳米金属结构，其光电耦合效率往往较低，场增强效应较弱。另外，当金属纳米线作为波导时，由于欧姆耗散作用，其沿着金属与介质表面传播的距离依然局限于10 μm数量级[5]。因而，如何提高纳米金属的光电耦合效率，成为表面等离激元光子学的重要研究课题。

随着研究学者对表面等离激元认识的深入，表面等离激元耦合成为实现提高光电耦合效率的有效手段。近年来，有关纳米材料表面等离激元耦合的报道主要集中在构筑贵金属纳米阵列，或者通过纳米贵金属粒子与贵金属纳米线，纳米贵金属粒子与贵金属纳米膜之间的耦合而实现表面等离激元共振，导致最大的光学吸收[6−9]。有关研究报道了一种金属纳米粒子对−银膜结构，结果表明，利用纳米粒子对的局域表面等离激元耦合可以产生热点效应，同时利用纳米粒子对阵列的周期性还可实现对银膜电介质界面表面等离激元(SPPs)模式的激发与调控，另外通过调控银纳米粒子之间的距离实现了纳米粒子局域表面等离激元(LSP)与银膜SPPs的共振能量转移。与纳米粒子单阵列引起的共振吸收相比，纳米粒子对阵列使得银膜结构的SPPs共振吸收增强了约4倍[10]。但是，纳米粒子对阵列的构筑可控性较差，并且难以准确调控纳米粒子的距离以实现表面等离激元耦合；银膜的厚度与粗糙度也是影响表面等离激元耦合的重要因素，一般而言，银膜厚度处于纳米级，其测量难度较大，对仪器的要求苛刻。另外，大量文献报道了纳米线阵列的表面等离激元特性，通过调节纳米线的平均间距，使光子能量在纳米线之间的缝隙得到高效捕获，从而实现SPPs-SPPs耦合以及电磁场增强[11−16]。然而，在制备纳米线阵列的过程，纳米线阵列的形貌受实验温度、溶剂用量、溶剂蒸发速率等因素影响较大，因而所制备的纳米线阵列难以实现间距均一，或容易导致纳米线团聚。类似地，相关文献报道了一种“领结”式耦合结构，即2个三角状纳米金属以顶点对顶点的形式排列，顶点之间相距约10 nm，在光场作用下，形成强烈的LSP-LSP表面等离激元耦合，获得几百倍的电磁场增强[17−18]。尽管通过构筑不同维度和形状的纳米天线，并调节纳米天线的间距可以实现强烈的表面等离激元耦合，但往往实验成本较高，重复性较差，操作难度较大，使制备的阵列结构距离形貌，尺寸均一且可调的目标存在较大差距。因而，采用高效可行，低廉实用的方法[19−20]实现表面等离激元耦合，具有十分重要的研究意义。

本文作者提出一种H2O2酸蚀刻剂对银纳米线表面形貌蚀刻的方法，利用蚀刻后银纳米线表面产生的新形貌来诱导LSP-LSP以及LSP-SPPs耦合，实现电磁场增强。应用UV-vis吸收光谱，荧光光谱以及拉曼光谱研究蚀刻前后银纳米线的表面等离激元特性，并分析其电磁场增强的机理。

1 实验

1.1 实验材料

硝酸银(分析纯，阿拉丁试剂公司生产)，聚乙烯吡咯烷酮(PVP，分析纯，阿拉丁试剂厂公司生产)，柠檬酸钠(化学纯，天津大茂试剂厂生产)，氯化铁(化学纯，天津大茂试剂厂生产)，聚乙二醇(EG，分析纯，天津大茂试剂厂生产)，过氧化氢(化学纯，天津大茂试剂厂生产)，无水乙醇(化学纯，天津大茂试剂厂生产)，罗丹明B(RB，分析纯，阿拉丁试剂公司生产)。

