南极海冰异常对南半球冬春季大气环流影响的年代际变化

陈奕冰， 吴其冈，2

（1. 复旦大学 大气与海洋科学系，上海 200438； 2. 复旦大学 极地海冰气系统与天气气候教育部重点实验室，上海 200438）

0 引言

海冰是极地气候系统的重要组成成分，其存在和异常变化能够调节海-气间的热动量及物质通量交换过程，从热动力的角度参与海-冰-气间的相互作用［1］。以往的研究已经证明，南极海冰的持续性异常可以通过直接改变南半球区域的热辐射平衡，进而影响到纬向温度和压力梯度，具有影响南半球大气环流的能力。Bader 等［2］利用大气环流模型ECHAM5 进行的数值试验结果表明，南极海冰变化所引发的大气响应与南半球热带外大尺度大气环流变率的主要模态——南半球环状模（Southern Hemisphere Annular Mode，SAM）类似。WACCM4、CCSM3 及CM2.1 等多个耦合气候模型的试验结果也表明［1，3-6］，南极海冰的异常变化会使南半球中高纬度地区对流层内的出现反相压力异常（即SAM），驱动中纬度急流强度的改变及南北位置的偏移，并调节极地环流和费雷尔环流的强度。而Morioka等［7］及Cunningham等［8］的试验则分别研究了威德尔海和罗斯海的海冰变化，发现两个开阔大洋的海冰异常信号都能传播至低纬度地区。

南极海冰异常变率的主要模态被称为南极偶极子（Antarctic Dipole， ADP），其特征表现为南极半岛两侧海冰的反相变化。Wu等［9］指出，前期的ADP与后期的SAM在年际尺度上存在显著关联。同时，ADP 还能通过影响经圈环流，与热带至北半球的大气环流异常产生联系［10-11］。而ADP 的出现和维持会受到厄尔尼诺-南方涛动（El Niño-Southern Oscillation，ENSO）事件的强烈影响：在El Niño 期间，热带太平洋海温的异常信号通过太平洋-南美（Pacific-South America，PSA）遥相关被传递到南极地区，在阿蒙森-别林斯高晋海诱发的异常反气旋和冷暖平流会促使南极半岛两侧的海冰发生反相变化［12-13］。但在2000 年前后，ENSO 出现了年代际转变：东部型（eastern Pacific， EP）和中部型（central Pacific， CP）El Niño 的发生频率分别在2000 年前后占主导地位［14-17］，Dou等［14］已发现，成熟阶段的ENSO与之后南半球冷季ADP 间的相关系数在最近二十年中显著减弱，热带太平洋的海温异常可能难以再通过引发ADP，进而影响南半球的大气环流。

同时，南极海冰在1979—1999 年间以约12 万平方公里每十年的趋势缓慢增长，2000—2014 年间增速先变为原来的5 倍［18-19］，而后在2016 年出现了突变减少，且于2017、2022 年不断刷新卫星观测资料出现以来南极海冰范围的最小记录［20-21］，随后几年又有所增加［22］，即2000年之后南极海冰的变率明显增强。故考虑到2000年前后热带-极地连接以及南极海冰变率的年代际变化，本研究对比分析了1979—1999 年（记为P1 阶段）和2000—2021 年（记为P2阶段）两阶段南半球冬春季大气环流受前期海冰异常的不同影响，并讨论了该年代际变化发生的可能原因。

1 资料与方法

研究使用的月平均南极海冰密集度（sea ice concentration， SIC）资料来自美国国家冰雪数据中心［35］，该资料集使用高级微波扫描辐射计-地球观测系统Bootstrap算法生成，空间分辨率为25 km×25 km。本研究选取了1979—1999 年和2000—2021 年为两个研究时段。位势高度场、风场和热通量资料来自欧洲中期天气预报中心第五代大气再分析资料集（ERA5）［23-24］，采用的空间分辨率为2.5° ×2.5°。

