王振晓,张 锴,李 涛,王丹丹,韩孟序
(西安电子科技大学宽带隙半导体技术国家重点学科实验室,陕西西安 710071)
GaN基半导体材料及其器件的研究取得了较大的进展,由于GaN是直接带隙的宽禁带半导体材料,其光学特性优越。最近几年,GaN基的激光器(LD)、发光二极管(LED)以及部分频段的微波功率器件等都已经实现了商品化。众所周知,GaN基宽禁带材料基本是以蓝宝石和SiC为异质衬底进行外延生长的,由于蓝宝石不导电而且热传导能力差,不适合制作大功率光电子器件,而SiC虽然可以导电且导热性良好,但是由于SiC高昂的价格,使得SiC衬底的GaN生长受到限制。由于Si衬底具有导热性好、价格低廉、尺寸大、方便集成等优点,并且Si衬底GaN基材料及器件的研制将进一步促进GaN基器件与传统Si基器件工艺兼容,因此Si衬底也被认为是可供选择的很有前途的GaN材料外延衬底之一[1-2]。然而由于 Si衬底和GaN外延层之间存在较大的晶格失配(约17%)和热失配(约54%),难以在Si衬底上直接获得高质量的GaN外延材料[3-4]。在Si衬底上生长 GaN,首先面临的是缓冲层的选取,尝试用高温AlN、低温GaN做缓冲层,结果都不理想,文中采用渐变Al组分的AlGaN做缓冲层生长GaN外延层,获得了良好的效果。
本次实验中,采用实验室自制的MOCVD设备,在Si(111)面上生长GaN外延层薄膜,分别以三乙基镓(TEG)、三甲基铝(TMA)作为镓源和铝源,高纯NH3作为氮源,氢气作为载气。实验开始前,用氢氟酸腐蚀Si片2 min,目的是为了除去Si片上的氧化层,然后用大量流动的去离子水冲洗15 min,用N2吹干,迅速放入反应室,在940℃ H2氛围中预处理8 min,目的是除去Si衬底表面的杂质。
实验时,首先在Si衬底上生长80 nm的高温AlN,目的是阻止Si衬底与NH3的接触,防止Si-N键的生成。接着生长7 nm的低温AlN层,低温AlN的生长是三维岛状生长,为后续GaN的生长做成核层。然后是另一层的高温AlN的生长,高温AlN的生长是二维生长,在这里引入了高温AlN缓冲层的目的是使刚才三维生长的AlN逐渐变为二维生长,方便以后外延膜的生长。接下来生长的是4个AlxGa1-xN,每个生长时间20 min,不同的是Al组分的不同,第一个是Al0.5Ga0.5N,第二个是Al0.45Ga0.55N,第三个是 Al0.4Ga0.6N,第四个是Al0.25Ga0.75N,最后生长的是20 min的GaN。具体结构如图1所示。
图1 Si(111)上生长无裂纹GaN结构
首先在光学显微镜下观察样品的表面,如图2所示。样品表面没有出现裂纹,原因是之前生长的AlxGa1-xN很好地释放了GaN外延膜中的应力,使表面形貌得到改善,没有裂纹出现。但是,表面有较多缺陷出现,对于做成器件,这样的晶体质量还有待于提高。
图2 Si衬底GaN表面
图3是样品的AFM测试的显示结果,从图中可以看出,材料具有良好的表面形貌,表面较平整,起伏不大,说明晶体的结晶质量良好。
对样品进行了啦曼光谱测试,得到GaN材料在E2-HIGH下的散射峰,如图4所示。
在E2模式下的峰强度适中,而且它对应力比较敏感,已经被证明了,一用来表征材料中的应力情况,相应的计算公式是
式(1)中,Δω为波数偏移量(ω为波数);k为应力系数(Si基GaN材料的系数为4.±0.3 cm-1/GPa,在一般的计算中取k=4.3 cm-1/GPa);σ为材料的水平应力[5]。如图4所示,材料的散射谱发生了红移(无应力的GaN材料的E2峰位为568 cm-1),这表示材料中的应力为张应力[6]。
图3 AFM测试表面
图4 Si衬底GaN啦曼光谱
根据样品拉曼谱波数的偏移量,利用式(1)计算发现,GaN材料的应力约为0.23 GPa,原因在于,当利用AlxGa1-xN做缓冲层时,会引入一定的压应力和位错,这些压应力和位错会平衡GaN材料和Si衬底由于晶格失配所产生的张应力。使材料表面变得光滑平整[7-8]。
图5是样品的XRD测试结果。材料的XRD测试结果中,(002)面显示的是材料中的螺位错,(102)面则反映了材料中的刃位错,如图4所示,GaN(0002)面的FWMH为0.293°,可见,GaN的结晶质量较差,内部有较多的螺位错[7],有待于进一步提升 GaN晶体的质量。
图5 XRD衍射峰
本实验中,采用AlxGa1-xN做缓冲层,在Si(111)衬底上生长GaN,研究了GaN薄膜的结晶质量。通过高倍数光学显微镜和AFM观测表明,GaN晶体的表面光亮没有裂纹。通过拉曼光谱测试分析发现,Si(111)面上生长的GaN中存在张应力,约为0.23 GPa。XRD测试结果显示,GaN(002)面的半高宽为0.293°。
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