EuS/Ta 异质结的极大磁电阻效应*

芦佳 甘渝林 颜雷† 丁洪2)3)

1) (中国科学院物理研究所, 北京凝聚态物理国家研究中心, 北京 100190)

2) (中国科学院大学物理科学学院, 北京 100049)

3) (中国科学院大学, 中国科学院拓扑量子计算卓越中心, 北京 100049)

在铁磁/超导异质结中, 铁磁体的交换场通过近邻效应将导致超导体准粒子态密度的塞曼劈裂.基于该效应, 在外磁场不强的情况下, 通过外加磁场可以有效地调节铁磁/超导界面处的交换作用, 从而实现超导体在正常态和超导态之间转换, 产生极大磁电阻.本文利用脉冲激光沉积方法制备了EuS/Ta 异质结并研究了其电磁特性.Ta 在3.6 K 以下为超导态, EuS 在20 K 以下为铁磁态.在2 K 时, EuS/Ta 异质结中可观测蝴蝶型磁滞回线, 证明在低磁场下(< ±0.18 T)异质结中EuS 铁磁态和Ta 超导态共存.磁输运测试表明, 通过施加外磁场可以有效调节EuS 的交换场, 随着交换场的增大, 同时也加强了界面处的交换作用, 从而抑制Ta 的超导态, 实现了Ta 在超导态和正常态之间的转变, 在EuS/Ta 异质结中观测到了高达144000%的磁电阻.本文制备的EuS/Ta 异质结具有极大磁电阻效应, 在自旋电子学器件中有潜在的应用前景.

1 引 言

铁磁材料(ferromagnetic, F)和超导材料(superconductor, S)异质结界面的近邻效应是研究铁磁性和超导性相互作用的有效方法之一, 其丰富的物理性质备受研究者关注.20 世纪60 年代,Deustscher 等[1], Dotsch 等[2]和de Gennes[3,4]提出的理论模型揭示了近邻效应的物理机理.迄今为止, 研究人员对基于铁磁/超导/铁磁的三明治异质结做了大量的理论和实验工作[5−8].一般来说, 如果铁磁材料是金属性的, 自旋极化电流会从铁磁层传输到超导层中, 需要考虑自旋阀效应的影响[9,10],超导层和铁磁层界面处的物理机理会非常复杂.另外, 受反近邻效应的影响, 超导体的超导转变温度会降低.为了避免以上弊端, 研究者将铁磁金属替换为铁磁绝缘材料(ferromagnetic insulator, FI),形成铁磁绝缘体(FI)/超导(S)/铁磁绝缘体(FI)三明治结构.在此三明治结构中, 铁磁绝缘体中的电子波函数会在超导体表面几个原子层的范围内衰减, 可以直接研究界面处的近邻效应.已经有多个团队证实铁磁绝缘体(例如EuS 和EuO)的交换场作用在相邻的Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS)超导体中的表面上, 通过FI/S 界面附近区域的交换作用, 可在BCS 超导体中产生态密度塞曼劈裂[11−13].态密度劈裂的幅度和交换场成正比, 该交换场在超导体中的渗透深度和超导相干长度相关联, 其大小范围从几个特斯拉到几十个特斯拉.Hao 等[11]研究Au/EuS/Al 隧道结在磁场中的电导率时发现, 施加0.07 T 的外场可以在Al 中产生等效3.46 T 的交换场.不需要施加强外磁场,铁磁绝缘体/超导体异质结在超导临界温度以下的温度区间内就产生可观的超导准粒子态密度劈裂.因此, 这一现象的发现为自旋电子学器件应用打开了一条新思路.

当超导体插入两个铁磁层中时, 隧道结电阻值受两个磁性层的调制, 当两个磁性层磁矩反平行时, 电阻值为零, 而当磁矩平行时, 电阻值为有限值.这一现象被Fe3O4/In/Fe3O4隧道结证实[14].麻省理工的Li 等[15]又在EuS/Al 双层结构和EuS/Al/EuS 三明治结构中发现控制界面磁交换场可以控制Al 在超导态和正常态转变从而产生极大磁电阻效应, 在1.21 K 时观测到3000%的磁电阻率.然而, Al 暴露在空气中容易氧化形成AlOx绝缘层, 影响其界面特性.同时, 基于其他BSC 超导体的FI/S 异质结构由于制备工艺及界面匹配的问题, 相关研究报道得比较少.在前人研究基础上,本文选择性质更稳定的Ta 作为超导层, EuS 作为铁磁绝缘层, 制备了EuS/Ta 异质结, 并对该异质结在低温下的输运性质和铁磁性进行了详细的测试分析.