研究主要对南极SIC 和20°～90° S 的500 hPa 位势高度场（Z500）进行了最大协方差分析（Maximum Covariance Analysis， MCA）计算，其中MCA使用到数学中的奇异值分解函数［25］，可以有效分析两个资料阵时空变化之间的联系［25］，计算得到的左右场的时间序列分别记为MCA-SIC 和MCA-Z500时间序列。本研究关注MCA 第一模态的结果，即两个时间序列的协方差达到最大的首要模态结果。选取前期的海冰异常与滞后的大气场进行MCA 计算，可以用于研究海冰异常对后期大气环流的影响［9］，得到的首要MCA-SIC 时间序列和SIC 同质空间型代表对后期大气环流产生主要影响的SIC 异常时间序列和空间模态，首要MCA-Z500 时间序列和Z500 异质空间型代表受前期SIC 异常主要影响的大气环流异常时间序列和空间模态。参照Czaja等［26］论文中的蒙特卡洛方法，对MCA-SIC 和-Z500时间序列进行100 次乱序计算，以检验两者平方协方差的显著性。此外结合了其他的气象统计方法包括经验正交函数（Empirical Orthogonal Function，EOF）分解法、线性回归、合成和相关分析，置信度水平检验使用双边Student-t检验。MCA 和EOF 计算前，通过对SIC 的每个网格点乘以面积平方根、对Z500乘以纬度余弦平方根的方式来进行面积加权，且在所有计算前分别去除了两个研究时段的气候态及利用最小二乘法计算的线性趋势。由于ENSO事件能显著影响到南半球大气环流和南极海冰的异常分布［12，27］，研究中参考Wu 等［9］的方法，选取与前期6 个月Niño 3.4 指数的最大回归系数，从原始场中减去回归拟合值，以去除热带太平洋海温异常对结果的影响。采用的Niño 3.4 指数下载自美国气候预测中心网站。计算时选取连续的3个月为每个季节，且本研究中提到的季节均为南半球季节。由于冷季的大气环流更易产生变化［1］，对海冰异常的响应可能更为强烈，故本文选取冬春季大气场进行研究。

为了分析瞬变涡动对大气环流异常的作用，计算了2～8 天滤波后的300 hPa 瞬变涡动动能（EKE）：其中“- ”和“'”分别表示时间平均和扰动，u表示纬向风，v表示经向风。同时计算了E 矢量的水平分量［28］：

此外，通过计算准地转位势倾向方程进一步了解涡流响应对平均流响应的贡献，参考Lau 的方法［29］将位势倾向定义为：

式（2）中的π表示瞬时涡流涡动通量的收敛性，定义为：

2 结果与分析

2.1 海冰异常对大气环流影响的年代际变化

图1 中两个阶段首要MCA-Z500 和MCA-SIC时间序列的平方协方差都在lag 为0 和1 时达到最强，且具有95%置信度，分别与以往研究所指出的冰-气间存在相互作用、及大气环流能迫使海冰发生异常变化的结论吻合［30-31］，而lag 为负值的情况为研究的重点。如果海冰的异常变化仅是对大气被动的响应，lag 为负值时不会出现显著的协方差，而图1 显示，虽然出现在不同季节，两个阶段lag 取-1到-4 时都存在显著的协方差，证明前期海冰异常会对后期南半球冬春季大气环流产生影响，但影响的季节发生了年代际改变。1979—1999年主要是8月到10 月（ASO）和9 月到11 月（SON）的Z500 受到前期海冰异常的影响，以下的分析将该阶段大气场选定在SON季节（ASO季节的结果与之类似），并取其前期1～4个月即MJJ、JJA、JAS和ASO季节的SIC异常来研究气候效应；而P2 阶段转变为六月到八月（JJA）和七月到九月（JAS）的Z500 受前期海冰异常所影响，故将该阶段大气场选定在JAS 季节（JJA 季节的结果与之类似），取其前期1～4 个月即MAM、AMJ、MJJ 和JJA 季节作为对后期大气场产生影响的海冰季节来进行研究。

