JBO-9021炸药的冲击起爆Pop关系*

张 涛，赵继波，伍 星，刘雨生，刘 艺，杨 佳，谷 岩

(1.中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理重点实验室，四川 绵阳 621999；2.中国工程物理研究院总体工程研究所，四川 绵阳 621999)

三氨基三硝基苯(TATB)是常用的钝感高能炸药(IHE)。近年来，TATB基炸药的冲击起爆性能和冲击动力学性能受到国内外众多学者的重视[1-4]，其中钝感高能炸药在冲击波作用下的Pop关系是表征炸药性能的关键参数，也是炸药冲击起爆性能和炸药安定性研究的重要课题之一。如何高效地获取炸药的高精度Pop关系是当前国内外学者面临的问题之一。Sollier等[5]对冲击作用下TATB基炸药T2的冲击起爆Pop关系进行了实验研究，获得了0.5～25 GPa压力下T2炸药的冲击起爆Pop关系。Wang等[6]采用电炮驱动薄飞片高速撞击作为冲击加载手段，以激光干涉测速技术作为测试手段，研究了一种TATB/HMX基炸药在高压短脉冲冲击加载条件下的冲击起爆性能，获得了10～17 GPa时的Pop关系曲线。Vandersall等[7]利用气炮驱动组合式飞片，结合锰铜应力计，对LX04炸药在低幅值单/双冲击波加载下的冲击响应进行了研究，发现LX04炸药在0.6～1.4 GPa压力下会发生冲击减敏，并获得了其低压Pop关系。另外Gustavsen等[8]、Sheffield等[9-10]、Urtiew等[11]、Chidester等[12]利用电磁粒子速度计对HMX基炸药EDC-37、PBX9501，以及TATB基炸药LX-17、PBX9502等多种高能钝感炸药的冲击起爆性能进行了研究，获得了表征炸药冲击起爆性能的Pop关系，并据此确定了炸药的化学反应速率方程参数。

本研究中采用测试精度相对更高的激光干涉测速技术，结合高速扫描相机，对新型钝感高能炸药JBO-9021的冲击起爆性能开展实验研究，结合一种新的获取炸药Pop关系的研究方法，得到表征JBO-9021冲击起爆性能的Pop关系。

1 实验装置及测试系统

实验装置及测试系统如图1所示。测试系统主要包括：起爆装置、同步机、高压脉冲发生器、光纤探针、光纤放大器、激光器、激光干涉测速仪、示波器、计算机控制系统。测试窗口LiF晶体镀铝膜，镀膜一侧靠近受试炸药，作为粒子速度的载体。为了保证测试精度，膜层不宜过厚，本实验中铝膜厚度控制在1.0 μm。为了使入射激光在LiF窗口上表面(靠近光纤探针一侧)的反射光不影响测试信号光，LiF窗口的上表面与下表面(靠近受试炸药一侧)之间保持5°倾角。通过高速扫描相机获得较精确的冲击到爆轰距离。

采用自行研制的波分时复用多点激光干涉测速系统，测速范围为0～8 km/s，测速不确定度小于2%。平面波透镜的主装药为RHT-901，主要成分为RDX和TNT，质量分数分别为60%和40%，直径为100 mm。传爆药JO-9159以HMX为基，HMX与黏结剂的质量比为95∶5，尺寸为∅100 mm×10 mm；主装药和受试炸药均采用JBO-9021，JBO-9021以TATB为基，含有少量HMX，主装药的尺寸为∅100 mm×30 mm；钨合金飞片采用尺寸为∅100 mm×6.08 mm的钨镍铁合金。

为了获得冲击波进入受试炸药后粒子运动速度随冲击波传播距离的变化情况，受试炸药选择楔形，如图2(a)所示。为了避免边侧稀疏波的影响，确保测试炸药部位受到一维冲击，楔形炸药的宽度设计为50 mm；为了获得多个测点(本研究中设置了8个测试点，见图2(b))的波后粒子速度，楔形炸药的斜面长度设计为70 mm，楔形角为30°。

实验过程中，通过起爆装置向同步机输出起爆信号。同步机输出两路同步信号：一路触发高压脉冲发生器，起爆26号雷管；另一路触发示波器。26号雷管起爆平面波透镜产生平面冲击波；平面冲击波起爆传爆药，继而起爆JBO-9021主装药；主装药与钨合金衰减层紧密接触，冲击波经过钨合金衰减层衰减后，进入并起爆JBO-9021楔形受试炸药，驱动紧贴其表面的铝膜运动；光纤探头将探测激光输出至LiF窗口表面，透过窗口到达铝膜表面，反射光携带楔形炸药/LiF窗口界面粒子速度剖面的多普勒光信号返回光纤探头，通过光纤放大器进入激光干涉仪，经由光电传感器将承载速度剖面的光信号转化成电信号，最后由示波器记录。通过激光干涉测速处理，得到楔形炸药/窗口界面粒子速度剖面。同时由高速扫描相机记录，得到冲击转爆轰距离。

获得Pop关系的基本思路：在受试炸药冲击起爆过程中，随着冲击波进入受试炸药距离的不同，冲击波强度会发生变化，结合波后粒子速度剖面的粒子起跳速度和未反应炸药的雨贡纽曲线，可获得冲击波进入受试炸药不同距离处的冲击波压力；通过探针与冲击转爆轰点的距离获得该探针所处压力下的冲击到爆轰距离，从而获得一组初始冲击压力-冲击起爆距离数据，最后由多组实验数据拟合Pop关系。

