两边空间分数阶反常扩散方程的一种有限差分解法

2014-01-02 06:16马亮亮刘冬兵
唐山学院学报 2014年6期
关键词:对流差分学报

马亮亮,刘冬兵

(攀枝花学院 数学与计算机学院,四川 攀枝花617000)

0 引言

反常扩散现象在自然科学和社会科学中大量存在,如污染物在土壤中的迁移、石油渗流、地下水传输、湍流等[1-2],这些扩散现象由于不满足经典的Fick梯度扩散率,因而被称为反常扩散[3-5]。

反常扩散过程本质上是时间上有记忆性和空间非局限性的过程,与整数阶导数定义相比,分数阶反常扩散方程能够更准确地描述反常扩散过程[5-17]。因此,对分数阶反常扩散方程进行数值求解有着十分重要的意义。

本文考虑如下两边空间分数阶反常扩散方程的混合问题:

其中1<α≤2,d+(x,t)和d-(x,t)是非负的有界函数,为 Riemann-Liouville分数阶导数[18]:

其中0≤n-1<α<n(n是整数),Γ(·)是伽马函数。

两边空间分数阶反常扩散方程(1)是一种反常扩散,能够较精确地描述有记忆和遗传、路径依赖性质的物理过程。关于这类问题的数值解法,马维元等对两边空间-时间分数阶扩散方程进行了加权有限差分求解[19]。另外,Meerschaert等分别对单边对流扩散和双边随流扩散方程进行了Grünwald-Letnikov改进型差分求解[20-21],苏丽娟等给出了双边空间分数阶对流扩散方程的一种有限差分解法[22]。本文根据移位Grünwald-Letnikov公式,将给出方程(1)的隐式有限差分格式,并分析其稳定性。

1 有限差分格式的建立

做网格剖分,令τ和h分别为时间和空间步长,xi=L+ih,i= 0,1,2,…,N,h =;t= kτ,k = 0,1,2,…,kM,τ=。

把式(2)-(4)代入(1),可得到方程(1)对应的隐式差分格式:

2 稳定性和收敛性分析

引理1 当1<α≤2时,gj(j=0,1,2,3,…)具有如下性质:

引理2 (Lax等价定理)给定一个适定的线性初值问题以及与其相容的差分格式,则差分格式的稳定性是差分格式收敛的充分必要条件。

引理3 (Gerschgorin定理)设 A = (ai,j)n×n,记rt=称复平面上的圆域Gi= {z||z-ai,j|≤ri,Z∈C}(i=0,1,2,…,N)为矩阵A的第i个Gerschgorin圆,称ri为Gerschgorin圆Gi的半径。此时矩阵A∈Cn×n的全体特征值都在它的N+1个Gerschgorin圆构成的并集之中。

定理1 由式(5)定义的隐式差分格式是无条件稳定的。

证明 将式(5)写成矩阵的形式:AUk+1=Uk+τFk+1,其中 Uk=,…,]T,Fk= [,…,]T,A =(ai,j)(i,j=0,1,2,…,N)为系数矩阵,其元素ai,j的定义如下:

根据引理1和引理3,矩阵A的特征值在以ai,j=1-(ø+φ)g1=1+(ø+φ)α为中心,以≤ (ø+φ)α为半径的圆盘上。故有λ(A)≥ai,i-ri≥1,从而0<λ(A-1)≤1,所以由式(5)定义的隐式差分格式是无条件稳定的。再由引理2得该方法收敛。

推论1 差分格式(5)的局部截断误差为O(τ+h)。

推论2 在方程(1)中,当d+(x,t)变为d+(x),d-(x,t)变为d-(x)时,定理1的结论依然成立。

推论3 差分格式(5)可推广应用到其他边界条件,如u(L,t)=0,u(R,t)+v=p(t),v≥0,0≤t≤T。

3 数值例子

考虑如下两边空间分数阶反常扩散方程

其中d+(x,t)=Γ(0.2)x0.8,d-(x,t)= 5Γ(0.2)(1-x)1.8,f(x,t)=-(1+x)(1+4t2)x3。此方程有精确解:u(x,t)= (1+4t2)x3。

取定时间步长τ=0.000 1,空间步长h=0.02。图1是在t=0.01时刻由隐式差分格式(5)计算得到的数值解与精确解的比较图,可以看出数值解收敛于精确解。图2是隐式差分格式(5)计算得到的数值解与空间轴、时间轴之间的三维立体图。

4 结论

本文考虑了两边空间分数阶反常扩散方程的数值逼近问题,利用移位Grünwald-Letnikov公式对空间分数阶导数进行离散,构造出了一种计算有效的隐式差分格式,并证明了该差分格式是无条件稳定和收敛的,且具有收敛阶。最后,为了进一步说明文中构造的差分格式是有效的,我们通过数值例子将差分格式得到的数值解与精确解进行了比较,结果表明:差分格式的数值解收敛于精确解,因此文中构造的差分格式是有效的[23-25]。

图1 数值解与精确解比较图

图2 三维立体图

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