图1 1979—1999年（a）和2000—2021年（b）500 hPa 20°～90° S位势高度场异常和南极SIC异常的首要MCA时间序列间的平方协方差系数（横轴代表选取的位势高度场月份从5月到7月（MJJ）至12月到次年2月（DJF），纵轴代表海冰场滞后位势高度场的月份（记为lag），lag为负时代表选取前期的海冰和滞后的位势高度进行计算，lag为0时代表选取同期的海冰和位势高度；深（浅）阴影表示超过95%（90%）置信度月份）Fig. 1 The 1979—1999 （a） and 2000—2021 （b） squared covariance coefficient associated with the first MCA time series between anomaly fields of the Z500 （20°～90° S） and the Antarctic SIC as a function of seasons and lags. The x-axis denotes the months assigned to Z500， from May to July （MJJ） to December to February （DJF） of the following year. SIC leads Z500 at negative lags indicated （in months） on the y-axis. When the lag is negative， it represents the selection of previous sea ice and lagging geopotential heights for calculation. When lag is 0， it represents the selection of sea ice and geopotential heights for the same season. Shading indicates the 90% （heavy） and 95% （the most heavy） confidence levels

为了进一步研究前期海冰异常与后期大气环流的联系，对1979—1999 年SON（2000—2021 年JJA）季节的Z500 与lag 为-4 至+1 的南极SIC 异常进行MCA 计算，得到图2（图3）中的SIC 同质协方差图和Z500异质协方差图。由于MCA的结果成对出现，选取图2 和图3 所示的位相进行研究，反位相的结果同理相反。图2（a）～（d）显示，1979—1999 年南半球冬春季海冰主要以ADP 型异常对后期春季大气环流产生影响，而图3（a）～（d）显示2000—2021年秋冬季的海冰以与前一阶段不同的三极型海冰异常对后期大气产生影响，其正负异常中心分布于威德尔海及其东西两侧，且与所处季节偏暖有关［1］，P2 阶段威德尔海的SIC 异常最值更靠近南极大陆且经向范围收缩，南极东部边缘的异常强度和显著性也减弱。

图2 1979—1999年SON季节500 hPa位势高度场异常与前期0～4个月和滞后1个月的南极SIC异常MCA首要模态的同质（左侧）和异质（右侧）协方差空间型［位势高度的等值线间隔为7.5 gpm，实线（虚线）为正（负）值，零线省略；阴影和打点区分别代表位势高度和海冰场关于首要MCA-SIC时间序列回归超过95%置信度区域］Fig. 2 1979—1999 （left） homogeneous SIC and （right） heterogeneous Z500 covariance maps in the first MCA mode at lags from -4 to +1 months when Z500 is fixed on SON seasons （Contour interval is 7.5 gpm for Z500； Negative contours are dashed and the zero line is omitted. The shaded and dotted areas indicate significance at 95% confidence levels）

图3 2000—2021年JAS季节500 hPa位势高度场异常与前期0～4个月和滞后1个月的南极SIC异常MCA首要模态的同质（左侧）和异质（右侧）协方差空间型［位势高度的等值线间隔为7.5 gpm，实线（虚线）为正（负）值，零线省略；阴影和打点区分别代表位势高度和海冰场关于首要MCA-SIC时间序列回归超过95%置信度区域］Fig. 3 2000—2021 （left） homogeneous SIC and （right） heterogeneous Z500 covariance maps in the first MCA mode at lags from -4 to +1 months when Z500 is fixed on JAS seasons （Contour interval is 7.5 gpm for Z500； Negative contours are dashed and the zero line is omitted； The shaded and dotted areas indicate significance at 95% confidence levels）