1.2 银纳米线的制备

首先采用氧化还原法，通氮气作为保护气，将硝酸银，PVP，EG分别以1.2:0.03:0.01的摩尔比加入0.05 mol/L的FeCl3溶液，混合溶液在160 ℃温度下进行反应，反应过程中机械搅拌3 h，搅拌速度为1000 r/min。反应结束后，将样品室温冷却后进行离心处理，离心速度控制在8000 r/min，离心时间为5 min。离心结束后将上清液去掉，并用无水乙醇清洗银纳米线表面附着的有机物，反复清洗两次，最后将得到的银纳米线样品分散于无水乙醇，备用。

1.3 银纳米线的蚀刻

切割8 mm×8 mm的载玻片，并将载玻片依次用乙醇和丙酮超声清洗15 min，经纯水洗净后，通氮气吹干。然后采用旋涂的方法，将0.5 mL 0.5 mg/mL的银纳米线转移到干净载玻片表面，旋涂速度控制在1500 r/min，旋涂时间为40 s，转移后将载玻片置于真空干燥箱进行干燥，干燥箱温度控制在50 ℃，干燥时间为0.5 h。然后取出载玻片，取1 mL 1.0%的过氧化氢溶液滴涂在银纳米线表面，利用旋转加快过氧化氢与银纳米线的反应，旋转速度控制在1000 r/min，时间为30 s，室温风干后即得到表面蚀刻的银纳米线 样品。

1.4 样品的测试与表征

常温下，采用扫描电子显微镜(SEM，Hitachi S−4800，工作电压150 kV)观察银纳米线蚀刻前后的表面形貌，应用紫外−可见分光光度计(UV-2450，Japan，波长扫描范围300~800 nm)常温下测试银纳米线蚀刻前后的UV-vis吸收光谱；固定探针分子罗丹明B的浓度为1×10−5mol/L，以2000 r/min转速在蚀刻后的银纳米线基底上进行旋涂，以荧光光谱仪(FluoroMax-4，扫描范围300~800 nm，狭缝宽为5 nm)470 nm 的激发波长作为激发光源(RB探针分子的最大激发波长)，测试RB探针分子的荧光光谱；应用拉曼光谱仪(LabRAM HR 800)的633 nm波长激发器作为激发光源，进一步表征银纳米线蚀刻前后探针分子的拉曼光谱。

2 结果与讨论

2.1 结构形貌

图1(a)所示为银纳米线SEM的表面形貌，从图1(a)中可以观察，制备的银纳米线表面光滑，长径比均一，银纳米线排列比较紧密，部分银纳米线相互重叠。由于银纳米线以旋涂方式转移到玻璃基底上，因而银纳米线之间易形成网状结构。当H2O2酸蚀刻剂滴涂于光滑银纳米线表面，两者将发生氧化还原反应而导致银纳米线表面形貌被蚀刻。其反应过程如式(1)所示：

图1 光滑银纳米线和表面蚀刻后银纳米线的SEM像(H2O2浓度1.0%)

4Ag+4H2O2+4H+→4Ag++2H2O+2O2(1)

图1(b)所示为蚀刻后的银纳米线表面形貌。从SEM像可以观察，在H2O2蚀刻剂作用下，银纳米线的表面变得粗糙，平均直径减小，其表面形成纳米凹槽以及立方状银纳米粒子，这说明H2O2酸蚀刻剂滴涂于银纳米线表面后与银纳米线之间接触比较充分，银纳米线表面形貌得到有效蚀刻。

2.2 紫外−可见吸收光谱分析

当银纳米线表面的自由电子与光子相互作用并形成连续振动，即形成表面等离激元共振，其在紫外可见区域形成吸收带或者吸收区，而且吸收带形状分布与银纳米线的表面结构密切相关[21−22]。图2所示为蚀刻前后银纳米线的紫外−可见吸收光谱。结果表明，蚀刻前光滑银纳米线的表面等离激元共振吸收峰在350 nm和375 nm附近，这是银纳米线的表面等离激元横向模式，其中350 nm处可能由横向模式的四极共振引起。蚀刻后银纳米线的表面等离激元吸收峰位置无明显移动，而表面等离激元共振吸收峰强度增大，光谱谱线宽化。这说明银纳米线蚀刻后，其表面等离激元频率不变，而银纳米线的表面自由电子振幅增大。