2 实验方法与结果

本文采用脉冲激光沉积方法在10 mm × 10 mm SrTiO3(STO)绝缘衬底上沿(001)方向依次外延生长EuS 和Ta 薄膜, 制备出了如图1 所示的Ta/EuS/STO 异质结.通过在STO 衬底上安装掩模板, 直接沉积出1 mm × 10 mm 的标准霍尔器件和4 mm ×4 mm 的方形膜.其中EuS 和Ta 靶 材 分 别 由99.95%纯度的EuS 粉末与99.99%纯度的Ta 颗粒用固相烧结法制成.烧蚀靶材的激光器选用Nd:YAG 固体激光器, 其输出波长为355 nm, 脉冲宽度为10 ns.聚焦在靶材表面的激光能量密度为1 J·cm–2, 激光重复频率为5 Hz.本底真空为8 ×10–7Pa, 生长过程中, 将衬底温度升至550 ℃, 先沉积10 nm 的铁磁绝缘薄膜EuS, 随后将衬底温度缓慢降至500 ℃, 将20 nm 的Ta 薄膜直接沉积在EuS 薄膜上.

基于四探针法, 利用Quantum Design 公司的综合物性测试系统对样品的输运性质进行详细的测试分析.还利用Quantum Design 公司的超导量子干涉仪测试了样品的磁特性.

图1 EuS/Ta 异质结结构以及输运测试示意图Fig.1.Schematic diagram of the EuS/Ta heterostructure geometry.

在EuS/Ta 异质结中, EuS 是典型的铁磁绝缘体[16], 因此输运结果主要反应Ta 膜的电磁学响应.EuS/Ta 异质结的电阻随温度变化的曲线如图2 所示, 从图中可以看出Ta 薄膜在4.1 K 时开始超导态转变, 直至2.3 K 时完全转变为超导态,表明其超导转变温度Tc约为3.6 K, 低于其块材的4.5 K[17,18], 超导薄膜的超导转变温度一般和膜厚以及界面应力有关.同块材相比, 薄膜的超导转变温度一般随着膜厚的减小而降低[17].

图2 EuS/Ta 异质结的电阻随温度的变化曲线; 插图为超导转变温度放大图Fig.2.Resistance as a function of temperature for EuS/Ta heterostructure.Inset: zoom of R-T curve at low temperature range.

EuS/Ta 异质结的热磁曲线和磁滞回线如图3 所示.从图3(a)中可以看出, 在0.01 T 的面内磁场下, 该异质结的居里温度约为20 K, 稍高于EuS 块材的居里温度(16.7 K).Stachow-Wójcik等[19]在KCl 衬底上生长的EuS 得到了类似的结果, 证明了EuS 薄膜居里温度的升高归因于薄膜和衬底之间晶格失配度产生的应力.另外, 在3.2 K,接近Ta 的超导转变温度处, 该异质结的热磁曲线出现了一个拐点, 说明在异质结中Ta 处于超导态从而表现出抗磁性.因此我们推测在3.2 K 附近,EuS/Ta 异质结中EuS 的铁磁态和Ta 的超导态共存.将外磁场进一步提高至1 T, 异质结的热磁曲线只表现出铁磁性.可能是在高磁场下, Ta 层由超导态转变为正常态, 进而异质结中只有铁磁性被观测到.

图3 (a) EuS/Ta 异质结的热磁曲线, 插图是低温区域的放大, 黑色箭头指向热磁曲线的拐点; (b) 2 K 时EuS/Ta异质结和EuS 单层膜的磁滞回线Fig.3.(a) Magnetization of temperature dependence of the EuS/Ta heterostructure.Inset: zoom of M-T curve at low temperature, the black arrow marks the kick point of M-T curve with H = 0.01 T; (b) magnetic hysteresis loop of the EuS/Ta heterostructure and EuS single layer at 2 K, respectively.

在温度为2 K 时, 在EuS/Ta 异质结中观察到不同于铁磁性EuS 单层膜的磁滞回线[20,21], 磁滞回线呈蝴蝶状, 如图3(b)所示.异质结的磁化强度在外磁场0.18 T 以上时呈饱和态, 随着磁场降低而升高, 降至负磁场时突然下降, 形成一个突起.磁场向负磁场方向增加时, 磁化强度缓慢增加至饱和.磁场由负磁场向正磁场方向增加时, 磁化强度的变化呈对称趋势.在S/FI 结构的界面处因为存在奇频超导态(odd-frequency superconducting state),在超导转变温度下引发迈斯纳效应, 从而在界面处诱导出磁化方向随机分布的磁畴构造.当异质结处于外磁场中, 在铁磁层磁矩和界面磁矩的相互作用下, 可以观测到不同于单铁磁层的现象[22−25].在低磁场下, Ta 的超导态因界面处的迈斯纳效应出现的抗磁性影响了EuS 的铁磁性, EuS/Ta 异质结的磁化强度随磁场降低而升高, 说明了异质结中存在一定的抗磁性.这一现象和图3(a)中EuS/Ta 异质结在低磁场(0.01 T)低温(< 3 K)区域的磁化强度受Ta 超导态的抑制相符合.EuS/Ta 异质结的矫顽场为5 mT, 比EuS 的单层膜的矫顽场增大了约十倍, 推测EuS/Ta 异质结矫顽力的增加是受磁晶各向异性和应力[26]的影响, 还有一种原因是相对于EuS 的磁矩偏转对应的矫顽场, 界面处磁矩随外场偏转对应的矫顽场更大[24].