表1 中展示了1979—1999 年SON 和2000—2021年JJA 季节Z500和前期1～4个月SIC 异常的首要MCA-SIC 时间序列之间的相关系数。相关系数在滞后1 个月时约为0.8，滞后3 个月时仍能保持0.6 左右且具有显著性，说明两个阶段海冰异常都具有较强的时空连续性，能对后期的大气环流产生持续性影响。伴随着前期的海冰异常影响，图2 与图3 中两阶段的Z500 响应都呈现出较为典型的SAM 特征［32-33］：高纬度的南极大陆上空和中纬度的位势高度场基本呈反相变化，非纬向对称成分主要位于阿蒙森海地区，该大气环流型也是1979—1999年SON 和2000—2021 年JJA 季节Z500 的EOF 首要变化模态。850 hPa和150 hPa位势高度场的结果与之相似（图略），证明该种类似SAM的大气响应在对流层内具有深厚的准正压结构。表2 显示P1 阶段首要MCA-Z500 时间序列与该时期SON 季节Z500 EOF 首要模态（EOF1）时间序列间的相关性均大于0.9，并具有95%置信度，而P2阶段MCA-Z500的时间序列与JAS 季节Z500 的EOF 首要模态时间序列间的相关性均大于0.98 且95%置信显著。两阶段分别利用ASO 和JJA 季节的Z500 异常与SIC 异常计算的MCA 结果与之相似。MCA-Z500 和Z500的EOF1时间序列间的显著相关性，证明1979—1999 年和2000—2021年两个阶段，前期的南极海冰异常可以显著影响到后期南半球冬春季大气环流的主要变率。

表1 1979—1999年（P1）超前SON季节和2000—2021年（P2）超前JAS季节1～4个月的首要MCA-SIC时间序列之间的相关系数Table 1 Correlation coefficients between the first MCA-SIC time series in Fig.2 and Fig.3

图4 显示了两阶段MAM，JJA 和SON 季节SIC的EOF1 空间模态。1979—1999 年EOF1 呈现ADP型异常，南极半岛两侧的海冰异常为反位相分布，同时该阶段MJJ、JJA、JAS和SON 季节的海冰EOF1也均为ADP（MJJ和JAS图略），EOF1时间序列与图2 中对应季节的MCA-SIC 时间序列间的相关系数分别为0.67、0.85、0.92 和0.89（均具有95%置信度），表明P1阶段前期持续的ADP与SON 季节负位相SAM 显著关联。P2 阶段MAM 季节的EOF1 中威德尔海和罗斯海海冰异常减少，阿蒙森-别林斯高晋海海冰异常增加，AMJ 季节的EOF1（图略）与MAM 季节的类似，而JJA 季节的EOF1与P1阶段的ADP 相似，但威德尔海海冰异常强度明显偏弱，罗斯海海冰异常略微加强。该阶段MAM-MJJ 季节的EOF1 时间序列与图3 中对应季节的MCA-SIC 时间序列间的相关系数为0.69，0.69 和0.55（均具有95%置信度），也反映出P2阶段海冰异常的EOF1与图3（a）～（d）中影响后期大气环流的海冰异常模态相关性较高，可以对后期南半球冬季的SAM 产生影响。

图4 1979—1999年（a）～（c）和2000—2021年（d）～（f）MAM、JJA和SON季节南极SIC异常的EOF首要模态Fig. 4 1979—1999 （a）～（c） and 2000—2021 （d）～（f） Antarctic SIC EOF1 of MAM， JJA and SON seasons

两阶段南半球秋冬季海冰异常的主模态发生了年代际改变，P2阶段传统的ADP不再作为优势模态出现，这可能与ENSO-ADP间联系在2000年之后减弱有关。Dou等［14］提出，2000年以前，受ENSO 激发的塔斯曼海海温异常可作为“海洋桥”，引发到极地的PSA 波列，加深的阿蒙森低压导致罗斯—阿蒙森海和威德尔海海冰的反向变化，建立了成熟季ENSO 与其后冷季ADP 的联系，但在2000 年之后，ENSO 与塔斯曼海海温的相关性减小，ENSO 很难再通过影响塔斯曼海的海温异常来影响到ADP 的形成，冷季ADP 指数与前期十二月到二月的Niño 4指数的相关系数也从1979—2001年的0.72，显著减小到2002—2020 年的0.21，ENSO-ADP 的联系减弱。Guo等［15］指出与2000年后发生频率升高的CPEl Niño 相对应的南半球春季热带降水激发的罗斯贝波波源，会相对于EP-El Niño 向西移动约20°～30°，导致PSA 响应变弱并向西偏移，有利于罗斯海和威德尔海海冰的增加和阿蒙森-别林斯高晋海海冰的减少，即类似于图4（d）中的EOF1 三极型海冰异常。