图2 蚀刻前后银纳米线的UV-Vis吸收光谱

2.3 荧光光谱分析

以罗丹明B(RB)作为探针分子，进一步考察蚀刻后银纳米线对RB分子荧光光谱的影响。

图3所示为蚀刻前后银纳米线对RB探针分子的荧光光谱，为便于比较与分析，实验中同时测试了RB分子的荧光光谱。结果表明，在发射波长580 nm处均出现罗丹明B的特征峰，银纳米线对RB探针分子的荧光辐射具有明显的增强作用。若定义荧光增强因子为1，则：

式中：IE和IG分别为RB分子在银纳米线以及玻璃基底上的发射峰强度；IB为测试背景产生的荧光强度，在发射波长580 nm处RB分子在玻璃基底上的峰值强度IG=5×105，在光滑银纳米线以及蚀刻后银纳米线基底上的峰值强度IE=3.2×106和8.4×106，测试背景荧光强度IB=5×103，将数值代入式(1)得光滑银纳米线和蚀刻后银纳米线的增强因子为6.4和16.8。这说明银纳米线蚀刻后，对RB探针分子的荧光辐射增强效应更大。

2.4 拉曼光谱分析

当入射光子与探针分子碰撞时，分子的振动能量或转动能量与光子能量叠加形成拉曼光谱，一般而言，探针分子的拉曼信号很弱，当探针分子处于电磁场附近，其拉曼散射信号可以得到增强[23−24]。图4所示为蚀刻前后银纳米线对RB探针分子的表面增强拉曼光谱(SERS)以及RB分子的普通拉曼光谱。拉曼光谱表明，玻璃基底上RB探针分子的拉曼散射信号很弱，难以观察其拉曼特征峰，而在银纳米线上的RB探针分子，拉曼信号明显增强，表面增强后的RB分子拉曼光谱可以观察到C—N—C的弯曲振动出现在731 cm−1和791 cm−1处，苯环平面的C—H面内弯曲振动出现在1200 cm−1和1279 cm−1，1359 cm−1处的拉曼峰对应为N-苯基的伸缩振动模式，1507 cm−1和1648 cm−1为RB分子中的C—C伸缩振动。若定义拉曼增强因子为2，则：

式中：ISERS和INR分别为RB分子的SERS光谱和常规拉曼光谱中拉曼峰的强度；CSERS和CNR分别为测试SERS和常规拉曼光谱时的RB分子浓度；VSERS和VNR分别为测试SERS和常规拉曼光谱所用RB分子溶液的体积；SSERS和SNR分别为测试SERS和常规拉曼光谱时基底上RB分子的面积。测试常规拉曼时，10 μL 0.1 mol/L 的RB分子溶液滴加到玻璃基底上，待风干后形成约5 mm×5 mm的斑点，则SNR=25 mm2，另外10 μL 1×10−5 mol/L 的RB分子溶液滴加到银纳米线基底上，RB分子在基底上的覆盖面积约为7 mm×7 mm，因而SNR=49 mm2。以620 cm−1处拉曼特征峰为依据，测得INR=1997，光滑银纳米线和蚀刻后的银纳米线峰强度分别为ISERS=30907和ISERS=63405，将上述数值代入式(3)得到光滑银纳米线和蚀刻后银纳米线的增强因子分别为3.1×105和6.2×105，这说明银纳米线蚀刻后，表面增强拉曼效应更佳。

2.5 表面电磁场分析与表面等离激元机理

由上述银纳米线蚀刻前后的紫外−可见吸收光谱，以及探针分子的荧光光谱和拉曼光谱的增强效应表明，银纳米线蚀刻后，其表面等离基元耦合效应增强。银纳米线蚀刻前，表面的自由电子与光子相互作用形成表面等离激元共振后，在一定的平衡位置作谐振运动导致表面形成电磁场。对于一维银纳米线结构，其表面存在大量自由电子，当表面的自由电子被外电场激发后，自由电子会发生正弦周期振荡。可用如下运动方程来描述[25]：

