程丽 (金华职业技术学院师范学院,浙江 金华 321017)
张翼 (浙江师范大学数理信息学院,浙江 金华 321004)
(2+1)维非线性薛定谔方程的怪波解
程丽(金华职业技术学院师范学院,浙江 金华 321017)
张翼(浙江师范大学数理信息学院,浙江 金华 321004)
[摘要]应用Hirota双线性算子方法得到(2+1)维非线性薛定谔方程的周期解和其极限解,利用sato算子理论把(1+1)维非线性薛定谔方程的Grammian解转化为(2+1)维非线性薛定谔方程非奇异的有理解,从而得到(2+1)维非线性薛定谔方程的一阶和高阶怪波解。研究结果说明了高维的非线性薛定谔方程具有有理分式的怪波解, 这些方法同样适用于其他的高维薛定谔型方程,如Mel’nikov方程、Fokas 系统等。
[关键词](2+1)维非线性薛定谔方程; Hirota双线性方法; 周期解; 怪波解
怪波最初是描述海洋上出现的一种奇怪的水波,它以其出现的突然性和异常陡峭的高水波得名。怪波发生之前没有任何预示, 海洋中突然出现具有很深的沟或出现一些连续的高波, 其破坏力极大, 造成很多航海灾难。怪波是一种新的非线性现象,与孤立子很类似,都是一种特殊解, 不同的是它同调制不稳定性能够很好的结合起来。近些年许多学者对怪波进行了大量的研究:Akhmediev教授小组对 (1+1)维的非线性薛定谔方程(NLS)的怪波进行了很全面的分析[1,2],指出怪波是“Ma解”(MS)或“ Akhmediev呼吸子”(Abs)的极限情形,实际上是一种非奇异的有理解;Xu 、He 以及Wang 、Porsezian与He利用Darboux变换得到许多(1+1)维高阶薛定谔型方程的怪波解[3,4]。但现有的文献对高维薛定谔方程的怪波解研究甚少。 直到最近,Yasuhiro Ohta 教授和杨建科教授利用Hirota双线性方法得到(2+1)维DS Ⅰ和 DS Ⅱ方程的Grammian解,再利用sato算子理论将其转化为非奇异的有理解,从而得到高维的薛定谔型方程也具有有理分式的怪波解[5,6]。 这使得对高维的薛定谔型方程怪波解的寻求成为非常有意义的事。
考虑(2+1)维非线性薛定谔方程:
iψt=ψxy+Vψ
(1(a))
Vx=2∂y|ψ|2
(1(b))
当∂x=∂y时,方程(1)退化为众所周知的(1+1)维NLS方程:
iut=uxx+2|u|2u
当∂t=0,方程(1)则退化为复化的Sine-Gordon方程。
文献[7]指出该方程是具有Painlevé性质并且进行了奇异结构分析;文献[8]利用任意函数得到单孤子解和双孤子解;文献[9]利用Hirota双线性算子方法,给出了同宿轨道解及其所表示的同宿轨道。把式(1(b))两边关于x积分并代入式(1(a)),则得到:
(2)
方程(2)即文献[10]所提到的(2+1)维非线性薛定谔方程。在此基础上, 笔者对方程(1)也就是方程(2)的呼吸子即周期解以及怪波解等进行了探讨。
1周期解
利用变换:
(3)
将方程(1)化为双线性形式:
(iDt-DxDy)g·f=0
(4(a))
(4(b))
其中, Dx,Dy,Dt是Hirota算子;g*是g的共轭, α是积分常数。
以往文献在研究方程(1)时都是令α=0,为了得到怪波解,笔者将考虑α是非零实数的情形。
为了求得双线性方程(4)的解, 利用Hirota扰动方法, 将f与g按ε展开为幂级数:
f=1+εf(1)+ε2f(2)+…+εjf(j)+…
(5(a))
g=g(0)+εg(1)+ε2g(2)+…+εjg(j)+…
(5(b))
将式(5)代入式(4),并比较ε的同次幂系数得:
(6(a))
(6(b))
(6(c))
2g(0)g(0)*=α2
(7(a))
(7(b))
(7(c))
(8)
(9)
利用式(3),即可得到方程(1)的双孤子解。
(10)
(11)
该解是含有空间x、y的周期函数,当参数α、γ、θ取特定值时,从图1中可以看出解的周期性。
图1 Akhmediev呼吸解
(12)
(13)
2怪波解
为了得到方程(1)的怪波解,在式(10)、式(11)中令θ→0,则有:
(14)
(15)
图2 一阶怪波解
文献[11]对(1+1)维NLS方程的Grammian行列式解,利用sato算子理论转化为非奇异的有理解,同样得到与文献[2]一致的一阶和二阶怪波解。
满足双线性方程:
(16)
(17)
利用引理1,通过变量代换x1=x+y,x2=-it可以得到定理1。
定理1方程(1)有非奇异的有理解:
其中:
(18)
行列式元素定义为:
该解就是利用Hirota方法所得到的怪波解,即在式(14)和式(15)中令γ=1,α2=2。
(19)
其中:
σ1=9-72(x+y)2-48(x+y)4-864t2-3840t4-1152(x+y)2t2
+it[-180-288(x+y)2+192(x+y)4+384t2+3072t4+1536(x+y)2t2]
-288(x+y)2t2+768(x+y)2t4+192(x+y)4t2
从图3中看到,当x+y=0,t=0时,|ψ|达到最大值5。
图3 二阶怪波解
3结语
应用Hirota双线性方法,给出(2+1)维非线性薛定谔方程(1)的呼吸子即周期解和其极限情形的解——一阶怪波解,推广了(1+1)维非线性薛定谔方程NLS的空间变量。此外,在(1+1)维NLS的Grammian行列式解的基础上, 利用sato算子理论得到的方程(1)的一阶和高阶怪波解,其中该方法得到的一阶怪波解包含于Hirota双线性方法给出的怪波解中,但利用定理1易获得高阶怪波解。研究结果说明了高维的非线性薛定谔方程具有有理分式的怪波解, 这些方法同样适用于其他的高维薛定谔型方程,如Mel’nikov方程、Fokas 系统等。
[参考文献]
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[编辑]洪云飞
[文献标志码]A
[文章编号]1673-1409(2016)07-0035-05
[中图分类号]O175.24
[作者简介]程丽 ( 1972- ),女,硕士, 副教授,现主要从事应用数学方面的教学与研究工作;E-mail: jhchengli@126.com。
[基金项目]国家自然科学基金项目( 11371326 )。
[收稿日期]2015-11-29
[引著格式]程丽,张翼.(2+1)维非线性薛定谔方程的怪波解[J].长江大学学报(自科版),2016,13(7):35~39.