马亮亮,刘冬兵
(攀枝花学院 数学与计算机学院,四川 攀枝花617000)
反常扩散现象在自然科学和社会科学中大量存在,如污染物在土壤中的迁移、石油渗流、地下水传输、湍流等[1-2],这些扩散现象由于不满足经典的Fick梯度扩散率,因而被称为反常扩散[3-5]。
反常扩散过程本质上是时间上有记忆性和空间非局限性的过程,与整数阶导数定义相比,分数阶反常扩散方程能够更准确地描述反常扩散过程[5-17]。因此,对分数阶反常扩散方程进行数值求解有着十分重要的意义。
本文考虑如下两边空间分数阶反常扩散方程的混合问题:
其中1<α≤2,d+(x,t)和d-(x,t)是非负的有界函数,为 Riemann-Liouville分数阶导数[18]:
其中0≤n-1<α<n(n是整数),Γ(·)是伽马函数。
两边空间分数阶反常扩散方程(1)是一种反常扩散,能够较精确地描述有记忆和遗传、路径依赖性质的物理过程。关于这类问题的数值解法,马维元等对两边空间-时间分数阶扩散方程进行了加权有限差分求解[19]。另外,Meerschaert等分别对单边对流扩散和双边随流扩散方程进行了Grünwald-Letnikov改进型差分求解[20-21],苏丽娟等给出了双边空间分数阶对流扩散方程的一种有限差分解法[22]。本文根据移位Grünwald-Letnikov公式,将给出方程(1)的隐式有限差分格式,并分析其稳定性。
做网格剖分,令τ和h分别为时间和空间步长,xi=L+ih,i= 0,1,2,…,N,h =;t= kτ,k = 0,1,2,…,kM,τ=。
把式(2)-(4)代入(1),可得到方程(1)对应的隐式差分格式:
引理1 当1<α≤2时,gj(j=0,1,2,3,…)具有如下性质:
引理2 (Lax等价定理)给定一个适定的线性初值问题以及与其相容的差分格式,则差分格式的稳定性是差分格式收敛的充分必要条件。
引理3 (Gerschgorin定理)设 A = (ai,j)n×n,记rt=称复平面上的圆域Gi= {z||z-ai,j|≤ri,Z∈C}(i=0,1,2,…,N)为矩阵A的第i个Gerschgorin圆,称ri为Gerschgorin圆Gi的半径。此时矩阵A∈Cn×n的全体特征值都在它的N+1个Gerschgorin圆构成的并集之中。
定理1 由式(5)定义的隐式差分格式是无条件稳定的。
证明 将式(5)写成矩阵的形式:AUk+1=Uk+τFk+1,其中 Uk=,…,]T,Fk= [,…,]T,A =(ai,j)(i,j=0,1,2,…,N)为系数矩阵,其元素ai,j的定义如下:
根据引理1和引理3,矩阵A的特征值在以ai,j=1-(ø+φ)g1=1+(ø+φ)α为中心,以≤ (ø+φ)α为半径的圆盘上。故有λ(A)≥ai,i-ri≥1,从而0<λ(A-1)≤1,所以由式(5)定义的隐式差分格式是无条件稳定的。再由引理2得该方法收敛。
推论1 差分格式(5)的局部截断误差为O(τ+h)。
推论2 在方程(1)中,当d+(x,t)变为d+(x),d-(x,t)变为d-(x)时,定理1的结论依然成立。
推论3 差分格式(5)可推广应用到其他边界条件,如u(L,t)=0,u(R,t)+v=p(t),v≥0,0≤t≤T。
考虑如下两边空间分数阶反常扩散方程
其中d+(x,t)=Γ(0.2)x0.8,d-(x,t)= 5Γ(0.2)(1-x)1.8,f(x,t)=-(1+x)(1+4t2)x3。此方程有精确解:u(x,t)= (1+4t2)x3。
取定时间步长τ=0.000 1,空间步长h=0.02。图1是在t=0.01时刻由隐式差分格式(5)计算得到的数值解与精确解的比较图,可以看出数值解收敛于精确解。图2是隐式差分格式(5)计算得到的数值解与空间轴、时间轴之间的三维立体图。
本文考虑了两边空间分数阶反常扩散方程的数值逼近问题,利用移位Grünwald-Letnikov公式对空间分数阶导数进行离散,构造出了一种计算有效的隐式差分格式,并证明了该差分格式是无条件稳定和收敛的,且具有收敛阶。最后,为了进一步说明文中构造的差分格式是有效的,我们通过数值例子将差分格式得到的数值解与精确解进行了比较,结果表明:差分格式的数值解收敛于精确解,因此文中构造的差分格式是有效的[23-25]。
图1 数值解与精确解比较图
图2 三维立体图
[1] Tong S J,Zhang W,Chen B Z.Analysis of the pollution consequences on leakage and seepage flow of poisonous liquid[J].Industrial Safety and Environmental Protection,2006,32(10):56-58.