以上EOF 和MCA 分析的结果表明，两阶段影响后期大气环流的海冰异常首要模态及作用季节发生的年代际改变，可能与P2 阶段ADP 减弱有关。ADP 在2000 年后不再作为海冰变率的主要模态出现，图2（a）～（d）中的ADP 在图3（a）～（d）中也不再是影响南半球大气环流的首要模态，海冰异常模态发生了年代际改变，导致其对后期大气环流的影响也产生了变化。而海冰异常模态的变化很可能与热带太平洋海温异常对其影响的年代际改变有关：P1阶段ENSO与ADP联系较强［14］，ADP可作为热带太平洋海温异常影响南半球热带外大气环流的桥梁，建立热带到极地的联系，但P2 阶段ENSO 对南极海冰的影响作用减弱且影响位置改变，部分解释了海冰模态的变化。与此同时SAM、纬向波数3 模态（Zonal Wave 3， ZW3）大气季节内振荡（Madden-Julian Oscillation，MJO）和印度洋偶极子（Indian Ocean Dipole， IOD）等其他大气模态的内部变率和遥相关对南极海冰的变化也存在着重要影响［34-38］，这些强迫因子在不同时期的对不同区域的海冰进行调制作用［39］，因此两阶段与后期大气环流异常有关的首要海冰异常模态及作用季节发生了年代际改变，对应的大气异常响应也有所差别。同时，图2（e）～（f）和图3（e）～（f）显示出在冰气相互作用及SAM 的强迫下，两个阶段均出现ADP 型海冰异常，说明ADP 的出现与南半球大气环流的异常变化存在显著联系。

2.2 影响大气环流的可能机制

由MCA 计算的结果可以发现，虽然影响到后期大气环流的海冰异常主要模态在2000 年前后发生了年代际改变，但P1 阶段南半球春季和P2 阶段南半球冬季的大气环流对于前期海冰异常的响应整体呈现类似SAM的结构，本节主要研究了前期海冰异常影响下该大气环流异常出现的可能机制。

首先，海冰会通过改变海表反照率及海-气间的热通量来影响大气环流状态［40］，而两阶段海冰异常空间型会引发不同的热力效应。南半球冷季，较低的日照量抑制了反照率效应，为了研究两个阶段海冰异常型对热通量的影响，图5 利用标准化首要MCA-SIC 时间序列计算了1979—1999 年MJJ-ASO季节［图5（a）～（d）］和2000—2021年MAM-JJA季节

图5 超前1979—1999年SON季节（a）～（d）和2000—2021年JAS季节（e）～（h）1～4个月的感热、潜热之和关于标准化首要MCA-SIC时间序列的合成分析结果（打点表示结果超过95%置信度）Fig. 5 Composite response in seasons preceding （a）～（d） 1979—1999 SON and （e）～（h） 2000—2021 JAS 1～4 months surface energy heat flux of the normalized MCA-SIC time series （The dotted areas indicate significance at 95% confidence levels）