对比在同样条件下生长的EuS 单层膜饱和磁化强度, 在外磁场0.18 T 以上可以发现EuS/Ta异质结的饱和磁化强度下降了近57% (见图3(b)),在V/Pd1–xFex和Fe/Nb 结构中也观测到[27,28]类似的结果.这种异常的下降是因为在超导转变温度以下, 由于反近邻效应, 界面处的超导态中的传导电子通过交换作用, 可以影响EuS 内部的Eu2+离子的磁有序从而使磁矩的取向发生改变.磁化强度的改变不仅仅源于铁磁层的磁性离子磁矩改变, 同时和超导层内部的自由电子有一定关系, 受磁近邻效应的影响, 非磁性金属内可以观测到典型的铁磁特性, 从而导致Ta 超导层内的配对电子会沿着磁性离子磁化方向的相反方向进行极化[29−31].综合上面所述的两种因素, 超导的抗磁性通过界面的交换作用最终导致了EuS/Ta 异质结中铁磁EuS 层饱和磁化强度降低.

为了深入探索EuS 铁磁态和Ta 超导态的交换相互作用, 进一步研究了2 K 下EuS/Ta 异质结在磁场中的磁电阻效应和霍尔效应(见图4).从图4 中可以看出, 当磁场从最大值开始下降时, 纵向电阻先线性下降, 到达一临界场后急剧下降到接近零, 同时在一定磁场范围内电阻表现为一个极小值; 同样地, 电阻急剧上升行为出现在磁场继续向负值增加的过程中, 电阻随磁场的急剧变化出现清晰的回滞现象.这种电阻急剧变化的原因是当磁场降至一定值附近, 类似接近场开关的值, EuS 内的磁畴大小会接近甚至小于Ta 的超导相干长度(ξs),EuS/Ta 界面的交换作用变弱或者消失, Ta 层内电子感受到的交换场也变弱, 配对电子受到的抑制效果降低, 从而使Ta 从正常态变为超导态, EuS/Ta异质结电阻值也变为极小.当磁场增大时, EuS/Ta界面处交换作用变强, Ta 层内电子感应的交换场随之变强, Ta 超导态的电子配对受到破坏, 使Ta 从超导态恢复为正常态, EuS/Ta 异质结也变为金属性.磁电阻曲线中Ta 的零电阻区域形成了一个平台, 对应的Ta 超导态和正常态切换的磁场值远大于EuS 的矫顽力场, 约为0.54 T, 电阻回滞对应的磁场值约为0.11 T.因此可以通过外磁场的大小控制Ta 在超导态和正常态变化从而改变电阻值, 实现极大磁电阻效应.通常磁电阻定义为因为超导态的电阻为0, 利用转变磁场时的最小电阻值为Rmin计算磁电阻, R(B)对应转变后不同磁场的电阻值; 可以看到当外场为1 T 时, MR 可达到144000%, 相对于EuS/Al 结构[15]提高了两个数量级.在高磁场区(> 1 T), 磁阻值随磁场增大而线性增大.

图4 EuS/Ta 异质结的在2 K 时的磁电阻和霍尔效应Fig.4.MR and Hall effect as a function of field of EuS/Ta heterostructure at 2 K.

通过分析图4 中的霍尔效应发现, 当Ta 处于超导态时, 霍尔电阻为0.随着磁场的增加, 超导态在0.54 T 后迅速受到抑制.当磁场高于0.54 T 时,在霍尔电阻中观测到明显的回滞现象, 这可归因于Ta 薄膜中靠近铁磁薄膜EuS 的界面附近电子在磁近邻作用下发生了自旋极化后产生的反常霍尔效应.在磁场增大到1 T 后, 反常霍尔电阻达到饱和, 呈现出线性的变化, 此现象来源于常规霍尔效应.该界面处的反常霍尔效应进一步证实了S/FI异质结中普遍存在磁近邻效应[31].该反常霍尔效应中出现的回滞现象与磁电阻曲线中超导态与正常态转变产生的回滞相对应, 体现了该体系中超导和铁磁性的相互作用.

3 结 论

采用脉冲激光沉积方法制备了EuS/Ta 异质结, 通过电输运和磁性测试研究了EuS 薄膜铁磁态和Ta 薄膜超导态在界面处的交换作用.实验表明, 通过控制外磁场, 可以调节EuS/Ta 界面处的交换作用, 基于磁近邻效应, 实现Ta 膜中超导态与正常态的转变, 从而产生了极大磁电阻.该异质结的电阻急剧变化, 在外场为1 T 时, 其磁电阻值高达144000%, 远高于文献中报道的结果.实验结果表明EuS/Ta 异质结在新型自旋电子学中逻辑器件和存储器件中有潜在应用价值, 具有很重要的实验意义和应用前景.