2 实验结果与分析

实验过程中，平面波透镜、传爆药和主装药相继引爆产生一定强度的冲击波，经过不同厚度钨合金衰减层，冲击波强度得到衰减调节。当冲击波到达钨合金衰减层与受试炸药界面时，在受试炸药中入射一个特定幅值的冲击波。测得的楔形JBO-9021炸药后界面不同位置的粒子速度up随时间t的变化曲线如图3所示，其中光纤探针1#～8#分别测量冲击波进入炸药的距离为4、5、6、7、8、9、10、11 mm时的波后粒子速度剖面。

由于激光干涉测试技术获取的是LiF窗口/JBO-9021炸药界面的粒子速度在垂直于斜面的分速度(如图1所示)，并且LiF窗口与JBO-9021炸药的阻抗无法完全匹配，所测粒子速度并非受试炸药中稳定爆轰时的波后粒子速度，同时在冲击压缩过程中窗口材料的折射率会发生变化，从而引起一定的测试误差，因此需要对测量结果进行修正，以得到JBO-9021炸药稳定爆轰时的波后粒子速度剖面。采用角度修正、窗口折射率修正、阻抗匹配修正[13]后，获得冲击波在受试炸药JBO-9021中传播时的波后粒子速度剖面，如图4所示。从图4中可以看到：当冲击波进入受试炸药4 mm时，探针1#处对应的粒子速度开始起跳；此后随着冲击波进入炸药距离的增加，波后粒子速度峰值不断增加，从不同位置探针之间的起跳时间差可以看出，冲击波不断加速；冲击波进入炸药8～9 mm时，受试炸药发生爆轰。从波形可以看出，冲击波在进入炸药0～8 mm(探针1#～5#)的过程中，强度不断增加，但并未发生爆轰。通过不同探针处测得的粒子速度up和探针位置h获得一组up-h数据，其中粒子速度取波后粒子速度剖面的起跳速度，如表1所示。

高速扫描相机的测试结果如图5所示。从图5中可以看出：当入射冲击波进入受试楔形炸药后，空气隙开始发光，迹线线宽较窄；经过一段较明显的加速段(迹线颜色较浅，宽度较窄)，冲击波转化为爆轰波，因为爆轰产物持续发光，所以迹线加粗，爆轰段的迹线斜率保持不变，也就是爆轰波传播速度保持恒定。将高速扫描结果进行处理后可以得到该发试验的冲击转爆轰时间为1.5 μs，从冲击波进入受试楔形炸药到炸药爆轰，冲击波在传播方向的传播距离为8.49 mm。

表1 实验结果Table 1 Experimental results

JBO-9021炸药中未反应炸药的雨贡纽关系和动量守恒关系可表示为[13]

式中：p为冲击波阵面压力，GPa；ρ0为炸药的初始密度，g/cm3；Ds为冲击波速度，km/s；up为冲击波过后的粒子速度，km/s。根据式(1)、式(2)以及炸药的初始密度，可以计算得到冲击压力与冲击波进入受试炸药距离的关系，结合高速扫描相机得到的冲击起爆距离8.49 mm，可以获得探针位置与冲击转爆轰点的距离s，如表1所示。

对表1所示的冲击波进入炸药不同距离处，未反应炸药经历不同冲击压力时的冲击到爆轰距离(X)进行最小二乘法拟合，获得JBO-9021炸药的冲击起爆Pop关系(见图6)，即

式中：p的单位为GPa；X的单位为mm。

从式(3)所示的JBO-9021炸药冲击起爆Pop关系可知，当入射冲击波压力分别为10和15 GPa时，冲击到爆轰距离分别为5.07和2.04 mm。以纯TATB为主装药的炸药PBX9502在入射冲击波压力分别为10和15 GPa时，其冲击到爆轰距离分别为15.85和4.58 mm。以纯HMX为主装药的炸药PBX9501在入射冲击波压力分别为4.2和8.3 GPa时，其冲击到爆轰距离分别为5.07和2.04 mm。可以看出：相对于PBX9502炸药，JBO-9021炸药的冲击起爆感度较高，即JBO-9021炸药对起爆药的要求更低，同时由于HMX的爆压和爆速较TATB更高，使得JBO-9021炸药的爆轰性能更加优越；而相对于PBX9501炸药，JBO-9021炸药的冲击起爆感度较低，表明JBO-9021炸药的安全性更好，炸药安全性的提高对武器的生产、运输和使用将起到积极的推动作用。

3 结 论

采用一种高测试精度、高时间分辨率的激光干涉测速技术，对一种新型高能钝感炸药JBO-9021在冲击起爆过程中不同冲击波位置处的波后粒子速度剖面进行了测量；并采用高速扫描相机测量冲击波进入炸药的距离随时间的变化关系，获得了冲击到爆轰距离。采用不同冲击波位置处的波后粒子起跳速度和该点到冲击转爆轰点的距离，拟合得到表征JBO-9021炸药冲击起爆性能的Pop关系，即lgX=(2.951±0.182)-(2.246±0.152)lgp(10.3 GPa

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