［图5（e）～（h）］热通量的合成分析。由于海冰覆盖区的隔绝效应，高纬度SIC 正（负）异常区存在热通量负（正）异常，异常的最大值发生在冰缘附近，位于极地环流和中纬度环流之间［3］，且具有下游效应，故有利于海冰异常信号向极地外地区的传播。由于图2（a）～（d）中ADP 的存在，图5（a）～（d）中威德尔海和罗斯海热通量出现反相异常，且下游南大西洋和南太平洋出现与极地符号相反的大范围异常热通量。而2000—2021年的结果图3（a）～（d）中，三极型海冰异常以威德尔海为中心，故图5（e）～（h）中热通量异常最值持续出现在威德尔海及南大西洋，中低纬度的南太平洋和南印度洋也存在热通量的异常变化。海冰异常引发的热通量异常从地表传递至大气，进而影响南半球大尺度的大气环流。

此外，相关研究已指出，海冰变化影响大气环流的过程中涉及到强涡流相互作用［9，41］，而南半球的地形变化的影响与北半球相比较弱，定常波对平均流的贡献与涡旋作用相比较小，南半球的大气环流异常主要受涡旋运动驱动的纬向流异常主导［1，42］，其中高频瞬变涡旋对南半球总涡强迫贡献最大［43］，故可通过研究海冰异常对瞬变涡旋的影响，来分析与前期海冰异常有关的SAM型响应出现及维持的可能机制。

图6中等值线代表1979—1999年SON和2000—2021 年JAS 季节300 hPa 瞬变EKE 关于前期1～4 个月标准化首要MCA-SIC时间序列的回归，发现海冰异常会引发显著的瞬变涡旋响应。在60° S和40° S纬度带附近即SAM 中位势高度场反相变化的临界区域，存在着明显的EKE 异常。1979—1999 年，南半球春季60° S大洋上空出现显著的风暴轴减弱，前期1～4 个月的海冰影响持续且稳健［图6（a）～（d）］，中纬度上空出现大范围的风暴加强，并在副热带地区存在纬向延伸的动能极大值，对SAM负位相伴随的西风急流在极地侧的减弱和副热带侧的加强作用明显，并借助动能与势能的相互转化加深了SAM型结构。2000—2021 年，前期海冰异常对南半球冬季风暴活动的影响与前一阶段相比在高纬度更强，且集中在南极大陆周围［图6（e）～（h）］，三个最强作用区分别位于约55° S 的南大西洋、南印度洋和南太平洋，而中纬度EKE 正异常区域主要出现在南印度洋到南太平洋。图6 的结果证明两种海冰异常模态都通过激发南半球瞬变涡旋的异常变化，支持了SAM 中高纬反相位势高度异常的产生。

图6 1979—1999年SON季节（a）～（d）和2000—2021年JAS季节（e）～（h）的500 hPa EKE（等值线间隔为3 m2·s-2，红色实线代表正异常）关于超前1～4个月的标准化首要MCA-SIC时间序列的回归结果（阴影表示结果超过95%置信度）Fig. 6 Regression coefficients of 1979—1999 SON （a）～（d） and 2000—2021 JAS seasons （e）～（h） 500 hPa EKE （interval：3 m2·s-2， red contours represent positive） onto the normalized MCA-SIC time series at lags from -4 to -1 months（Shadings indicate that the coefficients are significant at 95% confidence levels）

E 矢量能诊断波流间的相互作用，其辐合辐散能反映瞬变涡旋对纬向气流的削弱或加强［44］。故进一步计算了1979—1999 年南半球SON 和2000—2021 年JAS 季节300 hPa E 矢量的水平分量关于前期1～4 个月标准化首要MCA-SIC 时间序列的回归结果（图7）。与海冰异常相关的E 矢量在高纬西风减弱区有强烈的辐合，且P2 阶段辐合更为明显，作用的最强区与EKE 异常最值区域吻合，表明瞬态涡旋对西风强烈的减弱作用。中纬度到副热带的E矢量出现显著辐散，表明瞬变涡旋对副热带西风风速存在显著的加强作用，P1 阶段辐散在南太平洋东部最强，P2阶段转移至南印度洋。E矢量的响应证明，海冰异常所引发的瞬变涡旋异常，能影响到伴随着SAM的纬向风的改变。

