杜朝丽
【摘要】复变函数的建立和发展与解决实际问题有密切关系,本文利用复变函数的保角变换的理论,把横截面为两平行圆柱换成横截面为两平行板,计算出平行圆柱单位长度的电容.利用解析函数的性质,研究平面向量场.
【关键词】保角变换 解析函数 反三角变换 电容器
1 引言
在19世纪,复变函数的理论经过法国数学家柯西,德国数学家黎曼和魏尔斯特拉斯的巨大努力,已经形成了非常系统的理论,并且深刻地渗入到代数学,解析数论,微分方程,概率统计,计算数学和拓扑学等数学分支,同时,它在热力学和电学等方面也有很多应用,20世纪以来,复变函数已被广泛地应用在理论物理,随着社会越来越快的发展,一些精高技术与复变函数有了很大的联系,比如:解决如何把截面为两平行圆柱变为两平行板,从而研究两平行圆柱单位长度的电容,电势的问题.了解复变函数与实际生活中物体的用途有很重要的意义,从以下几个方面谈论复变函数在物理方面的应用.
2 结合复变函数对非平行板电容器进行了分析
从电动力学出发,结合复变函数对平行板电容器进行了分析,找到非平行板电容器电容的一种算法,并通过实例分析了他们在实际中的应用.
设函数为复变函数.取对数函数为复变函数,
,令代入上式有: .
比较得,.
当为常数时,平面上为平行于纵轴的的直线族,而在平面,常数的同心圆(弧)族.
当常数时,在平面上为平行于横轴的,直线族,在z平面上为=常数的径向直线族.
可以确定边界条件:
,; , .
,; ,.
为负电极板与X轴夹角,为正电极板与X轴夹角,-.
(设非平行板电容器板长为,宽为,板间电压为,量为极板间延长交于,夹角
为,两板间窄端和宽端到原点距分别为,.,板间距为).
由边界条件:作平面图所示:
由保角变换,原电容器成为与横轴,纵轴平行的平行板电容器.
求得板间距为:,板宽.
板面积为:.
电容器==. (1)
例 设非平行板电容器的极板=0.8,极板宽=0.2,=,=0.4,=0.8,极板的带电量=4.910C,求此电容的电容.
解 由(1)式 此电容器的电容
C==.
(1) 式是针对一般情况下的非平行板电容器推出的计算电容的公式,在应用中要注意其是否满足条件.
3 计算两平行圆柱的电容,电势
已经把平面平行圆柱的横截面变换成平面上是平行板的横截面,则根据图(2)可视为平行板电容器问题处理.平面上,细和粗的两平行圆柱所带的单位长度电量为和-之间的电压为,同样,在平面上所带电量和电压也是不变的,其电容值比变,进而,也可以计算出平面上截面为细和粗的两平行圆柱的电势,用平行电容器电容公式,可求出平面上(图2)平行板电容器每单位长度电容值为
=
有(8)式 ;. (2)
;. (3)
由(2)式和(3)分别消去和,得出对平行板电容器每单位长度带电量为(变换前后电量不变)的图2来说,可利用静电长的高斯定理計算其电场强度为,选带负电极板的电势为0.
两极板间的电势差与变换前的电势差(电压)相同,为了计算半径不同的两平行圆柱的电势,任选图2中处(两极板之间)则是对应平面上的第个圆柱面(环),其半径为,从图
2来分析电势,并考虑与电场强度的关系得:
=.
4 解析函数在流体力学中的应用
设在区域内有一无源,漏的无旋流动,从以上的讨论,即知其对应的复速度为解析函数,我们称函数.
对于无源,漏的无旋流动,复势总是存在的.令为某一流动的复势,我们称为所述流动的势函数.称 (为实常数)为势线,称为所流动的流函数,称 (为实常数)为流线.
因为 ,
所以 , .
又因为 流线上点的速度方向与该点的切线方向一致,即该线的微分方程为:
即.
而为调和函数,我们有 , 于是 .
所以 是流线方程的积分曲线.
注 流线与势线在流速不为零的点处互相正交.
例 设复势为试确定流线,势线和速度
解 令则=
所以 势函数和流函数为 .
.
故势线及流线是互相正交的两族等势双曲线,在点的速度为:
=.
通过上面的讨论,我们知道,利用解析函数多电场进行研究是十分理想的,它可将对电场的电位和电通的研究联系起来,克服了分别研究的复杂手续,而且使问题得到简化.但找出这样的解析函数是极不容易的.因此,一般是将问题反转过来,不是根据电场去找解析函数,而是先研究一些不同的解析函数,找出它们所表示的电场图形,再由这些电场的图形,推出带电导体的形状.
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