随钻高分辨率电阻率成像仪器探测特性研究

倪卫宁 ， 康正明 ， 路保平 ， 柯式镇 ， 李 新 ， 李铭宇

（1. 页岩油气富集机理与有效开发国家重点实验室，北京 100101；2. 中国石化石油工程技术研究院，北京 100101；3. 油气资源与探测国家重点实验室（中国石油大学（北京））， 北京 102249；4. 中国石油大学（北京）地球物理与信息工程学院，北京 102249）

目前，海上钻井几乎都采用随钻测井，陆上钻井采用随钻测井的比例也在不断提高[1]。其中，随钻电阻率成像测井仪器能提供高分辨率的井壁图像，从而可以较准确地判断出裂缝、孔洞等地质构造，实现对地层的准确评价和实时地质导向[2-6]，在水平井钻井中发挥着重要作用。国外的随钻电阻率成像测井理论和测井仪器已经趋于成熟，Schlumberger、Halliburton 和Baker Hughes 等公司都推出了随钻电阻率成像测井仪器[7-13]，这些成像测井仪器的钮扣电极在纵向上分布1～3 排，而周向上钮扣电极布置的较少，造成仪器周向扫描时间较长。目前，国内在随钻电阻率成像测井理论研究和仪器研制方面尚处于起步阶段，有必要借助数值模拟手段对随钻电阻率成像测井进行研究。

笔者设计了一种新的测井仪器钮扣电极系分布方案，并增加了测量侧向电阻率和钻头电阻率的功能，不仅缩短了测量时间，同时具有2 种不同探测深度的电阻率成像、地层评价和地质导向功能，是一种高分辨率、多模式、多参数和近钻头的测量方案。为了分析该仪器方案的探测特征，借助有限元模拟平台，考察了其在复杂层状地层、周向异常体地层和水平井地层中的测井响应特征。

1 测量原理

随钻电阻率成像测井仪器有2 种激励机制：一种是直接给电极加载电流；另一种是通过螺绕环激励在钻铤上产生等电位，以达到自动聚焦的作用。第二种方法在工艺上容易实现，因此被广泛应用[14]，笔者的仪器方案也应用该原理。假定钻铤在井轴方向上无限长，井轴与柱面坐标系Z轴一致，发射螺绕环可以等效为长度磁矩的理想化磁环[15]，如图1 所示。

图 1 发射螺绕环等效为理想化磁环示意Fig. 1 Schematic of a launching spiral ring that is equivalent to the idealized magnetic ring

实际测量过程中由于测量频率低，可以忽略频率的影响，因此可以将螺绕环等效为延长的电压偶极子[16-17]。此时，测量原理与传统侧向测井类似，采用欧姆定律对视电阻率进行标定。视电阻率的计算公式为：

式中：Ra为视电阻率，Ω·m；K为仪器常数；U为螺绕环两端的电压，V；I为纽扣电极和接收螺绕环接收到的电流，A。

2 仪器结构参数方案

根据电磁场原理，可得到特定仪器在空间均匀场内的响应，但是实际测井环境复杂，具有明显的非均质性，径向上由井眼、侵入带、过渡带和原状地层组成，而纵向上由目的层和围岩组成，很难利用解析方法求解如此复杂的地层模型，需要借助数值方法。因此，利用COMSOL Multiphysics 有限元软件建立水平层状地层、异常体地层和水平井地层等3 种地层模型，进行复杂地层的数值模拟。

数值模拟验证的仪器由1 个发射螺绕环、2 排钮扣电极（R4、R5 周向相隔90°，各分布4 个钮扣电极）和2 个接收螺绕环组成（见图2），可以测量不同深度的电阻率、侧向电阻率和钻头电阻率，对不同方位钮扣电极的测量结果进行加权平均可以获得浅侧向电阻率和中侧向电阻率。

图 2 仪器结构示意Fig. 2 Structure of the instrument

在确定源距和钮扣电极直径之前，需要考察二者对测量电流的影响，以确定最优的仪器结构参数。模拟时，发射螺绕环两端电压U取0.1 V，地层电阻率Rt的变化范围为0.1～1 000.0 Ω·m，钮扣电极与发射螺绕环之间的距离（源距）为0.10～1.50 m，钮扣电极直径为10.0 mm，不考虑井眼的影响，模拟结果如图3 所示。从图3 可以看出：随着源距增大，测量电流信号的变化幅度越来越小，最后基本趋于稳定；不同地层电阻率下的测量信号随源距变化趋势基本相同；源距相同时，测量电流与电阻率呈反比关系。