式中：，，，分别为电子的质量、电子电荷、电子的位置以及振荡阻尼系数；，和0分别为外电场的圆频率、时间和外磁场的振幅。当光滑银纳米线表面蚀刻后，金属内部微观上的电子密度扰动引起整个系统自由电子运动改变，对于一维结构的银纳米线，其相邻电子之间存在协同作用，导致电磁场叠加，从而引起电子振幅增大。另外，银纳米线蚀刻后，其吸收光谱曲线的积分面积更大，这主要由于蚀刻后的银纳米线，表面形成大量“热点”以及纳米狭缝增强了银纳米线对光子的捕获能力，导致光吸收效率提高。

为进一步研究银纳米线蚀刻后的表面等离激元特性，采用FDTD对银纳米线蚀刻前后的电磁场衰减进行计算[26]。设光滑银纳米线的平均直径为150 nm，蚀刻后银纳米线平均直径为70 nm，光的偏振角取90°。图5所示为银纳米线蚀刻前后的电磁场衰减曲线，曲线表明，当银纳米线的表面电磁场强度达到最大时，光滑银纳米线的表面自由电子与入射光子相互作用为6 fs，而蚀刻后的银纳米线与入射光子相互作用为7.5 fs，并且蚀刻后的银纳米线电磁场强度峰值更大。这说明蚀刻后的银纳米线表面电磁场形成叠加效应，导致电子平均振幅增大。另外，与光滑银纳米线相比，蚀刻后的银纳米线表面电磁场衰减时间更长。这说明蚀刻后的银纳米线表面自由电子与光子的相互作用更强，抑制光子能量向自由空间辐射，延长了表面等离激元在介质表面的衰减时间，导致表面等离激元在介质表面传播距离更长。

图5 蚀刻前后银纳米线的表面电磁场衰减对比

由于银纳米线蚀刻后，其表面产生非均匀电磁 场[27]使自由电子受到洛伦兹力作用，导致自由电子的运动范围扩大，长程作用更明显，因而蚀刻后的银纳米线表面自由电荷密度更大，使银纳米线表面形成更强的电磁场[28]。在电磁场作用下，探针分子吸收光能后从基态跃迁到激发态，处于激发态的分子通过辐射跃迁或非辐射跃迁返回基态，辐射跃迁产生荧光。若荧光分子处于纳米金属附近时，纳米金属表面的电磁场对探针分子的荧光辐射具有增强效应[29]。银纳米线蚀刻前后对探针分子的荧光辐射增强差异表明，在相同条件下，蚀刻后的银纳米线对RB探针分子的场增强作用更显著，作用区域更广；另外，与光滑银纳米线相比，蚀刻后的银纳米线表面具有较多的纳米凹槽以及立方状银纳米粒子，当相邻银纳米粒子的距离在50 nm以内，其表面电磁场可形成叠加，而较多的纳米凹槽大量增加银纳米线的“热点”，为探针分子提供更多的电磁场作用位点，因而强烈的表面电磁场使纳米凹槽附近的RB探针分子激发截面增大，导致荧光辐射增强[30]。

另外，由于蚀刻前的银纳米线表面光滑不利于附着RB探针分子，因而SERS活性作用点位较少，蚀刻后的银纳米线其长轴表面存在较多的纳米凹槽以及银纳米粒子，其SERS活性点位相对更多，有利于附着更多的探针分子，并且对于附着在纳米凹槽的探针分子具有更强的电磁场增强效应，从而大大提高拉曼信号峰的检测灵敏度；另外，蚀刻后的银纳米线由于表面积增大，一定程度上造成探针分子拉曼信号的增强。