为进一步分析两种海冰异常模态是否通过影响瞬变涡旋运动使大气环流呈现出负SAM的倾向，图8 计算了位势高度倾向方程关于前期1～4 个月标准化首要MCA-SIC 时间序列的回归。图8 与图2（a）～（d）和图3（a）～（d）中位势高度的异常空间型特征十分相似，均在中高纬度呈现反相异常。1979—1999年的南半球春季，与前期ADP型海冰异常有关的瞬变涡旋作用与南极洲持续稳健的位势高度倾向正异常有关［图8（a）～（d）］，位于中纬度新西兰南部、阿根廷和南非南部海洋的负位势高度也受瞬变涡旋的持续影响，超前4 个月的瞬变涡旋对南大西洋东部到南印度洋西部及澳大利亚南部的带状位势高度异常也存在显著强迫［图8（a）］。相较于前一阶段，2000—2021 年南半球冬季与前期海冰异常有关的瞬变涡旋作用在高纬度增强［图8（e）～（h）］，同时中纬度瞬变涡旋强迫下的位势高度倾向异常中心向东偏移，在三大洋中部各有一个负异常中心［图8（e）～（h）］，与图3（e）～（h）中三个海区上空的位势高度负异常对应良好，进一步证明由前期海冰异常引发的瞬态涡旋强迫，在1979—1999年南半球春季和2000—2021 年冬季大气环流出现类似SAM 型异常的倾向中存在重要贡献。

图8 1979—1999年SON（a）～（d）和2000—2021年JAS季节（e）～（h）的300 hPa位势高度倾向关于超前1～4个月的标准化首要MCA-SIC时间序列的回归结果，等值线间隔为3×10-5 m·s-1（阴影代表超过95%置信度区域）Fig. 8 Regression coefficients of 1979—1999 SON （a）～（d） and 2000—2021 JAS （e）～（h） 300 hPa geopotential height tendencies （interval： 3×10-5 m·s-1） onto the normalized MCA-SIC time series at lags from -4 to -1 months（Shadings indicate that the coefficients are significant at 95% confidence levels）

3 结论与讨论

本研究主要通过最大协方差分析及蒙特卡洛显著性检验，分析了前期南极海冰异常对南半球冬春季大气环流影响的年代际变化，发现1979—1999年间主要是南半球春季大气环流受前期ADP 型海冰异常的影响，冬季大气与前期海冰异常的联系并不显著，而2000—2021年间转变为南半球冬季大气环流异常与前期秋冬季海冰异常显著相关，且影响到后期大气环流的海冰异常主要模态不再是ADP而转变为三极型。受前期海冰异常所影响的大气环流在2000 年前后均出现类似SAM 的响应，对流层位势高度以60° S 为界在中高纬度呈反相变化。相关的动力诊断发现，两种海冰异常均可以通过影响高频瞬变涡旋来产生和维持SAM 型大气环流异常，后续的研究中可利用数值模拟试验来验证两种海冰异常模态对SAM的影响及具体机理。

此外，本研究中虽然去除了ENSO 的年际变化在南极海冰影响南半球大气环流过程中的干扰，但南极海冰与南半球大气环流关系的改变，很可能与ENSO 的年代际变化存在密切联系。正如Dou 等［14］指出的，在2000 年之前ENSO 可通过激发塔斯曼海的海温异常产生到南极半岛的波列，促使ADP 产生。该过程建立了ENSO 与南极海冰的联系，进而通过激发南极海冰的异常影响到南半球的大气环流。而2000 年以后，发生频率升高的CP-Niño 与塔斯曼海海温的异常相关性微弱［14-15］，热带太平洋海温与极地的联系减弱，海冰异常的模态受其他因素影响加深，例如关于2016年南极海冰出现突变减少的原因，相关研究就指出热带印度洋的遥相关作用强于热带太平洋［45-46］。故2000年前后ENSO等海冰强迫因子在南极海冰异常影响南半球大气环流过程中的不同作用，还需要进一步研究和确认。