[2] Chen W.A speculative study of 2/3-order fractional Laplacian modeling of turbulence:some thoughts and conjectures[J].Chaos,2006,16:023126.
[3] Wang Sheng,Ma Zhangfei,Yao Huqing.Fourierbased series algorithm in fractal diffusion model for porous material[J].Chinese J Computat Phys,2008,25(3):289-295.
[4] Chang F X,Chen J,Huang W.Anomalous diffusion and fractional advection-diffusion equation[J].Acta Physica Sinica,2005,54(3):1113-1117.
[5] 孙洪广,陈文,蔡行.空间分数阶导数“反常”扩散方程数值算法比较[J].计算物理,2009,26(5):719-724.
[6] 马亮亮,刘冬兵.一类n维空间Riesz分数阶扩散方程的解析解[J].合肥工业大学学报,2014,37(4):506-509.
[7] 马亮亮.时间分数阶扩散方程的数值解法[J].数学的实践与认识,2013,43(10):248-253.
[8] 马亮亮.一种Caputo分数阶反应-扩散方程初边值问题的隐式差分格式[J].贵州师范大学学报,2013(31):58-61.
[9] 马亮亮,刘冬兵.一类反常次扩散方程Neumann问题的有限差分格式收敛性分析[J].五邑大学学报,2014,28(1):1-4.
[10] 马亮亮,刘冬兵.变系数分数阶反应-扩散方程的数值解法[J].沈阳大学学报,2014,26(1):76-80.
[11] 刘冬兵,马亮亮.变时间分数阶反应扩散方程的数值分析[J].江南大学学报,2014,13(1):109-112.
[12] 马亮亮.时间分数阶扩散方程的隐式差分近似[J].贵州师范大学学报,2014,32(2):79-82.
[13] 马亮亮,田富鹏.变系数空间分数阶对流-扩散方程的隐式差分近似[J].中北大学学报,2014,35(1):11-14.
[14] 马亮亮.一种时间分数阶对流扩散方程的隐式差分近似[J].西北民族大学学报,2013,34(1):7-12.
[15] 马亮亮.变系数阶空间分数阶对流-扩散方程的有限差分解法[J].沈阳大学学报,2013,25(4):341-344.
[16] 马亮亮.变时间分数阶非定常对流扩散方程的数值分析[J].辽东学院学报,2013,20(3):220-223.
[17] 马亮亮,刘冬兵.一类变时间分数阶含源项非定常奇异摄动对流扩散方程的数值分析[J].沈阳大学学报,2013,25(5):424-427.
[18] Podlubny I.Fractional differential equations[M].San Diego:Academic Press,1999.
[19] 马维元,刘华.两边时间-空间分数阶扩散方程的加权有限差分格式[J].华东师范大学学报,2012(3):41-48.
[20] Meerschaert M,Tadjeran C.Finite difference approximations for fractional advection-dispersion flow equations[J].J Comput Appl Math,2004,172:65-77.
[21] Meerschaert M,Tadjeran C.Finite difference approximations for two-sided space-fractional partial differential equations[J].Appl Numer Math,2006,56:80-90.
[22] 苏丽娟,王文洽.双边空间分数阶对流-扩散方程的一种有限差分解法[J].山东大学学报,2009,44(10):26-29.
[23] 马亮亮,刘冬兵.二维变系数空间分数阶电报方程数值解[J].辽宁工程技术大学学报,2014,33(3):429-432.
[24] 马亮亮,刘冬兵.高维分数阶cable方程隐式差分逼近[J].辽宁工程技术大学学报,2014,33(4):544-547.
[25] 马亮亮,田富鹏.空间分数阶Edwards-Wilkinson方程的显式差分近似[J].沈阳大学学报,2013,25(3):250-252.