综上所述，银纳米线表面蚀刻后，其表面等离激元耦合强度增大。

图6(a)所示为入射光与光滑银纳米线形成表面等离激元耦合的示意图。入射光子部分以辐射形式将能量传输到自由空间，这部分能量完全损耗；另一部分光子则以非辐射形式与银纳米线表面的自由电子相互作用，并产生强耦合形成表面等离激元(SPs)，以电磁波形式沿着银纳米线表面传播，在传播过程中，由于欧姆耗散导致能量逐渐衰减。因而，越靠近银纳米线两端，电磁场强度振幅越小，但在银纳米线端点处会有较强的光发射。

图6(b)所示为入射光与蚀刻后的银纳米线形成表面等离激元耦合的示意图。银纳米线表面蚀刻后，由于平均直径减小，更多光子能量以非辐射形式进入银纳米线表面，增强银纳米线表面自由电子与光子之间的相互作用，减少光子能量向自由空间辐射[31]；蚀刻后的银纳米线表面形成的立方状银纳米粒子，由于相距较近，因而可形成局域表面等离激元耦合(LSPs-LSPs)，有利于对光子能量的吸收；立方状银纳米粒子与银纳米线接触处由于电磁场叠加效应，形成LSPs-SPPs表面等离激元耦合，进一步增大体系对光子的捕获。另外，蚀刻后的银纳米线由于表面起伏较大，可看作多个不同周期光栅的叠加，由于光栅的衍射以及干涉，使入射光波矢的水平分量发生周期性平移，导致表面等离激元传播过程形成相位延迟[32]，一定程度上补偿光子动量，可增强表面等离激元与介质之间的耦合。

图6 入射光与银纳米线耦合示意图

3 结论

1) 采用H2O2酸蚀刻剂成功蚀刻银纳米线表面形貌。

2) 紫外−可见吸收光谱，荧光光谱以及拉曼光谱表明，蚀刻后的银纳米线表面等离激元耦合增强，表面电磁场峰值强度增大，对RB探针分子荧光辐射增强16.8倍，对RB分子的拉曼光谱信号增强约6.2×105倍，表面等离激元耦合导致的场增强效应对探针分子的表面增强光谱具有重要意义。

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(编辑 王 超)

Etching of silver nanowires and its surface-plasmon

WANG Yun-jia, YIGuo-bin, LUO Hong-sheng, WANG Jian-chao, ZHANG Ming-hai, ZU Xi-hong

(Faculty of Chemical Engineering and Light Industry,Guangdong University of Technology, Guangzhou 510006, China)

Using H2O2acid, the surface of silver nanowires (AgNWs) was etched after being prepared by chemical method, and the morphologies of smooth AgNWs and etched AgNWs were both characterized by scanning electron microscopy (SEM). Employing UV-vis spectrum, Fluorescent spectrum and Raman spectrum, the surface plasmons of smooth AgNWs and etched AgNWs were both analyzed. The SEM results show that the mean diameters of AgNWs are significantly reduced after being etched, and more nanogaps and nanocubes form on the surfaces of AgNWs that are etched. The UV-vis spectrum shows that the surface-plasmon resonance(SPR) peak of AgNWs is broaden after the nanowires are etched, which result is due to the stronger coupling of surface plasmon, and Fluorescent spectrum and Raman spectrum of RB are both enhanced since the stronger electromagnetic field effect around etched AgNWs. These results may be significant for the application of surface enhanced spectrum.

silver nanowire; etching; surface plasmon; electromagnetic field; surface enhanced spectrum

Projects(51273048, 51203025) supported by the National Natural Science Foundation of China; Project(S2012040007725) supported by Natural Science Foundation of Guangdong Province, China

2016-12-21;

2017-05-12

YIGuo-bin; Tel: +86-20-39337174; E-mail: ygb702@163.com

10.19476/j.ysxb.1004.0609.2018.03.16

国家自然科学基金资助项目(51273048，51203025)；广东省自然科学资金资助项目(S2012040007725)

2016-12-21；

2017-05-12

易国斌，教授，博士；电话：020-39337174；E-mail：ygb702@163.com

1004-0609(2018)-03-0572-07

O436

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