图 3 源距对测量电流的影响Fig. 3 Effect of source distance on measured current

同理，模拟了钮扣电极直径对测量电流信号的影响，源距为0.508 m，钮扣电极直径的变化范围为5.0～50.0 mm，其他模拟参数与图3 相同，结果如图4 所示。从图4 可以看出：随着钮扣电极直径增大，测量电流信号在双对数坐标中呈线性增大趋势；不同地层电阻率下的测量信号随钮扣电极直径变化的趋势基本相同；纽扣电极直径相同时，测量电流与电阻率呈反比关系。

图 4 钮扣电极直径对测量电流的影响Fig. 4 Effect of button electrode diameter on measured current

对比图3 和图4 可以发现，源距对测量电流信号的影响较小，因此可以灵活选取。钮扣电极直径对测量信号影响较大，可综合其他因素选取。国外测井仪器测量结果表明，钮扣电极直径较小时，其纵向分辨率较高，但只能探测电阻率为几百欧姆米的地层；适当增大钮扣电极直径，虽然降低了其纵向分辨率，但增大了其探测地层电阻率的范围，可以探测电阻率为几千欧姆米的地层。因此，综合考虑钮扣电极测量地层电阻率的范围、钮扣电极纵向分辨率和测量信号等3 个因素，设计了2 种不同直径的钮扣电极。

综上，最终选取图2 中的仪器结构和以下参数进行模拟：钮扣电极R4 的直径为10.0 mm，为高分辨率钮扣电极，钮扣电极R5 直径为25.4 mm，为标准钮扣电极。发射螺绕环与纽扣电极R4 的距离LTR4为0.508 m，发射螺绕环与纽扣电极R5 的距离LTR5为1.016 m，用于测量深侧向电阻率和钻头电阻率2 个螺绕环间的距离Lr为0.381 m。由于侧向电阻率和钻头电阻率的测量原理和测井响应在文献[16-17]中均有介绍，下面主要研究钮扣电极测量模式的测井响应特征。

3 不同类型地层中的测井响应

3.1 层状地层

由于随钻电阻率成像测井仪钮扣电极的直径较小，因此可以分辨较薄的地层。为了研究上述结构仪器对地层的纵向分辨能力，建立了14 层的水平层状地层，每层地层坐标、厚度和地层电阻率属性如表1 所示。

表 1 水平层状地层模型参数Table 1 The model parameters of horizontally layered strata

利用COMSOL Multiphysics 有限元软件模拟水平层状地层的结果如图5 所示。模型第1 层为巨厚层，因此没有显示，图5 中只显示了从第2 层到第13 层及第14 层的部分地层的测井响应。由于钮扣电极R5 的直径为钮扣电极R4 直径的2.54 倍，明显地，钮扣电极R4 对地层的分辨率高于钮扣电极R5。当地层厚度达到0.01 m 时，钮扣电极R4 的视电阻率接近模型值，而对于钮扣电极R5，当地层厚度达到0.02 m 时，其视电阻率才开始接近模型值。当地层厚度大于0.02 m 后，R4 和R5 均可以分辨地层，通过对比钮扣电极直径和其纵向分辨率可以发现，其对地层的分辨率大致为钮扣电极的直径尺寸。同时，由于模拟中只考虑了1 个发射螺绕环的情况，没有对视电阻率进行补偿，因此模拟得到的测量曲线和地层模型不对称，在靠近上下地层界面处，电阻率出现“一高一低”的情况。

图 5 测井仪器在水平层状地层的测井响应Fig. 5 Logging response of the logging instrument in horizontally layered strata

3.2 周向非均匀地层

为了考察仪器的周向探测特性，建立了含有方位地层的周向异常体地层模型（见图6），通过改变异常体张开角度来考察仪器的方位探测特性。计算模型由仪器结构、井眼、地层和异常体组成。异常体初始位置位于正北方向，张开角度θ的变化范围为0°～360°，异常体厚度为无限厚，分布于井眼之外。井眼直径Dh为215.9 mm，钻井液电阻率Rm为0.1 Ω·m，地层电阻率Rt为1.0 Ω·m，异常体电阻率Rb为100.0 Ω·m。

图 6 含方向性异常体的地层模型Fig. 6 Stratigraphic model with directional anomalous bodies

以钮扣电极R4 为例，模拟异常体张开角度从0°变化到360°时不同方位的测井响应，结果如图7 所示。图7 中，RN4 代表R4 位于正北方向的钮扣电极，RE4、RS4、RW4 分别代表R4 位于正东、正南、正西方位上的钮扣电极。从图7 可以看出：当位于正北方向的异常体张开角度从0°到90°增大时（从正北方向两侧对称增大），正北方位钮扣电极测量的视电阻率呈线性增大，从90°到135°缓慢接近异常体电阻率；考虑到方位钮扣电极分布的对称性，RE4 和RS4视电阻率曲线重合，当异常体张开角度从0°增至135°时，该方位钮扣电极对异常体几乎没有识别能力；当异常体张开角度从135°增至270°时，正东方向钮扣电极的视电阻率基本呈线性增大，此后视电阻率随异常体张开角度增大保持不变。对比而言，位于正南方向的钮扣电极由于距离异常体较远，因此对异常体的识别度较低，当异常体角度大于315°时，其视电阻率才开始增大，并接近异常体电阻率。

图 7 钮扣电极视电阻率与异常体张开角度的关系曲线Fig. 7 The relationship curve between the apparent resistivity of the button electrode and the anomalous body opening angle

由于R2 测量的侧向视电阻率和R3 测量的钻头视电阻率没有方位探测特性，异常体张开角度为0°时（即不考虑异常体），二者的视电阻率接近地层真电阻率，为1.0 Ω·m（见图8），可以看出曲线略微受到井眼的影响，其中钻头视电阻率受井眼的影响较严重。当异常体张开角度从0°到360°变化，侧向和钻头的视电阻率均随异常体张开角度增大而增大，但侧向视电阻率略大于钻头视电阻率。当异常体张开角度增加到360°时，侧向和钻头的视电阻率接近异常体的电阻率（仍受到井眼的影响）。对比图7和图8 可以看出，钮扣电极与侧向电阻率测量电极、钻头电阻率测量电极对异常体的灵敏度不同，钮扣电极可以分辨较小张开角度的异常体，而侧向电阻率测量电极和钻头电阻率测量电极则无法检测较小张开角度的异常体，因此在测井解释方面，可以利用方位钮扣电极测量结果识别方位性高阻储层。

图 8 深侧向与钻头视电阻率与异常体张开角度的关系曲线Fig. 8 The relationship curve between the apparent resistivity of deep laterolog/bit and the anomalous body opening angle

3.3 水平井地层

随钻电阻率成像测井相比于常规电阻率成像测井的优势是其可以应用于大斜度井和水平井，为了考察仪器在水平井中的测井响应，建立了如图9 所示的水平井地层模型。该模型由3 层地层组成，上下层为围岩，电阻率Rs为1 Ω·m，中间层为目的层，电阻率Rt为10 Ω·m，仪器位于目的层中，目的层厚度H为2 m，仪器初始位置位于目的层中间，坐标Z为0，向上靠近地层界面Z值为正，向下靠近地层界面Z值为负。

图 9 水平井数值模拟模型示意Fig. 9 The model of horizontal well numerical simulation

钮扣电极R4 测量的水平井中不同方位视电阻率与仪器距离地层界面距离的关系如图10 所示，R4 正北方向和正南方向的钮扣电极靠近地层界面，而正东和正西方向的钮扣电极与地层界面垂直。从图10 可以看出：正北方向和正南方向钮扣电极的视电阻率曲线与仪器在直井中的测井响应曲线类似，当仪器靠近地层界面处时，由于电荷的累积，具有“犄角”现象，仪器离开地层界面时也是如此；仪器在地层上下界面处的测井响应不对称；相比而言，正东方向和正西方向钮扣电极的测量曲线几乎重合，具有良好的对称性。

图 10 钮扣电极测量的视电阻率与仪器距地层界面距离的关系曲线Fig. 10 The relationship curve between the apparent resistivity measured by the buttonelectrode and the distance of the instrument to strata interface

将R4 和R5 不同方位的钮扣电极测量的视电阻率进行加权平均，可以获得不同径向探测深度的浅侧向电阻率和深侧向电阻率，可以用于地层评价。计算结果表明，浅侧向R4、中侧向R5 和深侧向R2 视电阻率相差不大，且关于地层对称（见图11）。该结果与H. M. Wang 等人[18]模拟的双侧向结果类似，测量的钻头视电阻率也关于地层模型对称，但是其测量值远远小于目的层的真实电阻率。

图 11 侧向、钻头测量的视电阻率与仪器距地层界面距离的关系曲线Fig. 11 The relationship curve between the apparent resistivity measured by the laterolog/bit and the distance of the instrument to strata interface

4 结论与建议

1）随钻电阻率成像测井纵向分辨率取决于钮扣电极的直径，并与钮扣电极的直径相当。测井仪器周向设计分布4 个方位性钮扣电极，能够识别方位性高阻地层。

2）不同方位的钮扣电极在水平井中的测井响应特征不同，靠近地层界面钮扣电极的测井曲线在地层界面处有明显的“犄角”现象，而与地层界面垂直的钮扣电极以及仪器侧向电阻率测量电极在地层界面处的测井响应与常规电缆侧向电阻率测井类似。

3）作为仪器研发的先导，数值模拟可以有效缩短仪器的研发周期，但是其模拟环境大多为理想环境，与真实地层环境具有一定的差距，建议尽快研制出随钻电阻率测井仪器样机和建立地层模型，以验证该仪器方案的可行性。